Главная » Просмотр файлов » Шишкин. Линейная алгебра (лекции)

Шишкин. Линейная алгебра (лекции) (1113076), страница 14

Файл №1113076 Шишкин. Линейная алгебра (лекции) (Шишкин. Линейная алгебра (лекции)) 14 страницаШишкин. Линейная алгебра (лекции) (1113076) страница 142019-04-28СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 14)

Характеристическоеуравнение (9): c +c −λ2 1−c2det(A − λE) = 0−c20c2 + c3 − λ −c3−c3c3 − λ 11 − λ = −30−3014 − λ −11−11 11 − λ = 0,т. е. λ3 − 36λ2 + 299λ − 264 =√0 ⇒ λ1 = 1,√λ2 = 11, λ3 = 24. Итак, основные частотынайдены. Это ω1 = 1, ω2 = 11, ω3 = 2 6.

Решая систему (11) для каждого собственного значения, найдем соответствующие собственные векторы (с точностью до51числового множителя, не равного нулю):3113X1 =  10  , X2 =  0  , X3 =  −13  ,11−311координаты которых — отношения амплитуд колебания масс, соответствующих данной основной частоте.П р и м е р 6. Протяженная изотропная среда подвержена деформации, при которой единичный куб с ребрами100e1 =  0  , e2 =  1  , e3 =  0  ,001переходит в переллелепипед с ребрами1, 50, 50, 5f1 =  0, 5  , f2 =  1  , f3 =  0  .0, 501Каковы главные оси деформации, т.

е. направления, которые сохраняются при деформации?Р е ш е н и е. Деформация описывается симметричной матрицей1, 5 0, 5 0, 510 Ae =  0, 5,0, 501для которой Âek = fk , k = 1, 2, 3. Следовательно, указанная деформация — линейныйоператор Â, а искомые направления — собственные векторы этого оператора, точнееего инвариантные подпространства. Матрица Ae — матрица оператора Â в базисе(ep )3 . Его характеристическое уравнение (9): −λ3 +3, 5λ2 −3, 5λ+1 = 0 имеет решения:λ1 = 0, 5, λ2 = 1, λ3 = 2.

Отвечающие им собственные векторы:20−1X1 = c ·  1  , X2 = c ·  1  , X3 = c ·  1  , c ∈ K0 , c 6= 0.11−1Отметим попарную ортогональность собственных векторов, соответствующих различным собственным значениям, т. е. XpT Xk = 0, p, k = 1, 2, 3, p 6= k.§6. Симметричный (самосопряженный) линейный оператор вконечномерном евклидовом пространстве.Рассмотрим линейные операторы, действующие в евклидовом пространстве En .Поэтому здесь числовое поле K = K0 .О п р е д е л е н и е.

Линейный оператор Â, действующий в пространстве En ,называется симметричным, если для всех x, y из En выполняется равенство:(Âx, y) = (x, Ây).apk(12)О п р е д е л е н и е. Матрица A называется симметричной, если A = AT , т. е.= akp , p, k = 1, n.52Утверждение 12 Матрица симметричного оператора Â в ортонормированномбазисе симметрична.Д о к а з а т е л ь с т в о. Пусть (ep )n — ортонормированный базис, а Ae = ||apk ||nn —матрица оператора Â в этом базисе. По формуле (1) Âep = ek akp .

Поэтому (Âep , ei ) =akp (ek , ei ) =(из ортонормированности базиса)= akp δki = aip . С другой стороны, aip =(Âep , ei ) =(симметричность оператора)=(ep , Âei ) = (ep , ek aki ) = (ep , ek )aki = (ортогональность базиса) = δkp aki = api .Утверждение 13 Оператор Â симметричен, если в некотором ортонормированном базисе (ep )n имеет симметричную матрицу, т.

е. Ae = ATe .Д о к а з а т е л ь с т в о. Как следует из равенства (3) гл. 4, скалярное произведение любых двух элементов в ортонормированном базисе равняется сумме произведений соответствующих координат перемножаемых элементов. Так как элемент Âx всилу (2) имеет координаты Ae Xe , а элемент y — координаты Ye , то (Âx, y) =(формула(3) гл. 4)= (Ae Xe )T Ye =(теорема 4 гл. 4 курса аналитической геометрии)= XeT ATe Ye =(симметричность матрицы Ae ) = XeT Ae Ye . С другой стороны, (x, Ây) = (формула (3)гл.

4)= XeT Ae Ye . Из этих двух равенств следует, что (Âx, y) = (x, Ây).Утверждение 14 Симметричный оператор Â, действующий в пространстве En ,является симметричным в любом инвариантном относительно оператора Â подпространсве Mk (k ≤ n) пространства En .Д о к а з а т е л ь с т в о.

Поскольку Mk — инвариантное относительно оператора подпространство, то для каждого x из Mk Âx ∈ Mk . А так как для любых x, y изEn выполняется (12), то, в частности, для всех x, y из Mk так же имеет место (12).Теорема 7 Все корни характеристического уравнения симметричного оператора— действительные числа.Д о к а з а т е л ь с т в о. (от противного). Пусть  — симметричный оператор, действующий в En , а (ep )n — ортонормированный базис в En .

Тогда по утверждению 12Ae = ATe . Пусть существует комплексное число λ = a+ib такое, что det(Ae −λE) = 0.Тогда система (10) есть квадратная система однородных линейных уравнений с матрицей Ae − λE, определенной на числовом поле K = C — поле всех комплексныхчисел. При введении числовых матриц (гл. 1) и решении систем линейных уравнений (гл. 1 и 3) мы пользовались произвольным числовым полем K. Поэтому все, чтобыло в этих главах получено, справедливо и для числового поля C. Следовательно, система (10) имеет ненулевое решение Xe = ||xp ||n тогда и только тогда, когдакогда определитель матрицы этой системы равен нулю. Но у нас это условие, какотмечалось выше, выполнено. Значит, имеем решение: Xe = B + iC = ||bp ||n + i||cp ||n ,причем Xe 6= θ + iθ, где θ — нулевой столбец высоты n.

Подставим это решение ссоответствующим значением λ = a + ib в систему (10). В итоге получим матричноетождество: Ae (B + iC) = (a + ib)(B + iC) или, приравнивая отдельно действительнуюи отдельно мнимую части этого тождества, найдем, чтоAe B = aB − bC,(13)Ae C = bB − aC.(14)Применив операцию транспонирования к равенству (13), получим: B T ATe = aB T −bC T . Так как ATe = Ae , то окончательноB T Ae = aB T − bC T .53(15)Умножим равенство (15) на матрицу C справа, а равенство (14) на матрицу B Tслева и из второго равенства вычтем первое: θ = b(B T B + C T C), что в координатахзапишется так:nbX((bk )2 + (ck )2 ) = 0.(16)k=1Так как Xe 6= θ +iθ, то среди чисел bk и ck имеются числа, отличные от 0, т. е. сумма,стоящая в равенствое (16) отлична от нуля.

Поэтому из (16) следует, что b = 0, чтопротиворечит предположению о том, что λ = a + ib — комплексное число.З а м е ч а н и е. Теорема 7, как следует из утверждения 14, справедлива в каждоминвариантном относительно симметричного оператора Â подпространстве Mk .С л е д с т в и е. Оператор Â симметричный в En всегда имеет собственныевекторы.Теорема 8 Если x — собственный вектор симметричного оператора Â в En , тосовокупность всех векторов y, ортогональных вектору x, образует инвариантноеотносительно оператора Â подпространство Mn−1 .Д о к а з а т е л ь с т в о.

Так как x — собственный вектор оператора Â, то, как следует из следствия к утверждению 10, линейная оболочка L(x) = {ax, a ∈ (−∞, +∞)}— одномерное инвариантное относительно оператора подпространство линейногопространства En . Но тогда совокупность M всех элементов y из En , ортогональныхк элементу x, — ортогональное дополнение подпространства L(x).

Следовательно, потеореме 3 гл. 4 M — подпространство линейного пространства En размерности n − 1.Осталось показать, что оно инвариантно относительно оператора Â, т. е. если y ∈ M ,то и Ây ∈ M . Действительно, (Ây, x) = (симметричность Â)= (y, Âx) =(x— собo oственный вектор Â)= (y, λx) =(a.3 , 1 скалярного произведения)= λ(x, y) =(y ∈ M— ортогональному дополнению к L(x))= 0, т. е. Ây ортогонально к x, т. е. Ây ∈ M .Теорема 9 Для того, чтобы линейный оператор Â был симметричен, необходимои достаточно, чтобы в En существовал ортонормированный базис из собственных векторов оператора Â.Д о к а з а т е л ь с т в о.

Н е о б х о д и м о с т ь. Так как Â — симметричный оператор, то в силу следствия к теореме 7 существует собственный вектор этого оператора X1 . Тогда подпространство Mn−1 векторов, ортогональных x1 , как следует изтеоремы 8, является инвариантным. Следовательно, к этому подпространству, какутверждает замечание к теореме 7, снова применима теорема 7. Поэтому в Mn−1существует собственный вектор этого оператора — x2 , причем x2 ортогонален x1(ведь x2 ∈ Mn−1 , а Mn−1 ортогонально x1 ). Рассмотрим множество всех векторовиз Mn−1 , ортогональных к x2 . По теореме 8 это множество есть инвариантное подпространство Mn−2 относительно оператора Â. Следовательно, в Mn−2 существуетпо теореме 7 собственный вектор оператора Â — x3 , причем x3 ортогонален к x1 ,x2 . Продолжая этот процесс далее получим n ортогональных друг другу векторовx1 , x2 , .

. . , xn . Как показано в лемме 1 гл. 4 ортогональные векторы линейно независимы. Поэтому n построенных векторов образуют базис в En . Нормируя их, т. е.полагая ep = xp /|xp |, p = 1, n, получим ортонормированный базис, состоящий, какследует из утверждения 10, из собственных векторов.Д о с т а т о ч н о с т ь. Пусть (ep )n — ортонормированный базис в En из собственных векторов оператора Â, соответствующих собственным значениям λ1 , λ2 , . .

. , λn(собственные значения с разными индексами могут совпадать). Как следует из формулы (1) элементы матрицы Ae оператора Â в данном базисе имеют вид: akp = λp δpk ,54т. е. матрица Ae — диагональная. Следовательно Ae = ATe . Поэтому, в силу утверждения 13, оператор Â симметричен.Утверждение 15 Собственные векторы симметричного оператора Â, соответствующие различным собственным значениям, ортогональны между собой.Д о к а з а т е л ь с т в о. Пусть собственный вектор x1 соответствует собственномузначению λ1 , а собственный вектор x2 — λ2 , (λ1 6= λ2 ), т.

е. Âx1 = λ1 x1 и Âx2 = λ2 x2 .Так как  — симметричный оператор, то (Âx1 , x2 ) = (x1 , Âx2 ) или так: (λ1 x1 , x2 ) =o(x1 , λ2 x2 ) или после применения a.3 скалярного произведения λ1 (x1 , x2 ) = λ2 (x1 , x2 )или (λ1 −λ2 )(x1 , x2 ) = 0. Так как λ1 6= λ2 , то (x1 , x2 ) = 0. Что и требовалось доказать.В приложениях часто приходится сталкиваться с задачей вида: найти множествовсех элементов x из En , удовлетворяющих равенствуÂx = λx + b,(17)где  — симметричный оператор, действующий в En , b — фиксированный элементпространства En .Р е ш е н и е.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
431,69 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6367
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее