Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 87
Текст из файла (страница 87)
е. должна состоять из параллель- Ф"0 ссединениЯ Е и С. юстная частота )ае — а «лежит в радиотехническом ели рази 0 г кме ' т" длЯ выделепиЯ ее должны пРнмепатьсЯ избиРательслстемы в телла, мтл в виде одного (Рис. 14.30) или нескольких колеба- вдле тттуров 3о же ошкхитсл ти ь случаио котлет ттолезииой, ащей выделению, является суммарная частота ае+„,. Заметим, что амплитуды составлшощцх тох < в+ы, и ыв — <,г, пропорциональны произведеншо амп частота<.. ла Е н гетеродинпого напряжения Е.
Выгодно п сцг;,',' амплцт тв о г' поэтом увеличения амплитуды полезной составляющей црц п . с цель. ц приеме сл ьм сигналов бРать даст слабы< д( напри, бев, татовцо родина Е. '"" гетв. г' ("ере!!дем к рассмот образования частоты 2 о арь ОТРецнв! и (зе.— пого колебания. Пусть Роввв- модули Е и частота ег сигцала п ' гдв . ть ампл<, Й- а представ. лцют собо<й роизво. ь ые Ф .
времени, т. е, Рис. 14.30 е (<) = Е, (!) соз ~ ~, (г) а< ( г) ) Подставляя это выражение в ур-ние (14.34) и выдел гаемое, аналогичное (14.36), будем иметь деляя слв<гг<ЬЕ(!)Ег~ сов а<(!)<<+<ггг)+82+В~+ + соф~ <г, (!) <(! — <г, г)+Во — В,Д~ ° (14Щ Так как Е, величина постоянная, то амплитуды обоих калев!. ний нзмошпотся пропорционально амплитуде сигнала Е,(с). Беря производные аргуме!шов обоих колебания, находим в <<- ответе!вии с ф-лой (3.4) мгновенные частоты этих колебаавв в виде: ог, (2) + вг, динпых радиоприемниках основное усиление сиг- В сч !<,щ, ца Разпостиой частоте, котоРаи называетсЯ чпеРгетер ала ' р й а усилители, работак!щие на частоте „г, аазыи"' ',„тощицй м' иро <ежу ля,ш промежуточной частоты.
ся усилите ааютс~ . да Е (!) мала по сравнению с амплитудой гетероВслц авпшнт стр)гктураспекаранапряжениянавыходепреобразо- Е, то стр' дина Ег' б)вд (<)г Рис. 14.31 вателя геля полностью совпадает со структурой напряжения сигнала на входе, независимо от типа нелинейного элемента. В этом смысле в еобразовацие является линейным, а преобразователь называется „лине!!ным".
Нелинейные устройства, в которых осуществляется „смешивавае" напряжения сигнала и гетеродина с целью выделения колебания с комбинационной частотой вида <е,— ы, или (вг — ы,) называются также смесителями, Наряду с диодал!и, для преобразования частоты широко примевяются специальные смесительные лампы. На очень высоких частотах электронные лампь! из-за вредного влияния междуэлектродпых аг (<) — <ен Отсюда видно, что при преобразовании частоты закон цвмвв' ния амплитуды и частоты входного папрюкеиия пере!!Оситсв я н! составляющие тока с суь!марной и разнос!ной частотой, !Оц<е(хв Гели полоса пропускзппя колебатсльпон системы, явля!Оц< нагрузкой преобразователя, рассчитана на шпзнпу спектра ц а цодУ 1- й стРУ2 лированпого колебания, то напряжение ца выходе по свози лага!Оми< туре совпадает с напряжением снп<ала на входе.
Все ела'а „2„ Ока диода, ч ты ' которых находя я вне полосы прону'"м нагрузки, отфильтровываются. од' и внх'д Спектралыщя диаграмма для напряжений па входе " 43) ис. ) пРеобРазогателЯ длЯ случаи, когда <е <ы пРедставлена на Р обозна" (с таким же успехом можно взять <е,>ага). Через ег„р " разностцая частота !<е, — егв~. й)!й)з й)г И Рис. 14.32 ечкостей ма в„„й мало эффективны и в качестве нелинейных элементов Уютен кРисталлические (гермациевые и другие) диоды. Остацоццисб внь<ся, в заключение, на выявлении особенностей пре- Рвзога ц ни част „, я сигнала, спектр которого несимметричеп относительно сваг!< "в Длц Упрощенна РассУждений возьмем спектР в виде "" У Г! ности да „ 1вв сл „' Ух частот: „, и <„, причем ы< < егв.
Рассмотрим т лу'ая: час ~еров<!ца ' 'от<<та гетеродина выше частог вг и ыв и частота геииже частот 2<1 <'12 вв" с Г<г '<ецгвеаиа а61 В первом случае в результате линейного пре; получим спектр, изображенный в левой части рис. 14 32 „оиаиая щ — ы и щ — ы занимают положение, обратное ' астщы г и 1 ПОЛО1кеи в исходном спектре: более высокой частоте ( , ~ еиищ меньшая частота ы,— щи <,— ым ща) отве ечает Во втором случае, т. е.
при щ,(ю„си„спектр пресбр Разоаа„. ного напряжения сохраняет свою структуру (рис. 14.33) ГЛАВА 13 ЙСТВИЕ ВНЕШНЕЙ СИЛЫ НА СИСТЕМЫ С ОБРАТНОЙ СВЯЗЪЮ Рис. 14.33 Из приведенного простого примера видно, что при несимметрищ ном спектре сигнала для сохранения структуры последнего час.
тота гетеродина должна быть ниже частот сигнала, В протиииии случае происходит „выворачивание" спектра. Высшие и низщиа частоты меняются местами. Это обстоятельство необходимо учиты. вать, в частности, при преобразовании одной боковой полосы час. тот модуляции, В свете изложенного становится ясным, что и прн преображ. ванин сигнала с симметричным спектром имеет место „выворачи.
ванне" частот, однако зто не нарушает симметрии сигнала иа выходе преобразователя. ф 15.1. Регенерация 1э было показано, что положительная обратная связ~ колебательпый контур автогенератора отрицательное иипсит в совратив тнвление, которое полностью компенсирует сопротивление и, таким образом, обеспечивает поддержание нсзатухаюп1их потерь и, коле а ебаний, Положительная ооратная связь может быть использо„„а также н в усилителях, работающих в режиме, близком „линейному, если величину связи не доводить до порога генерапии, Прн этом получается частичная компенсация потерь в контуре и действие обратной связи сводится лишь к повышению добротности регенерированного контура. Одна нз возможных схем ре- + геиеративного усилителя изобра- и ) Еи жана на рис.
15.1. Усиливаемое 1 С кплеб(ние Ь' вводится в колебзгилы1ый контур, включенный межлу сеткой н катодом лампы, а об- Е ршиая связь осуществляется за Рис. 13.1 счаг катушки Е обтекаемой пе ой составляющей анодного тока 1„ н индуктивно связанной Раненной е катушкой контура Б. Неа но лаитпые па а Рудно выявить влияние лампы и обратной связи па эквива- араметры колебателыюго контура Рассмотрим сперва 'лае простой щ . Р ой случай малых амплитуд, когда используется неболь- ой Участок х зы „характеРнстики лампы и сРеднЯЯ кРУтизна 5, может "Рнрав11ена статяческой (паспортной) крутизне Я.
"Ри свн с,н, — э тупа Усондальной здс с амплитудой Б и частотой ы амплиПеаеиа с жни нтУРе (в стационаРном Режиме) может быть опРе- "омощыо следующего выражения: Здесь Е.,— ° -ек !ая а!плитудт здс Оора т, е. злектродвнжущей силы, вводимой в контур Г, явям Оратной ратной связи. Так как система предполагается лин,";о .'.~паху,,~„ ейной („' -~' лых амплитудах), то зта здс совпадает по частоте с з дс отличаться от последней лишь фазой. ""з!И,-, Очевидно, что Е„=!ы М 1а, (15 р! а амплитуда переменной составляюГцей анодного тока 1 пренебречь реакцией аноднои цепи, равна: а евм — — 1 1 =8 11 =Е .— ~- !иС Таким образом, можно написать Гл МЮ ГС С (!52) Подставляя это выражение в ур-вие (15.1) и решая его отнм сительно 1м получим Э.
Е 1 = к — — — +! (вл,—. — ) с (' йс) (! 5.3) Как и следовало ожидать (см. 5 12.3), влияние положительны обратной связи сводится к уменьшению сопротивления пот!р! контура яа величину МО (! 53) ату ение егн!и Таким образом, результирующее активное сопротивление Р рированного контура будет Ма (!55 !' =г — !' =у а ат» С а добротность (!55 я я МО с велиае"У Увеличением М можно добиться существенноГО У О, и, следовательно, Гювышення усиления схемы. лл е. при ~т, система становится неустойчивой (!р" ' в!Околебания, т.
е. Усилитель превращается в ге, икаю т ав" ' " к во -втор. т однако, думать, что приближением величины аер-", ~ледует, Ве .,о сколь угодно повышать добротность рсгенерироах „можно ,, а формула (15.6) была получена при допущении мино „, „'системы. В действительности же, если поддерживать „О контур „. з с Е, то снижение г, пРиводит к Увеличению амплиензчеивои в онтуре и, следовательно, амплитуды напряжения ва ур е Зто приводит к Уме',|ьш. пью средней крутизны Е,р, котовы тока в к аоитУР ' „ся меньше, чем Ь'. В результате убывание г, замедя становит а квигалентная добротность контура ограничивается опре!м!ся я зк велисшпой, котосоая не может быть превышена никаким ;еленкой! ч„!иех! М (имеется в ваЛУ, конечно, увеличение М, не пре!веаичени ,з!жаю , „щее порога генерации схемы).
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
