Главная » Просмотр файлов » Кавчук С.В. Сборник примеров и задач по теории сигналов (2001)

Кавчук С.В. Сборник примеров и задач по теории сигналов (2001) (1186343), страница 9

Файл №1186343 Кавчук С.В. Сборник примеров и задач по теории сигналов (2001) (Кавчук С.В. Сборник примеров и задач по теории сигналов (2001)) 9 страницаКавчук С.В. Сборник примеров и задач по теории сигналов (2001) (1186343) страница 92020-08-27СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 9)

Тогда интегрирование ведется внутри контура C и вычитается эта область.При z=∞ вычет831f (ζ)d ζ ,2π ⋅ j →∫R e s f (∞) =Cгде интегрирование проводится по часовой стрелке и соответствует областивне контура C. Следует отметить, что R e s f ( ∞) = lim [− zf ( z)] .z→∞Если z=a≠∞ есть полюс порядка r, то вычет[]1d r −1lim( z − a ) r f ( z) .(3.10)(r − 1) ! z→a dz r −1В частности, если z=a≠∞ - простой полюс (r=1) и f(z)=M(z)/ N(z), где M(z) иN(z) - аналитические функции в точке z=a , причем M(a)≠0, N(a)=0 и N′(a)≠0,то вычетM (a )R e s f (a ) =.(3.11)N ′(a )Вычислить интеграл по замкнутому контуру, охватывающему особыеточки z1, z2,...,zn, позволяет теорема о вычетахR e s f (a ) =1f (ζ)d ζ =2π ⋅ j ←∫∑ R e s f (z k )C∫или в другой формеnk =1nf (ζ)d ζ = 2π ⋅ j ⋅∑ R e s f (z k ) .(3.12)k =1←CТеорема вычетов позволяет также находить некоторые определенныеинтегралы от функций действительной переменной t вида:∞∫ f (t)dt−∞∞;∫ f (t) cos(mt)dt∞∫ f (t) sin(mt)dt , где m≥0.;−∞−∞Для их вычисления следует применить формулу (3.12) к контуру, состоящемуиз интервала (-R,R) действительной оси и дуги CR окружности | z |=R в верхней полуплоскости.

При R→∞, согласно леммы Жордана, можно отброситьинтегралы по дуге CR .Например, если при замене действительной переменной t на комплексную переменную z функция f(z) аналитична в верхней полуплоскости с учетом действительной оси, за исключением конечного числа особых точек zk ,лежащих сверху от действительной оси, и уравнение f(1/ z)=0 имеет нулевыекорни кратности m≥2, то12π∞∫−∞nf (t )dt = j ⋅∑ R e s f (z k ) .k =1(3.13)843. Вычисление обратного преобразования ЛапласаЕсли F(p) − алгебраическая функция и выражается отношением двухмногочленов F(p)=M(p)/ N(p), причем степень многочлена M(p) выше степенимногочлена N(p), то обратное преобразование L −1 [F ( p)] равно сумме вычетовфункции F ( p) ⋅ e pt по всем особым точкам (полюсам) функции F(p).Для вычисления обратного преобразования Лапласа сначала находяткорни pk уравнения N(p)=0, которые определяют полюсы F(p).

Если корниуравнения простые (r=1), то N(p)=a0(p-p1)(p-p2)⋅⋅⋅(p-pn) и обратное преобразованиеn M (p )p tkf (t ) = L −1 [F ( p)] =⋅ e k , t ≥ 0 (формула обращения). (3.14)N ′( p k )∑k =13.1.2. Типовые примерыПример 3.1.1. Найти частотные характеристики (АЧХ и ФЧХ) Гобразного четырехполюсника (рис.3.1.5), собранного из элементов: резистора5 . K Ω , катушки индуктивности L0.1 . henry и конс сопротивлением R.денсатора емкости C0.2 μ F .LВх.CRВы х.Рис.3.1.5Решение. Из электротехники известно, что сопротивления элементовэтой схемы в операторной форме1Z r( p )R , Z c( p )p.

L .и Z l( p )p. CСопротивление параллельно включенных элементов R и C будетZ c ( p ). Z r ( p )RZ rc ( p )., т.е. Z rc ( p )..Z r ( p ) Z c( p )(p C R 1)Тогда в операторной форме коэффициент передачи схемы по напряжениюZ rc ( p )K(p).Z l ( p ) Z rc ( p )Подставляя выражения для операторных сопротивлений, получим85R..(p C RK(p)p. L1)илиR( p . C. RRK(p)2.( p L.

R . Cp. L.R)1)1Если ввести обозначения ω o(резонансная частота) и α1.2 R. CL. C(коэффициент затухания), то для этой схемы, представляющей собой звено 2го порядка, передаточная функция по напряжению может быть записана вследующем видеω oK(p)2.2ω oЗамена оператора Лапласа p оператором Фурье jω дает комплексныйчастотный коэффициент передачи по напряжениюR.K(ω )2( ω . L. R. C j . ω . L R )Запись его в форме P(ω)+jQ(ω) позволяет выделить действительную и мнимую части комплексной функции K(ω):2( ω . L. R. C R )P( ω );R.22.

. .2. 2( ω L R C R)ω LpQ( ω )22. α . pLR.ω ..222 2( ω . L. R . C R )ω .LСогласно (3.2), амплитудно-частотная характеристика (АЧХ)A( ω )K(ω )или A (ω) =P (ω) 2 + Q (ω) 2 .Подстановка выражений P(ω), Q(ω) и последующее упрощение даетR.A( ω )4. 2. 2. 222222ω L R Cω .L2. ω . L . R .

C RДля области физически реализуемых частот f>0 ( ω=2πf ) АЧХ будетA1( f )A( 2 . π . f ) .Согласно (3.2), фазочастотная характеристика (ФЧХ)86LR. ω .α(ω )2( ω . L. R. Catan2( ω . L. R. CR.atan ω .α(ω )R)2( ω . L. R . CLR)22 2ω .L;R)22 2ω .L- результат упрощения.2( R . ( ω . L. C 1 ) )Для области физически реализуемых частот f>0 (ω=2πf) ФЧХ будетL.α ( f)atan ( 2 . π . f ) .2( R . ( ( 2. π . f ) . L . C 1 ) )Графики АЧХ и ФЧХ приведены на рис.3.1.6 и 3.1.7 при F02000 .

HzF0и f 0,.. F0 .100Коэффициент передачи10ω o . ( 2. π )1R .CLA1( f ) 50500100015002000fHzРис.3.1.6rad2α( f)05001000150020002fHzРис.3.1.7Найдем коэффициент передачи на резонансной частоте:assume R , L , C87Rlimω14 22 2ω .L .R .CR .C.222. ω . L . R . CR22 2ω .LLL. CТаким образом, резонансный коэффициент передачи напряженияCR..LДанная схема при малых значениях сопротивления резистора (R<1KoM)представляет собой пассивный фильтр нижних частот, а при больших егосопротивлениях (R>10KoM) может выполнять роль полосового фильтра.K 0Пример 3.1.2. Найти передаточную функцию схемы на рис.3.1.8, представляющей собой операционный усилитель ОУ c коэффициентом усиленияK1100 0, охваченный однопетлевой обратной связью. Схема являетсяинвертирующим усилителем.C2Z1Z2C1-Вх.R1R2K1Вы х.+Рис.3.1.8Элементы Z1 и Z2 - это пассивные двухполюсники, которые имеют резистивно-емкостной характер с параметрами:R11 .

K Ω и C10.001 . μ F ; R28 . K Ω и C20.005 . μ F .Двухполюсник Z2 соединяет инвертирующий вход ОУ с его выходом,образуя петлю отрицательной обратной связи.Решение. Пассивные RC-двухполюсники характеризуются постоянныR1 . C1 и T 2R2 . C2 . Их операторные сопротивлениями времени T 1Z1(p) и Z 2(p) будутR1и Z 2( p )R2.p. T 1 1p. T 2 1Из интегральной электроники известно, что для данной схемы коэффициент усиления по постоянному токуZ 1( p )88K=−Z 2.1+ Z1K1K1 + 1Подстановка в это выражение операторных сопротивленийную функцию данного активного звенаZ 2( p )K(p).Z 2( p )1Z 1 ( p ).K1K1 1Так как ОУ имеет коэффициент усиления K1>>1, топриближенное равенство.Z 2( p )R2 . p T 1K(p)K(p)илиR1 p . T 2Z 1( p )Знак минус здесь отражает инверсию входного сигнала.Z2дает передаточ-можно записать11.Пример 3.1.3. Найти временные характеристики схемы на рис.3.1.9,собранной из двух звеньев с передаточными функциями K1(p) и K2(p), а также элемента развязки на основе эммитерного повторителя с коэффициентом1.передачи K 0Рис.3.1.9Каждое звено является инерционным звеном 1-го порядка с постоянны0.001 .

