Главная » Просмотр файлов » В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения

В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (1060180), страница 6

Файл №1060180 В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения) 6 страницаВ.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (1060180) страница 62019-05-08СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 6)

y =  ∑ aik (t ) xk (t )  ≤ a (t )  ∑ xk (t )  ≤ na 2 (t ) x ⇒ k =1 k =12i22⇒ y ≤ n 2 a 2 (t ) x ⇒ y ≤ na (t ) x22 n n n n2y =  ∑∑ aijk (t ) x j xl  ≤ a (t )  ∑∑ x j xl  = j =1 l =1 j =1 l =12k2.22 n  n4= a 2 (t )  ∑ x j   ∑ xl  ≤ a 2 (t ) x ⇒ j =1   l =1 || y ||2 ≤ nyk2 ⇒ ||y ||2 ≤ na 2 (t ) || x ||4 ⇒ ||y ||≤ na(t ) || x ||2 .22223. ( xi + yi ) 2 ≤ xi + yi + 2 xi yi ≤ 2( xi + yi ) ⇒|| x + y ||≤ 2 || x ||2 + || y ||2 ≤ 2(|| x || + || y ||)tt004.

∫ yi (τ )dτ ≤ ∫ y dτ ⇒tt∫ y (τ)dτ ≤ n ∫ y dτ00 Zˆ ′ = AZˆ5. Переходя к новой переменной τ = t − t0 в задаче , Zˆ (t0 ) = Eˆприходим к Z ij (t , t0 ) = Z ij (t − t0 ,0) .Тогда Zˆ (t − t ,0) = Wˆ (t − t )Wˆ (0) ⇒ Z (t − t ,0) ≤ Ce( p +γ )( t −t0 )000ij0т.к. Wij (t − t0 ) ≤ ∑ ck t j eλk (t −t0 ) , а t j ≤ eγ (t −t0 ) , p = max Re λk .kТ е о р е м а 18.1. Решение линейной системы с постоянными коэффициентами dx ˆ = Ax , t > 0; Aˆ = {aij } , aij = const(18.9) dt x (t = 0) = 038асимптотически устойчивое, если для всех корней характеристического многочленавыполняется условие(18.10)Re λ k < 0 для ∀k ,и неустойчиво, если хотя бы одно Re λ k > 0 .Доказательство.В п.15 и п.16 мы описали, как строится решение для λ k .(m)x( k ) (t ) = (c1 + c2t + ... + cmk t⇒(m)( mk −1))eλ k tx ≤ Ce( pk +γ )t , где pk = Re λk .ˆ ˆWˆ ′ = AWˆФундаментальная матрица решений W (t ) Wˆ (t = 0) = Eˆимеет столбцы из фундаментальных решений⇒ Wˆ ≤ Ce( p +γ ) t , где p = max Re λk .kЕсли в (18.9) возмутить начальные условия x (t = 0) = ε 0 , то решение (18.9) будетx (t ) = Wˆ (t )ε 0 ⇒ x (t ) ≤ Wˆ ε 0 ≤ C ε 0 e( p +γ ) t .Если все Re λk< 0 , то при t → ∞ || x (t ) ||→ 0.Если хотя бы одно Re λ k = λ 0 > 0 , то || x ||≥ C || ε 0 || e( λ 0 −γ ) t → ∞ при t → ∞ .Если ∃ Re λ k = 0 , а остальные Re λ k < 0 , то вопрос об устойчивости сложен.

Возможныразные варианты.п.19. Исследование устойчивости решения системы по первомуприближению.Рассмотрим нелинейную автономную систему дифференциальных уравнений dx = f ( x ), t > 0, f (0) = 0(19.1) dt x (0) = 0Автономной называется система, правая часть которой не зависит от t .Исследование на устойчивость по первому приближению проводится следующимобразом:1) Разлагаем f ( x ) в ряд, учитывая, что f (0) = 0 . Тогдаˆ +Rf ( x ) = Ax(19.2)∂ fi |  , а R – остаточный член, который можно представить в виде;где Aˆ = aij =∂ x j x =0 nn∂ 2 fiR = { Ri } = ∑ ∑(19.3)| xl x j (взяв в средней точке).j =1 l =1 ∂ x j ∂ xl x =θ x39dx ˆ= Ax . Если все Re λkdtматрицы А̂ меньше нуля, то решения линеаризованной системы устойчивые.3) Исследуем как влияет на устойчивость нелинейная поправка R ( x ).Рассмотрим систему2) Рассмотрим устойчивость линейной части системы dx = Ax + R ( x ), t > 0 dt x (t = 0) = x0Пусть Zˆ (t ,τ ) = Wˆ (t )Wˆ −1 (τ ) – импульсная функция для системыdx ˆ= Ax .dtТогда из (19.4) получим(19.4)tx (t ) = Zˆ (t ,0) x0 + ∫ Zˆ (t ,τ ) R ( x (τ ))dτ .(19.5)0Используя лемму 18.1, получим|| R ||≤ C || x ||2 ,Тогда|| x ||≤ Ce−α tt|| x0 || +C ∫ e −α( t −τ )|| x ||2 dτ ,(19.6)0где α = −( p + γ ); p = max Re λk < 0 , γ – любое положительное число, p + γ < 0.kЧтобы из (19.6) получить оценку для || x || при t → ∞ , рассмотрим вспомогательнуюзадачу: dz2 = α z + cz , t > 0(19.7) dt z (0) = z0 > c x0 , c > 0Сведем к интегральному уравнению, считая f = cz 2 ,z (t ) = z0e−α tt+ c ∫ e −αz (τ )dτ .( t −τ ) 2(19.8)0Сравнивая (19.6) и (19.8), получаемz (t ) >|| x || при любом t ≥ 0 .(19.9)Доказательствоz (t ) и || x (t ) || непрерывны и при t = 0 z (0) > c || x0 ||=|| x (0) || .

Следовательно,z (t ) >|| x (t ) || при 0 < t < t1 . Пусть z (t1 ) =|| x (t1 ) || . Тогдаz (t1 ) = z0e−α t1t1+ c ∫ e −α0t1> c || x0 || e −α t1 + c ∫ e−α( t1 −τ ) 2z (τ )dτ >( t1 −τ )|| x (τ ) || dτ =|| x (t1 ) || . То есть, z (t1 ) > x (t1 ) .040Пришли к противоречию. ⇒ z (t ) >|| x (t ) || при ∀t .Теперь оценку || x (t ) || получаем из оценки z (t ) , для которой имеется аналитическоерешениеα z0(19.10)z (t ) =cz0 + (α − cz0 )eα tПри z0 <0 < z (t ) ≤αcимеем z (t ) > 0 и имеемα z0α z0e−α t ⇒|| x (t ) ||<e −α t → 0.t →∞(α − cz0 )(α − cz0 )Имеем асимптотическую устойчивость.Т е о р е м а 19.1.

Пусть в некоторой окрестности точки покоя x = 0 праваячасть автономной системы f ( x ) непрерывна вместе с производными до 2-го порядкавключительно. Тогда, если все λ k характеристические числа матрицы∂ fi Aˆ = aij =| ∂ x j x =0 удовлетворяют условию Re λ k < 0 , то тривиальное решение системы (19.1)асимптотически устойчиво.

Если хотя бы одно λ k имеет Re λ k > 0 , то решениенеустойчиво.п.20. Исследование траектории в окрестности точки покоя.Исследование проводим в двумерном случаепостоянными коэффициентами:x = { x1 (t ), x2 (t )} для системы сa11 a12 dx ˆ= Ax ; Aˆ = dta21 a22 (20.1)или dx1фазовая траектория dt = a11 x1 + a12 x2⇒ dx1 a11 x1 + a12 x2=dx 2 =a x +a xdxa21 x1 + a22 x221 122 22 dt(20.2)Точка x = 0 является особой в уравнении (20.1). Предположим, что в системе (20.1)λ = 0 не является корнем характеристического уравнения и корни различны λ 1 ≠ λ 2 . Вэтом случае общее решение (20.1) имеет вид:x = C1α (1)eλ1t + C2α (2)eλ 2t ,(20.3)где α(1),α (2) – собственные вектора матрицы А̂ , соответственно для λ411и λ 2.Тогдаλ1t+ C2λ 2αdx2 x2′ (t ) C1λ 1α (1)2 e==(1) λ 1tdx1 x1′ (t ) C1λ 1α 1 e + C2λ 2α(2) λ2t2(2) λ2t1eeРассмотрим различные случаи для разных соотношений между λ1.(20.4)и λ 2.1. Действительные λ одного знака.1а.

Im λ 1 = Im λ 2 = 0, 0 > λ 1 > λ 2 (отрицательные характеристические числа). Точкапокоя,согласно теореме 19.1, асимптотически устойчива. ЕслиC1 ≠ 0 , то приdx2 α=t →∞dx1 α(1)2(1)1= β1 ⇒ приt →∞имеем асимптотическую прямуюdx2 α=(проходит через точку покоя). Если C1 = 0 , то имеемdx1 α(2)2(2)1x2 = β1 x1= β 2 (прямая x2 = β 2 x1 )Такая точка покоя называется "узлом".1б. Im λ 1 = Im λ 2 = 0, λ 2 > λ 1 > 0(положительные характеристические числа).Получается та же картина, но точка покоя неустойчива и "узел" расходящийся (стрелкиидут от начала координат).2.

Действительные λ разного знака.Пусть λ 1 > 0, λ 2 < 0 (Im λ 1 = 0, Im λ 2 = 0). Точка покоя, согласно теореме 19.1,неустойчива. Если C1 ≠ 0 , то x2 = β1 x1 , а, если C1 = 0 , то x2 = β 2 x1.Полученные прямые называются "сепаратрисами".42Точка называется "седлом". Точка вначале идет к центру, но затем переходит надругую прямую и уходит в ∞ .3. Случай разных комплексных характеристических чиселλ 1 = λ = p + iq; λ 2 = λ * = p − iq.В этом случае решение представляется в виде:pt x1 (t ) = e (α cos qt + β sin qt )pt x2 (t ) = e (γ cos qt + δ sin qt )(*)причем, из линейной независимости, следуетα γ= αδ − βγ ≠ 0β δ(**)3а. Случай чисто мнимых λ ( p = 0).Тогда из системы (*) находим:γ x1 (t ) − α x2 (t )−αδ + βγ+δ x1 (t ) − β x2 (t ).cos qt =α δ -β γsin qt =Используя тождество sin 2 qt + cos 2 qt = 1, получим22 γαδβ αδ − βγ x1 − αδ − βγ x2  +  αδ − βλ x1 − αδ − βγ x2  = 1 . Это эллипсы.

Точка покоя устойчива, но не асимптотически. Эта точка называется"центром".43В зависимости от начальных данных точка вращается вокруг центра (точка покоя),что соответствует эллипсу.3б. p ≠ 0. Исключая cos qt и sin qt , получим22 γαδβ2 pt−+−xxxx αδ − βγ 1 αδ − βγ 2   αδ − βγ 1 αδ − βγ 2  = e . Это эллиптическая спираль. При p < 0 имеем асимптотическую устойчивость, а приp > 0 – неустойчива. Точка называется "фокус".Часть II.Краевые задачи и вариационное исчисление.п.21. Постановка краевых задач для обыкновенныхдифференциальных уравнений. Формула Лагранжа.1. В краевой задаче условия задают не только в начальной точке t = t0 , т.е.

задача нелокальна. Для уравнения 2-го порядка условие на двух концах t = t0 и t = t0 + T .2. Физически имеем два случая:– имеется временной отрезок [t0 , t0 + T ] , надо найти решение задачи, когда причастичных начальных данных в t0 мы получим решение, обладающее некоторыми даннымив конце при t0 + T .– имеется пространственный отрезок 0 < x < l и на обоих его концах (краях) заданыусловия (граничные). Математически это выглядит одинаково.3.

Для уравнения n-го порядкаLn ( y ) = y ( n ) ( x) + p1 y ( n−1) ( x) + ... + pn y ( x) = f ( x), x ∈ [ 0, l ] ,n −1при x = 0 γ i ( y ) = ∑ aij y ( j ) ( x = 0) = µi , i ∈ [1, m ] ,j =044при x = ln −1Г i ( y ) = ∑ bij y ( j ) ( x = l ) = ν i , i ∈ [1, s ] ,j =0m + s = n.4.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
748,31 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6367
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее