1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 30
Текст из файла (страница 30)
Чтобы получ~~~ эт) длину Е„ отложим по мнимой оси ОВ=с>Я (рис. 8.8, а) а обратном ат бсЯ яс>с гпд' Где 1; — «волновая проводимое>ь», 3»»„— входная проводимость и ӄ— проводимость нагрузки. Итак, возвращаясь к сформулированной задаче, мыможем.свести дело к требованию: общая входная проводимость линий Т! н Ря должна 1 быть равна ††. Если 1! таково, что входная проводимость в точке г,. ! ! присоединения филера равна .
-! . , са папа подобрать отрезок Кд Я», сЛ' ' ! так, ч сабы ега пхопиая нраполимассь была —,— (считаем Е! и 4 >Х беснатернычи). Гкблаг ! ь чначсиий I„, г ха горыми можно осуществить .согласование !аким способом, а! раничена. 8 пределах этой области можно поступись слкпусащим образам. а) Диаграмма и прямоугольных координатах, Найдем уы —— , и у„=, и распола>ким сааыютствуклцие точки Я и,Т О о на пиаграмме рис.
8.8, б. Заметим, по у,„-. чисто активное н лежит на действительной оси. Проведем через .сачку Т н-окружность, а Рис, 8УА 1>ссс>!чмс::н>лнн и проведем полукруг !ГС. Дуга, проходящая через С, лвг! л, з Р, найлсмся как л),. и) !1алярнвя диаграмма, Как и прежде, найдем уа — - —— «а и у„= , ==-,~„-'-с1>„ и соответствующие им точки Я и Т на диа!'„ срамно.
1!ерзая лежит на оси х=О, а вторая — на пересечении Г=-.>1» и к= ! Ья окружностей, как поКазано на рис. 8.9, а. Через тачку Т (рис. 8.9, б) прохадиг некоторая сс-окружность и л-линия. Зча и-окружность пересекает Г-крУг, проведенный через тачку Я, 184 элвмвнты твОРИИ кРуГОВых диАРРАмм пвРвдАющнх систем 1гл. 8 в двух точках Р и Р', которые представляют комплексные провох димости с действительной частью, равнойухл. Мнимые части их -+.Ья даются окружностями реактивных составляющих, проходящих через эти точки. Так, точка Р соответствует проводимости у,а +)д, т. е.
значению у„, трансформированному линией длины (ля — их) , д и,' н л, суть значения и для радиусов ТА' в Р~"), проведенр 4 ных через Т и Р, Это дает требуемую величину гм Отре! зок 1, получается из вели- чины - -- Ь, которую псобхоРяг. Й.рО. личо н мг р ь в ых пк* соглщп- шхя Фщп!)а г лнюргй. Длина 'ого <орогкоррхрлркпурххрхх ог!жака:рррллетгхр смсншнисм по л-хпкале, считая к геперахору, г. е.
ор О к О (рпс. 8.9, б). '!як как в точке и=0,25, а в точке С л=лм то йя дастся величиной (яа — О, б) В качестве упражнения предлагается рассмотреть при помощи полярной круговой диаграммы случай согласования с помощью двух фиксированных замкнутых шлейфов т н Л (рис. 8.10). ! ДАИА ЛЕ05!ТАЯ ДЛИННАЯ ЛИНИЯ КАК КОЛЕВАТЕЛ!ТНАЯ СИСТЕМА ' Я'9.1. Собственные волны длинной линии. Передакацая, илн яфндернаял, линия, работающая в режиме бегущей волны, может ':;~";:::::;;::идить любую геометрическую и электрическую длину., В случае же ,",Ч~;:,::,'-возникновения стоячих воли регулярная картина их распределения ;~!:;:-'.~:::.,-:.получается лищь ирн наличии на концах линии некоторых гранич- имх условий, которые сводятся к выполнению определенных соотпо- ,~,:;,',, швннй.между геометрической длиной рассматриваемого о грсзка линии '„~х;-::!Р ' и.
длиной волны Особенно четко это проявляешься в случаях коротко- замкнутой и разомкнутой линий без потерь, рассмотренных ранее. :",!- В режиме стоячих волн, характерном для этих случаев, при неколл:;,'лт)ТРЫХ опРеделенных значениЯХ длины линии полУчаютса входные Сопротивления, равные либо бесконечности, либо нулю. Это свидетельствует о выполнении таких граничных условий, при которых рассматриваемый отрезок линии можно уподобить либо идеальному параллельному, либо идеальному последовательному контуру, подчеркивая таким образом резонансные свойства линни в режиме рх';.!::,стоячих волн. Однако условия резонанса практически, могут быть Осуществлены не только в короткозамкнугой илн разомкнутой линии.
-"".. Продолжая рассматривать ли- р „*р, р„„ .-: руем теперь более общий ,«( случай. г, Ьр Ю Представим себе отрезок .0 дании длиной г', в начале которого включено сопротивление ;' К»„' в конце †сопротивлен 2„ (рис. 9.1). Наибольший интерес для большинства радиосхем представляет собой система, эквивалентная параллельному контуру. Полное сопротивление тзкой системы .в точках А, В должно быть (при отсутствии активных сопротивлений) бесконечно, т. е.
1,! 1 х аз=оп нлн же —.— - = -'.— + — — - =.— О. -Ав лх лрх (0.1) .:,"-;:;."' Язсслротрилр случай, наиболее часто встречщощийся в схемах, исполь- зующих длинные линии в качестве резонансных сн«телх. Одна из „гС,+ С.~ 1мра= — —, '(С, С, р>р >С> 2> С> Д ба Рп>. '.>Лх 19 (17=- 19 '-,'- = О, ,' >'::,, »>я > аа тгт ": .=О, м, 2>г... лм. 1 откуда 1=2/, Р, > —.Е, ..., --1. 186 ' длинная ливий как колвватвльнья систвма (гл.
9 типичных схем такого рада представлена на рис. 9.2, а. К сетке и аноду лампы присоединяются проводники длинной линии, отрезок которой длиной 7; замкнутый на конке большой емкостью С, обра- зует резонансную систему. б Л2 вариант этой схемы для обычной трехэлектродной лампы с двухпроводной линией, а на рис. 9.2, б Лаатгааа представлена такая же схема с маячкояов нли ме-х= галло.ксрамнчссков >шиной и коакснальным рс:миш>оМсачНаааа а>яда>зла ааяма Рис. 92. 1)ба эти иарианта могут быть сведены к эквивалентной схеме рис. 9.3, в которой междуэлектродная емкость лампы представлена,некоторой начальной емкостью линии Са, емкость в конде линии равна Сн Применим к этой эквивалентной схеме сформулированное ямнщ уел>шнс 19.! ), в силу ко>.орого должно бы>ь Улв = со. В ссютветствии с рис.
9.3 можно написать." 1 . 1 . 4я+/А1932 а>С> ' " я>С> ' "" я>+2~я>авг Тогда, применив условие (9.1) в виде равенства нулю обратной ! величины -, иолучасм: ~лл 1 а А+ —,>9яг лл Р, 2,„ «Сг ".,"'Г. > М 1( Хяя>С +19 ~Е=Уяя>Ся(~яя>С> 19 рт-- 1). а~.:„:-',-;-;;" „ф 9.Ц совстввниые волны длинной линии 187 '~~::;-.":.: 1)нрвзнм 1крЕ: 19~7= — „- —, а>м (С>+ Со) = Д СС,— 1' :.'~,',-,'::!;::,а учитывая, по й 2 2., Ш= '„,'."~~,,"..!::.', (Сн Е>--распределенная емкость и индуктивность линии), и умножив.числитель и знаменатель правой часы> этого выражения на 2Я, ''':(~'-:-''~!!.':: будем' иметь: (9,2) :.,>~~''-:!".
Выражение (9.2) н рсдс гавляст соГ>ой траисцснлен > нос уравнение, 2яг рсн>ия которое тем или иным способом о>ноги>слши> рг', т. с :.~.;,>.'.. Иц нолучим Г>ссяонс шу»ижлслояа>слюн>с>ь значении ч>о>о аргумен>я, кюкдос я> ко><>рык соо>яс>сгяус> какой->о собственной волне :ш >ем>а. Как и следовало шьнлап, длинная линия как резонансная гн> н:ма об ш>шс> бесконечным числом собственных волн, удовле>яоряяюшь урлююнию (9.2). В агом смысле длинная линия может бм».
ця и>лнл гш «мои с бесконечным числом степеней свободы. 11а»ш яанам .шея способом корпи уравнения (9.2) — (92)>, 1И>7)~.;, 1(Ы)„ша м»ан и о>йм дели>ь на них Х>, Хя, . „., Ха, т. е. 'фцй211>ч)>1>> ! г>ггч нны> я»ш > ш «мы ля.>ашн>и длины е, или же опреаф49)М;,'11>>4я г,, гя, »,* аянлы >и»> мм, рсюннру>ошей на дан";:аа, '»усяг> т)>>й>4$: 4. с(ч)у>ятййв>в.:тд>й';;1>ь, » юяннгч>" н> н»шр>ах ннн рсгных я ирак>ичел',::. ' 1ЛМЧ Н> В)>11>в))вй.вйс >В>эм Я'>> ЧФ"и ,,'1;»>й)>а)(>>а)>ьс)ьа ~', '>Г>:нч' »оРсю> .''»»> значи>: Сг — — Ся=О.
1' »ч>л 1ь 1>г)1-;:хрвь 1(>:,м) йя>ы мам- 1'а>гнм образом, оп<рыгая с обеих сторон линия, будучи эквивалентна няралл>льному контуру, обладает следующими значениями собствен- ,ных длин волн Рис. 9ХК откуда 2яс в 3 ж+) т 2 У 2 ' ''' ' 2 Рнс. 9.6 4 3 ' '' '2п+1 )(=,.'. )/ р!~ (9.4) 48 88 длинная линия как колвватвльйая сносима )гл, 9 На рис. 9.4 этот случай иллюстрируется распределением напряжения для нескольких собственных волн.. 2. Л ия коро>коламкпута на конце, > ( >к н»га я начале.
В этом . -- со, С ===О, 'Гоюн>, очсяилно, нз (>,2) получи»с случае С,=-со, а,'„=-, о~ >»7 (н "=ж~, Х (рис. 9,5). и имсес конечную емкость 3. Линна короткозамкну>а на ко>щс и им 'е : = оч, по С» .,'.(». :.>о> случай наиболее близко нзяп (ит и >зксн шеки нримснясмыс схемы рнг...' . > у); илии (9.2) ш>лучасгся нри этом: йс с> ( С„ (9~1=--: » Л> (/ с что можно для удобства представить в таком виде: ~(49 ~7= С>7, (9,3) Рис. 9,5.
Пол ченная формула (так называемая кформула К рх оф - р н гофа-Аб агама») предсгавляег собой транодеиде>пное ура олученная авнение, которое можно приближенно решись графи:шо(н. Положим: У =- "-,, У»=)8)"Я. = С'„(7 Е соответстяукяние кривые — гиперболу у> и тангенсоиду у. сли (рис.. ' — — и (, 9.6)--изобразить на плоскости (Р>', у), то т с р точки пе есечения их А, В, С, ..., удовлетворяющие условию у,=>»,. у у .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