sec и T 20.004 . sec . Передаточные функции поми времени T 1напряжению таких звеньев имеют вид11K 1( p )и K 2( p ).1 p. T 11 p. T 2Решение. Передаточная функция схемы в целом при последовательном соединении звеньев определяется как произведение их передаточныхфункций, т.е. K(p)=K1(p)K0K2(p). Таким образом,K 0K(p).1 p. T 1 . 1 p. T 2Здесь p - это комплексная частота.

Полагая для определенности c1 и.ω2 , определим комплексную частоту как pc j ω.89Согласно (3.5), для определения импульсной характеристики g(t) схемынеобходимо найти обратное преобразование Лапласа ее передаточной функции. С этой целью используем в Mathcad оператор обратного преобразованияЛапласа Inverce Laplace Transform в виде 1-1(*), где * - преобразуемое выражение. Тогда можно записатьK 01g( t )1 ..1 p. T 1 . 1 p. T 2В результате преобразования имеем1.1.expexpttT1T2T 2. K 0.g( t )K 0.

T 1., t>0.22.T2 T1 T1T 2. T 1T2На основании (3.8) переходную характеристику h(t) схемы можно найти,выполнив обратное преобразование Лапласа нижеследующего выраженияK 01h( t )1 ..p. 1 p. T 1 . 1 p. T 2В результате преобразования получим1.1.expexpttT1T222K 0.

T 2 .h( t )K 0 K 0. T 1 .;22.T2 T1 T1T 2. T 1T2h( t )K 0.T2T1T 1. eT2ttT1T2T 2. e, t>0 - после упрощения.T1Графики временных характеристик показаны на рис.3.1.10 и 3.1.11 в3случае, когда единица измерения времени одна миллисекунда ms 10 . sec ,приM20 . ms и t0,M100.. M .901 / sec200g( t ) 1000510152015203t. 10msРис.3.1.10безразмерная1h( t)Φ ( t)05103t. 10msРис.3.1.11Переходную функцию можно также найти другим путем, а именно наосновании импульсной функции при подаче на вход схемы единичного скачкаили функции Хевисайда Ф(t), используя интеграл свертки (3.16). Тогдаt1.Φ (th( t )τ ).K 0.

T 1. eT 2. T 1T1T11.τT 2. K 0. e2T22T2τT 2. T 1dτ .0Интегрирование даетT2h( t )K 0.T1T 1 . expT21.tT1T1T 2 . exp1.tT2, t>0.Пример 3.1.4. Найти импульсную характеристику g(t) схемы из приме317 . 10 . sec и коэфра 3.1.1 (рис.3.1.5), имеющей резонансную частоту ω o911500 . sec . Передаточная функция схемы как звена 2-фициент затухания αго порядка имеет видω oK(p)p222. α . pω o.2Здесь p - комплексная частота. Полагая для определенности c12 . sec , определим ее как pωc j .ω.Решение. Согласно (3.5), импульсная функцияc j .∞2ω o1 .. ep .

t d p .g( t )..222 π j2. α . p ω opc j .∞1 . sec1иОна определяется обратным преобразованием Лапласа передаточной функции, т.е. g(t)=L-1[K(p)]. Вычислим это преобразование методом вычетов,используя формулу обращения (3.14).Знаменатель передаточной функции есть полином222. α . p ω o .N(p)pC помощью Mathcad решим в символическом виде уравнение222. α . p ω o 0;pααα2α2ω o2- корни уравнения.2ω oТаким образом, функция K(p) имеет два простых (разных) полюсаp1αα22ω o и p23αα22ω o , причем131p 1 = 500 + 6.982 10 j sec; p 2 = 500 6.982 10 j sec.Эти два полюса являются комплексно-сопряженными.Согласно (3.12) и (3.14), вычет Res p1 ( t ) функции K(p)ept в точке p1будетRes p1 ( t )limpω o2p 1 d N(p)dp.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее