Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 25
Текст из файла (страница 25)
+)РИт 1+1 гуэп 1+1 1+гар(лт и — (4.77) (1,.э, ~э;) )( ( ' П:э, аз~ Из сравнения этого выражения генератор, обладающий конечным оказывает на контур шунтируюгцее зонансную кривую. Эквивалентная Контура Е снижается тем сильнее, чем оольше отношение —. Эквивале ' э.р нт. ное затУхание контУРа туэ соответственно Растет с Увеличен"е эр енин Это обстоятельство необходимо учитывать при определе" ' кз.
полосы пропускания параллельного контура, используемого в " Есл)' честве нагрузки в анодной цепи электронного усилителя. для „холостого" параллельного контура полоса пропускания ож ению и до 1(')тт 2, равна, как и в случае поседеляем ' онт а, ая по нн и тельного к УР ледова ае 47 шу)п'нруи >щего действия генератора относительная тп учетом шунт полоса будет г эр (4.79) 2 па э аэ 0 те р кренив полосы контура пРоявляется особенно заметно расшире пользовании лампы с относительно малым внутренним со,пением А, (триоды) ). расширение полосы может при этом достигать ' †: 'в.
игать 20 — '30%. При использовании электронных приборов с очень очень большим внутренним сопротивлением (например пентоды) их шунтирующим действием обычно можно пренебрегать. 8 4.8. Схемы замещения параллельного контура сопротивление контура, определяемое ') Звиетии, ч ' "тп при — (~1 резонансные свойства контура )по птио- шеиию ' Л,, к ивпряже к йст яителии, Лей " '"еиию ив контуре) вообще ие прпявлиются. кпиттр ' и при )тт э О плс оказывается прилси~епипй иеппсрелствеивп улет Реви яяисимп ст соотношения частот а и ар ияпрвк епие ии контуре члс геиервтпрв.
.ХХ, Х, (рафики Функпии —, - —, а также отношения зз зр вр 2ь з за. внсимости от обобщеннои расстройки а показанья на Рнс. 42 При положительной расстройке, т. е. для частот выше нансной, когда Хьм = ы — ы > О и а > О, реактивная в ~ая слагаю , сопротивления последовательной схемы замешения Х О ь<О, т. параллельный контур может быть замешен последоват ельным А. единением конденсатора емкостью С и активного соп ь Ротивлеаз Для частот ьь ( ы, наоборот, схема замешения сос р' состоит последовательно соединенных ХХ„ и Х.„ (рис. 4,22). Итак: для резонансной частоты контур представля ет собак чисто активное сопротивление А =Я 3 рл) для частот выше резонансной, когда преобладае. водимость емкостной ветви, контур является комплекс.
ным сопротивлением с емкоствой реактивной состав. ляюшей: для частот ниже резонансной, когда преобладает про. водимость индуктивной ветви, контур является капищ. лексным сопротивлением с индуктивной реактивной слагаюшей. хз Отметим, что экстремумы кривой — ' получаются, как это зхь 'р трудно видеть из ф-лы (4.82), гри значениях обобщенной рас. стройки а= и'-1, т, е. на граннпах полосы пропускания контура Хз При этом максимальные ординаты кривой †' равны (по абсО.
ха.р и лютной величине) 1/2, так же, как и ордннаты кривой — '. дьр' Часто оказываетсз удобным применять п ар аллел ьную Х схему замеьае ния, а которой с~' й Гр Х а пРотивление потеРь г х,' (рис. 4,23а) учить>зз ется сопротивленяеМ Л„включенным Яю раллельно реакткг а) В ным элементам крю тура (рис. 4.236) Рас. 4.23 Параме ртя схеМ" замеп.ения ХХ, (рис.
