Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 99
Текст из файла (страница 99)
8,. и 2' ЫзР ванная этим напряжена. ем волна по мере рас- — пространения в линии зн. р„с 13 31 читается из исходного щ. пряжения Е (рнс. ! 6.32б), а после отражения у ОтМРР ! л крытого конца, где Ока удваивается, прн обратном распространении пи ь постыл компенсирует ец-- исходное напряжение г ~ ' ЛР (рис. !6.32Р).
Так как Е по достижении сопро~ ивлеиня Е обратаая волна поглощается, тО общая продолжнтелье ность тока через е! равна времени пробега волной удвоенной для ! НЫ ЛИНИИ. Таким образом ток через сопротивление будет иметь вид прямоугольного импульса с длительностью н б, дет я с амплитудой 1=, а напряжение в импуль~~ 2Н' н ТУ=- =. 2 „олучення периодической последовательности импульсов еглк менять схему, изображенную на рис. 16.33. В паузах «ОФ „пульсамн ключ К разомкнут и линия заряжается до ,,гхьту,„я Е. ПРИ замыкании вз" ииия разряжается через " ОД~КЕНИЯ , очное СОПРОтНВЛЕНИЕ ЕС.
Р нагРУ явление г необходимо для ня тока источника при с— Ограничения ~~~Икании ключа К. мябдедует отметить, что в энер- ском отношении система Отинеском О ЛИНИЕ ней не имеет никаких пре- ществ перед простыми накопителями; и. как и там, энергия, которую нужно израсходовать в А арядке линии не может быть меньше, чем полезная энергия, „ра заряд мпасаек саемая в линии и затем используемая в Е при разрядке. Недостатком линии как накопительного устройства является 3 „, цщя длина, необходимая для получения импульсов длительаостью в несколько микросекунд. Так, для формирования импульса 3 одну микросекунду требуется длина — — =150 м.
1О ' 3 ° 168 2 2 В связи с этим в импульсной технике широко применяются нскусственные линии, составленные из реактивных звеньев. Теория искусственных линий, изложенная в гл. 8, позволяет выбрать элементы звеньев и их число по заданной величине за- держки и с учетом требований к сохранению формы сигнала. Хотя з указанной главе рассмотрение велось с точки зрения создания задержки сигналов при работе линии на согласованную нагрузку, асе основные выводы этой теории можно распространить и на ра- 'Омкиутую искусственную линию.
Необходимо лишь учитывать пробег волны в оба конца линии, т. е. время задержки в линии (" один конец) должно быть равно половине требуемой длитель- »Ости импульса. Вледует иметь в виду, что крутизна фронтов импульса, полу- ающегося при разрядке линии на нагрузочное сопротивление, тем выш, чем шире полоса прозрачности ливии, т. е. чем больше чаеньев В этом отпошепии нет нш<шиой разинцы ече. Вмбо ' держивающей и формирующей линиями, В обоих случаях при частОт, Оре элементов звена необходимо исходить из ширины спектра бмть в пределах которой фазовая характеристика линии должна ь близка к линейной (см. Э 8.!2).
'"'ЧИОГО тметим, наконец, что при соответствующем включении нагру- "Ульсо "го сопротивления и органов коммутации, формирование им- линии можно осуществить также и с помощью искусственной "* замкнутой накоротко на конце, 3, = — 19 сей в1= — 1р сея— Ю> Ю (16.33) Рвс. 16.34 Е,,„=- рсаа г. (16.333 а> — =О; гк 2к; Зя 2 или се=О; —; 2 — '; 3— г г, г (!6.39) Рис.
16.36 ма >а 3 г г г ">г илн' (1б,40) с в в ео= —;3 — ';5 — "; (16. 41) с с>а = 5 — ' 632 Многозвенпые цепные схемы не являются е ньцш замешггелями натуральной >ванин, для ° . "о воз я едннствен выяснения а>о>а, характера иных цепей с согрело>оченными , ,воз"»к постоянным ' ' ' шогс лентных отрезку разомкнутой на конце линн, б, ' вквв смо рению частотной зависимости вход ого совр ' 'я к р .
ней. В соответствии с 6 7.5, для разомкнутой н е "осле . сопротивле„„а Рас- потерь имеем й на кон е едце лншп, еа Так как длина линии выбирается из условия где т — требуемая длительность импульса, то получаем При частотах, отвечающих условию входное сопротивление ливии обращается в бесконечность, а ири частотах, отвечающих условию 3,„обращается в нуль. хвх 1б 34 График занисимости -- от частоты представлен на рнс цьио Этот график отличается от приведенного н гл.? Рис. 7' ™ обозначением координатных осей, аит>аа' дальнейшая задача сводится к отысканию структуры Ре зависи. ного двухполюсника, обеспечивакицего такую же частотную б 34.
мость входного сопротивления, что и представленная на Рис дача рассматривалась в гл. 6, где было установлено, ((сдо. е расположение резонансных частот может быть полу- бная 3 иии~>е о зад' „а> одной из двух схем, показанных на рис. 6.8 и 6.9. и помо ,еио рассмотрим сперва схему двух полюсшпеа„представляющук '„ооой параллельное соединение резонансных ветвей (рнс. 16.35). '"ело ветвей должно равняться числу резонансов, обращающих Е„„ а вал аегае "Уль Следователь>ю, в соответствии с условием (16.40), число ~й д»лино быть бесконечно большим, а резонансные частоты тол>хны быть: Отсюда находим: а 9 ха ыа ыа (!6.42) 1 1 ас =- — = — ° — ' ма йв ха а (16.45') ы 1 «1а У (!м) = — —..
Ра ха 1 —— ваа <!6.43) 4 х Р,= — ЗР 4 (16,48) Тл,„= !2„ а=! 3 5'-. Ра(1 — — ~! "1) (! 6И4) Ра= иР 4 а а Са 16 —,= — й Р. (!6.45) (16. 49) (!6.4Й 4хк 1 еа — Х = — ~~ г и дз Ьа — ха 3=1.3.5.... (!6.59) 1 ц с,= —, и'1 1 азСз =— ыа Для окончательного выбора. элементов 7. и С„ие, б„ ходимо о„ делить требуемые значения характеристик конту в р, С этой келью составим выражение для полной проводи полюсника.
ти д,у„ Проводимость каждой из ветвей определяется выражением „., ем вида 1ыС аха (!м) = ы даСа ы м 1 Учитывая, что езса= — а1аса = — ' —, приведем последнее аы. си ыз РА ражение к виду: Тогда полная проводимость двухполюсника может быть представ. лена в форме: Обратимся теперь к входной проводимости отрезка ливии В соответствии с выражением (!6.38') можем написать: 1 1 ыс 1 Гх ыя1 а' = - — = — 1я — = -- 1я ! — — )' г„=а г Р (г Я Из математики известно следующее разложение) иааагг ' ') См.
иапример, И. М. Рыжик и И. С. Град1ятейп. Таблипы су31м, рядов и произведений, ГИТТЛ, 1061, стр. 00, № 1 ай1 1 я вместо х величину †, которую в согласии с ур-ния ()одставля 42) мозкио представить в фор~~. ,!6 42 и ыс ы Аы „, выражение (!6.45) следующим образом: спишем в 1 4 ы с 1 Г)риравзшвая почленно суммы (16.44) и (16.45') приходим к сле11юшему услови10 тождественности двухполюсника и отрезка .1аиии: Ра= 4 йР. (16.47) Итак, характеристики контуров в формирующеы двухполюснике ааажьы быть.
отсюда вытекает следующее уравнение: о выражение совместно с выражениями (!6.42) приводит к " у щим формулам для элементов двухполюсиика: ха 4 4 с„= (16.51) Ы х.а = — = сопги 4 4 С„= — — °вЂ” иайа )т (16,50 > нтура определяется выражением сопротивление А-го ~ак как ца 1 аш1.а ° . 1шСа у,-, ! ~шта-= ш Са ) 1 а ° — (ш а Еа Са — 1) С оа аоа— ° ща ' оа шаа С„1 ша ша (!6.52) 1о' -4 !О-" ф = 400 пф, 116-о Сз = — = 44,5 пф, С 9 оа 1 .
ом аа— г = — --- —; шс, " ' '" шаа (16.53) =8пфи т, д. Рис. 16.36 г' 4' О' "' 4 аоаа ! саа сисску иа стр. 634. 636 Напомним, что в схеме рис. !6.33 д ,,олжна быть равна нагрузочиому совр характерист, оп!ннивленщо !т. ниии .ка л, зом, ф-лы (16.50) люжно загисать еще и ' аким е и в таком щад . ' сбра, В реальных устройствах берут не более ч четырех-пят так как дальнейшее увеличение числа вета " ветвей, но малым значениям емкостей. ей приводит к чрезчс, Та, к, например, для формирования импульс в ' Р. в ! ааксек при нагрузочном сопротивлении Ь'= 1000 асов длитель ом, полу а,„ 10-о 1оа ~а=Т-а= -.. =- — --- - — — 250 мкгн, 4 Отсюда видно, что у>не при трех контурах емкости получи~отса соизмеримыми с монтажными емкостями схемы.
Поэтому схссм с параллельным включением ьетвей целесообразна только в случае пизкоомиых нагрузочных сопротивлений и не слишком корсткщ импульсов. Нетрудно провести аналогичное рассмотрение для схемы, врс». ставленной на рис. 16.36. В данном случае необходимо исходам из разложения на простейшие дроби не проводимости, а соароткхо ления отрезка линии. ОсновываЯсь на Условнах (!6.39) пРиходим к выводУ что см. экак валентный двУхполюсник должен пРедставлЯть собо" посс ' со тельное соедгшение емкости и ряда контуров (зис. !6.35) " га. ямкссс' С, обращает Е,„в бесконечность при нулевой частоте, а к" ш и кме контуры при частотах ш = 2 †'; 4 — .... Следовате.чьно, Мо жны быть настроены на частоты , долж ш иолпое сопротивление двухполюсника можно записать в форме: Обратимся теперь к разложению на простейшие дроби выра- жения' (!6.38'). Из математики известно разложениеа) 1+2и ~ 1 (!6.54) 'а 2 ) оо о Подразумевая под х величину —, можем записать выражение 2.' (!6 38') в следующей форме: ~ 1 2 2 ! 1 1655) о.=-г,о,а,..
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
