Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (1097879), страница 30
Текст из файла (страница 30)
(b) в низколежащиесинглетные X, A, C 1 Σ+ , B 1 Π и триплетное a3 Σ+ состояния. . . . . . . . . 187210Список таблиц3.13.23.34.14.24.34.4Сравнение величин электронной энергии Te (см−1 ) и равновесного межъядерного расстояния Re (Å), полученных для A1 Σ+ и b3 Π состояний молекулы NaRb из оригинальных ab initio потенциалов U ab и их «разностных»аналогов U dif (см. Ур.(3.14)) . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43Асимптотические значения матричных элементов электронно-вращательноговзаимодействия, вычисленные по уравнению (3.19), между молекулярными состояниями одинаковой мультиплетности, сходящимися к S − P иP − D атомным пределам . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . 51Матричные элементы углового момента, вычисленные по уравнению (3.23),для разрешенных по спину дипольных электронных переходов между молекулярными состояниями, сходящимися к S −P и P −D атомным пределам 52Частоты гармонических колебаний ωeA и ωeb для A1 Σ+ и b3 Π0 состояний,рассчитанные через вторые производные ab initio функций ПЭ в точкеравновесия R = Re ; неэмпирический МЭ спин - орбитального взаимодейsoствия ξAb0в точке пересечения Rc диабатических потенциальных кривых;параметр спин-орбитальной «неадиабатичности» γso (см.Ур.
4.1). Значеsoния ωeA , ωeb и ξAb0в см−1 , Rc в Å, γ - безразмерная величина. . . . . . . . 61E expt (в см−1 ) - экспериментальные уровни энергии A1 Σ+ ∼ b3 Π комплекса41 133K Cs изотополога. ∆ = E expt − E CC (в см−1 )- разность между экспериментальными и предсказанными значениями энергии. Pi (в %) - фракционный состав ВФ рассматриваемых уровней. . . . . .
. . . . . . . . . . 84Экспериментальные значения энергий E expt наиболее распространенногоизотополога 39 K133 Cs, отнесенные к низколежащим ровибронным уровням b3 Π+Ω=0 состояния (отмеченные ∗ - уровни, соответствующие прямомудиодно-лазерному возбуждению из основного электронного состояния).δcalc = E expt − E calc и δ f it = E expt − E f it разности между экспериментальными и теоретическими (экстраполяционными и интерполированными) значениями энергий.
Pi - фракционный состав ВФ рассматриваемыхуровней. Для упрощения визуализации представлен вклад только доминирующих состояний: Pb0 и PA . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 92Статистика массива экспериментальные данных, использованных в СККанализе A ∼ b комплекса молекулы Cs2 . N – число полученных энергийровибронных термов.
∆exp/f it – ошибка экспериментального определенияи воспроизведения энергий ровибронных термов. . . . . . . . . . . . . . . 100211P UMPDU M PВолновые числа νa→A∼b, νA∼b→Xпроцессов накачки-испускания для наиболее интенсивных переходов вынужденного рамановского процесса a3 Σ+ (N 00 =0) → A1 Σ+ ∼ b3 Π(EjCC ; J 0 = 1) → X 1 Σ+ (v 00 = 0; J 00 = 0) для Na85 Rb. ВеP UMPданы относительно энергии последнего связанного уровняличины νa→A∼b853 +a Σ состояния va00 = 22: ∆N a Rb ≈ −0.003 см−1 .
MA−X и Mb−a - матричные элементы дипольных моментов A ∼ b − X и A ∼ b − a переходов. τA∼b- радиационные времена жизни промежуточных состояний. RA∼b - доля00канала спонтанного распада на основной vX= 0; JX00 = 0 уровень. PA доля синглетной ВФ A -состояния в полной неадиабатической ВФ A ∼ bкомплекса. . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 174DU M PP UMPпроцессов накачки-испускания для наи, νA∼b→X7.2 Волновые числа νa→A∼bболее интенсивных переходов вынужденного рамановского процесса a3 Σ+ (N 00 =0) → A1 Σ+ ∼ b3 Π(EjCC ; J 0 = 1) → X 1 Σ+ (v 00 = 0; J 00 = 0) для Na87 Rb. ВеP UMPданы относительно энергии последнего связанного уровняличины νa→A∼b87a3 Σ+ состояния va00 = 22: ∆N a Rb ≈ −0.004 см−1 . MA−X и Mb−a - матричные элементы дипольных моментов A ∼ b − X и A ∼ b − a переходов.
τA∼b- радиационные времена жизни промежуточных состояний. RA∼b - доля00канала спонтанного распада на основной vX= 0; JX00 = 0 уровень. PA доля синглетной ВФ A -состояния в полной неадиабатической ВФ A ∼ bкомплекса. . . . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . 175DU M PP UMPи моменты переходов |MA−X |, |Mb−a | для, νA∼b→X7.3 Волновые числа νa→A∼bнаиболее интенсивных переходов a3 Σ+ (va ; N = 0) → A1 Σ+ ∼ b3 Π(J 0 =00= 0; JX00 = 0) димера NaCs. Волновые числа накачки1) → X 1 Σ+ (vXP UMPνa→A∼bданы относительно энергии последнего связанного уровня a состояния: ∆Eva =24 ≈ −0.01 см−1 . τA∼b - радиационные времена жизни иRA∼b - коэффициенты ветвления спонтанной эмиссии. . . . . . . .
