Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 85
Текст из файла (страница 85)
В .ав . „ счт ование 3 величины амплитуды входного напряжения дстектпров виг малых сеточного тока может быть .,квадратичным" (при м линейным". В этом отношении сеточный детектор не узах) т диодного. Некоторой особенностью сеточного де или „л ,глпч сн лишь ограничение, накладываемое па пРедель„ю чается от является иьра у входной эдс условием работы на ливен пом пхипл" у актеристики вводного тока.
для т ду лотке х ар' искажеиииийи 'пиеиия иео хо' димо, чтобы Рачая тонха при из сеточного иа Са ,еиепии напра и женихи не достигала , икииего сгиба хаР аитерястикн (учасипк ий-е на рнс. 14,1б). Схема анодного петектора представле- е,че = е.а иа на рис. 14. 17, В данном случае нч Рис 14 17 пряжение смещеияя иципо исто ииииииа постояииииого ньгиряь ения В ее прииск всходпос положение рабочей точки подбирается из условия устраииеииня сеточных токов. Летектиироваииие осупиествляется за счйт ейности ха ак 'т неляп '*,* , жег бы, Рактеристики аиюдного тока.
Эта нелинейность мпих зовапа двояко: при малых амплитудах и при и'ется „" нтУдах В первом случае рабочая точка устанавлинижнем сг сгиое (рис. 14.18), где характеристика имеет (14. 19) (а (14. 19') и,„я = 5„Э ЛУ(С). Ряс. 14.19 Т„,=тяп (90') Т = -- 1,„. 649 вид параболы и анодный ток может быть апроксимир нием, аналогичным ур-нню (!0.5). Такой режим црц пырэж мирован, ратичному детектированию, «Рпводит эжя. дит к „,я При больших амплитудах еобходил я для де нелинейность устройства обеспечивается благодаря б !Роняя! я детектц и кой анодцого тока; кривизна самой характеристики и Отсе;.
Я Работе с ""Я щественного значения не имеет. Такой Режцм „ом су, кц при эт к „линейному" детектированию, представлен Нетрудно убедиться, что для неискаженного детектцр„' ' 4 !й отсечки анодного тока (как и в случае усиления мод,ли ч!Ровацця одулировацннс колебаний 4 11 2) должен быть близок к 90' В этом слу"м утол отсечки не зависит от амплитуды подводимого к сет' етке мт" ка бусе! дулированного колебания и среднее значение ацодного тока ональна Так как амплитуда импульсов 1„, изменяется пропорци амплитУде сеточного напРЯжениЯ, то Т,„, а следовательтю " п,с.
жение на нагрузочцом сопротивлении ст,, линейно связа"ь! бающей модулированного колебания. !!гс Высокочастотные составляющие ацодного тока, как,пмас! разобранных схелтах, отфильтровываются емкостью, шу" нтир! нагрузочцое сопротивление. нм 14.4.
Частотное детектирование а выходе частотного детектора должно воспроиз14ацря ения мгновенной частоты модулирокение на вь , цть б и Представив последнее в форме ~ак~н НЭМ " яг!ц~ е (с) = Е (с) гйп (мнс + О (с)), (14.18) д ального частотного детектора следующую функ„плчч-- я идеал ьнук! свя"ьс ркпкаль еэ представляет собой мгновенное значение частотного жа ВХОДНОЙ ЭДС, а Юя Э = СОПЭ! — КРУТИЗНУ ХаРаКтЕРИСтнптхлокевця в „я детектора, ктора, выраженную в вольтах на единицу угловой частоты. Если поль „ льзоваться частотами У= †, то, обозначая соответству2я' , ую крутизну через о э, получим Здесь Ю имеет размерность!=1!. мд [гтс ! Предполагается, что ЬУ(с), а, следовательно, и и„„являются „медленными" функциями времени. Для выделештя и„„из частптко-модулированного колебания, спектр которого состоит только яз вь!сокочастотцых составляющих (несущая частота сн„и боковые частоты модуляции), принципиально необходимо нелинейное Устройство".
Следовательно, частотцьцй детектор обязательно лплжеи включать в себя нелинейный элемент. Однако, в отличие нт амплитудного детектора, одного лишь нелинейного элемента педостаточно для образовашш частот первичного сигнала. 1(ейстяцтельцо, из рассмотрения вольт-ампсрных характеристик нелияепцых э жых элементов видно, что при постоянстве амплитуды входного паппяжен ия нечинеиныц эчечент не реш ирует ца изменение час тпты 'этот Устройств к, этого напряжения, Иными словамц, нелинейность таких ппи величин тв как диод, триод и т. д. проявляются лишь при измене- чины действующего на них напряжения, цо не при изме~астоты или, в общем случае, скорости изменения сигнала. ычцый част пце, ' астотцы!! детектоР пРедставллет собой поэтомУ сочетасцс , !сующих двух основных частей: 11 избирательная линейная 2! „,'„"' "Р'"бразуюсцая частотную модуляцшо в амплитудную и цлнтудный деч ситор.
ч~тчптпьня 'нця 1 "ЯЯ УпоминаетсЯ пРЯпппйплы:ЯЯ Яогтюжппсть осуптептнпенпЯ 'ьян™ и пн 0 чью линнйпых -пст:м н пнр-мнп,ммп !,араметра яя Рис. 14.20 Гг ар Га! ~'ар ' М":;-'~)' — 14. 20) 1/1+ ~,' Здесь У,р — амплитуда напряжения при Резспгапспой частоте, 21а!а а =- — ' Я вЂ” обобщенная рас- О ыр стройки. При отклонении частоты подводимого колебания от номинального значения и, на величину г! го Огг Рис. 14,23 вьо При правильном построении схемы частотного де пение амплитуды входной эдс пе должно влиять, "а вэ!! етекто !щ вел выходного напряжения.
Поэтому в состав часто!а!ого лвчви' входит обычно устропство для ограничения амплитуды ктв~; Иногда ограничение осуп1ествляется путем установлег, „' эдс вход»... Ра ного режима работы усилительной лампы, входящей в наиль '. 'Ня спе В Сов!,вв тотного детектора. вв чаь В качестве линейной системы может быть нспользова электрическая цепь, обладающая неравномерной част~~„ . "кбэв онана „„ НОЙ хврвн А терпстикой: цепи гг., ТС, фильтры, колебательные контуры н т, 1 В высокочастотной технике исключительное распространение пов!. чили колебательные системы. Схема частот!юго детектора, содев. жащего простой колебательный контур, представлена нарве.!4.2Й частотн ! ! Если резонансная частота контура о~личается от средней час,вн модулированного колебания, то изменение амплитуды на Р ,;н на контуре Ег, повторяет, в известных пределах, изменение " входного напряжения (приложенного к сетке лампы).
и мр на оси частот, а также изменение Прлож нпусоидальпой модуляции частоты, показано на .Сш!е точек и рр .!ля " 1, !Сш!е амплитуды Ега высокочастотного напйнже- случая си!- 14.- ' иода д преобразуется в низкочастотное напря- РВО и„!ОЩЬЮ Дн ,н!я '- и ' рое выделя- А! .ление, кот иодической! !а апер в!си )» г Отметим, идгРУ о НРН тОчнОЙ зке тно, что гг пану „. контура на ,, сигнал !«ьз- ьг о, ается: . частота ! бающей получачастота полсзНОН МОД1 а - нии, т.
е. в отсут-:==: Огг ф рг точи ка должна устанавлмвться на скате ре- 11 эм!внснОЙ кривоЙ. ~г Детектор с однночннм контуром обладает Р!ни 14.22 весьма ограниченным лиивйньв! участком резонансной кривой. Зпаштельпо лучшие результаты могут быть получены от дифференциальной схемы, показанной па рис. 14.22, В этой схеме напряжение на выходе детектора получается вак,разность двух выпрямленных напряжений Е7а, и Ег„, создаваемых на сопротивлениях гх! и Ав лампами Д! и Дв Контуры этих ламп расстраиваются относительно средней частоты колебания нв -Ь Ьив, благодаря чему амплитуды напряжений !г„, и Ег,а (рис. 14.23) при частоте ы, приблнзительно одинаковы и равны где 2дм а =- — О.
Вр = У, ф(а). (14. 22) Р"с. ЬП24 Уа,= Ь„созО, у„= (т„, созО, (14 21) и,, = — ӄ— У„= (е,р соз О~с (а). Сг Еа (14,241 Рис. 14,25 552 552 — Лол, напряжение на контуре лампы Л„настроенном ом на м , ы, = оо — ды„ увеличивается (так как расстройка уе,,е„ аст Ьыо — Ьео, рис. 14.23) и становится равным етср ~ ар (!ар ~2(дае — ' )() 1' Й+(а.-а) ' (1!.2!) " 6 — -' ш, По отноплению к контуру лампы Л,, настроенному иа ч ы, =, о+ Ьеоо, пасбоРот, РасстРойка возРастет до Ьшо т йш и отл зи с чем напряжение У„упадет до величины: ет' щ в сее.
сгар Ь ар !а 2(-'"'а+ 'В О ар Разность напряжений будет ранца 1 1 (1 — (1. = У ал аг ар!- 1-"1' 1+(ае — а)* !л 1+(а~+а)е Так как выпрямленные напряжения У„или У„, действулощее на выходе, соответственно, псового и второго амплитудного детекторов, связаны с ампл..тудали л У„, и У„известллылнл соотноше. пнями (см. ф-лу 14.!О): зо напряжение на выходе частотного детектора будет лизка! Так как соз О ягляется величиной почти постоянной (и бл"з ~ (а) к еди нице), то напряжение и, пропор ционал ь но функ нилл у оп ределяемол) уравнением: 1 1 ф(а) =- —:= ==. )/1+(а,— а)е Д1+(а,+а)е графики функции ф (а) для ряда значении парам метра ре построены на рис. !4.24, .
т бе ле Функция 6(а) представляет собой в некотором маслпт чита е напРе рактеристику частотного детектора. Для нахождения ,, в фУюкции отклоиениа частоты ат" (геРцы) орди(вольты) га" '- б гт Умпожены па У, соей„а абсциссы на Й. лциид Ыт ар е'л'ы ,н,м недостатком рассмотренной схемы являетси не- СУ „ „,„ тройки контуров на частоты, отличные от частотны ,,цественны.
бдодллллос аеллод л ча улированного к . ест дюг кочеба ия От этого недостатка свободна схема ктора, представленная на рис. !4.25. о детекто ио схема цли око " ДУлиров ' ' ироко РаспР т1) »-" аи в пРие ' ' ах часто ноолеоаний, а также в устройствах для аатомати- <<1 «<» 3 д -7Х»т д — — — — —— (14 ?й (14 111 .М Г = — ! — !»7. ' (? р* 3 д З 1 т.
е. напряжение 1?з на 90' отстает от напряжения (71 учвтннз« Обратимся к определенн«о напряжений (?з и»?з. по высок~" что срсдяяя точка второго контура присоединена «ю апчяжен««з тоге непосредственно к точке А и, следовательно„ на ! ческой подстройки частоты генеРатоРов, содержит кол б„ систему в виде двух связанных контуров, настроенных еллц««. ту ш. Папряжепие высокой частоты ч'н~ он«подаетс ' 1<т, х ««а, о цз с пентода, а продектнрованное напряжение <?п выделяетсц сет; " ца сцц . тивлениях Л и Лм Принцип действия данного детектора и ц<.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
