А.А. Самарский, Ю.П. Попов - Разностные методы решения задач газовой динамики (1161630), страница 77
Текст из файла (страница 77)
Этим, в частности, рассматриваемая модель г-нипча отличается от модели в работе (1Ч, где излучение не принималось во внимание. Поэтому в (14) диссииацил энергии в разряде происходит медленнее, н это сказываетси иа «упругости> плазменного шнура, радиальные пульсации которога затухают медленно. Расчеты наказывают, что в процессе с'катня плазменного шнура в плазме под действием злектромагнигпых сил воэиикает ударнан волна, сходлщаяся к оси симметрии.
В момент лумуляции волны иа ось течпература плазмы достигает 10 гг, а в цент«>альио!! эоле пшура возникают болыиае значения плотности (до 10 ' г(гл«) и:шгктрического гока (до 1 лге(гке). Правда, зона, в которой лакализоваиы з>и токи, имеет неболшиой разиер: ее радиус составляет доля миллиметра. По мере сжатия плазмы величина тока здесь нарастает. Описанные расчеты, проведенные без учета вгпаренил стенок камеры, по своим результатам йачественно отличаютсн от соответствующих акспе- рвментов. В частности, жи расчеты не содержат экспериментально наблю. даемую особенность в законе изменения со временем разрядного тока. Зта делзег необхалпиылг внесение в расчел»бе ' Г2 ты лонолпитгльныт элементов. 2[2 у — 'аз 4.
Расчет равряда е учетом аффекта вторичного пробоя, Предыдущие рас и ты показывают, что излучение , г-"в плазмы играет существенную роль в ду»б" ? формировании разряда. Величина потока светового излу юння достато ша для 5 того, чтобы испарять заметвое количе- 25 ~ — — - — спю вещества со стенок разрядяой камеры. Наиболее шпансивиое иэлучепнс .шблюдэется па сталпн максамаль.- ш,го ~ин.тпя плазмы. 1[ этому же маменту, как свидетельствуют расчеты, Гсзю возрастает и напрнв;еиность »лектршческого ноля в разрнле. П ре- 1 »улге»тс и» образовавшимся у степин нарам малют вновь прои»айти элгктрнегки) пробои (епавтарное зажигание р ш[шда»). зьшгслнтельпых эксне[нтиептах : гот ффект надел»росэлся следующим об; »: н, 3» основу брел'я иарпаят 1[1 ,-.-.=-:.Л б: », . и к экгне[штюптгльнаиу. Разула» »» ~ ы. ~ олучопные в этом варианте, на /( ~ешпорыи момент [в, предшествующий "л:г»польному с;катшо шнура, исполь:оьалнгь в качесгзе нстадиыт даняых .'.
лю.*в ллн Лшп,пейшего расчета, где помимо ире;пиен массы плотны Л! в расгнотрнРвс, 12 »»е акл~а шлась дополнительная массо .[), соответствующая испарепному воществу ст(ноп. Эта масса распределялось вблизи степки катя ры в виде слоя толщины Л (рис. 13). Ирасграостео мюкду отой массой и ш нтр»гпнпвм нлв пенным шнуром (зона В ни рпс, 13) есть вакуум. Параметры иснаргшя»о вещества [распрел(л, п»г плотности, толщина оболочки Л) варьнравалапь прочои онаэалось, что они слабо влияют на рг»у»ьт»гы Т мпература паров валюш.шгь у б[ ч .1-лГ ' Рис. 1:) достаточно большей (1 лг 5 эв), чтобы эфф ктиино пчитнровать последствия происшедшего здесь вторичнога»лекгри ясного пробоя, В ка ястве испарениого вещества в расчетах для простоты рассматривался таьиш литий.
Однако параьютры, онредоляющие численные значения элгктрапро- водности и коэффициентов поглощения иалучевия в атой зоне, варьировались в |пирокпх пределах. 1'асчсты показали устойчивость результатов относительно эгпх вариаций. Варьироаа.ц|сь и п»ч»зьпое ма|нитное поле, В чесюшстп, расчеты проводи.|ись ддя двух прсдетьпых случаев: с магнитным поде», п»пряла ппость которого распределена и зонах В, С, В по закону 11 (г, ! ) = 2У (!»)!г, а таки|с с нулевым магнитным полем в зове С.
В силу того, что область С находится па сравнительно большом расстоянии от центра (7 — 10 см), различие в походкой»згнитпой:|нергии»с|иду обоями вариантами невелико. Езчествекпо этп варианты отличаются друг от друга тем, что в варнак|с с пузсвы» ч.|гпптпыч цозс» в зоне С на внутренней ее поверхности в р»счешх па .з|о;|аюгся обратпыс тока. связанные с проникновением сюда магкптпого по:ш из центральной обл.|си|. Ника мап|итное поле не |сне.|о ещ| проникнуть и зону С и здесь со||ыккезся линия, вдоль которой напряжацпость ма| пптпо|о апке«! икон нулю ка (скуловая;пшап»агнитпого поля«), сум»эр |ып об;|атпып ток по величине разек цоитрадь»о»у.
Такую с|пуацке| мок|»о тр»птоп|и ь как существоиакое "ПП в ««««««|««|г |«.«««к«|у«««а еаутропнего алопг- l рпческаго контур» В расчетах вре»я существова|шя т такого коптур» состаяляет 0,5— — 1 ма юс Нц чоро «заполпенппэ зоны С»агп|ипы» поде» обратные токи умецьпыются, «то экв| валсятио «подклк|че|,ш|» цснтрады|ого тока к впеш- .. чррк пс,|:|с и. ('ф,.р»удароа»пп»к задача окпсывает Ро, |п,цыо пцоцессы, сопРовождаю- ., Пррир»с« ~- и ' «4««! щие |пор гп ып (ц«обопд упрощенно, Ф«п(т«ц«ескп з и г, предполагается, что — — -" -- — Б2рррк«г «т |«Г= «« »спер"пие со|цветка со стенок происхо- нприркр«Г ««=ЛПа5М дит ч|аоаецпо, в»оыепт |«, в то время как па с((||««ы;(сдс этот процесс про- 1 =2«7П долны тс» в течоццс некоторого промешу|к» врс»е ш па сы|;|пи иптснсив- Рпс. 14 ного г:катая плазмы.
В расчетах качественное влпэцие этого фактора оценивалось с по»ощыо вариации мочсцтп ишш|кшпи и втори |кого пробок, т. е. параметра |«. Друга» вашпью| параметром зад,|чи, значение которого заранее неизвестно, а .ш«||,| ю дичина массы ксп»цепкого в| |паства «!!. Па !шс.
14 прпигяспы («»,,ючч(ч рз | |ядного тока для различны|:пшчеций М (вари»нты 1(г- . Ъ !).,'(««( эарп.|пта НР М составляет 4«1(«от»асс|а центр|минога плззменпога шкура. !'азу»агаты в этом свучае цр |ктичоски пс отличаются от расчет |» ц|п |пт» ! ! ! (|По |очка из испар(ап по есщюипа ((] !юзогпэинаи ьп(«'«ц«« и| |ча сп»а»к по боэьшзх скоростей. быстро «пад цт» па цсптральвьш пдаз»оппый пп|ур.
В варпэпто 4( (()! = |!!) разрядпьц! ток прп !)!«поп««т(,«ва(т и ьоторыо ко»славия и затем ш,г од||в па решич, близкий к»ариаптач Ш, !Ъ". В варианте У! добавленная в па ц|яд чэсса по|ти па порядок превышает «|ассу шп«ра. Г!олучепиый п:мо» расчшо график разрядного тока У((! качественно и количественно близок и .|кспернмептазьным кривым с (особенностью«, Проанализировав серию расчетов, делаем вывод о том, что принятая в расчетах модель эффективно описывает реальное явление лишь при достаточно больших значениях пспаронной массы, в несколько раз превышающих величину массы центрального плазменного шнура.
407 Иаиастаилвл результаты расчетов задачи о сильиоточиач раэриде ири учете иавториого иробал с данными эксиервмеитов, мои<во заключить, что оии и целом соатнгтсгву>от эксиеримеитальиой картине и содаржат рид «т<>иких««ачествсииых эффектов, иабл<адоечых реально. 5 3..':т>агиитегидродинамичесиии модель вспьпиви СВЕРХНОВО11 а) 1. Математические модели лиьишц! сверхновой. Выяснение мехаивзма всиыии;и евер<калай, иострасиис и исследование ма~ематических моделей агата яи.<еиил гост-!и:шют сооой а;<иу ил лак<вы < астрофизически.< нроблгм.
Ииа>атсл .!иа тика моделей лсиый!ки: сагласиа о;<иай из иит всиышка есть еле<с!лис ги'<радкилмкл ской и(угтаичиэогти согласно 11ругай — 'гш1 лавой ис<стоГшивогти. Розу)и,таты, ио.>учеииые к ияс.аии<(шу лрочсии в рзм<,ах указ<шиых мал<лен, и< ииа.ии г наэг>сгл(>чг .'ь>ииыч иай.>я>;илий.
Врача т(>го, в:>тих ма,'в <нх и>иприршат и 1,»ш и,аьи, илии ы(р,<ктеристики;а<злы, ш!ь ира>цш<и< и члги>пло!' Иоле йс.>с<у и ч гиарасп врицглии за...< вл <>шикай иоследолят( >(ыи п> и до..а и! ла ш' ц! !и ! "ип >..ч( гк иа >>кэ«и>ра 110и). 11,>б<!«>илия и<>ьга>и>в )Д",' и ьз >ь>л!кт гижс !и>личис ии а> иаисрхнас!и си(ьиа>о ч!пип>ш>о иа ш ргн!"трируг> ни гкорагп, вр> ии иио и<льглраи .!Ил !ип.1,!к> ! Иьию и;ишг,а,ш,га:и(>чг( и,'.
ири >,'ота>(ач це<п!и>й<>им,>л ги.ь> И1:и;в<паре р,(ии,< !<шли1,1циаи!Ии!. Г>к >,ик или сл;я>ки с го\ра!к И1И ч иолиога чо>кит,! Ирццгиив .в( . !.! г.шалой иог.и;<шы!сл!И<осы>;ши!Игш т и(ич<елькага вращения ири и.!Опи>гги, .шлчит<льио мш.ьшсй, чгм л >и !п.раш>ой .!вс:>ле. то 1 >и,!к >я >д.> и иш ц< ссе звал>ации;<али<иэ и ри >ьь >ишсиг ир,ии(лил.
Ври .пач ва: ишша !шл ление;ишчи>сльиаи;щергик ни,!Ии иил, гаа<встствуллцги иа иар».а,< лсличииы зис)лоти>ю изрыва г н( 1 1>и>н и< В р,!Оап )й) !>р л.>;к" ><,> ч«и и. ш.и>.1 ики слерхиолой, ироис'одлщсй Г.' ! .1ГР!Ии В,ыщ(ии„. 11 >, !ч с<се и<'<Ллктыл, Сиате !Ила обесиачить йыггру>о игрищ>чу мош',ит,! ь<ю!цсиии ллиа исриферийиым шсглм .>шч(кы, риггч >трини тги <ш>илгио' 1ыанмодейсп!Ис, 2. 11агтниоииа задачи, В *шаги ииьм р>с>отэх взрыв шшр<иовай рвссчатрил;>етп> и (шлак< риом <агава ! симметрии) и<стлциаиариач <шгиитагидроДии !чи !((Иаи ! Рийлил< иии.,'<и<'>.<Л Ирг;>С>ОЛЛЛетеи в е>ШО ври>иак>Ша- ».ги г<>ии!тирулицего баско к'и а!и килли;<ра Ы ! ' ! риг 1 >) 1[ситрольили шсть ш лиидрэ, саатиетствующял устойчилой нейтронной звезде, ирсдио.!нгя! >ел испьичиемои, се ра !Иус со иремаием иа изчс!(И<'>с .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
