Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 86
Текст из файла (страница 86)
1 з. поясцц эквнва лентной схемой и вектоРной д!'аграммой, представл ,! етсз еццы,ц Рнс. 14.26 ' '" нз д»< Пусть (7 14, Г ццц „ жение на перв ОМ Цнн ,я «?у и, туре, Оз — ца контуре, (? з ц (? напряжения точек й и В отн<кителыю Уз Рис. «4.яв тода лампы (зец„ Ц11) Заметим, что (? зц; представляют ам!»!"1'удЫ вмсокоцз<. тт «р 'ротных напряжен«!«1! --- з приложенных, со«т. ветственяо, к дцодз»« 4) Дз и 1(1. В отсутстннн модуляции, когда 11<. тога входного и.
н Рнс. 14.27 Д пряжения совпадает с резонансными чз<. тотами контуров, напряжение 1?з, развиваемое на втором коцттре, сдвинуто по фазе на 90' относительно напряжении Действительно, при индуктивной связи контуров имеем; М вЂ”. — -- и„ 7 = — — ' —. з г М 1» «н»С„ Е» «з«С»Х Так как прин«=о«з —— ыр Уз=ты а -- =-~~„яо. у : ой напРЯжениЯ (?1 и половины напРЯженЯЯ гтю я сумма'! н ° 8.1ЯЕ<С 1О1У ' чнея (Зз="7»р+ г ' д ' г»р( т,,' г ?1' з-'. +-'=' — —, -='-,'-'- —; «26) <т !4 <7»р . м С инно, для напряжения (?з можем пописать: «1 ««Нг«ОГИ»!««О, (,»,. (? (1 1 1М '»тдз) (14.2?) 7 гзр» <рз:=а<с<я( - (,«)= — агс<йа.
»» Вместо выражений (14.26) и (14.27) будем иметь: (14. 26') М 2».» <?з =- <?1 ~1 + (14.27) Первый н "" второй контуры обычно берутся одинаковыми. Повто'р отцоШеяце М "е ~- =. «т является коэффициентом связи ко«муров. 'созцач!«ц „ р=-д! Оз=дв, » )«1 ули напряжеш«и <?з и»?з одинаковы и равны мОпу '='==' ~"-'(Р Ф) ( ) з фазь „, ° ь! симл«етрнчпы относительно фазы напряжения с?1. Соот„г<гну«ошая этому случаю вектоРная диаграмма представлена на 2?а Так как выпрял!ленные папряже«!««я с? и П де«)стнующяе на сопротивлениях !41 и Лз пропорциональны амплитудам тт, и (?„то результнруюп«ее напряжение на выходе детектора, рзнное разности ст„«!»?,„пр«! резонансной частоте будет равно нулю.
Рассмотрим теперь векторную диаграмму напряжений при рассцюйке. Пусть частота на входе детектора отклонится от резозз« нзнсной частоты юз иа величину йм, причем — ((1. Тогда векмз тор В?1, соответству«о«ци«! напряжешпо Оз (рис. 14.276), цонсрнется относительно своего резонансного положения на угол <,ю который определяется выражением (см. ф-лу 4,24): ьцз и переходя к модулям, получим Г/, 1/4+(З+2а)! 1/ 1+а' (14 2ч) Г/! !/4+ (~ — 2а)' (1 4,33) 64,31, Рис. 14.23 (/! = (/Тр =- сонм.
где !/4 4- (З+ 2а)- '— (/4 + ( — 2а)! 2 1/1-1-аз (1 4.ЗЗ ббб Напряжение на выходе, при учете дифференциальног~ в. ния нагрузок, будет ВКЛ!О„ В.. Оэь (/и — — (/ — (/ = (/а сов  — (/!сов 8 '1/4 + (Р+ 2а)'-(/4+ (З вЂ” 2а)' (/ соз 6 - — — — — — . =- — „' — — — ° ! " 2')/1 Теперь остается учесть зависимость амплитуды (/! щ ' Рас. стройки.
В практике лампа частотшого детектора обычно ставит, вится в режим ал! плит у диого ограничения, с целью ослабла!,„„ влияния помех и паразитной амплитудной модуляции, возникадда!д(! при осуществлении модуляции в передатчике, а также гра а~~. хождении частотно-модулированного колебания через избиратель. ные цепи передатчика и приемника. Ограничение достнгаетсд включением в цепь сетки автоматического смещения и устаповль иием специального режима аиодной пепи (пониженное анодиое напряжение), прн котором изменение в широких пределах амплитуда входного напряжения почти не отражается на амплитуде направь ния (/!.
Влияние изменения эквивалентного сопротивления анод. ной нагрузки, связанного с изменением частоты входного напряжения, на величину амплитуды напряжения (/! Обы шо мало, тах кдд частота при модуляции не выходит из полосы пропускаиия коату. ров детектора. При этих условиях амплитуду (/! можно считать Принимая также сов 0=1, перепишем ф-лу (14.31) в виде: (/ц = (/! р 6 (а), ( 14 3! емевстдд Зависимость ф(а) представлена на рис.
14,28 в виде се!' умаахж" характеристик для различных значений параметра ордипаты этих характеристик на резонансную амплитуду !' /р ного йв сов О, а абсциссы иа ', гюлучим характеристику частот!' 26' тектоРа в виде завпсидккги Еп (вольт) от га/ (ггРд(). параметров контуров н величины связи основным и выбоРе " При в!не!си обеспечение лине!)ности и получение макси- Ргбов'': ' „!Ог! крутизны характеристики частотного детектора.
„алым воз „„ж детекторах (дискриминаторах), используемых В „ „ автоподстройки частоты, линейность характеристи- частотиь а устр ся обязательной и при выооре параметров контуров , т Ойствах является ка я д!Ож ! быть допущена большая свобода. В дискриминаторах, ис ПОЛЬЗ 'ем Ользуемых для автоподстройки частоты в импульсных системах, полоса 'са пропускания контуров должна обеспечивать достаточно творительное воспроизведение высокочастотных импульсов. Удовлетво !( Оме Де!сито (Роме Разобранных вылив, имеется ряд других схем частотных 'Оров, отличающихся лишь в деталях. (! !4.5.
Фазовое детектирование Пусть фаз фаза высокочастотного колебания, подлежащего детектиВа!!И!О, измен вменяется по закону 8 (!). Если такое колебание подать Обьщпый ч а чаи ' ) час От ый де ектоР Реви РУющий на зме еп е ИОВЕНИОй час частоты колебания, то напряжение на выходе детекто- УЛет ...„(!) = Кадйю(т) =К,',(-') =К,.В (г) ав(!) выходное и дь! вхо д Ое напра>кение будет пропорционально производной фадиого колебади,я бб? Отстода видно, что длл осуществления фазового дет.. может быть использован обычный частотный детек ' Р ваял кти о димо лишь дополнить его корретиттирующей цепью, осуще ' чбтт тор Не ествт„ интегрирование выходного напряжения, т, е, цеп, "люще 1 частетт характеристикой вида К(й)=-=.— .. Простейшие интегри и"й' Уклдле „, описаны в й 9.3.
Подобный прием используется при детектировантии колеса, с „медленно" меняющейся фазой, т. е. в тех случаях тиог изводиая фазы конечна (напРимеР, при передаче речи) В <огда л „ же скачкообразного изменения фазы, а также при необх ст)чае дн тиниста сравнения фазы принимаемого колебания с фазой онори ит (зта. лонного) колебания, примеплиотся специальные фазовьте д ктерм в котоРых выходное папРлжение пропорционально огтиба щ .' а тоща", напряжения, получаемого при суммировании колебаний со с„„ авни. ваемыми фазами. Подобные устройства рассматриваются в спецваль Ч 14.6. Преобразование частоты П ри решении ряда радиотехнических задач возникает тиеобходю мость в сдвиге частотного спектра сигнала при сохранении струе.
туры сигнала. Такое преобразование лежит в основе работы, тиаттрлтиег супергетеродинпого приемллхе А Длл выяснения основных черт процесса преобразования часть ты рассмотрим воздействие ве нелинейный элемент двух ае Ег- 6 Я ' пряжепий, из которых одно, ле. е,- модулированное, берется от вщтс. . могательного генератора („тг теродина '), а второе являл™м сигналом, подлежащим пресбРг Рис. 14.29 зованию, В качестве тиелттт~ей"","' л лчеч элемента возьмем диод, лр нагрузку будем пока считать состоящей из чнстг то омпческеа сопротивления К (рпс.
14.29). Обозначив напряжение ие гетероди я характ через е, напряжение сигнала через е и апроксимиру 2 ля тока дтие" ристику диода ур-пнем (14.1), можем написать для следующее выражение; т' = и' + х (е + е,) + 13 (е + е,) е = (14,14) = и',+ хе + хе + ~3 ее+ и3ее+ 2т3е е. а тия частот~ Основной интерес, с точки зрения преобразования "' тат езуль сигнала, представляет последний член, являющийся Р взаимодействия напряжений е и ем это положетиие на пРимеРе синусоидального сигнала. 1рлсвлм это Пусть е = Есоз (аес+Ое), е, = Е, соз (а, г+ О ), т' =и' +хЕ соз(ает+гИе)+аЕ,соз(ит,г-«-4),)+ та ае Ю; 2Б, +-2 т — 2'соз2(ао'+Оо)+ еЕ, 2Е; + -2-'+ — соз 2 (те, т+ О ) и- + 2РЕЕг соз ("е е+ гие) соз (ет с+ 61,) .. (14.35) Все слагаемые, за исключением последнего, являются либ л стоянлыми величинами, либо величинами, пропорциональными ,, л е, либо, наконец, вторыми гармониками напряжений е, и е, дрл учете в ур-нии (14.34) более высоких степеней, в выражение «14,35) вошли бы гаРмовики и более высоких поРЯдков.
Представив последний член правой части выражения (14.35) в форме т„,=-щ3Е,Е,(соз((а -«-а,) г-«-О .«-44) « -т соа ((ае а ) и + тчр — О (14.3(т) тбеждаееисл, что при одновременном воздействии на нелинейный эммеит двух напряткевий с частотами а и, в составе выход- еюю тока содержатся колебания с частотами ае+а~ и ае а. а,>ар, то разпостную частоту нужно определять в виде о — те о выделения одной из этих частот — разностной или сум- 'иар ной— ~тРесб азов ой — нужно применять соответствующую нагрузку па выходе Р Разователя. Пусть, например, частоты а, и а, очень близки " тРебуетея встРечается в устоя вьщелнть разностную частоту. Такая задача часто тся в различных измерительных приборах (гетеродипные смерь' прием незатухающих котебзпий на слчх и т д) у тае нагрузка должна строиться так же, как и при этом сл, лл„уд'о'е детектировании, т.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
