Главная » Просмотр файлов » Кугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радиоэлектроники. Линейные электромагнитные процессы (1969)

Кугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радиоэлектроники. Линейные электромагнитные процессы (1969) (1092090), страница 29

Файл №1092090 Кугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радиоэлектроники. Линейные электромагнитные процессы (1969) (Кугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радиоэлектроники. Линейные электромагнитные процессы (1969)) 29 страницаКугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радиоэлектроники. Линейные электромагнитные процессы (1969) (1092090) страница 292018-02-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 29)

Фронт волны перпендикулярен поверхности раздела. В направлении оси хз поле убывает по экспоненте, в этом направлении плотность потока мощности Паз<а>=0, а в направлении хх с учетом (3-2-36) П = ьйпде о ) ' ' ' (3.2.43) ег и! Затухание поля во второй среде с увеличением расстояния )хз(, когда поглощение в ней отсутствует, свидетельствует о том, что поток энергии во вторую среду не проходит из-за полного отражения на поверхности раздела.

Заметим, что зто явление имеет место лишь в установившемся режиме. Иа рис. 3-26 показано разложение вектора Пойнтинга в первой среде на нормальную и тангенциальную составляющие, которое иллюстрирует отсутствие потока энергии в в направлении оси хв.

~л Фазовая постоянная а л Йи д„ поверхностной волны согласно третьему выражению системы (3-2-42) ран- ил на р!9> з!п О, вследствие чего фазовая скорость во второй среде определяется выражением 55 (21 1!р! 5!П д илн 11(1, 5!и 0 (3-2-44) (3-2-44 а) !(ои 5ОЕ 2 2 !я — (к 1ц — = 2 >Уои фое ( 1..!е — (к— 2 2 ОЗ (1> П = — >йпО 1+ ~д! 02 (1> 2 51 (3-2-43а) или с учетом (3-2.41) (3-2-45) (р= 2 агс18 (,1, !).ш50 (3-2-44б) 1 2 0=2 агсзйп ~ (П(2+!) (3-2-45а) — 2(б— поскольку, согласно формуле (3-2-36) рг, 5>па=и> з(ПО. Так как при полном внутреннем отражении з(п д)1, из выражений (3-2-44) и (ОП2-44а) следует, что фазовая скорость поверхностной волны меньше скорости распространения в неограниченной среде с параметрами р2, 52 н больше таковой в неограниченной среде с параметра.

ми 1!1 и е1. Согласно выражениям (3-2-42) поле в первой среде является также неоднородной волной, амплитуда которой зависит от координаты х, с периодичност>ц, опредсляемой формулой (3-2-38). Поток энергии в первой среде, как и во второй, направлен вдоль оси хь т. е. П О; + соз 213(„хо соэ 0+2 — ое + О. При хо=0, когда р>=(22 согласно (3-2-43) с учетом (3-2-36) По»1> = Поо(2> Распределение поля в первой и второй средах при полном внутреннем отражении иллюстрирует рис. 3-22, б.

Фаэовая постоянная поля в первой среде согласно первому выражению системы (3-2-42) равна 8(1> яп О. Следовательно, фазовап скорость в этой среде Совпадая по величине с фазовой скоростью поверхностной волны (см. выражение (3-2-44а)), п<„превосходит фазовую скорость в неограниченной среде с такими же параметрами р, н 51. Электромагнитное поле, возникающее в результате ного вн треннего отражения, может рассматривать- и м (3-2-44) и (3-2-44б) как !замедся согласно выражениям ленная» волна во второй среде и как «ускоренная» волна в первой среде.

» но о ной Т . образом, при «полном отражении» од р д аким ном и о. волны гла к д ая поверхность диэлектрика и пол рость и охождении не однородной волны гладкая поверхн рми систеводника я вляются простейшими замедляющим мами. Ф электромагнитного поля, возникающе рго в пеаза , как это е и и полном внутреннем отражении, как вой среде при ет из выражений (3-2-42), отличается от фазы поля следует из падающей волны.

Это отличие может ри и ивести к изменению характера поляризации поля. Если падающая волна имеет любую линейную поляризацию, то в резулього внутреннего отражения в первой среде воза(ней, ха актериникает поле с эллиптической поляризацией, х р Ую(цейсЯ относительным сдвигом фаз ф=фон — ~ое. При этом 1 (51/55 — И,/И!) са5 Е ~Г51п' 0— Л> 2 При углах падения 0=0«р и О= — относительный сдвиг 2 фаз ()>=О. Максимальное значение ()> имеет при угле па- дения (3.2-47а) в!и 0 = — '' гйп 0= Ае'"; ен 4<2 сов <9 = )г 1 — ыпв б = Л'е (3-2-46) Здесь Здесь 2л сов [(фв — ф<) — Ч .

а = н ! +лв яв Рву [хо<[ сов 8 ил<еем (3-2-47) 2т сов К + (фя — ф< Н . ! + т' !аяя! с<а 8 г,, сов 8 щ= — — = РУ [г 1 л' л (3-2-48) 1 — ан — 218— — 2!9— Случай 2 Обе среды с потерями. При этом условии на основании равенства (3-2-12) С<2 П«! <2< «<[!<я< Г С 2 ! ! К а, — а =в[о 0 '; 9<=агс(е 1!<2, -(- а,' 1'р<<! 6<21+он! а<2 [У=(1 — 2Авсо 27+А')о ~ 1 а ~ Аяв(п22 [ ! — Ассов 22 !' Подставляя значения 2о<, Я<в и соз <9 в вь раж (: - — ) и (3-2-15а), находим значения коэффициентов отражения и прохождения по полю ~Е Е =1,е е, Р„=Рве ', Гн — — Г.е н Р Рне и. После ряда преобразований (которые мы опускаем вследствие их громоздкости) получаем: ! — а ! "-г 1-(-а-' — гс(й ~~ ' [й + (ф' ! — тя Р,= —; се=а<с(й[ 2и< т + с<а [В+ <фя — ф,)[ здесь (р =и+агс!Д~2л мп Ифг — ф<) — в] ~, л' — ! 2 2 ~ (, ф)+ ! -1-а<< яп [(фв ф<) й! + агс(К— л+ сов [<фв — ф<) — 11~ Подставляя выражения (3-2-46), (3-2-47) в (3-2-16) и (3-2.17), получим выражения, описывающие поля в первой и второй средах, обладающих потерями, при падении на поверхность нх раздела плоской однородной волны.

При этом оказывается, что поля в первой и второй средах являются неоднородными волнами, амплитуды н фазы которых сложным образом зависят от параметров обеих сред и от угла падения О. В практически важном случае, когда первой средой является воздух (или вакуум), а второй — проводящая среда с параметрами 186„)~ 10, е, > е,=1 и р,=р,=1, — — 2т=120п, <р,=0; ,/ 2л У .

я <2! <2! вв в, 6<2! У 2 [! !Мпв л А — <1 г=4 6<2!У2 (1 [ Ая)ч 1 ~ — (( 1. 2 уменьшается, а коэффициент прохождения возрастает, т.е. металлы приобретают свойства диэлектриков. В оба ласти рентгеновских лучей (). =0,02 мкм=200 А) металлы по электромагнитным параметрам не отличаются от диэлектриков. Зависимость Г и Г от угла падения О для различных значений 1дб, показана графиками на рис. 3-27; этн значения встречаются при изучении распространения ))()) Мпв йа) (3-2-51) ьйпбр = ) ) — Мпо8 / й(П то Согласно последнему выражению и фор у м ле,3-2-36, фазовая скорость волны в проводящей среде равна: ю ыюп8 и, в!пв ) У 8(), ~1-1- ~ — ~ в)п'8 н(2) 2 1)(з) Рис.

8-28. Прохождение волны через плоскую по. нервность проводящей среды. электромагнитных волн вдоль земной поверхности (см. 9 3-8) . Отметим, что дисперсия электромагнитных параметров о и в у плохих проводников и у диэлектриков наблюдается на более низких частотах, чем у металлов (1)) )1 см). Поэтому коэффициенты отражения и прохож.- дения следует определять по тем значениям 9 и а, которые характерны для данной частоты. Во второй среде согласно выражениям (3-2-49) поле представляет собой неоднородную волну, сходную с волной, описываемой выражением (3-2-29). Хотя амплитуда волны и убывает по экспоненте с увеличением х„поверхностной волной она не является, поскольку Поз(з) =О.

Плоскость равных амплитуд здесь параллельна поверхности раздела, а плоскость равных фаз наклонена к ней (рис. 3-28). Как следует из второй формулы (3-2-49), действительный угол преломления определяется нижеследующим выражением: П = в)п О ~1+Гв+2Гв )с 2 1хоо) х соз (26() хз сов О+(Ре)1; П = (1 — Гз) сов О; 2 )хо(~ Пщ(з) жО; (Е . 'в )' ) -зр(з) ". П -==е 2 )Еы| р( 2 — 223— (3-2-53) (3-2-52) И формулы следует, что фазовая скорость неодноз этой,„о м родной волны, возбуждаемой в проводящей ср нием на ее поверхность плоской однородной волны, меньше фазовой скорости однородной волны в такой же среде [см. иыражение (2-7-26)).

Скорость и,'„ зависит не только от параметров проводящей среды, но и от пара- Ъ )етров первой непроводящей среды у ы и гла падения О. С ичением проводимости ов и уменьше и нием частоувелич сть а нных ты ю о тношение 8(78(в)- О. ПРи этом плоско Р ф со ласно выражению (3-2-51) станови я р . ()) тся па аллельной плоскости раздела и совпадает с плоскостью р авных амплитуд; согласно выражению (3-2-52) и(„- п(г). На основании уравнения П системы (2-1-5) и формул 2-2-3) и (3-2-49), получим следующие выражения, определяю ляющие плотности потока мощности в первой и второй средах: (3-2-55) Г = — Г е н (3-3-!) Р =1+Г„; Р ЕнР н е воа ооа = ооа Г,=О, Р =1, — 224— !5 — 552 — 225— На рис.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6367
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее