Диссертация (Управляемое демпфирование колебаний высокодобротных механических резонаторов), страница 7
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Управляемое демпфирование колебаний высокодобротных механических резонаторов". PDF-файл из архива "Управляемое демпфирование колебаний высокодобротных механических резонаторов", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 7 страницы из PDF
Электрический заряд необходимо наносить в вакууме, поскольку при откачке вакуумной камеры его величина уменьшается вследствие пашеновского пробоя.В экспериментах максимальная величина электрического заряда на поверхности нити достигалась после совершения около 50 касаний волосом.482.5.2. Электронная бомбардировкаВ рамках настоящей работы производилось исследование возможностейнанесения на кварцевую нить электрического заряда при помощи бомбардировки поверхности нити пучком электронов, испускаемых термокатодом иускоряемых электрическим полем.Несмотря на то, что теоретическое описание процессов, происходящихпри бомбардировке диэлектриков (в частности, плавленого кварца), является существенно более полным, чем для явления контактной электризации, втеоретических разработках в основном рассматривается механизмы зарядкиплоских диэлектрических мишеней при их бомбардировке узкими (фокусированными) электронными пучками в электронной микроскопии.
Тем не менее,некоторые результаты возможно перенести и на рассматриваемую в настоящей работе конфигурацию.Как правило, в литературе рассматривается различные разновидностимодели динамического двойного слоя. Предполагается, что под воздействием первичного пучка электронов тонкая приповерхностная область диэлектрика заряжается положительно за счет вторичной эмиссии электронов споверхности, в то время как более глубоко расположенный слой заряжается отрицательно за счет захвата электронов из падающего пучка. Величинакоэффициента полной эмиссии (суммы коэффициента вторичной эмиссии икоэффициента отражения) определяет направление электрической зарядкидиэлектрика: если в диэлектрик за единицу времени попадает больше электронов, чем покидает его, то он заряжается отрицательно, в противном случае — положительно. Этот принцип лежит в основе различных теоретическихмоделей [44–47] и методов численного моделирования [48–50].Для незаряженного плавленого кварца (и вообще большинства поликристаллических диэлектриков) значение коэффициента полной эмиссии больше49Рис.
2.10. Схема установки для нанесения на нить электрического заряда и измерения еговеличины.единицы (положительная зарядка) в диапазоне энергий первичного пучкаэлектронов, лежащем между двумя значениями энергии, называемыми кроссоверными, и меньше единицы для энергий, не входящих в этот диапазон.Для плавленого кварца значение первой кроссоверной энергии — около 50 эВ,второй — около 4,4 кэВ [45].
В экспериментах участок поверхности кварцевойнити заряжался положительно при облучении электронным пучком с энергиями от 100 эВ до 3,1 кэВ.Для реализации электронной бомбардировки поверхности кварцевой струны в настоящей работе использовалась специальная экспериментальная установка, в которой кварцевая нить3 натягивалась между двумя опорами, жестко прикрепленными к оптическому столику (см.
рис. 2.10). Оптический столик мог совершать поступательное движение параллельно металлическомуоснованию, на котором он закреплялся, под действием моторизованного актюатора Thorlabs, управление которым осуществлялось дистанционно с по3В экспериментах по нанесению на нить электрического заряда использовалась вспомогательнаякварцевая нить, а не модель кварцевого подвеса, описанная в разд. 2.1 и использованная в экспериментах,описанных в остальных разделах настоящей главы.50мощью ПК. На этом же металлическом основании были жестко закреплены термоэлектрический вольфрамовый катод и анод, на который подавалосьускоряющее электроны напряжение.
Кроме того, на этом же основании былзакреплен электрод из дюралюминия размерами (30 × 20 × 16) мм3 , в цилиндрическое отверстие диаметром 3 мм внутри которого была продета кварцевая нить. Этот электрод использовался в качестве чашки Фарадея при измерении величины электрического заряда на участке нити: под действиеммоторизованного актюатора облученный участок нити вдвигался в область,расположенную внутри электрода, создавая при этом ток в цепи электрода,измерение и последующее интегрирование которого позволяло установить величину электрического заряда на кварцевой нити. Измерение тока в цепиэлектрода производилось пикоамперметрами Keithley 5487 и 6517A либо электрометром ВК2-16, соединенным через усилитель постоянного тока (В2-36) сплатой АЦП NI USB-6009, подключенной к ПК.Катод и анод закреплялись в плоскости, параллельной металлическомуоснованию и проходящей через кварцевую нить.
Анод, изготовленный из молибденовой проволоки диаметром 1 мм, располагался на расстоянии около1 мм от кварцевой нити, катод — на расстоянии около 12 мм (при болееблизком расположении катода становится затруднительно отделить эффектзарядки под действием электронной бомбардировки от температурных эффектов, поскольку нить нагревается под действием теплового излучения катода — см. следующий раздел).Электрический заряд на кварцевой нити достигал наибольших величинпри длительном облучении электронами с энергией порядка 3,1 кэВ. На рис. 2.11представлена зависимость величины электрического заряда на нити от времени облучения при токе анода ≈ 1 мкА. Зависимость тока чашки Фарадея припомещении облученного участка кварцевой нити внутрь и наружу чашки длянаибольшего значения ≈ 7,9 × 10−12 Кл (время облучения 1800 c) приведена510500100015002000,8,6050100150,0,340,20,10,0-0,12-0,2-0,300500100015002000,Рис.
2.11. Зависимость величины электрического заряда на нити от времени облученияпучком электронов с энергией3,1кэВ при токе анода≈1мкА. Врезка: зависимость токачашки Фарадея при помещении облученного участка кварцевой нити внутрь и наружучашки для наибольшего значения ≈ 7,9 × 10−1252Кл (время облучения 1800 c)на врезке рис. 2.11.2.5.3. Перераспределение электрического заряда в кварцевой нитипод действием электрического поля при повышеннойтемпературеПоскольку удельное электрическое сопротивление плавленого кварца значительно уменьшается с ростом температуры [51], возможно осуществлениезарядки участка кварцевой нити за счет термоэлектретного эффекта при нагреве и последующем охлаждении в сильном электростатическом поле.Для экспериментального изучения этого механизма использовалась таже установка, что и в предыдущем разделе.
В качестве нагревательного элемента использовался термоэлектрический катод, в качестве управляющегоэлектрода — «анод», на который в данном случае подавалось высокое постоянное напряжение (как правило, −3,7 кВ), отрицательное относительно катодадля исключения эффектов, связанных с электронным облучением кварцевойнити. При одновременно включенных нагревательном элементе и источнике высокого постоянного напряжения, подключенного к управляющему электроду, на кварцевой нити вблизи электрода индуцировался положительныйэлектрический заряд.На рис.
2.12 представлена характерная экспериментальная кривая величины тока в цепи фарадеевского зонда при медленном вдвигании заряженного участка нити в его внутреннюю область. Величина полного электрического заряда на кварцевой нити в этом эксперименте равна 4,8 × 10−11 Кл. Нарис. 2.13 штриховой линией показана соответствующая зависимость электрического заряда на чашке Фарадея от взаимного расположения центра заряженного участка кварцевой нити и края чашки Фарадея, полученная интегрированием кривой на рис.
2.12; точками на том же рисунке показана анало531,5,1,00,50,0-0,5-1,0-1,5050100150,Рис. 2.12. Экспериментальная кривая тока в цепи чашки Фарадея при перемещении заряженного участка кварцевой нити внутрь и наружу чашки.1,00,80,60,40,20,0-10-5051015,Рис. 2.13. Зависимость величины электрического заряда на чашке Фарадея от положенияцентра заряженного участка кварцевой нити относительно чашки: результат численногомоделирования (точки) и экспериментальная кривая (штриховая линия).54гичная зависимость, полученная с помощью конечноэлементного численногомоделирования в два этапа: сначала моделировалось распределение поверхностного электрического заряда на нити в электростатическом поле управляющего электрода, при этом предполагалось, что нить — проводящая (чтосоответствует случаю нагретой нити). Затем полученное распределение электрического заряда на нити фиксировалось и вычислялась полная величинаэлектрического заряда на чашке Фарадея для различных взаимных расположений чашки и заряженной нити.
Видно, что экспериментальная и расчетнаякривые совпадают с хорошей точностью.Максимальная величина электрического заряда, нанесенного на поверхность кварцевой нити указанным способом, равна 2,6 × 10−10 Кл. Следуетотметить, что эта величина была получена при использовании в качествеуправляющего электрода сравнительно тонкой (диаметром 1 мм) молибденовой проволоки, расположенной перпендикулярно кварцевой нити. Соответственно, электрический заряд был нанесен на сравнительно короткий участокнити длиной несколько миллиметров. Очевидно, использование вытянутыхвдоль нити электродов может позволить добиться больших величин полногонанесенного на поверхность нити электрического заряда.Этот метод также использовался для нейтрализации нанесенного на поверхность кварцевой нити электрического заряда (при заземленном управляющем электроде).Преимуществом использования описанного метода нанесения электрического заряда при работе с электростатическим актюатором, описанным вразделе 2.3.3, является также конструктивная простота: в качестве управляющих электродов возможно использовать электроды актюатора, конструкциюнеобходимо дополнить лишь нагревательным элементом.
Кроме того, величина электрического заряда, в широком диапазоне пропорциональна прикладываемому к электродам высокому напряжению и может быть легко рассчита55на при помощи численного моделирования — чего нельзя сказать о величинеэлектрического заряда, наносимого с помощью электронной бомбардировкиили контактной электризации.2.6. ЗаключениеБыла разработана монолитная конструкция из плавленого кварца, моделирующая нить кварцевого подвеса интерферометрического детектора гравитационных волн. Добротности основных струнных мод колебаний нити превышали величину 107 . Для демпфирования струнных мод колебаний макетабыла использована система демпфирования, основанная на активной цепи обратной связи.