1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 82
Текст из файла (страница 82)
2б усилительных систем с обрзтной связью, 'а также о том, что, пользуясь линейной трактовкой явлений, можно уснешно решать ряд вопросов теории усилителей с обратной связью, в частности онределять влияние обратной связи на усилрние, стабильность работы, избирательность усилителей и находить условия устойчивой Работы. РАЗДЕЛ ПЯТЫЙ ™РОБ7!ЕМЫ ГЕНЕРИРОВАНИЯ И УСИЛЕНИЯ СВЕРХВЫСОКИХ ЧАСТОТ ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА К РАЗДЕЛУ ЧЕТВЕРТОМУ 1, А А, Андронов и С. З. Х ликии, Теория колебаний, 01!ТИ, 1937, 2.
Б. В. Ь у л г а к о в, Кнлгсч|ни|>, | >, Гнг|гти)язг, 195) 3. (. 1!. С | р г з к ч и, Н|н ягннг в и~ рню я н6зпня, Г|н )гы>з|>з), !Ягд>, >!>У'. !. 1<. Ф !гиля р чин, Лн) ншз>сн>)| я| ныг ш|г|| мы, )шг|етизш|г, !952. 5. Л. Л. Х ар хе я и ч, Лвгш|нзгб,шня, !'нс)гхз.)зз), 1|ДК), 6. Новые исследования нелинейных колебаний, сборник, Рздиоиздзг, 1936. 7. Б.
К. Ш е и б е а ь„Стабилизация чзстоты рзднонсредаюших устройств, Гостехнздаг, 1934| 8. М. С. Н е й и а и, Стабилизация частоты в радиотехнике, Сзязьиздат, 1937. 9. С. И, Ев та но в, Радиопередавяцне устройства,Связьйздат, 1950. 19. й. Г ро ш к о в с к ий; Генерирование высокочастотных колебаний и стабилизация частоты, ИЛ, 1953, 11. Дж. Стокер, Нелинейные колебания в электрических и механических системах, ИЛ, 1952. ! 2. И. М. К а п ч и н с к и й, Методы ) сории колебаний в рз>шогехникс, Госзнсргонздат, 1954. 13.
1!. Н. Боголюбов и К>. Л. Ми|рипольский, Л|нян|я|пнгкнг методы в гсчр|ш нг ншгяньы кчзгнз|и|а, 1 и|||))) шз|, !чы|, 14. А. А. Р и як ни, Огнпзы |гнрнн у|нл|нгльных с)гм, Н ш ш| «Ызгпхче р)дш||, )>>5!. 15. Л. А, К ил о со з, 1'сзонзнсшзе системы н резонмюные усилители, Связьиздаг, 1949. ОБЩИЕ ЗАМЕЧАНИЯ За последние годы особенно большое значение нрнобретзет область дециметровых, сантиметровых и миллиметровых волн, или область гак называемых сверхвысоких частот. Электромагнитные колебания з|нх днш|ззон|ш широко используя>гся н телевидении и радноншнп|НЮн, и раяиорглгйной сшшн и для из) шння с|рошшя вещества. !)рак|и и | кш пгу|ш г |нл| ннс рззнолнкзцнн, ндся которой была выскзззнз и )кйу |.
яглнкнм руг|кнм учсныч Л. (:. Ноионю|, сгало возможным и сорокиных |оы>) нине|о с|иле|из Н)лько благодаря крупным успехам и облашн физики н |ехники сверхвысоких час|от, досгнп|упям на базе м|нночнслеиных исследований советских н зарубежных ученых. Генерированию сверхвысоких частот посвящено большое количество экспериментальных и теоретических работ. Этот факт отражает не только большой интерес к этой области и ее пракгическое ь '. Бил )сине, но и те серьезные и специфические трудности, которые обнзруж|шзш|гя нрн н|=ретоде к геперированию частот свыше ;йн>,!(зц и шр;шнчн|ышг нрииснгнне классических ламноных гене- р||ОР ш г н||ра|ш|» >вяз>) >,,'»и Ч|узи|н:|и вьюнаны двумя основ|я,|мн НР|гнн|ачн. ! ! 1)р нш >О))» |и нн| рннн з|;Т,Чш|шн, ойуг>ишш нный |ем, что нр.чч прон |в члр>|>!))нк)н и|!Н,) ш|,нзу|ннк|родноо нросгрансгво .ш шн|| я гр|ш|и|мы)| г нернцянч уиранлваяцшо высокочастотного и .|ч.
7) ! 14 Кн')4 | >гЗЯН| КОЛ| ба |ни ныл кг)н >урон с соервдо ГОЧЕННымн шн | |:шнынн, ог | шншзмн ми|у, ч|о размеры колебательных систем | |,ннч»|| .ч «.Ранннмымн г ллиной но>шы высокочастотного поля, н силу | .| о |ьшшшя||| я большие якгизныс потери в контуре на излу шнш, т))шн|ыгн >н|брогнос|ь контуров и затрудняется сонряжснн н«,.н.к|ровным но>окон.
Зз|ру |ш н|ш, ||ш|ншые с нсдосгз|ками колебательного контура с сосрсл |||г«шизчн н|>с|ояннымн, устраняются заменой последнего колебз|с,ншычн сш ггмаян с распределенными постоянными (резонанснычн ||| ргзкзчн дяухнронодны| н коаксиальных линий, обьемными резона>|>рз|и>). ')го же касается процессов, обязанных инерции $:-> 'й>х 480 дзщие замечания электронов, то они вносят весьма существенные изменения в трактовку вопроса о рациональном сопряжении электронных ламп с колебательными системами и приводят к необходимости более глубокого изучения проблемы взаимодействия электронного потока с переменным электрическим полем резонаторов.
Отличительной особенностью обычных ламповых генераторов, работающих в области сравнительно низких радиочастот, как уже отмечалось ранее, является квазистатический характер этого взаимодействия. В силу того, что время пролета электронов между электродами весьма мало по гравие<<их> с периодом переменнога электрическо<о поля, э>им временем иролстз мах<по пренебречь, считая ч>о в >с ин>ис шс<о ирсмсии лиижсних ».,1<к<рона щ жду '>иск>родами рагирслслсяис ">и< х>бич«си<на поля ог>асця и< и»и«иным, <оо<н<1- с<хуи какой.>О опрслслгииой фазе. !!Ри»>ам скорое>ь элок>рона однозначно определяется пройденной разнос>ь<а потенциалов, а анодный ток численно равен мгновенному значению конвекционного тока электронов, одинаковому для всех сечений электронного потока и зависит, таким образом, от плотности электронного патока р(Г).
Плотность электронного потока в случае работы лампы в режиме пространственного заряда изменяется в фазе с,воздействующим на электронный поток упрзвлязлцим электрическим полем. В силу этого переменная компонента анодного тока совпадает по фазе с напряжением на управляющем влек<роде, а крутизна динамической характеристики является вщцссгиеииой, ч>а и<«шаля«< д<и<ольио легко обеспечи>ь выполнение у«линий ио><держзшш и<,и<уха<ашик колебаний. Рассма>репиыа рс>хим мо>юш иаащыь р< >кимам <чинш<ского управлсшш алек>раиным потоком», ч<о подчеркивает иапболес существенную черту процесса †электростатическ воздействиЕ управляющего электрода на пространственный заряд возле эмиттера, непосредственна изиенякицее плотность электронного патока. При переходе к генерироваиию сверхвысоких частот, ко~да время пролета сравнимо с периодом колебаний, имеет место иной режим, а именно так называемый режим «динамического управления электРонным потоком», принципиально отличный от статического управления.
Наиболее важной чертой динамического управления электронным потоком является воздействие сверхвысокочастотнога электрического поля на электронный поток„ абладаюц<ий некоторой начзльнои скоростью и постоянной плотностьк>. Отдельные электроны, подвергшисся действию различных фаз переменного полн, приобретают различные скарост, причем происходит, как довольйо часто говорят, «модуляция скорости» потокз электронов.
Вследствие этого во время движения «прамолулированных по скорости» алек~ранов происходит перегруппировка электронов, появление периодически изменяющихся во времени и пространстве уплотнений и разрежений электроииога потока в силу тога, чго более быстрые электроны догоня<от и перегоняют более медленные. В результате этого весьма своеобразного $: ОБЩИЕ ЗЛМБЧЛНИЯ 481 процесса, который можно цаава>ь «фхзоиой 1'!>у!>пировкой», происхо.дит превращение электрсшио>о ио>оха с иасгоянпай плотностью тока в поток с пзменяющейс>< во ирсмсш< и ирис! раиствс плотностью тока; В,генераторах сверхвысоких час<О> ршличпыс проис>хуточпые соединительные элсмсн<ы и< «<3<> 3>3 ь>р<ишым при!цци>м и колебательной сис<< мой явив>1<«иг «с ш>< льиыми, ио< кои ку нх лиисяпме размеры ока ипыни<х юным< р<пигиш <' лшишй >ш<иы и >ихшикахы доиолии<гльпьи >рулпосги„обуслоил<чшыс и шучоипел< и необходимо«>ьх> ыилас<иышш э<их э<<ем«итон с соединительной юшисй.
В ю<лу эы>го рсзоиаториые сис<емы обычно органически входят в конструкцию электронных приборов, обрззуя с ними единое целое, и электронный поток непосредственно проходит через часть объема резонатора. Отсюда возникает необходимость изучения взаимодействия 'у> , электронного патака с элскгрпческай компонентой высокочастотного поля резонаторов с учи<ам инерции элск>ропан, !!зиболсе строгий З>«' .путь решения иоирогл и и.шнхш,и Иг<иин >лак>раиаи с полем:ыкл<очается в сои<и>с<пол< р< ии.иии ураип<>иий, <ншгыиаюших процессы, 3 пронская>ипис и и< ы ке и р«ннш!Орах. !<Оисчпым р< нуль<а>ом этого >ы»има><гнг<шш мижс!. яии!1,Щ> или <ю!цдз ш ча<*ы! 3<им<'гн'1сскай «13«!<11311 чж<иц >ш:ш> р<:ишл>прз, или, наоборот, увеличение кииеы<- ч«гхоз ми>р<'<и! Щ<.шц за сч<ч хм< !Щии высокочастотного наля.
В первом глу шс происходи<' замедление диюкуищхся заряженных частиц, з соаби<аемая ими поля> энергия может использоваться для усиления илн гепери!юиания электромагнитных колебаний. Во втором случае, зз счс< отобранной ог высокочастотного паля энергии, происходит угкаршиш липжущихся заряженных частиц. В <.н>>т >п>п> хпачсинг проблемы взаимодействия электронов З,,; зьи<п очю >О<ными ио;шми ии н<. црпыззс>ся областью генерирования и у< ил< иия с!3< !>хи<,<<аз><х чы'1<ы. Вханхшдсйс<иие элементарных за!иак<ппых нытик < яысокочгн !О<и<«м э>!ск!Р>>час<<им нолем лежит !ак>ке и осиощ радо!ы больници.<иа современных ускорителей алехи иглриых зарижецимх частиц, пийюко применяемых в современной фн:ши<ь !6 33. П.
!Ы»»««и. Г. Ы. Г«и<и««аи йй.)1 яз»цмачьйспцгв элия)эонов с элгп<т ичвсквм ползи 483 ГЛАВА ДВ АД«! АТЬ !)) ВСТАВ ОБ!ЦИЕ ВОПРОСЫ ВЗАИМОЛЕЙСТВИЯ ЭЛЕКТРОННОГО ПОТ()КЛ С ЭЛ('.К'!'РИ!!1:.СК!!М ПОЛЕМ В 3). !. Энергетический эффект взаимодействия электронов с электрическим полем. В электронных приборах, работзккцих на низких частотах, в результате воздействия переменного иапряжепия управляющего электрода происходит измепение плотиости электронного потока во времеии, причем сам поток является стационарным, т. е. плотность его в различных сечеииях одинакова, а перемеиная составляющая ее совпадает по фазе .с приложенным иапряжеиием. Энергия, потребляемая электронным прибором, определится интегралом !"п1в!(„ ил»екяцим положительное значение.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