4.236) нетрудно получить из выражения для комплек ной проводимости контура, показанного на рис. 4.23а. ыв ц соотве, тсгзии с, ф-лой (4 7О). находим = — — -)- (мС вЂ” ' 1 2ял ИХ ' (4.83) Отсюда следует, что р2 А,=Х,, =— т (4.84) Ер=Е С,=С рь гэ— л,„° (4.85) Най йдем обшее выра>кение ля зовапяого для сопротивления контура, обра(схема ри 4,236 параллельным сое ин н с..
) д пением трех ветвей: Е, С и ХХ 1 и 1 „, 1 + с- -„-,— 1+ я( с ---) Л 1+1 ХХСм (71 —— и'Х.С ~ (4.86) У читывая, что 2 — с =2й=-,, 1 ь ЬС получаем г,= В 2 ахч (4.87) мь щь 1+! — - — 4 т 2ю 141 Таким образом. для перехода от схемы 4.23а к схеме 4 236 достаточно сопротивление г, включенное в конт после последовательно, заменить параллельным сопРотнвленпем ХХ„ равным резонансномь сопротивлению контура Л, . ля перехода от параллельОчезидио и обратное положение: для пере ного сопротивлеаия А»ь шуптиру1оШего ко. г,, включенном в конт онт , к соп о . Мо, ротивлению у тур последовательно, необходимо апре последяее по формуле пределять а) Рис.
4.24 Рис. 4.25 и Рис. ЬЛ хГ Рис. Ь.2 142 ) Ьм Р' сстроек ~~ еы 'Южно считать )т г,- (4,22 где йю и СОДЕРжвщ включенные хвх ивутри, твк и параллельно контуру (рис. 4.24). Требуется: 1) привести эту схему х виду схемы рис. 4.28а и 2) прив эту схему к виду рис. 4.23б. Ривеем В первом случае к сопротивлению г добавляем сопротивлевтв рт)Т(ю, Во втором случае к шунту Яи, добавляем (параллельно) шути' А,-= рв)г. В результате получаем схемы замещения, показанные на рнс. 4.25.
ГЛАВА б — — ШСГВМЫ СВЯЗдННЫ „~щ В 5.1. Виды связи. )Гоэффнциент связи р смотренные в гл. 4 одиночные контуры обладают недостарассмот точно зыс сокой избирательностью. Относительно невысокая крутизна скатов . ахов резонансной кривой Одиночного контура препятствует четкому Р -„му разделению сигналов по частотному признаку, Для повыше„„я избирательности в Радиотехнике широко примептпотся сложные колебательные системы, составленные из нескольких колебательиых контуров, различным образом между собой связанных.
Пр~менение нескольких контуров часто необходимо и для осуществления различных схемных задач, например трансформации нагрузочных сопротивлений, сопряжения различных элементов многоступенных ламповых устройств, получения необходимых фазовых сдвигов и т. д. Наибольшее распространение получили системы, состоящие из двух связааных контуров. В зависимости от того, осуществляется лн связь между контурзмн через общий магнитный поток или общее электрическое поле, различают магнитную связь и электрическую связь. Возмож- также и т В „ " комбинированная связь — магнитная и электрическая. ииа'к"Орых специальнь . случаях (в из,ерител.иых Устрой.
ах) тнвлеине !кается удобным пр е ять связь через Общее сопровлеине („ гальваническая связь"). связан ' — 5 4 показаны наиоолее распространенные схемы ных конт Мож1, н ИТУРОв Схемы Рис. 5.1 и 5.2 Явлвотси двУмЯ воэвариантамн магнитной связи, Первая иэ иих (рис. 5.1) (5.1) .х, Рнс, 5.4 Рис. 5.3 (5.3) с, Хэ хф Ц х, Рис. 5.5 Рис. 5.5 150 называется индуктивной нлн трансформаторной. Вторая (рнс. 5 2) кондукгнвной или автотрапсформаторной. Два варианта эл „) ческой связи показаны па рис.
5.3 и 5.4, На первом нз них (рис. 5.3) показана схема емкостной ренней", а на втором (рнс. 5.4) — емкостной „внешней" ,внук ь С 5 с, Комбинированная трансформаторно-емкостная связь изображена на рис. 5.5, а гальваническая связь — на рис. 5.6. 'Возможны также случаи, когда один нз контуров, обычна второй, представляет собой апериодическую (неколебательную) цепь Для выявления резонансных свойств системы нз двух связан. н х контуров удобно исходить из условна, что амплитуда а а ы " кон. сннусоидальной электродвнжушей силы, вводимой в первый тур, поддерживается неизменной, 1 частота м этой эдс может изменяться При рассмотрении стационарного Ргмэ 1 2 7 ма любую нз двухкоптурных связаян~~х систем можно представить в виде обкзкш ' ной схемы, показанной на рнс, 5.7.
На эзс" схеме индексами 1 илн 2 обознаЯ чеин Ряс. 5.7 элементы, входящие только в пер е гы) илн второй контурьп а индексами 12 б азон элементы, общие для первого и второго контуров. Таким обр ' каждый из контуров в общем случае может содержать эле. мент Ь, С и г нли 1, С, и г,, входяпгне только в давший ко птУР н элементы Д„, С,„и гд„общие для двух контуров. Резулы пру' тнвностн, емкости н сопРотивления, получаемые асл ., днйного личины "" ": о контура и при разомкнутом втором контуре, н оохопр „' , через <,базначн ~ „, Схм г„ и Х.„, С„, гмм е сопротивления подобного контура при частоте ы «плексные со тся выражениями: оп зределяютс 1 1 3„=2„.1 +;,+~-.;.„- или 3„=1, м+г„+ — —,.'„ тнвленне цепи, общей для двух контуров, будет Совратив с ' * 1 1 (5.2) С, 1м 3 называется сопротивлением связи двух контуров. 13 Очевидно, что Если связь между контурами осуществляется через взаимоин, дукцию М, то сопротивление связи Уы = 1ыМ.
При этом Лм н Ехх определяются ф-лами (5.1). Для количественной оценки взаимного влияния контуров применяется так называемый коэффициент связи двух контуРов. Понятие коэффициента связи проще всего сформулировать для схем с чисто магнитной или с чисто электрической связью, когда Ям является чисто реактивным сопротивлением, индуктивным нлн емкостным 1'ассмотрим сперва схему, показанную на рнс. 5.1. Пусть прн РазомкнУтом втоРом контУРе в пеРвом контУРе протекает ток уе Составим отношение электродвижущей силы, нндуктированной катушке 1 „к полномУ напРЯжению на индУктнвностн Дм первого контура ь Е "1 + Ыь„'мгпА Велич имеющая смысл оэ,рфнциеит трансформации вторым, напряжения, называется степе„„,, связи первого кож,урз со Если г л" генеРатор включить со стороны второго контура, а первый ' путь то получим степень связи второго контура с первым (5л) М А= -== Ь,а 1.
(5.5) А =-- —.—, Сг г с+с, дава йг =— 1в Аз=- — . — , с с+с ' Са А = —,=== )7(са+ СЛса+ Са) а аа (5.6) Для емкостной связи по имеем: 1 с 1 1 — + —— в С, вС„ 1 с с с,+с„с,+с„' с,с„ д а, 1 вС, С с,+св вс +вс =- — Ус, с„, с, (5.7 15Ь При одновременном протекании токов в обоих контурах, им взаимное влияние между контурами. Это влияние тем с„л, , имеетс чем больше произведение 7гг7г . сильк К о э ф ф и ц и е н т с в я з и между контурами определяет ражением ся з Для индуктивной связи (рис. 5.1) очевидно Особенностью резонансных трансформаторов при ' высок~„ добротностях колебательных контуров является использовав„, очень малых величин 'коэффициентов тРансфоРмации йг и 1 Величины этих коэффициентов в радиотехнике измеряются сотнях долями.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
