Теория пограничного слоя Г. Шлихтинг под ред. Лойцянского Л.Г. (1013691), страница 107
Текст из файла (страница 107)
Яос. Ьопйоп 42, 1 — 15 (1929). 37. В о С С М., Опя|еайу чМсоив Йо>ч ш СЬе ч1с1ш|у о1 а вхадпа|юп рошх. Оивгх. Арр1. Ма|Ь. 13, 444 — 451 (1956) . 38. В о С С М., В о я е и х >ч е 1 8 М. Ь., Оп СЬе гевропве о1 СЬе 1а|Ыпаг Ьоипйагу1ауег Со вша!1 11ис|иа|1опв о1 СЬе 1гее-в|геа|п че1ос!|у. ХАЯ 27, 741 — 747, 787 (1960).
38а.В о у Ве Моп-я|еайу репой|с Ьоипйагу )ауег. Х. Арр). Ма|Ь. РЬув. ХН, 363 — 366 (1961). 38б.В о у П., Оп СЬе поп-яхеайу Ьоипйагу )ауег. ЕАММ 42, 252 — 256 (1962). 39. Р о з и к ХЬ А., Приближенный метод интегрирования уравнений нестациокаркого ламикарного пограничного слоя з несжимаемой жидкости. Прикл.
матем. и мех. 21, зып. 5 (1957). 40. В и Ь а с Ь Н., 0Ьег й!е Еп|в|еЬип8 ипй Рог|Ьеже8ипб йев Су)ГЬе)раагев Ье| ху1!ийг)всЬеп Когрегп. Диссертация, боы1пбеп 1914. ч'01-РогясЬипдвйе)С 185 (1916). 41. Я с Ь 1 ! с Ь С 1 п 8 Н., ВегесЬпип8 еЬепег репойМсЬег бгепхвсЬ~сЬ|вхгошип8еп. РЬув. Е 33, 327 — 335 (1932). 42. Я с Ь и Ь Н., Са1си1аМоп о1 ипя|еайу Ьоипйагу !ауегв ш Си о-йипепв!опа11ашшаг Во>ч. ЕРЪУ 1, 122 — 131 (1953).
43. Я с Ь и Ь Н., 0Ьег й!е «аЬп1!сЬеп» Ьбяип8еп йег !пв|а|юпагеп 1а|пшагеп бгепхвсЬ|сЬС81е)сЬипдеп 1п ш)«ошргевв!Ыег Яхгошип8. В книге «РбпВПЯ ) аЬге бгепхвсЬ~сЬС)огвсйип8», ВгаипвсЬ>че!8 1955, 147 — 152. 44. Я с Ь >ч а Ь е М., 0Ьег Пгис)«егш!СС)ип8 )и йег 1пз|аМопагеп еЬепеп Я|огпшп8. 1п8.- АгсЬ. 6, 34 — 50 (1935]; МАСА ТМ 1039 (1943). 45. Я е х 1 ТЬ., 0Ьег йеп чоп Е. б. ВюЬагйяоп епхйесЫеп «Аппи1агеПеЫ». Е.
РЬуя. 61, 349 (1930); см. также Т о 1) ш ! е и СУ., НапйЬ. й. Ехрег;РЬуя. !У, часть 1, 28!в 282, 1931. 46. Я р а г г о |ч Е. М., б г е 8 8 Х. Ь., Мопвсеайуяиг1асе Сешрега|иге еПес|я оп 1огсей сопчес|1оп Ьеах Сталя(ег. ХАЯ 24, 776 — 777 (1957). 47. Я р а г г о >ч Е. М., Соп|Ь|пей еПес|в о) ипя|еайу 11|8ЬС чйос!Су апй яиг(асе Сешрега|иге оп Ьеа| Сталя)ег. Хе| Ргори)в1оп 28, 403 — 405 (1958). 48. Я р а г г о |ч Е. М., б г е 88 Х.
Ь., Р)о>ч аЬои| ап ипя|еайу го|а||пб й!вс. ХАЯ 27, 252 — 257 (1960). 49. Я и и 1 г е Ь. С., Воипйагу 1ауег Яго««СЬ!п СЬгее йпиепвопв. РЫ1. Мад. 45 (7), 1272— 1283 (1954). 50. Я г) и ! г е Ь. С., ТЬе СЬгееейшепвюпа1 Ьоипйагу 1ауег е«)иах!опя апй воз|в ро>чег вепев во1и|!опя. АВС ВМ 3006 (1955). 51. Я С е >ч а г С я о п К., ТЬе СЬеогу о) ипв|еайу )а|пшаг Ьоипйагу 1ауегв. Айч. Арр). Месй. У1, 1 — 37 (1960). 52.
Я С и а г С Х. Т., А во1и|юп о1 СЬе Мач)ег-Яхойев апй епег8у е«)иаС!опв 111ия|га|шб СЬе гевропве о( яЫп 1г!сС!оп апй Сешрегахиге о) ап шйп)Се р1аСе СЬепаоп|е|ег Со Пис|иаМопв )и СЬе в|геаш че1осйу. Ргос. Воу. Яос. А 231, 116 — 130 (1955). 53. Т а и 1 1., Ап ехашр1е о1ипя|еайу 1апппаг Ьоипйагу 1ауег 11о>ч. 1Вв|. Сшч. о1 Тойуо, Верог| № 331 (1958) и бгепхясЫсЫ)огясЬип8 — 10ТАМ-Яуп|рояшп|, Рте!Ьигб 1957, Вег1ш 1958, 347.
444 (ГЛ. Ху НЕСТАЦИОНАРНЫИ НОГРАНИЧНЫИ СЛОИ 54. Т Ь1 г ! о С К. Н., (ХпхегзисЬип8еп 0Ьег 61е бгепгвсЫсЫ ешег Р1йзв!8йе!С 6Ьег ешег гоМегепйеп 8сЬе!Ье Ье! Ыешег >«1пйе18езсЬ«ч!пй!8йе!Сяапйепш8. ЕАММ 22, 23 — 28 (1942). 55. Т Ь 1 г 1 о С К. Н., бгепхвсЫсЫвзгбшип8 Ьигх пасЬ йеш р)окх1!сЬеп Ап1аи( Ьха. АЬвкорреп е!пев гоМегепйеп Войепв. ЕАММ 30, 390 — 393 (1950); см. также ЕАММ 20, 1 — 13 (1940). 56. Т о11ш 1е п %., бгепхясЫсЬСен. НапйЬ. й.
Ехрег;РЬуяй ХС«, часть 1, 274, 1931 57. Т о11ш ! е и СУ., Х)!е хеН11сЬе Епхсч!сЫип8 йег !аш!пагеп бгепгясЫсЫ аш гоМегепйеп Еу1шйег. Диссертация, ооСС!п8еп 1924; см. также НапйЬ. й. Ехрег:РЬув!)« ХЧ, часть!, 277, 1931. 58. Т г ! ш р ! К. Ь., С о Ь е и Х. В., Ап 1пхе8та! во1иС!оп Со СЬе 11аС р1ахе 1ага!паг. Ьоипйагу 1ауег Ноп ех!як!п8 1пвМе апй айег ехрапвюп пачек п>очш8 1пСо йшевсепх 11игй >ч!СЬ рагк!си1аг арр11саС1оп Со СЬе сошр1ехе яЬосй СиЬе Нои. ХАСА ТХ 3944 (1957). 59. Т в и 1 ! Н., ХоСе оп СЬе яо1ихюп о! СЬе ипягеайу 1ашшаг Ьоипйагу 1ауег е>(иах!опв. 1А8 20, 295 — 296 (1953). 60.
(Х с Ь 1 й а 8., ТЬе ри1ваС!п8 ч!всоив !!ои вирегрояей оп СЬе взеайу 1аш!паг шоНоп о1 шсошргеяя!Ые 11шй ш а с!гси1аг р1ре. ЕАМР УН, 403 — 422 (1956). 61. Су а й Ь >ч а х. Х)., Воипйагу 1ауег йтоаСЬ оп а вр!ппш8 Ьойу; ассе1егакей шоС1оп. РЫ1. Ма8. 3(8), 152 — 158 (1958). (Имеется русский перевод в сб. «Механика>, 1958, Х>3 6 (52).) 62.
% а С в о и Е. Х., Воипйагу 1ауег йго>чСЬ. Ргос. Коу. 8ос. А 231, 104 — 116 (1955). 63. «(г а С я о п 1., А во1икюп о1 СЬе Хач!ег-8Со)«ев-е>(иак!опя, !Пияхгакш8 СЬе гевропве о! а 1аш1паг Ьоипйагу 1ауег Со а 8!чеп сЬап8е !и СЬе ехкегпа1 вхгеаш че1осйу. (1иагк. 1.
МесЬ Арр1. МаСЬ. 11, 302 — 325 (1958). 64. >ч а С я о п 1., ТЬе С>чо-й!шепв!опа11аш!паг 11о>ч пеаг СЬе вка8паС1оп рошк о1 а су11пйег и'ЫсЬ Ьав ап агЬ!!гагу Сгапячегве шокюп. «Сиагх. 1. МесЬ. Арр1. Ма«Ь. 12, 175 — 190.
(1959). 65. СУ е з С е г ч е1 С Р. Х., ТЬе СЬеогу о( якеайу гоказюпа1 11оа 8епегакей Ьу а воипй !!е1й. Х. Асоияк. 8ос. Ашег. 25, 60 — 67 (1953). 66. %' и е в С >ч., огепхвсЫсЫеп ап ху1!пйг!ясЬеп Когрегп гЫС и!сЫвгазюпагег (1иегЬе>че8ип8. ЕАММ 32, 172 — 178 (1952). 67. Ъч и и й С Н., Жа«Ьвкиш йег 1ашшагеп ОгепхвсЫсЬС ап всЬгай апйевзгошзеп Еу1>пйегп Ье! Ап1аЬгх аия йег Ки1е.
1п8.-АгсЬ. 23, 212 — 230 (1955). 68. У а и 8 К. Т., ()пяхеайу 1апипаг Ьоипйагу 1ауегв ш ап шсошргеш!Ые вка8паИоп 11о>«. 1. Арр1. МесЬ. 25, 421 — 427 (1958). 69. х" а и 8 К. Т., ()пзкеайу 1аш!паг Ьоипйагу 1ауегя очек ап агЫСгагу су1шйег и!СЬ Ьеах Сгапв1ег !и ап 1псошргеяя1Ые 1!ос«. Х. Арр!. МесЬ.
26, 171 — 178 (1959). Часть третья Переход ламниарной формы течения в турбулентную Глава ХУ1 Воаникновение турбулентности 1 (пекоторыс экспсркмсптальпые результаты; основы теории устойчивости и се экспервмептальпос подтверждеппс для погрэпкчяого слоя ка пластике) 5 1. Некоторые экспериментальные результаты, относящиеся к переходу ламинарного течения в турбулентное 1. Переход ламинарного течения в турбулентное в трубе. Течения реальной жидкости во многих случаях резко отличаются от ламинарных течений, рассмотренных в предыдущих главах. Они обладают некоторым особым свойством, которое называется турбулентностью.
При возрастании числа Рейнольдса в течениях реальной жидкости как в трубах и каналах, так и в пограничном слое на обтекаемом теле происходит отчетливо выраженный переход ламинарной формы течения в турбулентную. Этот переход ламинарного течения в турбулентное, называемый также возникновением турбулентности, имеет фундаментальное значение для всей гидроаэродинамики.
Раньше всего явление перехода было замечено при наблюдении течений в прямых трубах и каналах. В длинной прямой трубе с постоянным поперечным сечением и с гладкими стенками каждая частица жидкости движется при небольших числах Рейнольдса с постоянной скоростью по прямолинейной траектории. Вследствие вязкости частицы жидкости, близкие к стенкам, текут медленнее, чем частицы, более удаленные от стенок. Течение происходит упорядоченным образом в виде движущихся один относительно другого слоев (слоистое, или ламинарное, течение, рис. 2.18, а). Однако наблюдения показывают, что при более высоких числах Рейнольдса течение перестает быть упорядоченным (рис. 2.18, б). Возникает сильное перемешивание, которое в случае течения в трубе легко сделать видимым, если ввести в поток окрашенную струйку жидкости.
Впервые это сделал О. Рейнольдс Рз). До тех пор, пока течение остается ламинарным, введенная в него окрашенная жидкость движется в трубе в виде резко очерченной струйки, но, как только течение становится турбулентным, зта струйка расплывается и почти равномерно окрашивает всю движущуюся в трубе жидкость. Это показывает, что при турбулентном течении на главное течение жидкости, происходящее в направлении оси трубы, налагаются поперечные движения, т. е. движения, происходящие в направлении, перпендикулярном к оси трубы.
Эти поперечные движения и приводят к перемешиванию движущейся жидкости. В результате такого перемешивающего движения происходит обмен импульсами в поперечном направлении, в то время как в продольном направлении каждая частица в основном сохраняет свой импульс. Это приводит к тому, что распределение скоростей по поперечному сечению трубы при турбулентном течении получается аначительно более 416 ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТУРБУЛЕНТНОСТИ 1 1ГЛ ХУ1 равномерным, чем при ламинарном. На рис.
16.1 изображены измеренные распределения скоростей для ламинарного и турбулентного течений в трубе. В то время как при ламинарном течении распределение скоростей по поперечному сечению имеет, как это обнаружили уже Хаген и Пуазейль, вид параболы (см. рис. 1. 2), при турбулентном течении, вследствие обмена импульсами в поперечном направлении, оно сильно сглаживается, т. е.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
