Главная » Просмотр файлов » Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов

Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (1097879), страница 28

Файл №1097879 Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (Спектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов) 28 страницаСпектроскопические модели для лазерного синтеза и контроля ультрахолодных ансамблей димеров щелочных металлов (1097879) страница 282019-03-13СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 28)

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Для димера NaCs(a) фрагмент спектра ЛИФ A1 Σ+ ∼ b3 Π → X 1 Σ+ наколебательный уровень vX = 16 при возбуждении переходов A1 Σ+ ∼b3 Π(vA = 1, J 0 = 52) ← X 1 Σ+ (vX = 7, J 00 = 51) и A1 Σ+ ∼ b3 Π(vA = 1, J 0 =42) ← X 1 Σ+ (vX = 7, JX = 43). Короткие вертикальные линии показывают отнесение P и R переходов с соседних вращательных уровней A ∼ bкомплекса, заселяемых за счет процессов столкновительной релаксации;(b) фрагмент спектра ЛИФ A1 Σ+ ∼ b3 Π → X 1 Σ+ на колебательный уровень vX = 17 при возбуждении перехода A1 Σ+ ∼ b3 Π(vA = 1, J 0 = 79) ←X 1 Σ+ (vX = 6, JX = 78) [206].

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Сравнение ab initio (ab1 - [163], ab2 - [182], ab3 - [206]) и эмпирических[206] функций потенциальной энергии, а также электронных матричныхэлементов спин-орбитального взаимодействия [206] для A ∼ b комплексамолекулы NaCs. . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . .2037172737879804.94.104.114.124.13Для димера NaCs: (a) экспериментальные энергии ровибронных термов,полученные из спектров ЛИФ, представленных на Рис. 4.7, и рассчитанные в диабатическом приближении; (b) отклонения рассчитанных внеадиабатическом приближении значений энергий от экспериментальныханалогов; (c) доля синглетного состояния в ВФ анализируемых уровней.(a) Спектр ЛИФ A ∼ b → X изотополога 39 K133 Cs, зарегистрированный при возбуждении (v ∗ , 49) ← (6, 50); (v ∗ , 81) ← (17, 82); (v ∗ , 25) ←(13, 26); (v ∗ , 135) ← (12, 134); (v ∗ , 150) ← (11, 149) ровибронных уровнейA ∼ b комплекса.

(b) Фрагмент наиболее интенсивной ЛИФ прогрессии сJ 0 = 49 в области перехода на колебательный уровень vX = 20 основногоэлектронного состояния. Идентифицированы три группы (II-IV) сателлитных дублетных P, R прогрессий, сдвинутых относительно основныхвращательных релаксационных линий (группа I). На вставке представлены зависимости полученных ровибронных энергий от параметра J(J + 1)[213].

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .(a) Спектр ЛИФ прогрессии, полученной при лазерно-диодном возбуждении (v ∗ , 158) ← (4, 157) перехода изотополога 39 K133 Cs. (b) Фрагментспектра в области перехода на vX = 12. Красные и синие линии показывают отнесение сателлитных вращательных ветвей. Более длиннымилиниями отмечены переходы с триплетного ровибронного уровня [213].

.(а) Фрагмент J 0 -зависимости экспериментальных (кривые I, II и III; см.Рис. 4.10) и рассчитанных диабатических (цветные линии) энергий ровибронных уровней A ∼ b комплекса изотополога 39 K133 Cs. Приведеннаяшкала энергий: E red = E − 0.0222 × J 0 (J 0 + 1). Стрелками отмечены области слабых локальных взаимодействий с b3 Π1 компонентой. Треугольниками отмечены уровни, для которых проанализированы распределенияинтенсивностей в колебательной структуре соответствующих прогрессий(см. Рис. 4.28). (b) Отклонения между экспериментальными и рассчитанными в СКК приближении энергиями рассматриваемых уровней.

(с)Фракционный состав ВФ ровибронных уровней (кривая II). Стрелкамиотмечены области взаимодействия с b3 Π2 компонентой. . . . . . . . . . .(а) Экспериментальные значения ровибронных уровней энергий A ∼ bкомплекса молекулы 39 K133 Cs в области локального J 0 = 157/158 взаимодействия (см. Рис. 4.11), вызванного vb1 = 17 уровнем (сплошная линия)b3 ΠΩ=1 состояния.

Приведенная шкала энергий: E red = E−10266−0.0237×J 0 (J 0 + 1). (b) Отклонения между экспериментальными и рассчитаннымив СКК приближении энергиями рассматриваемых уровней. (с) Фракционный состав ВФ ровибронных уровней. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .20481878889904.14 Эмпирические потенциальные кривые димера KCs, полученные в диабатическом (пунктирные линии) и адиабатическом (сплошные линии) приближении [214]. Потенциалы ab initio, рассчитаны в работе [212] для c0+, полученная послучая связи.

На вставке - функция радиального МЭ B2,3Ур. 4.25. Rc - точка пересечения диабатических потенциальных кривыхвзаимодействующих состояний. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .4.15 Спектр ЛИФ (4)1 Σ+ → A ∼ b, зарегистрированный для двух прогрессий, начинающихся с уровней (v 0 = 15, J 0 = 44) и (v 0 = 21, J 0 = 47) возбужденного (4)1 Σ+ состояния молекулы 39 K133 Cs. Красными и зеленымимаркерами отмечены P и R переходы на колебательные уровни b3 Π+0 компоненты для прогрессий с J 0 = 44 и 47, соответственно [220].

. . . . . . .4.16 Отклонение экспериментальных значений термов Eexpt от их теоретических аналогов Ecalc : (a) для изотополога 39 K133 Cs. Красные точки соответствуют Ecalc , полученным в окончательном MLR -анализе [220], черныеточки - Ecalc , рассчитанным с EMO- потенциалами [213].

(b) для изотополога 41 K133 Cs. Красные и зеленые символы соответствуют экспериментальным данным ЛИФ прогрессий (4)1 Σ+ → A ∼ b, черные - относятся кEexpt , полученным при прямом возбуждении в работе [213]. . . . . . . . .4.17 Схема электронных состояний u - симметрии гомоядерного димера Cs2 поданным расчетов ab initio [223]. . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . .4.18 Отклонение энергий экспериментальных ровибронных термов димера Cs2от рассчитанных в рамках предложенной модели для (a) высокоточныхданных из всех источников; (b) для данных из спектров с низким разрешением. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . .4.19 Вклад спин-орбитального взаимодействия 2-ого порядка в сдвиг ПЭ дляb3 Π ±0u состояний, рассчитанные по Ур. 4.29 - 4.32 для молекулы Cs2 . . . .4.20 Сравнение рассчитанных в соответствии с Ур. 4.33 и 4.34 (непрерывныеfe− Eb0линии) vb - зависимостей величин Ω = 0 - расщепления ∆e/f = Eb0e/fb3 Π0 компоненты изотополога 39 KCs с экспериментальными данными(символы) при фиксированных значениях вращательного квантового числа Jb . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .4.21 Схема 1 Σ+ и 1 Π электронных состояний димера NaCs по данным расчетовab initio [163]. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .4.22 Экспериментальные и рассчитанные зависимости |q| - факторов от колебательного квантового числа v 0 для (3)1 Π состояния димера NaCs. Цифрами указаны значения вращательного квантового числа J 0 . . . . .

. . .4.23 Зависимости |q| - факторов от колебательного квантового числа v 0 для(2)1 Π и (4)1 Π состояний изотополога 85 Rb133 Cs. . . . . . . . . . . . . . . .4.24 Неэмпирические МЭ электронно-вращательного взаимодействия LΠΣ (R)между (3)1 Π и (1-6)1 Σ+ состояниями димера NaCs [205]. . . . . . . . . . .2059598991031041051091101111121134.25 Экспериментальное и теоретическое распределение относительных интенсивностей в A1 Σ+ ∼ b3 Π(vA = 19, J 0 = 50) → X 1 Σ+ (vX ∈ [0, 43]) прогрессии спектра ЛИФ димера Na85 Rb, рассчитанное в рамках диабатическойФранк-Кондоновской (ФК) аппроксимации и в многоканальном неадиабатическом (СКК) приближении.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1184.26 Экспериментальное и теоретическое распределение относительных интенсивностей в колебательной структуре прогрессии D1 Π(v 0 = 30, J 0 = 50) →A ∼ b спектра ЛИФ для димера Na85 Rb. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1194.27 Для молекулы NaCs: (а) распределение относительных интенсивностей впрогрессиях A ∼ b → X 1 Σ+ (vX ) спектров ЛИФ, начинающихся с регулярно возмущенных колебательных уровней vA = 0 и vA = 32; (b) распределение относительных интенсивностей в прогрессиях спектров ЛИФ,начинающихся с vA = 26 колебательного уровня.

В скобках указана долясинглетного A1 Σ+ состояния . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1204.28 Для молекулы 39 KCs распределение относительных интенсивностей в полных прогрессиях A ∼ b → X 1 Σ+ (vX ), начинающихся: (а) с близко лежащих ровибронных уровней A ∼ b комплекса (см. Рис. 4.12) с разной долейсинглетного состояния PA ; (b) с двух, взаимно возмущающих уровнейA ∼ b комплекса, с одинаковым значением J 0 = 158, имеющих преимущественно либо синглетный PAs > 0.5, либо триплетный PAt < 0.5 характер.φA - соответствующие неадиабатичекие ВФ, χvA (R) - диабатические ВФ,соответствующие v - колебательному уровню . .

. . . . . . . . . . . . . . 1214.29 Для молекулы 39 KCs распределение относительных интенсивностей в (4)1 Σ+ →A ∼ b ЛИФ прогрессиях, начинающихся с уровня (4)1 Σ+ (v 0 = 15, J 0 = 44)(см. для сравнения оригинальный спектр на Рис. 4.15). (a) − областьмаксимального перекрывания A − b состояний; (b) − область ниже днасинглетного A состояния.

Цифры обозначают колебательные квантовыечисла vb0 триплетного b3 Π0 состояния . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1224.30 Спектр ЛИФ молекулы 39 KCs: распределение относительных интенсивностей в колебательной структуре прогрессии (4)1 Σ+ → A ∼ b, начинающейся с (4)1 Σ+ (v 0 = 60, J 0 = 56) ровибронного состояния.

. . . . . . . . . 1234.31 Неэмпирический анализ вероятностей (1)3 ∆1 → b3 Π0± и (1)3 ∆1 ← X 1 Σ+переходов молекулы KCs: (a) электронные матричные элементы спинорбитального взаимодействия (1)3 ∆ ∼ (1−3)1 Π; (b) дипольные моментыэлектронных переходов. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

Характеристики

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6552
Авторов
на СтудИзбе
299
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее