Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 30
Текст из файла (страница 30)
Пренебрегая этим изменепиелп можем в соответствии с ф-лой (5.17) и вторым ур-нием (5.44) написать: ХП 222 Х22 22, ХП (5.78) 1222(ач)1 22111+ало(вн)1 22211+а)(в )1 1~~~((~~)Р ~~111+ а)(~~~)1 022 [1+21(С~~)) Неболь пренебрегаем О ольшой разницей в значениях Х для в и в такж 12 е оказывает вел Регаем. Основное влияние на и и, следовательно, на У, РН З.Р определяемая величина обобщенной расстройки второго контура, мая следующими очевидными выражениями: 2 (вг — барр) ан(вг) = -- — () врл 2 (5.79) 2 (О) — врл) ан((о ) 21 др "Р. Отсюд, ви лователь„дно* что соотношение между а,(в,) и а (в,), а слеинстРотнки ' " соотношение межДУ Ул (в,) и ХР (в„) зависят от щения меж ~рого "онтура относительно первого, т.
е. от соотно' ~жду частотами оч и, Р2 О'Рл. гвн(шп) < "вн(ьэг). Рис. 5 23 -1/2 ° -"- ° 10'=23,5 кгч. 5 300 Рис. 5.24 аз(о)п)<а (шт), гвн (ы1 1) > "вн (юг) «э 3 Лт = — = — — = О 007; 450 и, следовательно 180 Рассмотрим два возможных случая: орэ>ш и ы Р1 Рз<ЫР ЕСЛИ Мр,>ыр„тО ПОЛОЖЕНИЕ ЧаСтОт 1О„,, 1Ора, а таКже Рд' иа частотной шкале будет соответствовать рис. 5.13а. П гам заключить, что в рассматриваемом случае абсолютна Мет й расстройки ып — ьэрз больше, чем расстройка шг — ыр, я вела РЗ 1 "' РЗ.
Следовательно, пз(ып) > аз(шг) Обращаясь к ф-лам (5.77), убеждаемся, что при настрои второго контура на частоту более высокую, чем частота 1 контура, резонансное сопротивление гэр(пп) будет больше ыэ и ~~ эа 6) Мг ЯМ ).б а)Э и м„м„, Ын эм и б) Рис. 5.22 г,, (шт). Этот случай показан на рис. 5.22а, иа котором пред. ставлен график частт)гной зависимости модуля сопротивлеим первого контура при сорэ>шрх. При настройке второго контура на частоту шрз<ыр„в соот. ветствии с рис. 5.13б можем считать (Шп ЫРЗ) < "1 ""а Повторяя предыдущие рассуждения, придем к выводу, чм в этом случае гз,р (ш)1) < гэ Р (шт). Этот случай изображен графически иа рис.
5.22б. ПРи сильной свЯзи Разница в величинах Резонансных сойа«;, тивлений па быстрой и медленной частотах связи можа™, весьма значительной. Это обстоятельство может оказыва~~ 33) ществениое влияние на свойства усилительных и генераторп ' Бар устроиств, в которых в качестве нагрузки используется двух~ турная схема, Этот вопрос будет рассмотрен в й 12.?. имер 5.1 Опрермлиьг гэп И ПОЛОСУ пропуска)на дпя схемы рис. «.23 ПР щнх даннЫх: э, врн '" ' н оные частоты контУРов /Рг =/Рэ — 10' гй. ,лет) юш 1 о н,тики контуров Р,=Р,=ЗОО олг.
р эонанс .э' Характе влейия «э = «,=5 ом. ' ' Соййот~) Связь и между контурамн критическая. йн 210 оэг. Так кзк «при одинаковой настройке контуроа н пригн, полный „ „с) второй контУР вносит в первый сопротивление „ тв во фле [5.75\ находим [р = 1) лы = '. =-- — ы 9000 ом. Отношение — — = 0,045 в данном иэр Лр случае настолько мало, что шунтиру. юшнм действием лампы можно пренейречь [шл.
Ф-лу [4.79)1. Поэтому полоса пропускзння, н соответствии с ф-лой [БЛ4), равна 24/з= 1/2г)./Р = Пример 5.2. Определить резонанс. нее сопротянлсние параллельного контура для схемы рнс. 5.24 при следу. юшнх данных: 1. Резонансные частоты контуров /рг -/вг /Р = 3 ° 10' гц. 2. Дт 200 мхгн, Х,'=50 мкгн, гг 3 ом. )г 3. Аз=200 мкгн, «з — 20 ом. 4. Свя таческая. . Связь между контурами кри. Находим характе и терно«яки и затухания контуров Рг ™Р[йч +Ц) =-2к ° 3 ° 10з ° 250 ° 10 в 450 ои; Рь 2 3 10 200 10 =377 ом г)э - —. = — = 0,054.
2О Рэ 377 Оп Ределяем к э, „ - «Фнпиег)т связи [критический) по 4«ле [5.35) й = 1/й~+ 41 «. о,о54 [/ 2 — —.з- = -- — - = 0,038 = 3,8%. [/2 [/2 'Результируюшяе емкости контуров: (5.81) Сг — — 30000 см. 11СыС„ а С, †, - — — 1040 см, С С, С,— С 1 Уш " С »мг М М вЂ” Ут„— . 1 уе» 1 9 ° 10ы = 15 ам. 2 .З 101.З.10.-= М 1.т — гг1» — — (5.82) (нз — 1) Рз и Кт Т.х» М вЂ” — - 1» Ьт и 1 нмтܻ— ямдС» 1 вра — Рв » Разделав (5,82) на (5.81), находам М 1 1 ш1» ааг 1ь (»з- ПР, гвн 11,2 ч — — — — ' 0,8.
гг+;„жг Рпс. 5.26 ф к. ье», 1, ' 1а: ' Рнс. 5.25 188 1 9 10м Сы= — — = — —. — — — =1000 см, мвяг .2в ° 3 ° 10' 450 1 9 ° 10ы Сзе- — — - — — —;- =1260 пи. м»рт 2п'3'10'377' Лр((мег(жя ф-лу (5.7), находим емкость связи С, — ' — — 1320 см. Са С„ ф— С„ Сопротивление связи Сопротивление (актнвное), вносимое в первьш контур, Х,,", (15)з — 11= — = 11,2 ам. вн Козффицнецт анодной связи Ь) 200 — — — = 08. С,а+бг г5О Искомое сопротивление кан а т)Р вр- + (08) 3 112 9100 ам.
Р'в)1 з (450)' ш + гв„' 3+ 11,2 Козффнциент полезного действия промежуто шаго контура Пример 5.3. Пусть двухконтурная схема, изображенная на рнс. 5,25, глй ключена к генератору имнульсвого тока, в составе которого, кроме постаянзс1 1,1,1 слагаюшей, содержатся гарма"""" с.частатамн мы м„ыв н т.
д» с гл плнтудамн соответственно П. 1» и т. д. Колебательная система нашу~ сна на частоту верной гармоники "' Требуется определять степнв кохе фильтрация аысшнх гармоник бательной системой. Пол степенью фильтрацнн бУД4 подразумевать нелнчину . основной частоты во втоРом контуре, а гм» вЂ” та же, ампч лнтуда тока. гдв 1ай,зрманнкьч ' ы, (!Ри обозначениях рис. о.25, для така 1ь, инеем д"" й ен зтя ч -й 'а тя а.'Олнтуды Иа1 л ношенцяг ачемгдн ые саа Му 1,, г М улз г, йг г, (г, + г н) ока 1ь,„, отметим, что втоРаЯ н более высокие Переход а я к определению тора замыкаются, в основном, через емкостную ветвь пергарманикн та амплнтуда напряжения я-й гармоники на первом контуре ка генератор н ура. Паата гУ ахг " ьцо ва втоРой ковтУР на и-й гаРмопике вводитсЯ напРЯженна Следовательно, ва Так как второй контур силыю расстроен по атношенню к и-й гармоннке, та прн определ н определении полного сопротивления второго контура активным сопротнвленнем можно пренебречь.
Таким образом, гз (гь+ г»») "т 0'т+ ге») 1» лчНгв 1» М Р,вз (Яа 1) П ог' — 1) 1х Ь, — в'гуг П )олставнв зта вырюкенне в (5.80), получаем (5'-1) Ф вЂ” — — =(»е-1) С С ( 8") Отсю юла вяляс, что фильтрация Ф простй . на добротностям контуров и раОчь',ет„с 'авьнленнеч поРядка гармоники. братва'' чта в формулу для Ф входит до.
