Главная » Просмотр файлов » В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения

В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (1060180), страница 3

Файл №1060180 В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (В.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения) 3 страницаВ.И. Дмитриев - Обыкновенные дифференциальные уравнения (1060180) страница 32019-05-08СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

Формула µ 1 = µ ϕ (V ) дает любой интегрирующий множительуравнения Mdt + Ndy = 0 (если его решение ∃ ).Д о к а з а т е л ь с т в о.Пусть µ и µ 1 два различных интегральных множителя⇒ µ Mdt + µ Ndy = dV = 0µ 1Mdt + µ 1 Ndy = dV1 = 0∂V∂V∂V∂V⇒ µM=;µN=; µ 1 M = 1; µ 1 N = 1 ⇒∂ t∂ y∂ t∂ y∂ V ∂ V∂ t ∂ yM ∂ V ∂ t ∂ V1 ∂ t==⇒=0.∂ V1 ∂ V1N ∂ V ∂ y ∂ V1 ∂ y∂ t ∂ yТак как Якобиан функции V и V1 равен нулю, тоV1 = ψ (V ) ⇒ µ 1 Mdt + µ 1 Ndy = dV1 = ψ ′ dV = ψ ′ (V ) µ Mdt + ψ ′ (V ) µ Ndy⇒ µ1 = µ ψ ′ (V ) или µ 1 = µ ϕ (V ) для ∀ µ , µ 1 .С л е д с т в и е. Если известно два интегральных множителя при µ µ 1 ≠ const , тоµ (t , y )условие 1= C дает общее решение дифференциального уравнения т.к.µ (t , y )µ1µ ϕ (V )=C⇒= C ⇒ ϕ (V ) = C ⇒ V (t , y ) = C – общее решение.µµКак найти µ (t , y ) ?Пусть∂ M ∂ N,≠∂ y∂ tно ∃ µ такое, что∂∂(µ M ) =(µ N ) .∂ y∂ tОткуда получимN1) Если⇒ Если∂ M ∂ N ∂ µ∂ µ−M=µ −∂ t∂ y∂ t  ∂ y∂ µ= 0 ( µ = µ (t ) ) , то∂ ydµ1 ∂ M ∂ N = f (t )dt = −dt .µ∂ t N ∂ y1 ∂ M ∂ N −= f (t ) (функция только от t), то∂ t N  ∂ y18µ (t ) = e2) Если1 ∂ N ∂ M−M  ∂ t∂ y∫f ( t ) dt.(7.9) = ϕ ( y ) (функция только y), то µ = µ ( y ) – функция толькоy, и мы имеемdµµ= ϕ ( y) ⇒ µ ( y) = e∫ϕ( y ) dy.(7.10)п.8.

Нормальные системы DУ. Теорема существования иединственности решения задачи Коши для нормальной системы иуравнения n-го порядка.Нормальная система dy= f (t , y ) t ∈ [t0 , t0 + T ](8.1) dt y (t = t0 ) = y 0Если f = { f m (t , y1 ,K, yn )} для всех m ∈ [1, n ] удовлетворяетТ е о р е м а 8.1.условиям1) непрерывности по всем аргументам в областиt − t0 ≤ T ; ym − ym0 ≤ b (b − одно и то же для ∀m ) ;2) условию Липшица по y , т.е.f m (t , y′) − f m (t , y′′) ≤ K { y1′ − y1′′ + K + yn′ − yn′′ } для всех m ∈ [1, n ] ,то решение задачи Коши y (t ) для нормальной системы дифференциальныхуравненийсуществуетиединственнонаотрезке| t − t0 |< h ,гдеh = min(T , b ), f m < M для ∀m .MД о к а з а т е л ь с т в о.Строится эквивалентная система интегральных уравненийtym (t ) = y + ∫ f m (τ , y1 (τ ),K, yn (τ ))dτ , m ∈ [1, n ] .0m(8.2)t01) Доказательство эквивалентности аналогично лемме 3.1.2) Доказательство единственности аналогично теореме 3.1, но только нужноучитывать векторный характер решения.Пусть есть два решенияy1 = { y11 , y12 ,K, y1n }y2 = { y21 , y22 ,K, y2 n },19у которых не все y1k равны y2k , тогда не равна нулю функцияnΦ (t ) = ∑ y1k − y2 kk =1Из (8.2) следуетttt0t0y1k − y2 k = ∫ ( f k (τ , y1 ) − f k (τ , y2 ) )dτ ⇒ y1k − y2 k ≤ K ∫ Φ (τ )dτ ⇒Просуммировав по всем “k”, получимt0 ≤ Φ (t ) ≤ Kn ∫ Φ (τ )dτ .t0Из леммы Гронуолла - Беллмана имеем0 ≤ Φ (t ) ≤ 0 ⇒ Φ (t ) ≡ 0 ⇒ y1 = y2 .Eдинственность доказана.2) Доказательство существования аналогично теореме 4.1.Строим итерационный процесcty (t ) = y(s)(0)+ ∫ f (τ , y((τs)−1) )dτ(s – номер итерации).t0 t − t0 ≤ hЕсли , то все y ( s ) ∈ D,h = min(T , b M )т.е.

для ∀s ym( s ) − ym0 ≤ b ,tт.к. y(s)m− y ≤ ∫ f m (τ , y((τs)−1) ) dτ ≤ M (t − t0 ) ≤ Mh ≤ b .0mt0Рассматриваем сходимость ряда∞∑( ys =1s(s)m− ym( s −1) ) .h.s!Дальше все аналогично теореме 4.1. Мажорантный ряд сходится по признакуДаламбера. Функциональный ряд сходится абсолютно и равномерно к непрерывнойфункции по признаку Вейерштрасса.⇒ lim ym( s ) = Ym (t ); т.е. lim y ( s ) = Y (t ).Оценка :ym( s ) − ym( s −1) ≤ M (nK ) s −1s →∞s →∞tt⇒ lim ∫ f (τ , y )dτ = ∫ f (τ , Y (τ ) )dτ ⇒s →∞(s)(τ )t0t0∃ Y (t ) такая, чтоtY (t ) = y + ∫ f (τ , Y (τ ))dτ .0t0Так как интегральное уравнение эквивалентно решению задачи Коши20 dY= f (t , Y (t )), dt0 Y (t = t ) = y0то решение задачи Коши y (t ) ∃ .Существование и единственность решения уравнения n-гопорядка.Имеемd n y( n −1)) ; t ∈ [ t0 , t0 + T ] ; n = f ( t , y, y′,K, ydt y = y , y′(t ) = y′ ,K, y ( n−1) (t ) = y ( n−1) .00000(8.3)Т е о р е м а 8.2.

Задача Коши (8.3) для уравнения n-го порядка, разрешенногоотносительно старшей производной, правая часть которого f ( t , y, y′,K, y ( n−1) )удовлетворяет условиям:1) непрерывности по всем аргументам и2) условию Липшица по аргументам ( y, y′,K, y ( n−1) ) , имеет решение и притомединственное.Д о к а з а т е л ь с т в о.Сведем (8.3) к задаче Коши для нормальной системыy (t ) = { y1 = y (t ), y2 = y′(t ),K, yn = y ( n−1) (t )}; y0 = { y0 , y0′ ,K, y0( n−1) }f (t , y ) = { y2 , y3 ,K, yn , f (t , y1 , y2 ,K, yn )}.Тогда имеем нормальную систему dy= f(t, y), t ∈ [to ,t0 + T ] ; dt y(t = t0 ) = y0 .Проверяем удовлетворяет ли f (t , y ) условиям 1) и 2) теоремы (8.1)? Удовлетворяет.Следовательно, теорема 8.2 доказана.п.9.

Непрерывность решений дифференциальных уравнений поначальным данным и параметрам.Регулярно возмущенные системы дифференциальных уравнений.Понятие о сингулярном возмущении.21Задача Коши как модель. Начальные данные и правая часть зависят от параметровмодели.Задачу всегда можно свести к параметрам в правой части.П р и м е р U (t ) = U dU= F (t ,U ,ν 1 ), dtU (t = 0) = U 0 (ν 2 ),0<t <T|y − y0 |≤ AВведем y (t ) = U (t ) − U 0 , тогда dy0<t <T = f (t , y, µ ), dt y (t = 0) = 0,| y |≤ aДостаточно рассмотреть один параметр µ .f = F (t , y + U 0 (ν 2 ),ν 1 )(9.1)µ = (ν 1 ,ν 2 )Т е о р е м а 9.1. Если в задаче Коши (9.1) f (t , y, µ ) непрерывна по всемаргументам в области D : {0 ≤ t < T , y ≤ a, µ − µ0 ≤ b} и удовлетворяет по переменной" y " условию Липшицаf (t , y1 , µ ) − f (t , y2 , µ ) ≤ K y1 − y2всюду в D , причем K не зависит от t и µ , то решение задачи (9.1) y = y (t , µ )определено в D и непрерывно по t и µ .ДоказательствоДоказательство опирается на лемму Гронуолла – Беллмана.Рассмотрим ∆y = y (t , µ + ∆µ ) − y (t , µ ) .dy (t , µ + ∆µ )= f ( t , y (t , µ + ∆µ ), µ + ∆µ ) ; y (t0 , µ + ∆µ ) = 0 ;dtdy (t , µ )= f ( t , y (t , µ ), µ ) ; y (t0 , µ ) = 0 ;dtоткудаd ∆y= f ( t , y (t , µ + ∆µ ), µ + ∆µ ) − f ( t , y (t , µ ), µ ) ⇒(9.2)dtСледовательно,t∆y = ∫ {( f (τ , y (τ , µ + ∆µ ), µ + ∆µ ) − f (τ , y (τ , µ ), µ + ∆µ ) ) +t0+ ( f (τ , y (τ , µ ), µ + ∆µ ) − f (τ , y (τ , µ ), µ ) )} dτ .(9.3)Используя условия Липшица по y и непрерывность функции f (t , y, µ ) по µ ,получимt| ∆y |≤ K ∫ ∆y dτ + (t − t0 )ε (δ ) ; |∆µ |≤ δ ; ε (δ ) → 0 .δ →0t022По лемме Гронуолла - Беллмана имеемt| ∆y |≤ K ε (δ ) ∫ (τ − t0 )e k (t −τ ) dτ + tε (δ ) ≤ Cε (δ ) .t0Следовательно,| ∆y |≤ Cε (δ )при| ∆µ |≤ δ ,(9.4)теорема доказана.Изменения параметров задачи можно рассматривать как возмущение задачи.

Тогдабудем иметь: dy = f ( y, t , µ = 0), 0 < t < T ,невозмущенная задача(9.5) dt y (t = 0) = 0, dy = f ( y, t , µ ), dt y (t = 0) = 00 < t < T,возмущенная задача(9.6)µ ≤ε .Как связано возмущенное решение с невозмущенным?Теория возмущений - исследование асимптотики y (t , µ ) µ → 0.Регулярное возмущение: это означает, что f ( y, t , µ ) – удовлетворяет условиямтеоремы ∃ и ! и при µ → 0 эти условия не нарушаются, а f ( y, t , µ ) разлагается встепенной ряд по µ . Для регулярно возмущенных задач выполняются следующиетеоремы. (Доказываем для одного уравнения.

Легко переносится на системы).Т е о р е м а 9.2 Если правая часть в задаче Коши (9.1) f (t , y, µ ) непрерывна повсем переменным вместе с частными производными по y, µ в D , то ∃ производнаяот решения по параметру µ непрерывная в D .ДоказательствоИз (9.2) , разделив на ∆µ , получимd  ∆y  f (t , y (t , µ + ∆µ ), µ + ∆µ ) − f (t , y (t , µ ), µ + ∆µ ) ∆y+=∆y∆µdt  ∆µ f (t , y (t , µ ), µ + ∆µ ) − f (t , y (t , µ ), µ ).∆µПри ∆µ → 0 имеем+d ∂ y ∂ f ∂ y ∂ f=+,dt  ∂ µ  ∂ y ∂ µ ∂ µт.к.∂ f ∂ f∂ y,∃ и непрерывны, то (9.7) есть уравнение для=U∂ y ∂ µ∂ µ23(9.7)∂ f dU ∂ f=U+,∂ µ dt ∂ y U (t ) = 0 .0Правая часть линейна по U ⇒ решение для (9.8) ∃ и ! . Значит ∃(9.8)∂ y=U .∂ µТеорема доказана.Без доказательства приведем теорему о разложении решения возмущенной задачи помалому параметру µ .Т е о р е м а 9.3.

Пусть в областиD : (t0 < t < t0 + T , y − y0 ≤ a,| µ |≤ ε ) функция f (t , y, µ )обладает непрерывными иравномерно ограниченными частными производными по y и µ до порядка (n+1)включительно. Тогда существует сегмент [t0 ; t0 + T ] , на котором для решения y (t ,m)возмущенной задачи (9.6) cправедливо асимптотическое представление∂ y (t ,0)µ n ∂ n y (t ,0)+ ... ++ O( µ n+1 )(9.9)y (t , µ ) = y (t ,0) + µn∂ µn! ∂µНеравенство Чаплыгина.Если имеются две задачи Коши dy dz= f1 (t , y ), = f 2 (t , z ), dt dt y (t0 ) = y0 , z (t0 ) = z0 ,причем в D выполняются условияf1 (t , y ) ≤ f 2 (t , y ) и y0 ≤ z0 , то при t0 < t < t0 + T имеем y (t ) ≤ z (t ) .Сингулярное возмущение дифференциального уравнения dy = f ( y, t , µ ), t ∈ [ 0, T ] , dt y (t = 0) = y0,|µ |≤ εвозникает, если f ( y, t , µ ) при µ → 0 имеет нерегулярность, т.е. ведет себя особым(сингулярным) образом.

Это, например,1) f ( y, t , µ = 0) не удовлетворяет условиям теоремы ∃ и ! решения2) f → ∞ при µ → 0 и т.п.Наиболее частый и практически важный случай – это малый параметр при старшейпроизводнойµ y((tn)) = F (t , y, y′,... y ( n−1) )(9.10)или, соответственно, система с малым параметром при одной производной24dy1= F1 (t , y )dtdy2= f 2 (t , y );dt...................µ⇒dy1 1= F1 (t , y ) = f1 (t , y, µ ) → ∞dt µпри µ → 0;(9.11)dyn= f n (t , y ).dtп.10.

Линейное дифференциальное уравнение n-го порядка и егосвойства. Сведение к нормальной системе первого порядка.Существование решения.nLn ( y ) = ∑ ak (t ) y ( n−k ) (t ) = f ( t ) , a0 (t ) ≠ 0, t ∈ [t0 , t0 + T ] .(10.1)k =0f (t ) ≡ 0 уравнение однородное,f (t ) ≠ 0 уравнение неоднородное.Т е о р е м а 10.1. Линейность уравнения сохраняется при замене переменногоилинейномпреобразованиифункцииt = ϕ (τ ), ϕ ∈ Cn , ϕ ′ ≠ 0y (t ) = α (t ) z (t ) + β (t ), α ,β ∈ Cn , α ≠ 0.Д о к а з а т е л ь с т в о.dy dy dτ1dy d 2 y1d  1dy 1. t = ϕ (τ ) ⇒===;2ϕ ′ (τ ) dτ dtϕ ′ (τ ) dτ  ϕ ′ (τ ) dτ dt dt dtdk y.dτ kСледовательно, сохраняется линейность уравнения.2. y = α z + β ⇒ y′ = α z′ + α ′z + β ′ ⇒ y′′ = α z′′ + 2α ′z′ + α ′′z + β ′′и т.д.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
748,31 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6392
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее