Chertov (523131), страница 38

Файл №523131 Chertov (А.Г. Чертов, А.А. Воробьев Задачник по физике.) 38 страницаChertov (523131) страница 382013-09-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 38)

Электрическое поле создано бесконечной плоскостью, заряженной с поверхностной плотностью о=400 нКл!и', и бесконечной прямой нитью, заряженной с линейной плотностью т=— = 100 нКл!и. На расстоянии г= !О см от вити находится точечный заряд Я=!О иКл. Определить силу, действующую на заряд, ее направление, если заряд и нить лежат в одной плоскости, параллельной заряженной плоскости. Р е ш е н и е.

Сила, действующая на заряд, помещенный в поле, Г=-Щ, (1) где Š— напряженность поля в точке, в которой находится заряд Я. Определим напряженность Е поля, создаваемого, по условию задачи, бесконечной заряженной плоскостью и бесконечной заряженной нитью. Поле, создаваемое бесконечной заряженной плоскостью, однородно, и его напряженность в любой точке 1 а Е,= —— (2) 2 ии Поле, создаваемое бесконечной заряженной линией, неоднородно.

Его напряженность зависит от расстояния и определяется по 182 формуле Е =— 2яеог (3) Согласно принципу суперпозиции электрических полей, напряженность поля в точке, где находится заряд 11, равна векторной сумме напряженностей Е, и Е, (рис. 14.5): І-- Е,+ Е,. Так как векторы Е, и Е., взаимно перпендикулярны, то Е~ Е Е = г Е,' + Е'. Подставляя выражения Е, и Е, по формулам (2) и (3) в это равенство, получим '= ~ (-'-:)'+ ( (—.:")' б 1 -/ или Е= — Ъ о'+ —...

2ео г и'г' Теперь найдем силу Е, действующую на заряд, подставив выражение Е в ~)юрмулу (1): Е = Е1~ =- —, ~/ о' - 1- —,, (4) Подставив значения величин Я, е„о, т, и и г в формулу (4) и сделав вычисления, найдем Е=-289 мкН.

Направление силы Е, действующей на положительный заряд совпадает с направлением вектора напряженности Е поля. Направление же вектора Е задается углом и к заряжешюй плоскости. Из рис. !4.5 следует, что Е~ о о 1Кк==- — '. =-пг —, откуда а= згС15 яг —. Е~ т' т Подставив значения величин и, г, о и т в это выражение и вычислив, получим сс =- 5 1'34'.

Пример 5. Точечный заряд 1,=25 иКл находится в поле, созданном прямым бесконечным цилиндром радиусом ц'=-1 см, равномерно заряженным с поверхностной плотностью о=2 мкКл!м'. Определить силу, действующую ца заряд, помещенный от оси цилиндра иа расстоянии г=10 см. Р е ш е н и е. Сила, действующая на заряд Я, находящийся в поле, Г=С1Е, (1) где Š— напряженность поля в точке, в которой находится заряд я. Как известно, напряженность поля бесконечно длинного рав- номерно заряженного цилиндра Е=т( (2пеог), (2) где т — линейная плотность заряда, Выразим линейную плотность т через поверхностную плот- ность о.

Для этого выделим элемент цилиндра длиной ! и выразим находящийся на нем заряд Я, двумя способами: Я,=о5г-а 2п)т( и 1~,=-тй Приравняв правые части этих равенств, получим т(=-2п®о. После сокращения на 1 найдем т=-2пцо. С учетом этого формула (2) при- мет вид Е=)со!(е,г). Подставив это выражение Е в формулу (1), найдем искомую силу: Е=До)с!(е„г). (3) Так как 14 и г входят в формулу в виде отношения, то они могут быть выражены в любых, но только одинаковых единицах. Выполнив вычисления по формуле (3), найдем Е=25 10 ' 2 1О ' 10 е1(8,85.10 " 10 10 ') Н = = 565 1О 'Н =565 мкН. Направление силы Г совпадает с направлением вектора напряженности Е, а последний в силу симметрии (цилиндр бесконечно длинный) направлен перпендикулярно цилиндру.

Пример 6. Электрическое поле создано тонкой бесконечно длинной нитью, равномерно заряженной с линейной плотностью т=30 нКл!м, На расстоянии а=-20 см от нити находится плоская круглая площадка радиусом г=-1 см. Определить поток вектора напряженности через эту площадку, если плоскость ее составляет угол !1=-30' с линией напряженности, проходящей через середину площадки. Р е ш е н и е. Поле, создаваемое бесконечно равномерно заряженной нитью, является неоднородным.