тур, " гр уженнаго первого конст ' прямененни е Прн мкостной связн по цня в и' Раз вьппе, 5. Самон невыгалной, с"'тачая ' зрения фнльурацнгг ется схеьш, в которой применяется индуктнвнаа' связь .ГЛАВА З гы Хя + гьа 1, +... + гя„1„= Е, г„Х, + гол 1я+... +га„!„=-Е, (6.3) би г11 г12 ' ' гы г1гяа ' ' ' г ! г„,г„,... г„„! Е, Елч Рис, 6.1 (6.4) (63) 1 1 г. =Е.. ы+гт+ — —.. н н С" Ья 11 184 ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ й 6.1.
Определение токов и напряжений в сложной цевк Рассмотрим сложную линейную систему, составленную нз вр нзвольного числа контуров с сосредоточенными постояни „„ и находящуюся под действием гармонических электродвижуа снл с частотой <о. В общем случае каждый (-й контур, помимо элементов Ея 6 3 и кп входящих только в данный контур, может содержать зл,' менты Х...
См н гм, общие для двух контуров Х и А (рис. 63) Индуктивность Ем, емкость Сго и сопротивление г,„предстоя ляют собой, следовательно, элементы связи контура Х с туром Е Результирующие величины индуктивности, емкости и совр~ тивлення, получаемые при обходе (-го контура и при условии и, что все остальные контуры разорваны, обозначим через Еп, Сн ., и гк Комплексное сопротивление подобного контура (при чзстояе а определяется выражением чевидяо Полное сопротивление связи для контуров Х и й, очев ' равно (6-') Хч" '"+ "м+с ~' личин вваимонндукции между контурами Х и А праПр,ражепия (6.2) должна быть дополнена слагаемыяо налн часть вы ооя „Ма'~ к,кдый из контуров и применяя закон Кирхгофа для, получаем следующую систему из и уравнений: 1 н Š— комплексные амплитуды тока и эдс в контуре ~',. где „вЂ” число контуров. Иисло неизвестных (токов) в этой системе равно и.
За поло„тельиое направление контурных токов Х; принимается какое-лиоо определенное, например, совпадающее с направлением вращения часовой стрелки. Сопротивления гм берутся со знаком плюс, если по ннм проходят токи, совпадающие по направлению с основаны током Хг данного ~'-го контура, и минус — в противном случае, Определение токов 1; по известным сопротивлениям н прн заданной злектродвижущей силе Ез в общем виде удобнее всего производить с помощью матричной алгебры. Системе ур-ннй (6.3) соответствует определитель, составленный из коэффициентов гм: — я ея в виду определение тока 1; в конторе 1', умножим перУравнение в системе (6.3) на алгебраическое дополнение Аш „элементу г,х в определителе (6.4), второе уравнение — на до'з 441 к элементу гят и т.
д. Суммируя левые и правые т" "олучеяных таким образом уравнений, запишем (г Лы+г„4 +...+г„, )„т)1,+(г„,4„+го,А +... " +г л(от) 1, +... + Ы,У,4дх+ гят.4.1+... +гят 4„1) 11+ "'+(.1 Изтпгг2ю'421+ +4шАЫ) 1~~= '1 ' (яя+ Ея 42о+ г Еи 1м 1.= — „— ьй лы у (-1)» ум .и 11=1 и (6.9) Риш 6.2 (бй В теории определителей доказывается'), что суммь, ппеэ щиеся коэффициентами при 11 в ур-нин (6.5) и составлена слагаемых вида У Ам, обращаются в нуль при ш~ .тельно, выражение (6.5) принимает более простой вид: ле — > (г„А„+г«УА,У+...+г)А„,) 1)=Е,А„+Е,А„+...+Е„А Коэффициент прн 1ь представляющий собой разложение е оп ,делителя по 1ьму столбцу, равен самому определителю и т е А1)=Е, Аэу+Е, А,у+... +Е„А я Таким образом, правая часть выражения (6.6) отличается — » сп пе коэффициента при 11 в выражении (6.5') тем, что все У,ь 7 и т.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
