Главная » Просмотр файлов » Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов

Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (1097879), страница 27

Файл №1097879 Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов) 27 страницаСпектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (1097879) страница 272019-03-13СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 27)

E-PLRAAN-75-206703http://www.aip.org/pubservs/epaps.html. [197].• Для NaCs EPAPS Document No E- PLRAAN-78-112812http://www.aip.org/pubservs/epaps.html. [206].• Для KCs http://link.aps.org/supplemental/10.1103/PhysRevA.81.042509 [213] иhttp://dx.doi.org/10.1063/1.4844275 [220].• Для Cs2 http://link.aps.org/supplemental/10.1103/PhysRevA.83.032514 [222].191Таблица 10.1: Масс- инвариантные параметры функций потенциальной энергии дляA1 Σ+ и b3 Π0 диабатических состояний молекулы NaRbA1 Σ+b3 Π 0Область Rl ≤ R ≤ Rr (4.13)†T dis [59, 200], см−117767.82517688.601De , см−16079.5396377.559Re , Å4.4003577673.634872298p2.8832086476.824399015a10.63664976491.285050816a2-0.17122298980.6476081431a3-0.29660815030.4877347492a4-1.2894664100.3087764448a5-1.8386927700.3206376730a6-0.77158270750.3234481049a70.90985969940.1713686756Область 0 < R < Rl (4.11)†Rl , Å3.12.6Al ,см−1 Åα2.58522 × 1053.46813 × 105Bl ,см−17177.8857919.657αl3.0065168183.873726877Область R > Rr (4.12)††Rr , Å7.55.5†C6 [135], см−1 Å68.97417 × 1073.60707 × 107†C8 [135], см−1 Å84.00024 × 1092.97309 × 108Ar ,cm−1 /Åβ-2.15138574×10−13-1.824582991×10−13αr39.649598652.68444083βr , 1/Å5.836909039.788335902фиксированные параметры192Таблица 10.2: Масс- инвариантные параметры функций спин - орбитального взаимодействия (4.17) для молекулы NaRbDso , см−1Asob3 Π37.844538.5542Rso , ņ4.800674.453253784β so , 1/ņ0.849692.942367838† soξRb [200],†soξAbсм−179.2242фиксированные параметры193Таблица 10.3: Параметры функций потенциальной энергии для диабатических A1 Σ+и b3 Π0 состояний молекулы NaCs (4.18).

Фиксированное значение параметра p = 3A= DeX + ∆ECs −использовалось для обоих состояний. Фиксированные значения † Tdisb0soAsoξCs= Tdis− ξCsи † Tdisрассчитаны с использованием: энергии диссоциации основногосостояния - DeX = 4954.24 см−1 [58], спин -орбитального расщепления для атома Cs вso62 P состоянии ξCs= 184.68 см−1 [208, 209], энергии атомного перехода 62 P3/2 − 62 S1/2для атома Cs ∆ECs = 11732.31 см−1 [208]A1 Σ+b3 Π 016501.8716317.19rref , Å4.653.78Te , см−110509.81010236.048De , см−15992.0606081.142re , Å4.654316788722843.77999922692013a0 , 1/Å0.409201927134440(0)0.665828316447219(0)a1 , 1/Å-0.316930094322587(-1)0.159655197110690(0)a2 , 1/Å0.118889237998245(0)0.144813242483051(0)a3 , 1/Å0.272082736776197(0)0.964993864916689(-1)a4 , 1/Å0.206826824112031(0)-0.452724688520158(-2)a5 , 1/Å-0.147778977004416(0)0.320383473138789(0)a6 , 1/Å-0.491933649692577(0)0.148834980740537(1)a7 , 1/Å0.288158643376113(-2)-0.180900998067171(1)a8 , 1/Å0.839886790201783(0)-0.388373323943793(0)a9 , 1/Å0.358215463426036(0)параметр†Tdis , см−1†Числа в скобках - показатель степени основания 10†- фиксированные параметры194sosoТаблица 10.4: Параметры диагональных Aso01 , A12 и недиагональных ξAb функций спин- орбитального взаимодействия молекулы NaCs (4.19).

Фиксированные значения p = 1и ξCs = 184.68 см−1 [208, 209] использовались для всех спин-орбитальных функций.параметрsoξAbAso01Aso12Ve , см−195.88108.4190.88Re , Å4.8517164.6523944.399871rref , Å4.84.6†a0 , 1/Å0.343340.48369†a1 , 1/Å-0.293061.13622†a2 , 1/Å-1.314492.67951†a3 , 1/Å5.678843.34248†a4 , 1/Å14.01202††- фиксированные параметры195Таблица 10.5: Параметры EMO - функций потенциальной энергии для диабатическихA1 Σ+ и b3 Π0 состояний молекулы KCs (4.18).