. . . . 176P UMPDU M P7.4 Волновые числа νa→A∼b, νA∼b→X(см−1 ) и моменты переходов MA−X , M b − a(ат.ед.) для наиболее интенсивных переходов процесса a3 Σ+ (Na = 0) →A1 Σ+ ∼ b3 Π(J 0 = 1) → X 1 Σ+ (vX = 0; JX = 0) димера 39 KCs. ЗначенияP UMPνa→A∼bпредставлены относительно энергии диссоциации основного синглетного X и триплетного a состояний. Величины τA∼b (нс) и RA∼b (%)- радиационные времена жизни и коэффициенты ветвления спонтаннойэмиссии, соответственно. . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17710.1 Масс- инвариантные параметры функций потенциальной энергии для A1 Σ+и b3 Π0 диабатических состояний молекулы NaRb . . . . . . . . . . . . . . 19210.2 Масс- инвариантные параметры функций спин - орбитального взаимодействия (4.17) для молекулы NaRb . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1937.121210.3 Параметры функций потенциальной энергии для диабатических A1 Σ+ иb3 Π0 состояний молекулы NaCs (4.18). Фиксированное значение параметра p = 3 использовалось для обоих состояний. Фиксированные значенияb0soAso† A− ξCsрассчитаны с использованием:= Tdisи † TdisTdis = DeX + ∆ECs − ξCsэнергии диссоциации основного состояния - DeX = 4954.24 см−1 [58], спинso-орбитального расщепления для атома Cs в 62 P состоянии ξCs= 184.68см−1 [208, 209], энергии атомного перехода 62 P3/2 − 62 S1/2 для атома Cs∆ECs = 11732.31 см−1 [208] .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .soso10.4 Параметры диагональных Aso01 , A12 и недиагональных ξAb функций спин- орбитального взаимодействия молекулы NaCs (4.19). Фиксированныезначения p = 1 и ξCs = 184.68 см−1 [208, 209] использовались для всехспин-орбитальных функций. . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . .10.5 Параметры EMO - функций потенциальной энергии для диабатическихA1 Σ+ и b3 Π0 состояний молекулы KCs (4.18). Tdis , De и Te выражены всм−1 , Rref и Re - в Å, ai - в Å−1 , p - безразмерный параметр. Tdis , Rref иp -фиксированные параметры.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .soso10.6 Параметры диагональных Aso01 , A12 и недиагональных ξAb функций спин soорбитального взаимодействия молекулы KCs (4.19). † ξCs, Deso и Teso выражены в см−1 , † Rref и Reso - в Å, ai in Å−1 , † p = 1 - безразмерные параметры.Эмпирический, не зависящий от R, параметр ζAb1 = 0.04935 (4.22). . . . .10.7 Параметры MLR - функций потенциальной энергии для A1 Σ+ , b3 Π0+ иb3 Π0− диабатических состояний молекулы KCs (3.7). Tdis = 15616.86 см−1 ,q = 2, C6 , C8 и Rref - фиксированные параметры. . . .
. . . . . . . . . . .so10.8 Параметры «морфированных» диагональных Aso и недиагональной ξAbфункций спин- орбитального взаимодействия молекулы KCs (Ур.(3.25)).soЗначения ξCs= 184.68 см−1 , q = 2 и Rref были фиксированы. Эмпирические, R -независящие параметры взаимодействия 2-ого порядка: ζAb1 =−0.110646 (4.22) и γb = 0.111670 (4.26). . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . .310.9 Параметры EMO функций потенциальной энергии для A1 Σ+u и b Π0u состояний молекулы Cs2 . Молекулярные постоянные Re , Te , De и ωe , рассчитанны с EMO и ab intio потенциалами. Величины Re даны в Å, Te , Deи ωe в см−1 , остальные параметры - безразмерны. Фиксированные параметры Rref = 5.0 Å, p=3.
Потенциал ab initio для b3 Π0u состояния полученкак U (3 Π1 ) − Aso01 . Величины ωe получены как вторые производные потенциалов при R = Re . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .soso10.10Параметры недиагональной ξAbи диагональных Aso01 , A12 функций спин- орбитального взаимодействия молекулы Cs2 . Фиксированное значениеsoξCs= 184.6794 см−1 . Величины Deso в см−1 , Reso - в Å−1 , параметры a, b иc безразмерные. . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .213194195196197198199200201Список литературы[1] Gould P.L. Cold molecules beat the shakes // Science. - 2008. - V.322. - P.203-204.[2] Quéméner G. and Julienne P. S. Ultracold molecules under control // Chem. Rev. 2013. - V.112. - P.4949-5011.[3] Carr L. D., DeMille D., Krems R. V., and Ye J. Cold and ultracold molecules: science,technology and applications // New Journal of Physics - 2009. - V.11. - P.055049-88.[4] Cold Molecules: Theory, Experiment, Applications edited by R.
Krems, W.C. Stwalley,and B. Friedrich, Taylor and Francis, Boca Raton, FL, - 2009. - P.721.[5] Krems R. V. Cold controlled chemistry // Phys. Chem. Chem. Phys. - 2008. - V.10.- P.4079–4092.[6] Dulieu O. and Gabbanini C. The formation and interactions of cold and ultracoldmolecules: new challenges for interdisciplinary physics // Rep. Prog. Phys. - 2009. V.72. - P.86401-35.[7] Bella M.T.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
