Диссертация (Математическое моделирование внешних акустических полей методом граничных сингулярных интегральных уравнений), страница 4
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Математическое моделирование внешних акустических полей методом граничных сингулярных интегральных уравнений". PDF-файл из архива "Математическое моделирование внешних акустических полей методом граничных сингулярных интегральных уравнений", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве РТУ МИРЭА. Не смотря на прямую связь этого архива с РТУ МИРЭА, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "остальное", в предмете "диссертации и авторефераты" в общих файлах, а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 4 страницы из PDF
Представим функцию F ( x y) в виде (1.14)-(1.15). Тогдаможно записать: F0 ( x y ) F ( x y ) aij d y .nnnnyxy j xЧастную производную(2.4)можно внести под знак интеграла, если интегралn xпонимается в смысле конечного значения по Адамару (1.11).Разобьем выражение в правой части формулы (2.4) следующим образомaij aij0 a~ij ,где26 F0 ( x y )d ynnxyj(2.5) F ( x y )d y .n y j n x(2.6)aij0 иa~ij Интеграл (2.5) может быть посчитан аналитически. Выражение в правой частиформулы (2.5) есть потенциал двойного слоя для уравнения Лапласа с постояннойплотностью.По закону Био-Савара [17], дающего выражение для градиентатакого потенциала двойного слоя через контурный интеграл, можно записатьравенство:1dl ( x y ),u j ( x) (2.7)4 | x y |3jгде j – край ячейки j , а dl - элемент длины контура (рис. 2.2), dl ( x y ) -векторное произведение векторов dl и x y .
В случае, когда край ячейки jестьзамкнутаяломанаялиния,дляпоследнегоаналитическое выражение.Рис. 2.2. Закон Био-СавараИнтеграл (2.6) запишем в видеинтеграласуществует27aij K1 ( xi , y )d y ,(2.8)jiгде K1 ( x , y ) - слабо сингулярное ядро уравнения (1.16).2.3. Вычисление интегралов со слабой особенностью по ячейкамразбиенияДля каждой ячейки j при для вычисления интеграла в выражении (2.8)разобьем ячейку эту ячейку дополнительно на ячейки mj , выберем в каждойmm~ячейке mj точку y j в центре ячейки j и будем вычислять коэффициенты aijприближенно по формуле:Nmmaij K1( xi , y mj ) xi y jm 1 sm , j(2.9)где3 r 2r3 2 , r (r ) 1, r - сглаживающая функция, которая была выбрана так, что (r ) C1[0, ) , C0 константа, не зависящая от r и . Число - малый параметр, который выбиралсякак 2h' , где h ' - максимальный из диаметров мелкого разбиения mj ,j 1,..., N , m 1,..., N j .Доразбивка ячейки j на ячейки mj происходит следующим образом:каждая из сторон ячейки j разбивается на отрезки равной длины, причемпротивоположные стороны разбиваются на одинаковое количество отрезков(рис.2.3).
Пусть A1 , A2 , A3 , A4 - вершины рассматриваемой ячейки j , точки Pi28и Qi , i 0,..., n0 - концы отрезков разбиения сторон A1A2 и A4 A3 , а точки Rk иTk , k 0,..., m0 - концы отрезков разбиения сторон A2 A3 и A1A4 соответственно.При этом ячейка j будет разбита на N j m0n0 более мелких ячеек.Выбирая на противоположных сторонах точки с одинаковым индексом Pi иQi , а также соседние с ними точки Pi 1 и Qi 1 , строим отрезки PQi i и Pi 1Qi 1.Аналогично, выбирая точкиRk ,TkиRk 1 ,Tk 1на другой парепротивоположных сторон, строим отрезки Rk Tk и Rk 1Tk 1 .
При пересечениипостроенныхпаротрезковвозникаютвершинычетырехугольникаDi, k Di 1, k Di 1, k 1Di, k 1 одной из ячеек mj доразбиения ячейки j ,m 1,..., N j .Заметим, что хотя вершины ячейки j могут не лежать в одной плоскости,указанные пары отрезком пересекаются. Например, пересечение отрезков PQi i иRk Tk следует из следующего рассуждения. Разместим в точках A1 , A2 , A3 , A4точечные массы (1 p)(1 q) , p(1 q) , pq и (1 p)q соответственно, гдеpA1PiAQ 4 i ,A1A2A4 A3ARATq 1 k 2 k .A1A4A2 A3Тогда центр масс такой системы точек, с одной стороны, лежит на отрезке PQi i, ас другой стороны на отрезке Rk Tk , т.е.
этот центр масс и есть искомая точка Di, k .mДля каждой такой построенной ячейки mj построим узел y j , векторmнормали n mj и определим ее площадь s j тем же способом, что и для основныхячеек разбиения (см. формулы (2.1)).Отметим, что построенный алгоритм численного решения интегральногоуравнения (1.13)требует для реализации (с точки зрения задания геометрии29суммарной поверхности ) знания только массива вершин ячеек разбиения j ,j 1,..., n .Рис.2.3. Построение ячеек mj2.4. Расчет эффективной площади рассеянияВ главе 1 было получено выражение (1.21) для функции ( ) , выражающейзависимость эффективной площади рассеяния от направления, определяемоговектором .
При численных расчетах поле u приближенно записывается в виде(2.2). При этом выражение (1.21) для величины ( ) аппроксимировалосьформулой: ( ) 4 k2nj 1( x , )ikg j e j n j , S j2.(2.10)30Глава 3. Обоснование сходимости численной схемы3.1. Гиперсингулярное интегральное уравнение для задачи дифракциина плоском экранеПусть множество есть плоская поверхность, лежащая на координатнойплоскостиOx1x2 . Рассмотрим интегральное уравнение (1.13), на такойповерхности.
Такое уравнение возникает в рассматриваемой краевой задаче дляуравнений Гельмгольца (1.5)-(1.9), в случае, когда поверхность есть плоскийэкран.В этой главе будем рассматривать поверхность как множество наплоскости Ox1x2 . Предположим дополнительно, что множество естьзамыкание выпуклого открытого множества (на плоскости).Интегральное уравнение (1.13) можно переписать в виде g ( y) F0 ( x y )d g ( y )F ( x y )d y f ( x) ,ynx nnx nyy(3.1)x .гдеF0 ( x y ) 114 x y,ik x yF ( x y ) В данном случае производные1 e14x y(3.2)ивычисляются с выходом вn ynxтрехмерное пространство, причем эти производные совпадают с производнымиисоответственно. При этом справедливы выражения:x3 y331F0 ( x y )nx n yF ( x y )nx n y1 1,4 r 31 eikr ikreikr 1,34rr x y .При этом ядро второго интегрального оператора представляется в видеF ( x y )nx n yK * (r ), r x y ,rгде K (r ) C [1, ) .*Делая в уравнении (3.1) замену неизвестной функции ( x) g ( x) / 4 ,получим уравнение вида ( y)dy3| x y | B( x, y) ( y)dy f ( x) , x ( x1, x2 ) ,(3.3)гдеB( x, y) (3.4)B* ( x, y),| x y|*B ( x, y ) - гладкая функция.В данной главе рассматривается теоретически вопрос о численном решенииуравнения (3.3) в случае, когда функции*f ( x) и B ( x, y ) непрерывны поГельдеру.3.2.
Используемые обозначения и классы функцийБудем обозначать через H (G) , где (0,1] , G - открытое множество вR n , нормированное пространство действительных функций f (x) , определенныхна множестве G , для которых ограничено выражение, определяющее норму:32|| f || , G sup | f ( x) | supx Gx, y Gx y| f ( x) f ( y ) || x y|,и через H 1, (G) нормированное пространство функций f (x) , для которыхопределена нормаn f|| f ||1, , G sup | f ( x) | i 1 xi , Gx G(в случае, когда G - замыкание открытого множества, считаем, что частныепроизводные по непрерывности доопределяются на границе этого множества).ПустьтакжеH С (G)и1, HС(G)-нормированныепространствакомплексных функций f : G C таких, чтоf ( x) f1( x) if 2 ( x) , x G .Если функцииf1 ,(3.5)f 2 принадлежат H (G) , то норма определяетсяследующим выражением:,f , G f1 f2, G, G1, а если функции f1 , f 2 принадлежат H С(G) , то:.f 1, , G f1 f21, , G1, , GПусть описанное выше множество - область интегрирования изуравнения (3.3), (0,1) и A A(, ) - линейное пространство действительныхфункций, определенных на множестве и таких, что f H () , f ( x) 0 приx и для сужения функции f на любое замкнутое множество 1 in , гдеin - внутренность множества , выполнено условие f H 1, (1) .Обозначим через AC AC ( , ) множество комплексных функций вида(3.5), где f1, f 2 A( , ) .33Для функций AC определен интеграл в смысле конечного значения поАдамару (1.11) ( y)dy 2 ( x) (G )(x) lim ,33|xy||xy| 0 \ S ( x, ) ( y)dy(3.6)S ( x, ) - открытый круг радиусом с центром в точке x .Будем рассматривать уравнение (3.3) для случая, когда функция B( x, y)представляется в виде (3.4), гдеB* H C ( ) , f H C ()при (0,1) , и ищется решение AC ( , ) .Будем обозначать через C константы, зависящие только от множества ,функции B( x, y) - ядра уравнения (3.3) и показателя в условии Гёльдера направую часть уравнения (3.3), причем в различных оценках значения константыC может быть разным.3.3.
Разрешимость уравнения (3.3)Сначала изложим известные факты о разрешимости уравнения (3.3.)В работах [22,24-25] рассматривалось уравнение ( y)dy3| x y | f ( x) , x ,(3.7)в классе действительных функций. В статье [25] доказано, что при f H () , (0,1) , это уравнение имеет и притом единственное решение A(, ) ,определяемое равенством ( x) G( x, y) f ( y)dy (G 1 f )( x) ,где G( x, y) - функция Грина, которая имеет вид4 2G( x, y) g ( x, y) ,| x y|(3.8)34g ( x, y) C (, in ) ,4 2 G( x, y) 0 .| x y|Также в [25] доказано, что указанное решение уравнения (3.7) представимов виде: 1 2 , 1 H 1, () , 2 C (in ) ,функции D ( x) ( x, )| | 1 / 2 ограничены,(3.9)2где ( x, ) - расстояние от точки x in до края множества , in внутренность множества , (1, 2 ) Z 2 , | | 1 2 1 ,| |D 1x1 x2.2При этом11, , C f , ,D 2 ( x) C ( ) f , ( x, )1 / 2 | | ,(3.10) Z 2 , | | 1 ,где C ( ) - некоторые константы, зависящие от множества , и .При выполнении условий (3.9) и (3.10) имеют место условие H 1 / 2 () иоценка [16]: 1 / 2, C f , .(3.11)Обозначим через A' множество функций, удовлетворяющих условиям (3.9)и ( x) 0 при x .