Фейнман - 08. Квантовая механика I (Р. Фейнман, Р. Лейтон. М. Сэндс - Фейнмановские лекции по физике), страница 52

(10.52) Теперь у нас есть все необходимые амплитуды. Коэффициенты в (10.48), (10.49) и (10.52) — зто матричные элементы 2бВ (/Т ~ (Ь). Сведем их в одну матрицу: ' "/ а' Г2ас с' 4/Т ~ В) = ~ )' 2 аЬ ад+ Ьс )/2со (10.53) Ь" )Г2Ы И' / а а=соз-,—, 2 а Ь =- — з(п —, 2 (10.54) О с=а!и— 1 2 ' а д=соз —. 2 Подставив их в (10.53), получим формулы (3.38).

которые приведены на стр 80 без доказательства. Но что же случилось с состоянием , '1)')?1 Это система со свином нуль; значит, у нее есть только одно состояние — оно ео всех систелах координигл одно и то же, Можно проверить, что все так и выходит, если взять разность (10.50) и (10.51); получим ( + — ) — ( — + ) = (ап — Ьс) ( (+ ' — ) — ( — '+ ')). Но (ад — Ьс) — зто определитель магрчцы для спина '/ю он просто равен единице. Получается ~ 1 г' ") =- ~ 17') при любой относительной ориентации двух систем координат. Ыы выразили преобразование спина 1 через амплитуды а, Ь, с и г) преобразования спина '/, Кслп„ например, система Т повернута по отношению к Я на угол а воьруг оси у (см. фиг.

3.6, гор. 64), то амплитуды в таол. 10.4 †э просто матричные злемситы Л (н) в табл. 4.2: .