Главная » Просмотр файлов » Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006)

Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (1095937), страница 22

Файл №1095937 Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (Лайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006)) 22 страницаЛайонс Р. Цифровая обработка сигналов. Второе издание. Пер. с англ. (2006) (1095937) страница 222018-12-31СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 22)

Пиковое значение главного лепестка равно К. В этом пиковом значении заложен некоторый смысл, не правда ли? Отсчет ДПФ Х(0) равен сумме исходных отсчетов, а сумма К единиц равна К. Мы можем показать это более строго, вычислив (3-43) при т = О. Когда мы подставляем т = 0 в (3-43), возникает трудность, т. к.

мы получаем выражение зш(0)/з1п(0), которое представляет собой неопределенное отношение О/О. Придется призвать на помощь высшую математику. Используя правило Лопиталя, мы можем взять производную числителя и знаменателя (3-43), и после этого подставить и = 0 для определения пикового значения ядра Дирихле. Это выполняется слелующим образом [Х(т) [ о= (с1/с1т)Х(т) = [4з1п(лтК/йг)[/гтт[/[г1[в(п(лт/Х) 1/гтт) = =[сов(лтК/йг)/соз(лт/о1) [ [с1(лтК/с1)/Йт 1ДЙ(лт/М)/йт[ = [сох(0)/сов(0)[ ° (лтК/?у)/(лт/К1) = 1 К = К, (3-44) На рисунке 3 24, изображающем х(н), Убыло четным. Если бы Убыло нсчстным числом, пределы суммирования в (3-35) были бы такими: — (М вЂ” 1)/2 < и я (?х'-1)/2. Использованиеис таких пределов суммирования привело бы нас точно к такому жс выражению для Х(т), как и (3-43).

что и требовалось показать. (Мы могли бы быть сообразительнее и вычислить (3-35) при т = О, чтобы получить этот результат. Попробуйте сделать это, помня, что е' = 1.) Если бы значения ненулевых отсчетов были равны не единице, а некого торому Ао, то, конечно же, пиковое значение ядра Дирихле было бы равно АОК вместо К. Следующий важный момент, касающийся ядра Дирихле, который следует отметить — это ширина главного лепестка.

Первый ноль выражения (3-43) возникает на частоте, на которой аргумент числителя равен л, т. е. когда л)лК/Ат = л. Таким образом, значение т для первого нулевого отсчета равно ш„„,„„,„„„=лА/як =К/К (3-45) как показано на рисунке 3.25 (Ь). Таким образом, ширина главного лепестка равна 2Ж/К, как показано на рисунке 3.25 (с), и обратно пропорциональна К'. (а) т4-мтк т=мк Х(т)( (.о ° к « о.в Го««пей лепесток . ( ) о.4 о г « ° « ° о «4-'ьч- «-и- «-н- «««- «««-«««- «-н- ° -в+4- ++4. -«м« -4.н«гмк пт Рис. 3.25. Ядро Дмрнхле: (а) периодическая непрерывная кривая, на которой лежат отсчеты Х(гп); (Щ значения отсчетов Х(гп) вблизи Гп = О; (с) модули (Х(гп) ( в окрестности Гл = О Посмотрите, главный лепесток на рисунке 3.25 (а) окружен рядом волн, которые называются боковыми лепестками, как на рисунке 3.25 (с).

Амплитуды этих 1 Это фундаментальное свойство преобразования Фурье. Чем уже функция в одной области, тем шире ее преобразование в другой области Ко о.в 0.6 0.4 (ь) 0 г о -ог Глава 3. Диск егное и еоб азованне Ф ье « ° «Щ «-к««.««««- ° «««- ° -н-~Г к«-т- «««-««и«-«-««а. ° .ф«й«км ° ° '. ° к О й ° .« т 3.13.ДПФп ямо гольных нкций к ь. ° а«« «« «« 11 яп) 0 в~ (в) 0 «««« ««а «а««««««««а а«а « )н+На«Н«а ««««а «а ° ° а« ° ««« а !ь -28 -24 -20 -16 -!2 -8 -4 0 4 8 12 16 20 24 28 82 Х!««1( ') 1 К=!! « -в в -20 -16 -12. « -4 0 4 "а 12 !6 20 О! (ь) 014«« Х!«««в (~) а 4 «12 16 24 28 а а а „° „-го „„-в ' «а 1+Н 2 +й+Н ~+Н44444 н«+)444, 28 -24 « -!6 -4 0 « « « Рис. 3.26.

ДПФ прямоугольной функции: (а) исходная функция х(п); (Ь) действительная часть ДПФ х(п), Хгаа)(т); (с) мнимая часть ДПФ х(п), Х (гп) )глад Хотя Х „((т) и Х,, (и) могут сообщить нам все, что можно узнать о ДПФ последовательности х(п), об истинной природе спектра Х(т) легче судить, рассматривая его абсолютное значение (модуль). Модуль спектра, рассчитанный боковых лепестков уменьшаются по мере удаления от главного лепестка. Но как бы далеко боковые лепестки ни удалялись от главного, их амплитуда никогда не становится в точности равной Π— и они представляют собой источник изрядной головной боли для специалистов по ЦОС. Боковые лепестки вызывают маскирование сигналов небольшой амплитуды мощными сигналами по соседству при спектральном анализе и создают определенные трудности при проектировании цифровых фильтров.

Как мы увидим в главе 5, нежелательные пульсации АЧХ в полосе пропускания и небольшое ослабление в полосе задерживания простых цифровых фильтров обусловлены боковыми лепестками ДПФ прямоугольной функции. (Для минимизации вредного влияния боковых лепестков, которые хорошо видны на рисунке 3.25, пришлось прибегнуть к проектированию и анализу окон, а также к разработке рекомендаций по их применению.) Продемонстрируем использование (3-45) на простом конкретном примере. Предположим, что мы вычисляем 64-точечное ДПФ прямоугольной функции, содержащей 64 отсчета, показанной на рисунке 3.26 (а). В этом примере Ж = 64 и К = 11. В результате вычисления ДПФ этой последовательности мы получаем последовательность Х(т), действительная и мнимая части которой Х,((т) и Х,, (т) изображены на рисунках 3.26 ())) и 3.26 (с) соответственно.

Рисунок 3.26 (Б) дает хорошую иллюстрацию того, что действительная часть ДПФ действительной последовательности обладает четной симметрией, а рисунок 3.26 (с) подтверждает, что мнимая часть ДПФ действительной последовательности обладает нечетной симметрией. ГлаваЗ.Диск егноеп еоб азоааниеФ ье 112 согласно (3-7), приведен на рисунке 3.27 (а), на котором хорошо видны главный и боковые лепестки. Как мы и ожидали, пиковое значение главного лепестка равно 11, потому что мы имеем К = 11 единичных отсчетов х(п). Ширина главного лепестка, согласно (3-45), равна 64/11, или 5.82. Следовательно, первая положительная частота, на которой модуль уменьшается до О, лежит немного ниже отсчета дискретного спектра [Х(т) [, показанного квадратиками на рисунке 3.27 (а) с индексом и = 6.

Фазовые углы спектра, определенные выражениями (3-6) и (3-8), показаны на рисунке 3.27, (Ь). 12 (Х(и)) ГО 8 8 8 2 » ° »»» 0 Щ»т»»~.+»28.~ »( Д -28 -24 -20 ° » »» (8) »» » »»»»»»»»» »» .+)+8»2»++»). »»++».т»инт»»+Ф (ь) О»„ »»„Х 00) »»»' о Рио. 3.27. ДПФ обобщенной прямоугольной функции; (а) модуль [Х(т) [; Оз) фаза а радианах Чтобы глубже понять природу ДПФ прямоугольных функций, обсудим е(це несколько примеров менее общих прямоугольных функций, которые в цифровой обработке сигналов встречаются чаще, чем х(п) с рисунка 3.24.

3.13.2. ДПФ симметричной прямоугольной функции Выражение (3-43) сложновато, т. к. исходная функция х(п) задана в самом общем виде. На практике частные случаи прямоугольных функций приводят к более простым версиям (3-43). Рассмотрим симметричную прямоугольную функцию х(п), показанную на рисунке 3.28. Как показано на этом рисунке, нам необходимо вычислить Д ПФ прямоугольной функции, центр которой совпадает с индексом и = О. Такую задачу приходится решать на практике доврльно часто. В этом случае последовательность из К единичных отсчетов начинается с индекса п = — и = -(К-1)/2. Соответственно, подстановка (К вЂ” 1)/2 вместо по в (3-43) дает о Х(т) = е)(2лт/Щ(К вЂ” 1)12 — (К вЂ” 1)/2), [яп(лтК/М)/яп(ллг/М)] = = еу(2"и/)У)(()) ° [яп(л тК/)()) /я п(лт/Ж) [ .

(3-46) Поскольку е)О = 1, (3-46) превращается в Симметричная форма ядра Дирихле: (3-47) 3.13. ДПФ и яме гольных нкций 113 — — — — К вЂ” зь- „° ° ° ° ° х(и) и-и- ° - ° -и-и-и-и- ° - ° -> — к-и-и-и-и-и-и-и-и О Л и и = (К-1)(2 НI2 Н(2+1 п о (К 1)12 Рис. 3.28. Прямоугольная функция х(п), содержащая К отсчетов с центром в точке п=О Формула (3-47) показывает, что ДПФ симметричной прямоугольной функции является действительной функцией, т. е. комплексная экспонента в (3-47) отсутствует, так что в этом частном случае ДПФ не имеет мнимой части нли фазового множителя.

Как мы установили в разделе 3.2, если х(п) — действительная и четная функция, т. е. х(п) = х( — п), то Х„„((т) отлична от О, а Х(,„(т) всегда равна О. Мы покажем это, вычислив 64-точечное ДПФ последовательности, показанной на рисунке 3.29 (а). х(п) в этом случае содержит 11 единичных отсчетов, центр которых приходится на индексе и = О. ДПФ этой последовательности дает последовательность Х(т), действительная и мнимая части которой показаны на рисунках 3.29 (Ь) и 3.29 (с) соответственно. Как и предсказывало выражение (3-47), Х„„( (т) отлична от О, а Х; „(т) равна О. Графики модуля н фазы Х(гл) приведены на рисунках 3.29(с() и 3.29(е).

Обратите внимание на то, что модули, показанные на рисунках 3.27 (а) и 3.29(1(), идентичны. Это подтверждает очень важную теорему о сдвиге, т. е. модуль (Х(т) ! зависит только от количества ненулевых отсчетов в х(п), К, и не зависит от их позиции по отношению к п = О. Сдвиг К единичных отсчетов при центрировании их относительно индекса и = О влияет только на фазу отсчетов Х(т) и не влияет на их модуль. Говоря о фазовых углах, здесь интересно будет отметить, что, хотя Х;~,„(т) на рисунке 3.29 (с) равна О, фазовый угол Х(т) отличен от нуля. В этом случае фазовые углы отсчетов Х(т) на рисунке 3.29 (е) принимают значения ч-л, 0 или — л радиан. При необходимости мы легко можем восстановить Х„„((п1) по (Х(п1)) и фазовому углу Х (т), поставив в соответствие углам +л и — л радиан множитель Ф -1.

Отсчеты Х„,((т) равны отсчетам (Х(т)), взятым со знаком, который меняется на противоположный при переходе из одного бокового лепестка в другой'. Чтобы яснее представить себе, что ДПФ прямоугольной последовательности является дискретизированной версией ядра Дирихле, увеличим количество ненулевых отсчетов последовательности х(п). На рисунке 3.30 (а) показана 64-точечная последовательность х(п), содержащая пакет из 31 единичного отсчета с центром в точке и = О. Модуль Х(гп) приведен на рисунке 3.30 (Ь). Расширяя прямоугольную функцию х(п), т. е. увеличивая К, мы сделали ядро Дирихле Х(гп) уже.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6392
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее