Иродов. Ядерная физика (задачник) 1984, страница 41

13.18. а) 141', б) 145"-. 13.$9. Ни~~ прнведенм двз способа ре(пенин этои задачи* 1 ° Законы сохранении знерГИИ н импульса при пОРОГОВом значении кинети- ческОЙ энергии налетающей частицы: 7 Нор=-(() 1: 7(((+,и Р~й =Рж+ м. рен(ив зти уравнения, найдем искомое вмрзнсеиие.

2. В ц-системе Пороговое значение суммарной кинетической энергии зззнмодействУющих частиц Т„(„р = ~Е. НО Тц„р = ~ФУотц,'2 — — — (Р('(и) Tзор. Отсюда леГко получить ВыРзжеиие длн Тиор. $3.29. а) 4,4 МЗВ; б) 18,1 МЗВ; в) 6,2 МЗВ: г) О.

13.21. а) 1,02 МЗВ; б) 3,05 МЗВ. 13.22. а) Т,=- 1,У =- О,21 Мзв; б) Т„--- „1Ф == 1,41 МЗВ- 13.23. 0,68 МЗВ. $3.24. Тм„= М„д~цэ,"Й ж 2,8 МэВ, где Й вЂ” сумма Радиусов Ядра и %-чзстнпы. Зтз знерГИЯ меньп(е ПОРОГОВОЙ (Тнор =- 4,4 МэВ), т. е. Иедостзточ" из для Возбуждения резкпнн. 13»23. ЗЗПИП(ЕМ УСЛОВИЕ РЗВЕБСТВЗ ПовТНЫХ ЗНЕРГНЙ В Ц-СИСТЕМЕ ДЛЯ ПРЯМО- го и обратного процессов (см.

Рис. 13.1); T = 7" -~ 1Ф, где Я вЂ” энергиЯ Резкнии (Здесь () ~= 0). Выразив T, Т' и(ф СООтветственнО через Т, Т,(, н Тиорт НО- Тн — — ((т(л,((пн ) (T — Т~,р) = 5,7 МЗВ. $3.29. Р .- — — 2р 1($б/т) Т + я1, где р, и $б' — прнведениме мзссм снсте" МЫ ДО И ПОСЛЕ РЕЗКЦНИ. $3.27. Р =- 0,566Рр', 0,18 нли 0,9 МзВ, 13 28. Р = 1,95Р, Нз ВекторнОЙ Диаграммы импульсов находим; Реб„, =- Р + Рфй /(Фп + РЙ~Ч); Т = 4,7 МЗВ. 13-29» Р = 0,431Р„.

Из векторнОЙ дизгрзммм импульсов следует: Рн = Р Л: Рсб (Пп(('((~йп+ ГЛК )т ГДЕ ЗНЗКИ ПЛЮС Н МниуС ОТНОСЯТСЯ СООТВЕТСТВЕИИО К МЗКСИМЗЛЬИОМУ И МИНИМЗЛЬ" Ному ЗИЗЧЕНИИМ ИмпуЛЬСЗ НЕЙТРОНОВ. ОТСЮДЗ ТббМ~ц,е = 5,0 МЗВв 7ВМИН = = 2,7 МЗВ. !3.36. а) $,7, 2,9 и 1,5 !!ЬВ; б) как следует нз векторной диаграммы и'"' пульсов„это будет прп Р а Р»п„»l(т»» +»пв). Отсюда Т;„!и 4,65 МЯВ.

13.31. Пр~небрегая кинетической энергией медленных нейтронов, най прежде всего кинетическую энергию возникающих тритонов: Т» = 9т 1(»п + т») =- 2,75 МэВ. Зятем ниюльзуем ВектОрную дняГрамму импульсОВ. а) Р = 1 35Р« ° Рк макс --' Р+Р«глн''(««««»+»па) ="1 65Р», 7 «» маке =-19,8 МЯВ; б) Р= ! 16Р» Рн маке — '1 26Р«7«» мане=- 13 1 МЯВ ° 13.32. Из векторной диаграммы импульсов для первой реакции наход максймальйое й миннмяль»»ое значения и~~у~ьсов ядра трнтйя: 3,07Рй 2«21,ф Где Р— импульс йялетяющего нейтрона.

Затем нз векторных диаграмм импульсов для второй реакции (прн макси."', мальном и мнннмальнОм значениях импульса трнтОня) находим мяксимяльн и минимальное значения импульса возникающего нейтрона н соответствукицн ' значения кинетической энергии: 21,8 н 11,0 МЯВ, 13.33. а) Из векторной диаграммы нмп льсов еле ет что з!и 4'н маке="'еР«'Рп«=- у ду 0 70 (»в маис'=44 юбые значения (от 0 до и); Ц-системе, соответствующий углу да =;:; аммы импУльсов следУет, что соз да ейтрОна в Л системе; Р— импульс прМ,, ВЕРОЯТНОСТЬ: «/з (1 — соз Же) =0,27; нн и импульса прн порОГОВОМ значеп Угол в б) 13.

=- Ы2 '«аРн дуктов ылета 46,5' ( 34. а) ВЛСН lР =. реякц !3.3 ЗНЕРГНН 36. 7'и 37. Вос ммой нмпульсОВ, найдем уго»««Фф::,::,'..*!~ф~'. И)2 в Л-системе, по формул:.,:.»,:;,'~~' (й»я + ф. искомая вероятностаФ,::-';=-:-'~ — соз ф»! ) =-0,34. »Я, ОбУслОВленные сОотВетстВейн(ь:;" «»~!:,:: Бием нуклона Вместе с Дейтройом«' !":,.'„'::";,'„", йй ~учка дейтронов 8 =--.

ЛМФ;-:.!;:;-:'«Г«!!::» 7'.=- — (т«+ л«а) с«+ Э««Ма с4+2Меа Фд ж Я+ де« что 7" =.= Р'"»2!»', Получаем йс ВоспользоВЯВ»пнсь векторной дйагря соответствующий у»лу «у~ =- '»Р) л««««(л»н -(- щн), где Р =- 1«2!»" ИМЕЯ в 13.3 в Ц-сис сов Ьк.-. и-=-(1/4п)~ 2л з!п 6 Й =«l (! УКЛО« ««анже реален ЕГО ББУТ Тогда м Где ~к — масса иуклоиз.

Отсюда чаксичааьиый разброс .зкергий аейтроаоз: 87'„= ~ Р„р„' ~Я= ~ ~ 27'ИТ„'== Гс 27 Мзв. 13А0. 7 (~"О) — 7 1'ЗО) ",= 1а+з„=-- 0 -' 2 -с 1''2 = 5 2 к 3'2. Согласно Оболочечйой ыоделУ, 7 =. 512. 13А1. З) Сиии ироме~куточиого Ядра 1 — — зн -+- 1 -~- 1ь,, четкость Р =- Р .Р1, 1- 1)~, Отсюда б) Четкост~ системы из дзух о,-частяа иолозкктельиа, так кзк зтз састеиа описыааетск четной Волноаой функцией. Позтому Рз =-.

Р~ ( — 1)~О -- 1, О, 2, 4, ... Из закОкз сохрзиекиЯ Момента нмн)льсз 7 = У, Отрада У вЂ” 0 и 2. Тзкии Обрззои, какал (1) Возио~кеи через ДВЗ состокииа Оромем~уточиого ядра: 2+ и О+, когда 1.= 1. Исиускзкке дкаоаьИОГО 7-каанта сонроаоасдзЕтск кзиеиеккеи четкостк и сакка ядра кз едиикцу. А так как ) Оснозаого состояаия Ядра Ве сйкй и четкОсть рзВны О+, тО пснускзйие ДипольйОГО у-кзанта иро" исхОдит кз состОЯМКЯ промежуточнОГО Ядра 1, кОГдз 1 ' О, 14сиускзнйе каздру" иольиого 7-кааита ке иекяет четиостк, з саин ядра изгаеияет из 2. 1)озтояу зтот ирокесс Вроисходит из состОЯККЯ Вроме куточкого Ядра 2+, КОГдз 1:= 1. )3.42. Е =- йе 11 — Дж2Мсз).

13.43- Š— Есз + Д47'Я --=- 21,3 МЗВ, ГДЕ Еез — ЗИЕрГКЯ ~ВЯЗИ ИрОТОИЗ В ЯДРе Н., 13,44. 7'мин---те/зЕ, зб =2,67%за. 13.45. Е дд--.—.ч ЧТз — з.;7 =.0,48 МЗБ. 13.46. 7~=. ~'а~7'з — зз таз =-2,5 Й 1,8 ЯЗВ, И.47. Уч — — ~т:,61ЕЗ аб — Е )==0,42, 0,99 И 1,%ЯЗВ. Здесь Еса — зиергия сааза иейтроиа В ядре ' О, )3.48. 16„67„16,93, 17,49 п 17,71 МЗВ.

13.49. 2,13, 4,45 к 5,03 МЮ. * )3.50..7,,~: 1,,„=- 1: 0,8. 13.51. О„а = О ГВ"' Г. 73.52. т — - тцт~;"(т„+ т ):-= 0,7 10-зз с. 13.$3. т -- 2е~'М вЂ” — 4 10~а с. 13.54. 4.10з см- с-~. 13.55. 3- НРз с-т; 1,5.10т КГ. 13-58. а) )с =- апе'Г1:---- 2.10~ с-т, Где Π— зффектиаиое сечепие реакции. вз — число Ло~пчидтз; б) 0„9 ыВТ. )3 57.

Оз -* О~йРзтю~ '='' 0„10 б„ГДе м — Виход реакпин. 13.58. О' -": ~Ф,'ЧЧИ "- 0,05 б, ГДе ац — конкейтрзииа ЯДер. 13.$9- 1,8 б, 13.59., 20 кб. 13.51. О 11 .и1 1п '111 = а')/ата'1 3„9 кб, Где т — - пРодалжигельиость Облучеийя; а~ и О~ — Относнтельйое соде~)канне ~"В к йзчалу и кона) Облуче КЯЯ| аз — Отиосктельйое содержзйие В до Облучейиа.

~ .() ехр (),'$) ''" рная реакциФа «Не; р«, Тт Ф:-' СТВУЮЩНХ ЧФ~", — ) ~'~ ) '7'.л.(. 13.62. «ю — — 1 — ехр ( — а«от() .— 0,8, где и« вЂ” концентрация шени. 13.63. А =- ХУ вЂ” (1п 2,'Т) Лат =- 1.5 10«БК (4 мКН). 13.64, В резу~~~ате длйтельйого облучения число Образу©щн цу Времени радиоактивных ядер равно числу распадающихся; Ф=-(А — 1,5. 10-«. 13.6$. а =- А ехр ().г) .Ра11 — ехр ( — )т)) -- 20 мб, где п на единицу поверхности мишени. 13.66. а~ = 1,0 10 —; (а7 =- цlа«Е .=. 46 мб, где а„— конце в мйщейн: .(.

— Пробег ~-частиц с дайноЙ зйергйеЙ и алкрмнйнн. . 13.67. 0,54 б, ' 13.68, <а> = ц~ а„1= 0,10 б, где и„— концентраций яде ) — толщина мйщенй, в пределах кОтОрОй Возмо)киа лаййая яде — й 1« — пробегй ~-частиц с зйергйей соответствей Тйор = 4,39 ЯЗВ.

13.69. 7,5 мб. См. рещение предыдущей задачй, 13.76. и* —. — (1п 0,9)~ив = 1,7 см, где п — концентрация я 13*71. Полный Выход на одну частицу: Т ДТ ~а(Т) — — ~ п«О(х) Их — ( п«а (Т) †. 07; дк 0 а Проднфферейцйровав зто Выракенйе по Т, найдем: а (Т) —. (1'и 13.72.

Используем следу«зщне соотйощеййн: ,Р« = — 2рт 7; „,Р« «== 2~1«7,, Т« — 7", + (;1, где р., и р. — приведенные массы соответственно Н -- д и л + р«, ТФ вЂ” импульсы н су.. арине кинетические знергни взаимодей стнп В Ц-сйстеме соОтветстВеййо в прймОм и обратйОм процесса принципа детальногО раВИОВесия получим." 27Н -(-! --«, «(От,'а«) (ж'-',ттр т ) Т '(7 — '2Я) ==2,0, откуда У .---.

1''2. 12.73. О .— ««(тр т:т т,) (Т вЂ” Тп„й). 7-=2,0мкб. 13.74. Согласно принципу детального равновесия: / ОРВ ОвррлРр~тп а'* А ' р~О ~ * и+а '' Л+р ~/ А+р ~М Вблизи порога Т„, „- 1В, ибо 7Н, „- О, позтому зйаме считать прйблйзйтельйо постоянйым. Тогда 7А; р=1(~( с~зУТ~ Тимон' 13,76. Имея в виду, что р ж 3е,'с и п~ — 2р (йа«+ 9), получ а«.=--«,' (Йе)«/(Лсо+Щ т„с«= — З,бмкб, Т„-=-2 (Йь+(~)=-О 14*1, Т =- 2П«ЛЧРт~а« .= О,ОЗ зВ, 14.2. 1„6 10«об~с; О,ОЗ мс. 14.3.

ЛТ 7 — — 2„77 10-« ~/7 (Лт. Е) -;- 6,2.10-', где Т вЂ” и зВ; (.— в и; 7майс = 13 зВ, $4.4. Не пригоден, 14.$. 20 м. 14.6. 0,4 и 1,6 зВ. 14.7. ЛТ(7:=- 2 с1й ОЛО ж 5««; здесь ж(п 6 = п3 И 1Лж7 ° $4.8. М ~ 0,1'. $4.9. Т '= ПЧР/2тР = 1,8 ЯзВ.

$4.19. а) 6,4 3$ЗВ," б) 6»»»», 14.1$. О, 6„4 и 11,2 фм. * 14.13. )зассмотрим нейтронь» с орбнтйльнь»м моментом 1 н прицельнь»м параметром $»». ГеометрнческОе сечение Ядра длЯ них можно представить В Виде кОль ца СО средним $»адн) сом (»». Площадь этОГО кольца: Л5» —, т,, н (Ьз — Ьз ) =(21-»-1) КХТ Л(аксимйльно ВОЙМОжное значение 1 опреДеляетсЯ условнем (»»маис 4$„Я, ГДе $»» 1»ЙДИУс ЯД1»Й.