Лекция_13 (Лекции в электронном виде)
Описание файла
Файл "Лекция_13" внутри архива находится в папке "Лекции в электронном виде". Документ из архива "Лекции в электронном виде", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "динамика механических систем (дмс)" из 7 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "динамика механических систем (дмс)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Лекция_13"
Текст из документа "Лекция_13"
Лекция 13
Поперечные колебания стержней с распределенной массой
Рассмотрим теперь поперечные колебания призматического стержня в плоскости zx.
Так же, как и ранее, в случае колебаний растянутой нити, через x обозначим поперечное перемещение малого элемента стержня dz, расположенного на расстоянии z от левого конца. Обозначим силы и моменты, действующие на этот элемент: сила инерции , где – плотность стержня, F – площадь поперечного сечения стержня. Запишем теперь условие динамического равновесия сил, действующих в направлении оси x:
и условие равенства моментов относительно центра масс элемента:
Последнее слагаемое во втором уравнении представляет собой величину второго порядка малости, поэтому ее можно в дальнейшем исключить из уравнения. В результате получим:
или, подставляя в первое уравнение второе, получим:
Из теории сопротивления материалов известно, что изгибающий момент, возникающий в поперечном сечении стержня, связан с величиной прогиба соотношением:
где E – модуль упругости материала первого рода, I – момент инерции поперечного сечения.
Таким образом, окончательно получим:
или
Решение полученного уравнения будем искать, как и в предыдущих случаях, в виде произведения двух функций:
где – амплитудная функция, зависящая от координаты z;
– некоторая временная функция.
Подставим записанное решение в исходное дифференциальное уравнение:
или
В этом уравнении можно легко разделить переменные:
или
Для решения этого уравнения воспользуемся методом Эйлера, приняв
Подставим это решение в исходное дифференциальное уравнение, предварительно введя обозначение :
или
Для получения нетривиального решения мы должны принять:
Таким образом, амплитудную функцию можно представить в виде:
Или, используя формулы Эйлера из теории функций комплексного переменного, получим:
при этом постоянные D, E, F, Q определяются в зависимости от условий закрепления концов стержня.
Так, для шарнирно-опертого конца величины прогиба и изгибающего момента равны нулю:
на защемленном конце равны нулю прогиб и угол наклона:
н а незакрепленном конце обращаются в нуль изгибающий момент и поперечная сила:
для упругой опоры в отношении поперечных смещений поворотов поперечных сечений:
Таким образом, условия закрепления концов стержня позволяют составить четыре уравнения относительно четырех неизвестных D, E, F, Q. Решение этих уравнений позволяет определить частоты и формы собственных колебаний.
Решение второго дифференциального уравнения хорошо известно:
Поэтому общее решение можно записать как сумму частных решений:
где частоты и связаны зависимостью .
В качестве примера рассмотрим свободные колебания шарнирно-опертой балки, для которой можно записать следующие концевые условия:
Запишем амплитудную функцию:
Используем записанные условия:
Из полученных двух равенств следует, что .
Теперь воспользуемся двумя оставшимися условиями:
Из второго равенства выразим величину и подставим ее в первое:
Очевидно, для получения нетривиального значения необходимо:
Определив частоты собственных колебаний, найдем:
Таким образом, амплитудные функции в рассматриваемом случае имеют вид:
а общее решение:
или
Нетрудно доказать, что коэффициенты и являются коэффициентами разложения функций начальных условий и в ряд Фурье, то есть:
Рассмотрим подробно еще один способ закрепления стержня. В этом случае условиями закрепления концов стержня будут следующие соотношения:
Запишем амплитудную функцию:
Подставим граничные условия:
или
Для получения нетривиального решения необходимо, чтобы определитель, составленный из коэффициентов при неизвестных, был равен нулю:
Раскрыв определитель, получим:
Используя соотношения и , получим:
Решением этого уравнения будут следующие корни:
0 | 4,73 | 7,853 | 10,996 | 14,137 | 17,279 |
Таким образом, амплитудная функция будет иметь вид:
или
а общее решение при i-ой частоте будет иметь вид:
Нетрудно доказать, что при заданных начальных функциях распределения перемещений и скоростей и :
Вынужденные колебания шарнирно-опертого стержня
Рассмотрим вынужденные колебания балки под действием различных видов внешней нагрузки.
Н ачнем с наиболее простого случая, когда на балку действует некоторая сосредоточенная сила , приложенная на расстоянии от левого конца балки. Так же, как и для случая продольных колебаний, запишем общее решение задачи в виде произведения двух функций:
Вид амплитудной функции для такого закрепления концов балки был нами ранее определен . Таким образом, можно записать:
где будем определять на основе принципа возможных работ. Для этого определим работы всех сил на возможном перемещении балки .
Работа сил инерции:
Работа поперечных сил V:
Работа упругого момента:
Работа внешней силы P:
Таким образом, получим следующее дифференциальное уравнение:
или
Считая начальные функции и равными нулю, решение полученного дифференциального уравнения можно записать в форме интеграла Дюамеля:
Общее решение:
П усть теперь к балке приложена распределенная нагрузка, изменяющаяся во времени. В этом случае работа внешней силы:
И дифференциальное уравнение относительно :
решение которого можно записать в форме интеграла Дюамеля:
П усть к точке балки с координатой приложен изгибающий момент M. Его работа на возможном перемещении:
и
Т еперь пусть сосредоточенная сила движется по балке с постоянной скоростью V. Тогда работа этой силы:
дифференциальное уравнение:
решение которого:
Влияние осевой силы на поперечные колебания стержня
Рассмотрим теперь балку, нагруженную осевой силой S.
В этом случае сумма проекций сил на вертикальную ось:
Уравнение моментов остается таким же, как и для балки, ненагруженной продольной силой S:
Таким образом, получим:
Решение этого уравнения можно представить в известной форме:
Подставляя его в исходное дифференциальное уравнение, получим:
Решение этого уравнения будем искать в форме Эйлера, приняв , тогда:
Дальнейшее решение определяется соотношением величин и .
Напоследок, составим дифференциальное уравнение колебаний балки на упругом основании: