Главная » Просмотр файлов » 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a

1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 77

Файл №846429 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (Калинин В.И. Герштейн Г.М. Введение в радиофизику) 77 страница1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429) страница 772021-08-19СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 77)

шшимос»ми Гл„, Гаа и Га„снова 'папини м аыр;ио;пяя дл» режимов короткого замыкания пассивно~о чсльл1лсхиолюсника со стороны входа и выхода, сопославив выражения, содержащие обобщенные проводимости, с выражениями, содержащими Г,„, 1'„„, Г,„. Для режима короткого замыкания выхода имеем:, (21.!7) 41 к!Фл4! СХЗМА С ОБН!Вй СЕГКОй 451 ! 11лл(мп(слил! теперь коэффициент усиления и входную прово пгиосгь ггупсин усилителя с общей сеткой: 17 г,гла 7г=-;--= — -.- .'-", Г)л Г)л ' 11одставляя значение Гя из (24.1б) и полагая Гла=- л, шьо'и;лл 1 Га ~+ Гак !л = .;- - — —.' ! н + 1 ах+ ! ал Пренебрегая влиянием междуэлектродных емкое~ей С „, и Сам мы можем написать: Уьа,— — б, Га,—— -'-, )7л ' 1.",-,.-,':.'..",,:,„.,';..'- откуда ! Я.+.— ~4 Га 7~л — — — Г.

!а ~ )аа — + а л :~:"';.~1:::-.',;-:, Умножая числитель и знаменатель на 77, и заменяя Иб=р, получим: 1 л ! .й Сопоставляя последнее выражение с выралгением для коэффициента усиления с~уцени с общим катодом, можно заметить, что величина тл лпичшя, полу юсмого в схеме с обшей сеткой, несколько превыляагл 1ч ил .ние, иолу ысмпе в схеме с общим катодом, а именно, оиа раина угпги паю, клпорос можно получки в схеме с общим кгыпюш нл лалщл, пбаалакяиси коэфйищпл имллл усиления !л,= — р+ 1 и гюлям жс ииул!и.пппм гипролшщспилм Гла Увеличение коэффицисила угилгпил~ лампы яа елиьцщу обьюпяслся лом, чло входное напряжение, помимо пни, чло опп подается па сс~ку лампы, ока;-'.,::::": .'.

зывается одновременно включенным и аподиую цепь, причем действует на анодный ток в одинаковой фазе с сеточным напряжением. Б результате этого управляющее напряжение на сетке возрастает Ъ' по сравнению с яходным напряжением в — раз. Отмеченное и+1 возрастание коэффициента усиления в схеме с обшей сеткой не играет существенной роли, поскольку обычно прилленялотся лампы 1::.~':;;-;::,:: с болыпим и и, таким образом, в отнолпении усиления схема с обпгеи сеткой почти не отличается от схемы с общим катодом.

Определим теперь входную проводимость усилительной слупени *и' 1, 1 с обшей сеткой 1' „— —,. Используя значение 7, из (24.16), имеем: Г) ' )'а,='+ Г„а-1- Гаа(1-й). (24.18) 482 Анализ усилитальных схим 1гл. 24 Используя те же допущения, что и раньше, можно повожитас 1 Уаь — — ~»»СБА, "1 нь — — — +У»БС«А. » Тогда входная емкость схемы представляется следующим выраже» нием: С.„= С,„+ С.„(1 — 8). (24. 0) В силу того, что емкость С А в схеме с общей сеткой в значительной степени нейтрализуется экранирующим действием заземленной сеточной цепи, величина С „ очень мала. Поэтому входная емкость э»ой схемы сраипвгельно невелика, что является одним из осиоюинх прспмущсс»и с~Тисни с обпюй сеп»ой по сравнению со с»упсиыо с обпи»н кагалом и способсн»у»ч широкому применению ее, особенно в лиапазопс сверхвысоких часзоы В то жо время из (24.18) мы видим, что входная проводимость имеет активную часть, что обусловливает сравнительно низкое входное активное сопротивление данной схемы.

ф 24.8. Схема с общим анодом (икатодный повторительи). В последнее Бремя в некоторых усилительных устройствах успешно применяется схема с общим анодом, которая часто встречается 488 2 24.81 1» »б СХИМА С ОБЩИМ АНОДОМ их случаях. Отбрава можем исполь1олюсника уравне- вательностн, в какой Он производился и предыдущ сывая эквивалентный генератор тока 8Ц, А»ы пю зовать. для получающегося пассивного чстырех~ ния (24.1).

Можно убедиться, что в данном случае 1»=УБА ! 1ы 1ы = Уы= 1аь (-гя). для )„'1,', получим Используя последние соогпошепия и выражения 1,=:(УБ» ) 1'„„)1'Г, 1„,П„, !,... 1;„ГГ, (Гн, ! 1«„)!/„.~ 8(1), (24.20) 11гнл» и нар»анния ллн яочф4»ицигига усиления и вжщиой проводимос ти г»ущ ии. 1Оюффпинсиг угилгиия 1»» 1 8~» б» 1)» Подставляя сюда значения Тя из (24.20), имеем." 8+ 1~а 8+ ~'н+ У«а+ Раь Пренебрегая междуэлектродными емкостями С„ ведливо для срелних частот, получим: 1 У „=0, (24.21) ь и С ь, что спра- Токи пассивного четырехполюсника связаны с токами активного четырехполюсника следующим образом: 1»=1О )н=)н+8П,=)н 1-8(б, ф Рис. 24,15. в литературе под названием «катодный повторитель». Как видно из рнс.

24.18, а сопротивление нагрузки включается между катодом и общей точкой схемы, соединенной с анодом. Очевидно, для малых амплитуд ее можно также представить в виде активного линейного четырехполюсника, эквивалентная схема которого представлена на рис. 24.!б, 6.

Проиаведем анализ этой схемы в такой же последо- 1 1 Ь'~ 8+ — + — ' 1+юг+-'- 1+ — 8 — ', . -'- 8н Щ н Из формулы (24.22) ясно видно, что величина коэффициента усиления схемы с общим анодом существенно отличается от значения коэффициента. усиления ступени с обои»м катодом. Так, если вяесзи ионн»ие о так называемых эквивалентных параметрах лампы рн и Кы, прслсгаинв выражение лля л выражением, аналогичным формуле лля л и схеме с общим катодом л= —— 8»н' +»и нн 4 24. 6] СХЕМЫ КРИСТАЛЛНЧВСКИХ УСИЛИТВЛВй 466 464 !Рл. 24 А><алссз уснлитвльных схим то можно счи~ать, что ступень, использующая усилительную лампу с параметрами (л и гс>> в схеме с общим анодом, эквивалентна ступени с общим катодом, лампа которой обладаег коэффициентом усиления р,,= 1 и внутренним сопротивлением (ссл=--- -- .

Это 11< в 1 означает, что усиление по наирях<ению ступени с общим анодом всегда меньн>е единицы, т. е. практически эта ступень не усиливает, а ослабляет первоначальный сигнал. И то х<е время схема с общим анодом в 1-1-1> раз уменьшает эквивале>гтное внугреннее сонротнвление лампы. В данном случае также отсутствует поворот фааы на 1>5!>~, харак серныя Лля раисе расс>>огр«н>ь>х усилительных каскадон. И >ахом ус иля>с лс эыж>лнос >ынряя сине кос>а>очно ы> ню щ»нлнчнпс и фа>с жкнсюилннли> нтояш>с иаира клипс, ч>о послужило основапсюм яаана>ь с>о -ка>о>щым нон>орнгелем Расс>>огрнлс >сверь вхолну>о проводимость схемы с общим анодом, Очевидно: Подставляя значение 1> из (24.20) будем иметь: >'„„= 1',— ! Ух„(1-(-я).

(24.23) Иа (24.23) можно написать выражение для нло><ной емкости В силу '>ого, ч>о лля схемы с общим анодом й " 1 разность 1 — /< стремится к нуля>, и нсорым членом последней формулы можно пренебречь, входная ещсос гь этой схемы определяется величиной Счх и может иметь очень малые значения, особенно у пентодов. Таким образом, основными достоинствами схемы с общим анодом являюгся малая входная емкость и малое выходное сопротивление, обусловленное резким уменьшением (< = ---' . Возможность применения 1+ ь' весьма малых нагрузочных сопротивлений имеет большое значение для различного рода широкополосных устройств, поскольку даже нрн анзчительной входной емкое>и носледукхцей ламповой ступени или знач>пельпых сеточных токах в ней щунтирующее действие подобной с<уцени для высоких частот мало сказываегся, и обеспечивается равномерность прохо>кдения частотных компонент сигнала через ступень с общим анодом.

Вместе с тем малая входная емкость эгой ступени позволяет подводить к ней напряжение от ступени усиления с большим выходным сопротивлением. Г!оэы>му схема с общим анодом, которая, естественно, не может использоваться для усиления напряжения, находит широкое применение в качестве промежуточного устройства между усилительными ламповыми ступсиями с высоким выходным сопротивлением и ступенями с малым ости, кагодный повторитель и разо используются для подачи сигических осциллографов, соцротивсе~о лишь доли ома. Эта схема ь мосцпос>и, однако рассмотрение мки пас>оящей главы.

входным сопротивлением. В части (-„"": ':"'У.. личные видоизменения его широк навоз на щлейфы магниго-электр нления которых могут составлять также используется как усили сел последнего случая 'выходит за ра >,;",(: 6 24.6. Схемы кристзллических усилителей. И нос лс снес время нее болыиее значение црнобре>ак>г нолущюлюлпнкотае 1<или>слн, использующие кристаллические триоды. Обладая лылымн ~ абарисамн г„::.'',"-'-!: ':,: и большвм сроком службы, они экономичнее ламп и имекы большие перспективы развития.

Существенно отличаясь от ламповых усили- 1;::!:;:::"'::; с'слей характером яроисходянснх в них физических процессов, они ,"','';.";!'.У:. вместе с тем имеют и некоторые общие черты, особенно в части =.(1'::;-', ''. нос<роения схем и их анализа. В связи с этим остановимся кратко ня принципах построения схем подобных усилителей. И кристаллических триодах иснольауюгся дза механизма нроаз,"; >я><н~лсос > и полупроводников в различных зо>щх: элех > ровный н 4 -"..",': ': аырочный. !5 первом случае носи гелямн гока являю<си элск> роны с>чгсяглщн! зоны (воны нроволимос>н) н, если о>влечься о> вопроса > ф,н,>орах, оюсобс>зующих переходу элщ<сронов нз заполненной ','::<Р;"';;-';.. г> ~иы и с нс>бодную зону, го в дащн>м случае мы имеем примерно >уний а Игл>и >м иро»одииостсс как в металлах.

'!Лч обью иг ння мехщшама дырочной приво>сил<ости необходимо '."",:,.» Лн нн», я нл инни>ни -дырки». Если с того или иного кванто- Р„И»! чюч >ан»нн шюя;нняя полупроводника уходит электрон, '>йл»>»свае> .', >ю>' .»>ныв, н,нюсыя урснюнгь называемый «дыркой . ' 4$>4д1)л!>>!<я< .'~и!з> к, >нищ» я блняапнщм соседним электро'"'""""'!:"'-";"';„646116 оц > цл >щ:> . >о> чл~ л с роя, шюннкает новая '6$66Фй>ся> и<61 сз>. лаым< щщул>.,ару> нм электройй! >:,'!т, " >'.>1<<ив)йнл..янднщ > ы г !>гч< > ричс гягн и ноля уч ,; 1~141Ы Е)11 йу> цтр >ия>С>ЧГЫ Ч Нрн>ИН Наира""~~)ЫФ)г>6я> ',ьс у 6>д< п>> >Линн< Лмрьи и иг <являя жй;;,:'асяс!>б>111>я в англ> нчг>р: я>, бузу г аанолнягься "':,Э41м-'й)111>>» <У>',ц 1.>гирям пса»ся ви нанравлению .>> ','>6<(1<илья», '»»ад чо»<>си><а н>радон.

(Следует иметь '$)~1)уччвв)>а <>,>г> с'гн 'и и л>>цюио»>сс>ссе дних<угся только ;~~.";;;,'-!":.':;: ',::; ' ';::" ', 'М(К>61~.::>>м>л: >л, и сс~» >рыт >лск тронный ток осущест- .. ~;,:;:;~!64фьяй.':~!~ф, ",'эа'.1<16 с>!>чн с >н>смн>и~>й .ннн>, мы имеем влек<ровную ,4<>4'-,"л,";", ~ф)ам)(жау:,::":1)»и ь> яр чл,!ниьал, и которых электричеасий ток ;",.~;;-,>';)с!!~'-.";.,",~44~йтй64<61';-'> г<» '>Ул ' >гк > р н>мн зщюлненной воны, движение ,,"-4<';.: ° 61лля~, глнт14'"»: о>1 > гщи ясин и ло ки>ельных зарядов, мы инеем 'И<54<>ч>>1хэь">1!я»вг>>вч > сь.

и с>бщ и случае в полупроводниках имеет -сл.! ': . ":;.:» ! И>ь»,, и тыр ю>ьщ нроаодимосги и общий ток скла,лс!«юьни и >сырочиого гока. В зависимости ог того, Аняйиз усилитвльных схйм какой из этих токов преобладает, определяется характер проводимости данного полупроводника, В точечных триодзх две металлические контактные пружинки„ острия которых разнесены на расстояние иорядка 50 †2 микрон, прикасаются этими остриями к поверхности верхней грани кристалла германия или другого полупроводника, обладаюилего электронной ироводимостью.

Поверхность нижней грани этой плзстинки металлизнруетсяиобразуеттаь называемоеоснованиетриодаЛ (рис. 24.16). Одна из контактных пружин, находясь под небольшим относительно основания положителы<ым потенциалол<, вводит положительные дырки в влас < инку, облзданнпу<о проиодимостью элск < Роппого тина и, таким образом, ш Ряс< рсыь чли«<срл дырок З. Ко им<рой кои<,и<<ной прунсинс ирикладыизсг<сн о<рицагьльпый оп<оси4н тельно основания потенция<я, иод ч влиянием которого часть вочник<<г — ших у эмиттера дырок движется + ко второй контактной пружине, Рис.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
11,23 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6480
Авторов
на СтудИзбе
303
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее