Учебник - Основы теории электричества (1238774), страница 79
Текст из файла (страница 79)
Поз»очу полная работа снл магннтного поля равна нулю. злкон электромлгнитноп >пьз).кипи !Гл у! квлзьь>стлц>>ен<лрнеи:. злвктромлгнитнов полк ! 771 286 Й 77. Закон электромагнитной индукции. Закон Ома для переменных токов 1. В предшествукнцем параграфе мы рассмотрели индукцию токов при движении замкнутого проводника !.> в заданном внешнем мапо>тноч поле Н, Предположим теперь, вн-первых, по это поле Н возбуждается током. >шрку ЛИРУКИЦНМ В НСКО>ОРОМ НЕПОДВнжНОМ КОН>УРЕ !.7, И, ВО.ВТОРЫХ, ЧтО КсжПУР ), движется равномерно с постоянной скоростью ш Примем, далее, во внииа. ние, по понятия покоя и равнал>грього де>из>гения относительны и что, согласно принципу относительности, взаимодействие двух равномерно дви>ку- ьцихся тел (в данном случае ко>>туров !.> и !..
) Ма>кот зависеть только от ом!оси>ельной, но не абсолютной скорости этих тел. Отсюда следует, что если, например, контур !.< неподвиж»н, а контур !.> движ»тся с постоянной скоростью, то явлеьшя индукции токов в контуре !.< должны оставаться прежними, Стало быть, электрод<в>>жу<цая сила индукции, ппдупированная в кон- туре 6<, должна определятьея формулой (76>.6) и в том случае, если контур этот остается неподвижным, а изменение магнитпоьо потока ср черс.ь него обусловливается равиожгриыл движением тока 7х.
возбуждшошего поле Н. 2 1)рои<ден гольно что изложенное рассу>кдение в более развернут <Й форме Оогх«льну чы оперируем й) ииинйон он<оси голы<ости, нан н)жно яре<и <в все<о ).ты овить, в наной и )и й наш<< система< о><чета «йраведливы излож< нные няни в яре пиегтй)х)шне глана< >янош> гмехт! од> ванини. Заьоны з)и В».н у«тане»иены на осы<вайян зьейерииенгов, йри но<орыл, нан и н о<»и.- шинстве фи ш и«нил звон«ринси<ой, шсчет движении ййоизиошы«я оп<ошпсныю 3< чли (>)на хо более точи,ш <ымеренйя '> йохнза ш по вахины злелтродннамини, нш: и зннойы ш шт<ншнои механики, лиий ориблнж< н<н сираьедливы в земной «и<теме отсче.
а и <>ршо сйривесмины лишь в гвх <,*зывненых и«грдид.>ь«ь<х еноте>ах о счета, 7 е. в сиггемах, н <,вторых давление ио ни»рнии йроисзншп' с<н.«асио нервом< закону !1ыотона. П частно«ги. «нс)ем< от«чсга, «вя. заннух с нейодннжиычи» звездами, можно, хан известно. с шкзнт< >ш.< спленьв >«он< ги счи>а<ь <нег<мой ив«бивал> иой. далее, шчтншно йрийийи< о>но<о>елы>шти шшжения, и«' >«ни<он:!':.
л»ил <ыиесн но < сит лы<о друг друга «и«теша от«чс>а налив>тон совершенно раш<. ирь.г>зчй. н лавины исе < фили есин< яв.ииий д<ш,гны быть одийяновычи ири йоль<овннйй <,г ч<»: чй, иро>г<иедеинычи в линч>и и< лнх сне>еч. !лало быть, <шмин«исммы,нно,ишжн<>,:шезз, ис< рлши нери< двйношш«< иги.гй<ельйо н ч <нсычы о<гнив <,и:,х«нн..ни:... и: <ринлл>,: ени н во н«е< и х >ил,йн<ч гнг>ь гир<н )<.>ивы ози < и <. >и .и<в<«<ь> ' й.ьтроднйниинн В .ы,<ы синим.
е лй <н булез от жор«н> ири;ишн)с, мы а <сш б",.нч йр«ли<шагать. ч>о им<«гении > <си>римйгинтиого поля н <иси> и<сион«иия «ар«.<он. йровйзйинов и т. д и!низводится в иеычорой ойр«идей- ной й>«диидльн и с н>«<и .'< !1<мне ><о<о о)< *,: ь шш жри«сын н наний .ш и и. Нами вред<и>лз й <ш<» по в <иного <>и рой ййерииа.<ьн ы с<ч ш и Л ви«7<р ! «ш но>ории«ш<рну;>вру«й<х гои <ш"н и:х > . нгиод нивен, а > нг>р ! <вй и< <<й е йо )о йийй си<фи гьх) е Пирвый <.') <аЙ), /) ш" и >««з<рйинл«> второ«е>)чнь), когда >, чшиыгшжен в <истоме Л, < !. движстги с иошояйш.й снорошыо - е.
11ус>ь ннерийальнай сй<гш<н К'ш<и" «<си относите шно Л с <ой же«нор<и>ы)». У<донни шо рого«) ч<и и <и н<>оиодгнни сг«йь>сн<е<ьноси«темы К' ниюичны с у«лгвиян«ирй«>о л':шя о>носи)«<ын исгечы К, 1!о«<о» ичлгиия инд)лй<ш и )., в обои ряс<мат>ннаеных сш чшх дон>.чы н сжаты я говсршенйо ими<мой»н<и, если в нервом случае й)чср< нн йройзво'йп«н в сне)«ч< почета », . во вжр<н . в си«те<и КЗ !1ахон<и.
резельппы, которые иь<учшси <ф«й<меренйи йй Нинин йо их<жом е <учй«яйь<йт<х>ы>о си >«мы Л, мог«он<о. й<р<зшлейы йз !х г дь< пои н»<шриич и но жс «<у <ан и <нег< мс Л и> <ем вер тч«т. йи ираьшым, <егин <вли. '> )шиш, найрншр, <вы Мйиы.и сова !Эзб> (и«и«й<н;, н. ' ойытич <Е!<Г<нсль«<ч« !Вб! < >, н ьотор >ч «ранннийзог>, вр >я, нсобходнмос л)ч> гн<)й (,ни)рима.йюн<н ш<шы> йля < ! н««ез < ич «чни)т<йо итти <ш земной йси<рж<ошй в <шуе и> о<ивой > <овине няйраи <гиии«)< ы< этот и! д«>вили<> «ооой н«ичесннй !т с злеь<р< ча<,ш<иый>:ш,шог ч«<ййи и гхы> <шь г. Ф ьо и .ш<т ион<и и:о<нь обвар<жизь йраишние.)ечлн ( и, ши;ример, <.
В а н й > и, яы н«розни<а <ьн >' < «нов «йй >торий «носит«яшин >й, пь, и>уь, и и> л:ь о м и <'р . ваемым в теорий <нио<йтбхьности. В рез)яьтат«зто>о огре< и га ннлеиин йндуниий в вв)х рассматрнняш<ых лучлях ири измшрении ил в <бой< случая) л ш>«< Й и гой .че сименс огг«го К окажутся не<вол< хо различными.
Однано а)о раз<и«не О <ишан»си сходьноннбу><ь Юзи, «<в«и< ым лиш< йрй он<и» б ш> ншх «корш гие . «йышичых ш ского«тьн> сьетл с !!ри . яд< рвали шен моиз>о яовсе иренебр< ш, и мы ирнходии ь ) вс«'«н и ш, йы«вязанному и:«ч, параграфа 3. Итак, эз»ктрод.ьььжущаь сила пьдукпии в к и>тур» <з> должна опр» !»- литься формулой (76.6> при .>юбом равномерном движении контура !., отпо ситслып> токи 7, возб)жд<аю>пего псцье Н.
1)стественно пр»дпе>во>кит!и что уравне>ьи» эты> остается прим»пимым и в том случае, если ! < движется неравномерно (озиосьпелын> инерцнал>,- ной <истемы). Более ш>го, мы пр»дположнм, что фг>р<е>зле! (»66) остиш<ся справ»!!э!И>ОР! и в том случае, ею!и Р!Змеи<.'ние' ма!'Нитного ИОтока ч\*ре*'ь контур !.< ог>услов:<ива»зся не только дви>конием !. или движеияем контура ! е, несущ»гн постоянный ток, но также и замыканием и рлзмыканием тока я ),, изме.нени»м е < о силы .)х (пер< менныи ток) и т д., иныын словами мы пре шоложе<м, что <»е>ржудг> (76.6) НГН>же нил<а виг зависимости о> .Еарактгра >а>и,ив, г>бусо!оп»>иваюитих изигне'наг магьлтного >м>гока е)<.
Нто предгюложы>ис ьполнс соответствует духу теории бг<изыодс>ьствия и теории поля всобще, нбо оно, в сущности, све>днтсь к допущению, что все электромагнитные явления в данном теле пли в >дан>ег)х! участи» >ц)остранства опр»де:ьяютсн ььапрь>ж»пностью поля (и производными по времени) в этом участк~ прг>стрипсзва и ве>ьсе нс зависят о! способа возбуждения поля. р>гзюие>ругли исходя из выражения для лорен>о'во>< сиды (45.,>), <сгнновленного на осноиннии ре зуд>патов изучении постоянных токов, мы во>- вели закон индукции гокоь ь контур», дьиж) >цемся в постоянном мапнг>. ном поле. ОГюбшья, далее, область применимости этого закона на основа>шн сОобйа?ксний, свизанных «ч>нн>типом Относительности и с понвтием >п)зл. Мы прсдьоложилн, что формьла (76,6) имеет универса: ын>» значение, т.
с, ыо Она приз!»Инма вп» зван»их<о<ум! От ха!н>кг<.ра >цп>.н<н, обуеч>овтивгкмцн» изменение мапшт>нио потока <!). Опыг показывает, что пред>>олож»п><е инш< соответствует дгис! витальности. 4. В пре>цпествующем нами неявно предполагалось, что рассма«рива емые проводнилп >и!..обит<я в вакуум» вдали от дрем>х тдл. только при этом условии можш> упгнрждать, зто явл»иия индукции зависят >>нп;и»< относительной скорости проводников, а пе зависят„пьприм»р.
от сьо)ими< проводников отн<киз»лино маппмной среды. С)>кнзавшпсь теперь от ж! Но ограничения, допусдим, что окруьелюшее проводники пространгтво запо.п!»Н< произвольными магнетиками !)>эь! ) и что самые проводники тоже сьен < бпы намагничиваться, и зададимся вопросом, как скажугся ьти факторы на форме закона иидукпнн (у<райн»ни» (76.6) ). Как выяснилось в про>пп»стьуьощсй главе, магнитные свойстви в»цшстьа ооусловливаются налп шем и нем молекулярных токов. Значит, сели зь> ш индукции (уравн»ние (7(ЙГ>) ! применим в <псутстние маги»тихон, то оь дол?Кен Оставать<Р! справедливым и ппи наличии мапптикоь ппи том.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