Tdis , De и Te выражены в см−1 , Rref и Re- в Å, ai - в Å−1 , p - безразмерный параметр. Tdis , Rref и p -фиксированные параметры.ПараметрA1 Σ+Tdisb3 Π 015616.95p34Rref5.04.2De5567.5466599.300Re4.9813804.179865a00.446853770.56383223a10.011534750.11731134a20.012246210.10163399a30.12946458-0.04095288a40.16407832-0.37280647a50.283661710.11826773a6-0.273829052.22890307a7-0.613634490.57576966a81.05182596-5.39299688a90.87045466-3.16111671a10-1.009286498.86174318a11-0.724144784.22763021a120.00055024-7.36542364a13-0.00010791a140.12543766196sosoТаблица 10.6: Параметры диагональных Aso01 , A12 и недиагональных ξAb функций спинso- орбитального взаимодействия молекулы KCs (4.19).

† ξCs, Deso и Teso выражены в см−1 ,†Rref и Reso - в Å, ai in Å−1 , † p = 1 - безразмерные параметры. Эмпирический, независящий от R, параметр ζAb1 = 0.04935 (4.22).ПараметрsoξAb0† soξCs†184.68Rref5.3Deso102.998106.419101.539Reso5.0543385.4427325.576276a00.318950.421570.37735†a10.409971.02228†a20.492442.23836†a3-1.71726†a4-9.84181Teso†Aso12Aso015.581.6878.26- фиксированные параметры.19783.14Таблица 10.7: Параметры MLR - функций потенциальной энергии для A1 Σ+ , b3 Π0+ иb3 Π0− диабатических состояний молекулы KCs (3.7).

Tdis = 15616.86 см−1 , q = 2, C6 , C8и Rref - фиксированные параметры.ПараметрA1 Σ+b3 Π0+C6 [см−1 /Å6 ]3.0983D+081.0472D+08C8 [см−1 /Å8 ]9.1934D+098.5858D+08Rref [Å]7.56.0p34De [см−1 ]5568.1316599.7706601.26Re [Å]4.9815924.1773514.178674β0-0.286211D+01-0.225665D+01-0.225854D+01β1-0.682827D+00-0.157676D-010.440440D-01β20.246384D+010.336346D+010.442151D+01β30.959713D+010.112718D+020.163127D+02β40.127926D+020.985612D+010.953621D+01β5-0.590669D+01-0.175794D+02-0.932215D+02β6-0.111109D+03-0.834292D+02-0.268078D+03β7-0.210450D+03-0.136590D+030.778226D+02β80.146173D+03-0.275022D+010.136413D+04β90.854064D+030.446858D+030.130802D+04β100.442306D+030.587659D+03-0.275571D+04β11-0.123116D+04-0.382541D+03-0.552362D+04β12-0.145646D+04-0.103096D+040.754203D+03β130.300184D+03-0.417324D+020.829391D+04β140.109175D+040.463980D+030.400204D+04β150.407922D+03-0.347076D+01-0.438377D+04β16-0.443634D+010.225556D+01-0.359313D+04198b3 Π0−soТаблица 10.8: Параметры «морфированных» диагональных Aso и недиагональной ξAbsoфункций спин- орбитального взаимодействия молекулы KCs (Ур.(3.25)).

Значения ξCs=184.68 см−1 , q = 2 и Rref были фиксированы. Эмпирические, R -независящие параметрывзаимодействия 2-ого порядка: ζAb1 = −0.110646 (4.22) и γb = 0.111670 (4.26).Aso12Aso01параметрsoξAbRref /Å7.5a00.9936351.0486650.913108a10.0013890.242101-0.2715961.5045450.0082080.9878780.9973290.171867-0.1102376.0a2b0b10.9999941993Таблица 10.9: Параметры EMO функций потенциальной энергии для A1 Σ+u и b Π0uсостояний молекулы Cs2 . Молекулярные постоянные Re , Te , De и ωe , рассчитанны сEMO и ab intio потенциалами. Величины Re даны в Å, Te , De и ωe в см−1 , остальныепараметры - безразмерны. Фиксированные параметры Rref = 5.0 Å, p=3.

Потенциал abinitio для b3 Π0u состояния получен как U (3 Π1 )−Aso01 . Величины ωe получены как вторыепроизводные потенциалов при R = Re .ab initioЕМОb3 Π0uA1 Σ+ub3 Π0uA1 Σ+uRe4.457305690(2)5.32956(2)4.50655.3756Te7977.8367(21)9587.1582(13)8104.59799.1De7038.841955609.3034ωe41.238(4)32.009(6)42.75832.071a00.5227607740.433068094a10.1349379760.043374240a20.164931109-0.014070586a3-0.093308460.121289104a4-0.51833798-0.109902925a51.8934166560.08102533005a61.7352806590.41411084743a7-8.033517570-0.4193233667a80.050074491a99.04925017637a10-3.37503128608a115.32956146172ζ-0.08147275200sosoТаблица 10.10: Параметры недиагональной ξAbи диагональных Aso01 , A12 функций спинso= 184.6794- орбитального взаимодействия молекулы Cs2 .

Фиксированное значение ξCsсм−1 . Величины Deso в см−1 , Reso - в Å−1 , параметры a, b и c безразмерные.Aso01Aso1245.7409037.2907soξAb0Deso71.01207Reso6.2886716.341088a2.252263.340593.13278b1.2137390.4741700.421783c0.2956240.40607060.3027172201Список иллюстраций1.12.12.23.13.23.34.14.2Схема кривых потенциальной энергии молекулы KCs. Черными стрелками показан процесс фотоассоциации холодных атомов с образованиемнеустойчивых электронно-колебательно-возбужденных молекул. Красными и синими стрелками указаны возможные пути перевода этих молекулна низший ровибронный уровень основного электронного состояния. . . .Cпин-орбитальные взаимодействия между компонентами 1,3 Σ и 1,3 Π состояний, как пример гомогенных возмущений . .

. . . . . . . . . . . . . .Электронно-вращательные взаимодействия между компонентами 1,3 Σ и1,3Π состояний, как пример гетерогенных возмущений . . . . . . . . . . .Неэмпирические матричные элементы спин-орбитального взаимодействиямежду (4)1 Σ+ состоянием и триплетными (1−5)3 Π состояниями молекулыKCs. . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Неэмпирические матричные элементы спин-орбитального взаимодействиямежду мультиплетными состояниями молекулы NaCs, сходящимися ковторому диссоциационному пределу. СО расщепление для атома цезия в6P6Pso|/3 = 184.68 см−1 . . . . . . . .

. . .− E1/2= |E3/262 P состоянии [190]: ξCsНеэмпирические матричные элементы электронно -вращательного взаимодействия между b3 Πu и (1 − 3)3 Σ+u состояниями молекулы Cs2 , рассчитанные с различными ECP потенциалами: ECP1 согласованный поформе (shape consistent) [179], ECP2 согласованный по энергии (energyconsistent) [176] . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Массив экспериментальных данных энергий ровибронных уровней A1 Σ+ ∼b3 Π комплекса молекулы 39 K133 Cs, полученный в международном лазерном центре Латвийского Университета [213, 220]. Черные и красные точкисоответствуют эксперименту по прямому возбуждению X → A ∼ b.

Зеленые точки получены из анализа (4)1 Σ+ → A ∼ b спектров ЛИФ, синие из (1)3 ∆1 → A ∼ b спектров ЛИФ. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Схема электронных состояний молекулы NaRb по данным расчетов abinitio [165]. Синие стрелки показывают схему прямого лазерного возбуждения ровибронных уровней A1 Σ+ ∼ b3 Π комплекса, красные- спектрыЛИФ с высоковозбужденных электронных состояний C 1 Σ+ → A ∼ b иD1 Π → A ∼ b. . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .20214262747484965704.34.44.54.64.74.8Локальные возущения (нерегулярности) в колебательно - вращательнойструктуре спектра ЛИФ молекулы Na85 Rb. (a) Колебательный интервал ∆(Q) = ν(vA∗ , J 00 = 25) − ν(vA∗ + 1, J 00 = 25) в прогрессии D1 Π(v 0 =12, J 0 = 25 → A1 Σ+ (vA∗ , J 00 = 25). (b) Вращательный интервал ∆(R − P ) ≈BvA∗ (4J 00 + 2) в прогрессии D1 Π(v 0 = 13, J 0 = 56 → A1 Σ+ (vA∗ , J 00 = 57, 58).Пунктирные линии соответствуют диабатическому поведению соответствующих зависимостей.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .00Спектр ЛИФ изотополога Na85 Rb, полученный при возбуждении X 1 Σ+ (vX=001 + ∗02, JX = 30) → A Σ (vA = 30, JA = 31) перехода. Детально показаны Pи R сателлитные линии (вызванные столкновительной релаксацией), со00ответствующие «материнским» переходам (vA∗ = 30, JA0 = 31) → (vX=0051, JX = 30, 32) (вызванные прямым лазерным возбуждением). Красныеточки (правая группа линий) соответствуют ровибронным уровням, имеющим преимущественно синглетный характер, прозрачные (левая группалиний) – уровням с триплетным характером [197]. . .

. . . . . . . . . . .(a) Эмпирические [197] и ab initio [165] функции потенциальной энергиидля A1 Σ+ и b3 Π0 электронных состояний состояний NaRb. Горизонтальные линии показывают экспериментально исследованную область энергий. (b) Функции спин-орбитального взаимодействия для A1 Σ+ ∼ b3 Πкомплекса NaRb [183, 197]. . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Схема электронных состояний молекулы NaCs по данным расчетов abinitio [163]. Стрелки (сплошные линии) показывают схему лазерного возбуждения ровибронных уровней A1 Σ+ ∼ b3 Π комплекса и более высоколежащего (4)1 Σ+ состояния, а также регистрируемые спектры лазерноиндуцированной флуоресценции (пунктирные линии) A1 Σ+ ∼ b3 Π → X 1 Σ+и (4)1 Σ+ → A ∼ b; X 1 Σ+ . . . . .

Характеристики

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6552
Авторов
на СтудИзбе
299
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее