Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 95
Текст из файла (страница 95)
+ — +— Яг Наа агаа (16,9) К+=ля, (16.4) Здесь индекс зывает на то, что Унн. УСИЛНШ|н положителы, входе лаан „ соотнетстннн определяется а на етке ламп|я " а 1 Аз+ — +- — + (!6.5) После второго обхода получится (!6Е) е, = йе, (1+ кч.к + к-'„к' ), глЕн =. — К глЕ а = Кл К гаЕ а, (16.7) 'ели выполняется условие (!6.1!) К„К >1, (!6,6) -=Е а Ф 607 666 На выходе первого каскада усилителя, т. е.
на нии Е„, возникает отрицательное напряжение "ретива первый момент изменение напряжения на емкости С а междуэлектроддйые'ио яуа~' здесь не учитываю еиннсп', ление импульса в ' о усн. ф-лой (!0.14) равно -'асин с $а определяется для рнн. 16.6. ГО ИМПуЛЬСа На Величина К,+ в с эквивалентной схемой, показанной на рнс. !6,6, выражением: Таким образом напряжение па сечке лампы Л будет р В тот же момент на выходе второго каскада усиления, т.е. на сетке лампы Л, возникнет положительное напряжение, равное В данном случае через К обозначен коэффициент уснле|шя отрицательного импульса, Отличающийся от' Вън ражения (16.4) тем, что при определении эквнвалентного сопротивления нагрузки необхо- ггаа л аг димо учитьшаа ь сеточный ток лампы, на сетку которой подается положительное напряжение. Это обстоятельство на Рнс.
16.6 эквивалентной схеме Шнл рнс. !6.6 учтено до|юлнительным сопротивлением |;, щу"г"РУ „у|оШ ' сопротивление Е„, Таким образом АЕ', определяемое выражсщ.ем (16Л), создает на ряжение ',и , Л. напряжение .и лампы н ' саган ' ,лЕ', = — Кл ЬЕп = — К-; ° К глЕлп еле первого кругового обхода замкнутого кольца об!!тан посл и суммарное напряжение на сетке лампы Л, будет лат гной связи Е, = йЕ', + йЕ,', = г) Е, ( ! + К К ); ! к+ глЕ,, йЕ, К+(1+ + Е =- — ЬЕ,К (1+К+К +Ка К') и т.
д. После и-го обхода напряжения Е, и Е, достигнут следующих аеанчнп: В„=дЕ,(!+К,К +Кн К'-'+ +К" К") Е = йЕ К (!(К К )Кака ! ... )К~к")) |н нрн стремлении и к бесконечные ряды в правых частях вы- ( 6 10) являются расходящимися. Это означает, что при ажнпнй ! . нан, "" о линейности характеристик ламп любое сколь угодно возму|цепке ЬЕ приводит к неограниченному возрастанию ан)Е а| сао а! Иными словами, неравенство (16.1!) является условием ' си |а|| Уждения системы. Выражения (16.10) и (18.11) справедливь, ' "ь> пока Е абсолюпюй величине относительно малы и > > " Е дель> линейного участка вольтампериой не аыхо ' > ас С возрастанием Е, и Е, крутизна характеристи " ла арактеристик а псе.
е> ег естики, а еле кипы, но, и коэффициенты К+ и К падают, пока, > ло"атея'. наконец, еаы одноь или насыщение другой из ламп вовсе не,' за"пра не прекрап, аакл Ч ае>солют>ца>е ет Рс вели ити " Е,г В праит " е ние роста Е Равич,.' определяетсяшо ег обык„ '>им сги характеристики.
Вс, исси альну>о вольтамп '" ре. Ристику предста „"' ную на рвс 18 4 ° ек. замен>п ломанои харакге и д Рис. 16Л е У Р стикс,> с постоянной крутиз изной 8 (при е„> Е, рис, 16д) то нетрудно определить ае. пряжения Е, и Е,, получа>ощнеся в конце лавинообразного ег' ого процесса Очевидно, что когда абсолютная величина отрицател льного ие. пряжения Есг достигает величины (Е ~, соответствующей запа8е.
пню лампы Л„кольцо обратной связи разрывается и дальиейжке изменения Е больше пе передаются сетке лампы Л,. Совершал последний круговой обход замкнутого кольца, найдем предель>хс напряжение на сетке лампы Л, (18.121 и пределыюе напряжение на сетке лампы Л, Е Е К, <Е (КК (16ЛЗ~ ,дальнейшпй рост невозможен, так как лампа Л заперта. Вы" произведение К,, К значительно больше единицы, то ПЖ "' 2 кг ламп (в данном случае Л„] запирается отрицательным напРк>к~ пнем, абсолютная величина которого может намного превыша~~ ~ Е>л~' Поэтому лампа Л, может оставаться в запертом состояния дев'" но длительное время, пока в результате разряда конденсат"Р напряжение Е, не вернется к величине Е, что приведет к о>а" аг ас ранию лампы Л, и запиранию лампы Л,. Выяснив механизм и условия самовозбу>кдения, Расс аг>л стационарный режим мультивибратора.
Рассмотрение удобно 6н. с того момента времени, когда отрицательное напряжение ' >' Ф (их вая по абсолютной величине, станет равным напряжению "е> мент с=О, рис. 10.8), 608 „оменту переходные процессы, связанные с установ° этол>У ткрытой лампы в результате предыдущего опроквжаел „,, обычно можно считать уже законченными, поэтому ,,заняв с аноде лампы Л, (открытой) близко к величине „ я;кение > скР е, (0) = Е >оЯ„ е,л т- лампы Л, (закрытой) аа анод- .' е, (О) =Е. чн еа, ас> асе е~е 'ае . еае 7/ Рис. 16.8. Оалее, > напряжение е на сетке лампы Л близко к нулю, так "- сопро и ,г г Ро явление г сетка — катод при положительном потенциале ротие.
" из-за сеточного тока весьма мало (порядка 1000-1500 ом). ь>, г Гак ~спокскка 609 Наконец, напряжения на конденсаторах С и С ветс твешго: г' иы, сп„ ггс! (0) = е., (0) — Е,, (0) = Š— 12 Л -1- 1 Е и , (0) = е„, (0) = Е , и анодньш ток лампы Л, (запертой) равен нулю, а „ лампы Л 1,2 (О) =со. В момент с = 0 происходят резкие изменения то напряжений на активных сопротивлениях. Напряжения, КОВ, а так" Я жена!я (г костях не могут изм .г скачком, поэтому Я ценит!1 У "с! Пп начинают изменяться и ' П Я ПО эггс.
поненциальному закону; аг сг с,~г ес, в сг' !Рону увеличения, иог — в сторону умеиыпг ния. Такой режим длп-„„ Рпс. 16.6 до момента Т„соотвес . вуюп!его следующему ппрп. кидыванию системы, Харак. тер изменений напряжений и токов на участке 0 <с<тг ПРП;. ставлен в виде графиков на рис.
16.8. Рассмотрим ход этих графиков. При определении Ураввегппз! еас(г), ио,(с), е,(с) и га,(с) исходим из эквивалентной схемы цепп заряда емкости С „ представленной на рнс. 16.9. До запирания лампы Л, (т. е. к моменту с(0), напряженнг на емкости С „как уже указывалось ранее, было ис! (0) = ń— Ео Лап+ ! Е,о! а после запнрания это напряжение постепенно прибапнжпеггп к величине напряжения питания Е, Следовательно, разница ме*пу двумя стационарными напряжениями равна (12Л.,— (Еп!) и "и Р напрп.
жение на конденсаторе С, должно изменяться по закову: -а!с (16,!4! ио,(с)=Е.— Йи~,(с)=ń— (Х,Л„2 — /Е„!) е где (!6.!5) 1 "1 = Так как ! ((Л ! и т ((Л „, то можно считать (16.!6) а г г! ' 'гаг 616 .удно выявить характер изменения е,(с). Так как Т перь нет !се, а создается на эквивалентном сопротивлении гг"е кение соз Аг~ -!. г г я!а емкости С „а послед!шй изменяется по закону: кп„! заид~ агис! !с) г, (с) = Сг! —,С,— = С,! аг (Уо Лаг — ! Егп 1) е ,.
Видно, прп с> О , счев е,(с)=г. го!(г)= „'-(УПЛаг — !Егп!)е ' (!6 !6) Н, этого выражения видно, что положительное напряжение ва открытой лампы весьма мало и быстро затухает, так как сетке от япная времени С,,Л„относительно мала. 8иая 'напра!кения ио, и е,„нетрудно найти напряжение е„на „, пе запертой лампы Л,. Это напряжение является, очевидно, суммой (16.17) е,г = ис! + Е ! ис! Наконец, июдпый ток открытой лампы Л, (16.18) г'„, — 12+ Я е, (с). г'Сг (С) =Е.— ~ОЛа! (1 — Е ""), (16. 19) 611 Остальные величины — еп(с), и (с) и е„(с) можно определить 22 Рассмотрения эквивалентной схемы цепи разряда емкости Сг, ссепппяющей анод лампы Л с сеткой Л, (рис. 16.10), Вро- с' спх тока г' „определяемый Выражением'(16.18), приводит ег Г~~ ' 4 е„чг, перераспределению напра- ! ~ ~ ',, гтг г, ~епай в схеме, Если бы отпп ПРтое состояние лампы Л ба спало 1 и 'лось достаточно долго, то ПРпцесса вершении переходного Рис.
16.10. Рпцз ко Р цесса и прекращении разпа неи 'оидепсатора С,, т, е, при условии, что г' -ь О, а г' -г.г' ,2' С ' Я а1 ег' Установилось бы напРЯжение, Равное Е,— г' Л -Š— 12Л а ппп я а а! а! а П а! нпе пряжение е, упало бы до нуля, Так как начальное иапряже- г2 ПРпжепип с которого начинается разряд равно Е то изменение на« гапон, г "" на конденсаторе С должно подчиняться следующему у: 22 1 гг ~ гг и ! Н ) Т = 2 Е Сг 1п К+ = — 1 Я,е аг г о (!6,2!) Е = — 10!к.г е — а т го откуда Го Наг Т, = — — 1п.—,—, Т=2Е С 1п, " ге + Гг! (16.25) ( '" В о! Еа аа ааа Т=2Е.С 1п —, ! Нго! 6 из представляет собой величину, обратную постоянном „, разряда емкости С,, времен "" него Теперь нетрудно найти ток разряда конденсатора; гкн а огсю„ и напряжение на сетке лампы Лн агн о г (г) = Я-2 гс = Е 2 С 2 — нс' = — Егг С,, ао 1о 1~м е Как н следовало ожидать, при сделанных выше допуще„ Шенннх о малости 11 г по сравценикг с Ег и 11 2, напражение о па с „ аг г2' * гг сон(ю.
тнвлепнн Е 2 определяется только броском тока 1о и величииойй г2 Ясно также, что напряжение оа, на аноде лампы Л, устанн.,„„. вается почти сразу на уровне Š— 1оА„н Выражение (16,21) может быть использовано для определогвк периода релаксации мультпвибратора. Так как при снижении абсолютной величины о,, до !Е„' лвкь па Л, отпирается, а Л, запираешься, то, приравнивая е г=й и подставляя г = Т,, получим следующее уравнение, определгяющго длителыюсть открытого состояния лампы Л,: и =к В случае симметричного мультивибратора (т. е.
при гкад —,г , очевидно Л =го „С = С,) найденный отрезок времеви являетсн, очен оп леля" половиной периода релаксации. Следователыю, период опре" ся следующим выражением: Г= 2 Т, = .. 1п — '--" = 2А С 1п — — ' — '; обой Раэвхгв Учитывая, что произведение Хо Е представляет со ои Р яжепием вн между напряжением питания Ь' и минимальным напряж да, выражение (16.23) можно записать в форме: , ение (16.23) можно еще больше упростить, если учесть, тветствни с идеалпзпровапно(г характеристикой лампы Выоаж — ! ого .1) можно считать 1о=-Ю!Ею, Т=2 А, С 1п (ЯЕ ).
(16.23') шая, наконец, что по определениям (16.4) и (16.5) пронзф-.ту (!6,23) можно записать еще и в следу- „донне яшей форме (16.23") бл дует подчеркнуть, что приведенные выше простые формулы ы гга /гшг)щеггин что Е ~~~11 ' Е ~(гк и к!юме того что гоар г отивление г промежутка сетка — катод при положительном потенциале на сетке очень мало оо сравнению со всеми осталь- ° 'а — Ь ными сопротивлениями схемы, Все эти условия в реальных Лаг л гхемах обычно выгюлняются. В дунае же необходимости Гн ггг г(, г'г мтрудно ввести попра вки .
Если в цепях сеток обе- Яз, ч луг кх ламп включены источника напряжения смещения Го У (ннс, 16.11), то перебрасывание схемы происходит в моменты, когда напряжение на Рнс. 16ЛХ огнротнвленин Е в сумме с нвнряженнем смещения Е пересекает линию Е„. При положительном с го" он смещении получим картину, показанную на рис, 16.12 кривой ТГ 11, а при отрицательном смещении — кривой 1ЕЬ Кривая 1 соответствует случаю Ь' =О. В ф-ле (16.24) )Е гоотнетс Оводонател нетствует скачку сеточного напряжения отпираемой лампы. ной !Е окольно, при наличии смещения !Ь' ! нужно заменить сум- ов айго + Е,!.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