Поток вектора напряженности в этом случае выражается интегралом Фе= ~ Е„д5, (1) где ń— проекция вектора Е на нормаль и к поверхности площадки д5. Интегрирование выполняется по всей поверхности площадки, которую пронизывают линии напряженности. Проекция Е„вектора напряженности равна, как видно пз рис. 14.6, Е,=Е соз а, где а — угол между направлением вектора и нормалью и. С учетом этого формула (1) примет вид От, =- ) Е соз а 65. Так как размеры поверхности площадки малы по сравнению с расстоянием до нити (г«а), то электрическое поле в пределах !84 площадки можно считать практически однородным. Следовательно, вектор напряженности Е очень мало меняется по модулю и направлению в пределах площадки, что позволяет заменить под знаком интеграла значения Е и сох и их средними значениями (Е) и (соз я) и вынести их за знак интеграла: Фа —— ~ СЕ> (соз гх) б5 = й гд == (Е) <сова> ~ г)5.

О... а Выполняя интегрирование и заменяя (Е) и (соз сг) их приближенными значениями Ед и соз ад, вычисленными для средней точки площадки, получим Фа = Ед соз ад 5 = пг' Ед соз г4д Рис. 14.б (2) Напряженность Ед вычисляется по формуле Ед = —,. Из !л рис. !4.6 следует созад = соя ( — ' — 13 ~ =-з(пр. (, 2 С учетом выражения Ед и соз ад равенство (2) примет вид лг'т тг' Ф =,' япй, или Ф.=- — з(п~. алто л ' 2гил Подставив в последнюю формулу данные и произведя вычисления, найдем Ф ..—.=424 мВ м.

Пример 7. Две концентрические проводящие сферы радиусами 7!,=-б см и Я.,==10 см несут соответственно заряды Я,=1 нКл и Я,= — 0,5 нКл. Найти напряженность Е поля в точках, отстоящих от центра %~Я и~г — — т ' сфеР на РасстолниЯх гг---б см, 7,=9 см ,г гг,и ~1 и ги=-15 см. Построить график Е(г), Р е ш е н и е. Заметим, что точки, ,/,' в которых требуется найти напряженности электрического поля, лежат в трех областях (рис. 14.7): область ! (г<йг), г, .

область !! ()с,<г,<)т,), область 77! (г»Ри) Рис. 14 7 1. Для определения напряженности Е, в области ! проведем сферическую поверхность 5, радиусом г, и воспользуемся теоремой Остроградского — Гаусса. Так как внутри области ! зарядов нет, то согласно указанной теореме получим равенство аг 1бб где ń— нормальная составляющая напряженности электрического поля. Из соображений симметрии нормальная составляющая Е, долж- на быть равна самой напряженности и постоянна для всех точек сферы, т.

е. Е„=Е,=-сопз1. Поэтому ее можно вынести за знак интеграла. Равенство (1) примет вид Е,фб5=0. 5, Так как площадь сферы не равна нулю, то Е1=0, т. е. напряженность поля во всех точках, удовлетворяющих усло- вию г,(й„будет равна нулю. 2. В области П сферическую поверхность проведем радиу. сом г,. Так как внутри этой поверхности находится заряд ~„то для нее, согласно теореме Остроградского — Гаусса, можно за- писать равенство ф Е„ 05 ==(~,!е,.

(2) Так как Е„=Е, — сопз1, то пз условий симметрии следует Ефд5= Ще„, или ЕЯ.,=Я!е„ откуда м~~(а~3~). Подставив сюда выражение площади сферы, получим Е, = Я!(4ж,~'.). (3) 3. В области П! сферическую поверхность проведем радиу- сом г,. Эта поверхность охватывает суммарный заряд Я,+~,. Следовательно, для нее уравнение, записанное на основе теоремы Остроградского — Гаусса, будет иметь вид э, Ф < ч Я~+0я Л я о Отсюда, использовав положения, примененные в первых двух случаях, найдем Ез --- М, + Я,Н(4пеА). (4) Убедимся в том, что правые части равенств (3) и (4) дают единицу напряженности электрического поля: — — — — — 1 В~м Выразим все величины в единицах СИ Я,=!0 ' Кл, ~,= — 0,5с х!О ' Кл, г,=-0,09 м, г,=!5 м, 1!(4пе,)=-9 10' м1Ф) и произведем вычисления: Е,=9 1О' о о,, В(м= 1,11.10' В!и= 1,11 кВ,'м; ю — в Е,=9 10' ', В,'м=200 В/м.

1о,~81-' 186 4. Построим график Е(г). В области ? (г,(!?,) напряженность Е=О. В области П (Я,(г<)?,) напряженность Е,(г) изменяется по закону 1!г'. В точке г=-Я, напряженность Е, Я,)=9,7(4яе,)?',)= =-2500 В/и В точке г=!?, (г стремится к ??, слева) Е,Я,)= ДД4пеЯ',)=.900 В!м. В области П! (г)??,) Ее (г) изменяется по закону 1!г', причем в точке г=??, (г стремится к )? ь справа) Ее()?2) = Я1 — Д2!)~(4пео??~) = 450 В!м, Такимобразом, функция Е(г) Е,В~М в точках г =??, и г=??, терпит разрыв.

График зависимости Е (г) представлен на рис. !4.8 Задачи 900 400 Напряженность поля точечных зарядов 0 91 Я2 г 14.1. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого точечным зарядом = 10 нКл на расстоянии г==!0 см от него. Диэлектрик — масло. 14.2. Расстояние д между двумя точечными зарядами Я,=+8 нКл и Я,=- — 5,3 нКл равно 40 см. Вычислить напряженность Е поля в точке, лежащей посередине между зарядами. Чему равна напряженность, если второй заряд будет положительным? 14.3. Электрическое поле создано двумя точечными зарядами (?,=10 нКл и Я;= — 20 нКл, находящимися на расстоянии д=20 см друг от друга. Определить напряженность Е поля в точке, удаленной от первого заряда на г,=30 см и от второго на г,=50 см. 14.4. Расстояние с( между двумя точечными положительными зарядами Я,=99 и 1С,=11 равно 8 см.

На каком расстоянии г от первого заряда находится точка, в которой напряженность Е поля зарядов равна нулю? Где находилась бы эта точка, если бы второй заряд был отрицательным? 14.5. Два точечных заряда Я,=29 и !З,= — Я находятся на расстоянии д друг от друга. Найти положение точки на прямой, проходящей через эти заряды, напряженность Е поля в которой равна нулю. 14.6. Электрическое поле создано двумя точечными зарядами !е',.=-40 нКл и Я,= — 1О нКл, находя1цимися на расстоянии д=10 см друг от друга. Определить напряженность Е поля в точке, удаленной от первого заряда на г,=12 см и от второго на г,=6 см. Напряженность поля заряда, распределенного по кольцу и сфере 14.7.

Тонкое кольцо радиусом )? =8 см несет заряд, равномерно распределенный с линейной плотностью т=10 нКл,'м. Какова напряженность Е электрического поля в точке, равноудаленной от всех точек кольца на расстояние г=!О см? !87 14.8. Полусфера несет заряд, равномерно распределенный с поверхностной плотностью о=1 нКл'м'. Найти напряженность Е электрического поля в геометрическом центре полусферы. 14.9. На металлической сфере радиусом Я=!О см находится заряд Я вЂ” ! нКл.

Определить напряженность Е электрического поля в следующих точках: !) на расстоянии г,=-8 см от центра сферы; 2) на ее поверхности; 3) на расстоянии г,— !5 см от центра сферы. Построить график зависимости Е от г. 14.10. Две концентрические металлические заряженные сферы радиусами )7,— 6 см и )с,— !О см несут соответственно заряды (1,= =-! нКл и !е.,== — 0,5 нКл. Найти напряженности Е поля в точках, отстоящих от центра сфер на расстояниях г,=-5 см, г,,=9 см, г,= =!5 см. Построить график зависимости Е(«). Напряженность поля впряженной линии 14.11.

Очень длинная тонкая прямая проволока несет заряд, равномерно распределенный по всей ее длине. Вычислить линейную плотность т заряда, если напряженность Е поля на расстоянии а= =-0,5 м от проволоки против ее середины равна 200 В(м. 14.12. Расстояние й между двумя длинными тонкими проволоками, расположенными параллельно друг другу, равно 16 см. Проволоки равномерно заряжены разноименными зарядами с линейной плотностью !т)- — — !50 мкКл'м. Какова напряженность Е поля в точке, удаленной па г — 10 см как от первой, так и от второй проволоки? 14.13.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
9,31 Mb
Тип материала
Предмет
Учебное заведение
Неизвестно

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее