Главная » Просмотр файлов » Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006)

Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (1095937), страница 23

Файл №1095937 Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006)) 23 страницаЛайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (1095937) страница 232018-12-31СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 23)

Это следует из (3-45), не так ли? Частота первого нуля ядра обратно пропорциональна К, следовательно, по мере увеличения К мы сжимаем (Х(т) ! в направлении к т = О. В этом примере Лг = 64 и К = 31. Из (3-45) следует, что положительная частота первого нуля Х(т) равна 64/31, т. е. расположена немного правее отсчета с т=2 на рисунке 3.30 (Ь). Заметьте также, что пиковое значение )Х(т) ! = К = 31, как и должно быть согласно (3-44). 1 Конкретная картина распределения значений +л и — л на рисунке 3.29 (е) определяется программой, которую использовали для получения этого рисунка Другие программы могут показать другую картину, но пока ненулевые значения фазовых углов равны +л и — л, результат будет правильным. 114 Глава 3. иск егное и еоб азоаание Ф ье 1 т к(п) »»в»аюю ав О.о ~ 0 аюаюв ааааа» ° «аююп юн +(Н«ОН+(.> а ° ааа н»юю»а «нн» а»4~ -28 -г4 -го -16 -1г -8 4 о 4 8 12 16 га 24 28 зг и (а) 1г 10 8 6 (ь) 4 2 о :',1 ге»1(п') 11 » -20 -8 ° ° а -28 .24 -16 -П ".,' 1 О 4 05 04 о.з (О) а2 О1~ о Хаааа(пп) пава «»а» вава»н ав а анана ва а»«ю вюа» наю »»»а ван4« го пи -20 -и 42 -8 .4 о 4 8 1г и го 24 гз )Х(и)) ° «» 11 8 ° а 6 4 а а ю в ° аа ° -гзон -го -16 42 -8 -4 о 4 8 1г 16 го и гз (О) 4 т Хд(1«) 3 ю» »вью» аю вюв ю 1 ~ ~ ~ ( ~ 4 8, 12 16 20 24 28 О юю»а»8444344»юа»»8Н«54+»а а ава»а»Н8ЕН)» »8«448ЕН~Ю »»а++~~ -1 28 24 20 16 12 8 .4 0 ~ ~ )~ и -2 -3 -» ююа аа ° ю (е) Рис.

3.29. ДПФ прямоугольной функции, центр которой приходится на и = 0: (а) исходная последовательность х(п); (Ь) Х, )(т); (с) Х (т); (б) модуль Х(т); (е) фазовый угол Х(т) в радианах 1 ~ к(п) (е) 0.5 0 »а»ааааа» а ° а ю ааа а ааа ° вю»юаа ° ° вава»4И 3 ! $ 24 28 32 °аааа $1 3 $ $ -28 -24 -20 -16 -12 -8 -4 О 4 8 12 16 20 )Х(01)) 30 З1 25 (ь) 20 ° а 15 1О 5 °, » 0»»»а»»88»8«8«»аа 1» ютта»4»тат»..«ЕЧ»+»в~от'181" 885«8«8»8»ю»8»»4~ -25 -24 -20 -16 -12 -8 4 0 4 8 12 16 20 24 28 Рис.

3.30. ДПФ симметричной прямоугольной функции, содержащей 31 единичный отсчет: (а) исходная последовательность х(л); (Ь) модуль Х(гп) 3. 13. ПФ и мо льных нкций 3. 13.3. ДПФ прямоугольной функции, все отсчеты которой равны 1 Как и раньше, мы вычисляем ДПФ частного случая последовательности х(п), в результате чего приходим к еще одной упрощенной форме выражения (3-43). В литературе мы часто встречаем прямоугольную функцию, для которой К = Ж; т. е. Иотсчетов х(и) отличны от нуля, как показит на рисунке 3.31. В этом случае пакет из И единичных отсчетов начинается'при и - — и = — (И вЂ” 1)/2.

Мы получим выражение для ДПФ функции, показанной на рисунке 3.31, подставив К = Ии и, = (И вЂ” 1)/2 в (3-43), что дает Х(т) -еу(2лт/и)[Р~ 1)/2 Р4 1)/2) ° ° [зт(лтИ/И) /зт(лт/И) ')- = еl(2лт/И)(О) ° [яп(лт)/з)п(лт/И)[, нлн Форма ядра Дирихле для функции, все отсчеты которой равны 1 (Тнп 1): Х(т) = [з)п(лт)/з)п(лт/И)~ (3-48) К=И 1 аааааааккаааааааккааакаааакаааакх(и) и (И-1)/2 -и = -(И-1)/2 о Рис. 3.31. Прямоугольная функция, содержащая И единичных отсчетов 1 Кстати, название «Ядро Днрнхле типа 1» ддя (3-48) не является общепринятым. Мы использовали слова «тнпа 1» просто для того, чтобы отличать (3-48) от других математических выражений, с которыми мы вскоре встретимся. Формула (3-48) соответствует одной из форм выражения (3-34), которую мы упоминали в начале раздела 3.13'.

Рисунок 3.32 показывает смысл выражения (3-48). Модуль ДПФ последовательности х(и), состоящей из единичных отсчетов и показанной на рисунке 3.32 (а), показан на рисунках 3.32 (Ь) и 3.32 (с). Обратите внимание на то, что если бы переменная т была непрерывной, (3-48) описывало бы графики, нарисованные серыми линиями на рисунках 3.32 (Ь) и 3.32 (с). Если же т может принимать только целые значения, то (3-48) описывает точки на этих рисунках. Ядро Дирихле Х(т) на рисунке 3.32 (Ь) теперь имеет наименьшую возможную ширину. Первый ноль на положительной оси частот возникает на отсчете т = 64/64 = 1 на рисунке 3.32 (Ь), а пиковое значение )Х(т) ! = И= 64.

Когда все отсчеты х(и) равны 1, )Х(т))-О для всех значений т м О. Функция сйпс в (3-48) имеет важнейшее значение, как мы увидим в конце этой главы, она определяет общую частотную характеристику ДПФ при подаче на его вход синусоидальной последовательности, кроме того, она представляет собой АЧХ одного бина. ГлаваЗ.Диск егноеп еоб азованиеФ ье Форма ядр» Дирихле для функции, все отсчеты которой равны 1 (Тип 2): Х(т) = 8(п(лт)/(лт/Х) = 1т' яп(лт)/(лт)' (3-49) х(п) 1аааааааваюавваааааавввюювваваааааввввюаааюааюва вюаююююввю (а) 0.5 о -28 -24 -20 -16 -12 -8 -4 0 4 8 12 16 20 24 28 32 (Х(м)( 50 4О (ь) зо 20 1О с';",л; 0 аюаюаааваюввваааааююввввюваавваавв1ююгввовввюааааюввв ввавваааааавввн1ю 1 -гв -24 -го -16 -12 -8 .4 о 4 8 12 16 го г4 гз то 6О 5О 40 () зо го 1О о в, 64 -5 -4 -з -2 -1 о 1 г з 4 5 Рис. 3.32.

Функция, все отсчеты которой равны 1; (а) прямоугольная функция с)т'= 64 единичными отсчетами; ((з) модуль ДПФ функции, состоящей только иэ единичных отсчетов; (с) укрупненный вид модуля ДПФ функции, состоящей только нз единичных отсчетов Форма (3-48) позволяет нам продвинуться на один шаг вперед и определить выражение для содержащей только единичные отсчеты ДПФ последовательности, которая наиболее часто встречается в литературе. Чтобы сделать это, нам необходимо использовать принцип аппроксимации, применяемый в тригонометрии, о котором, возможно, вы уже слышали раньше. Согласно этому принципу при малых а значение яп(а) примерно равно а, т.

е. яп(а) = а. Это соотношение приходит на помощь, котла мы рассматриваем круговой сектор радиуса 1, показанный на рисунке 3.33 (а). Этот сектор определяется длиной дуги а, измеренной в радианах, и ее хордой Ь. Если мы начертим внутри сектора прямоугольный треугольник, то мы можем сказать, что а = яп(а). При уменьшении а длинные стороны нашего треугольника становятся почти параллельными, длина хорды Ь приближается к длине дуги а, а длина отрезка а приближается к длине Ь. Итак, как показано на рисунке 3.33 (Ь), при малом а = Ь = а = яп(а). Мы используем приближенное равенство 5(п(а) = а, рассматривая знаменатель выражения (3-48). Когда значение лт/л(мало, яп(лт/)т) примерно равен гтт/йг. Следовательно, при больших Л(мы можем утверждать, что 3. 13.ДПФп ямо гольных нкций 117 (а) (Ь) Рис.

333. Соотношение угла а, длины отрезка а = езп(а) и хорды Ь; (а) при большом угле а; (Ь) при малом угле а Было показано, что если в (3-48) %превышает, скажем, 10, (3-49) достаточно точно описывает значения отсчетов ДПФ'. (3-49) часто нормализуют, разделив на Ж, так что мы можем'выразить нормализованное ДПФ прямоугольной функции, содержащей только единичные отсчеты, в виде Форма ядра Дирнхле для функЦии, все отсчеты которой равны 1 (Тнп 3): (3-50) Х(т) = з(п(лт)/лт Соотношение (3-50), принимая вторую форму (3-34), которая часто встречается в литературе, также дает модуль ДПФ, показанный на рисунках 3.32 (Ь) и (с).

3.13.4. Частотная и временная оси, связанные с прямоугольными функциями 1 Мы можем принять этот результат со спокойной душой, потому что, если положить К=И, мы увидим, что пиковое значение Х(т) в (3-49) при т = О получается равным Ю что,согласуется с выражением (3-44). Определим физические размерности, связанные со значениями индексов и и и.

До сих пор в наших рассуждениях индекс и был просто целым числом, позволяющим нам различать отдельные отсчеты последовательности х(п). Если индекс и представляет моменты времени, мы можем задать интервал времени, разделяющий соседние отсчеты х(п), чтобы определить масштаб оси времени для х(п) и масштаб частотной оси для Х(т). Рассмотрим прямоугольную функцию во временной области, показанную на рисунке 3.34 (а).

Эта функция содержит Мотсчетов, полученных с интервалом Г, секунд, при этом полный интервал накопления составляет №, секунд. Отсчет х(п) для некоторого значения п берется в момент времени пг, секунд. Например, значение отсчета с индексом п = 9, х(9) = О, появляется в момент времени 91, секунд. 113 Глава 3. Диск етное и еоб азование Ф ье к(9) еремя = 91 секунд е (а) к ° и и к к-к-к-к- ° - Ф- 9 секунд к к \ Значение Х(т) / к+++ич-и+к.еч-ч ° 'к+яка — — -ю (Ь) ° и., и 1 т къ о и, ф к (2к(е = мк радиан(с) 11 5 [и = 2к радиан) и 12 1 )и Гц (мк )И) (и 1М 2 Гц ( е "Гк) [к) -1к)2 Гц ( .И(2=- 1) [- и) т= 7 частота = 71 1И Гц (частота = Угок )и радиан(с) [нормироеанный угол = Уе )и радиан) Рис.

3.34. Размерности временной и частотной осей ДПФ: (а) временная ось использует индекс времени и; ([)) различные представления частотной осн ДПФ Частотная ось Х(т) может быть представлена несколькими разными способами. Три популярных способа маркировки частотной Оси ДПФ показаны на рисунке 3.34 ((у) и перечислены в таблице 3. Е Рассмотрим каждое представление в отдельности. Таблица 3.1.

Характеристики различных представлений частотной оси ДПФ Диапазон изменения Период повторения Х(гп) частоты Гл1 /И ОТ -19/2 ДО 1,/г 19/И Частота в Гц т, гл1, аг /Иили 2л1 /И Частота в радианах Глаг /Инлн 2лап1 /И гл/и 2лт/И Нормированный угол в радианах от -л до л 3. 13.4. 1. Частотная ось ДПФ а Герцах (Гц) Если мы хотим связать Х(т) с периодом дискретизации по времени Г„или с частотой/; = 1/Г„то частота будет принимать значения т/№, = т/', /И.

Таким — И(к 1, ~ с Лс) ...и, °,, Представление Частотная Разрешающая частотной оси переменная способность ДПФ Х(гп) от-~ /2до та/2 нли От -л1 ДОЛГ 119 3.13, ПФ п ямо гольных нкций образом, каждый отсчет Х(т) соответствует частоте т~; /Х Гц. В этом случае разрешение по частоте составляет/, /Ж. Период повторения ДПФ равен/,. Гц, как показано на рисунке 3.34 (Ь).

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее