Главная » Просмотр файлов » И.И. Гихман, А.В. Скороход - Введение в теорию случайных процессов

И.И. Гихман, А.В. Скороход - Введение в теорию случайных процессов (1134101), страница 72

Файл №1134101 И.И. Гихман, А.В. Скороход - Введение в теорию случайных процессов (И.И. Гихман, А.В. Скороход - Введение в теорию случайных процессов) 72 страницаИ.И. Гихман, А.В. Скороход - Введение в теорию случайных процессов (1134101) страница 722019-05-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 72)

Таким образом, — = с) (С) (пгс — е (С)), о откуда барс -1 е Сгг лс в (с) е Заметиьс, что (в < ь < 1) О < е(С) =и'(1) — и'(й) =и" (1)(1 — $)~<ссв(1)(1 рс о(1))<сиге' ' ' поэтому интеграл ~ в(С)Ж конечен. Отсюда следует, что при о всг <О О рсгг-к~к. ок. к-,.рс(-).сгркг). о Рассмотрим случай пгс О. Имеем ,сг О) +С вЂ” — (1 — ~(С))=- (1)+й(С) й(1) - — ','" ива).

ввтвюнигсч пгоцгссы а 51 44! где $, — число из иитеРвала (Р,,(!), 1). Так как а" (гы) -~и" (1) при ! -+ со, то —, = — — (птя+ в(!)), где з(!)- 0 при 1- оо. Отсюда следует д(1) —, — +о( — ). аи тм 1- ~ е (т) ат+ 2 о Дополним теорему 2 результатом, относящимся к асимптотическому поведению вероятностей р, „(!) для вырождаюп!ихся процессов. Так как 1!гп р, „(!) =0 (п ) 0), то !пп 1(г, !) =!. Положим 1 .+ с+ д (г, 1) = 1 — 1(г, !). При г= — 0 имеем д(0, !)=1 — 1'(О, !)=1 — р,,(!)=д(!) Ке Можно предположить, что такой же будет скорость убывания функции д(г, !) и при г ~ О. В связи с этим положим г(г, !) ! — 1(г,О 'р (' ') = ч (!) = , (1) ' Заметим, что функцию з)~~ Р~ я!!) л (23) л-~ можно рассматривать как производящую для условного распределения числа частиц ч(!) при гипотезе»(!) =~ О.

Теорем а 3. Если гп! = и'(1) (О, тг — — и" (1) < со, то при Ф -~ со условное распределение числа час!чщ т(!) при гипотезе ъ(!) ) 0 стреггится к определенному пределу, производящая функция которого 1" (г) равна " )-.Т'т 1 (г)=1 — е (24) Доказательство. Рассмотрим функцию !р(г, !). Из (4) следует, что ~р(г, !) удовлетворяет уравнению — =- — — и (1 — о (!) ч!) + — и (1 — а (!)) . де ! Ф дг е (!) ч (!) Разлагая правую часть полученного равенства по формуле Тейлора, получим сг = — — ~и !) — д~!)ври'(1)+-ч ~ (и" (1) +е~)~+ ог Н! + (! ~и(1) — с1(!)и'(1)+ ' ' ' (и" (1) + ег)~, 442 СКАЧКООБРАЗНЫЕ МАРКОВСКИЕ ПРОЦЕССЫ (ГЛ. РСС где е, = и"(Ес) — и" (1), Бз = и" (Ес) — и" (1), Ес (Ев) — число, лежащее между ((», () н 1 (между )" (О, () в 1), При 1-в-оо функции гс — О (с = 1,2) равномерно в любой области 1»( =.

р с 1. Предыдущее равенство можно записать в виде Ги . 2 (тв+ ес)+ 2 (пвс+ аз)' де Ч(С) Ес д (с) о Начиная с некоторого достаточно большого (, имеем дзс с) (С) ср / исс ~ 3 — < — (тв + — 1= — твс)(()сР дС 2 ~ 2) 4 откуда — „вс, ~ 4 Гв) ав з р(», ~)~ р(», (в)е Из сходимости интеграла ~ с((т)с(т следует, что функция ср(», 1) и остается ограниченной при (-ь оо. Поэтому уравнение (25) можно переписать в виде — ( и, (1 — р) + а), ср(», О) 1 — », дср с) (С) ср где е = ез — срес-РО при (-+оо.

Представляя решение послед- него уравнения в виде — ) В Св) (вь Н-Ч (в, в))+в) дв сг Ч(., () =(1-.).'~ убеждаемся в существовании предела 1ип ф (», г) = К (»). с +во Кроме того, из (25) следует, что Игп — =О. Так как ср(»,1) дср дС является аналитической функцией внутри круга )»( ( 1 н все использованные предельные соотношения имеют место равномерно внутри всякого круга (»( ( р < 1, то функция К(») также является аналитической внутри круга и дср (», С) дК (в) дз д» 1ип равномерно внутри любого круга ~»(( р ( 1, Для определения функции К(») можно воспользоваться уравнением (9). Подставляя в него ((», () = 1 — с)(()ср(», 1), получим -д'(~)~(~ )-9(~) "д,'н =-и(») «) "д' ".

ветвящиеся пвоцессы 443 Разделив это уравнение на д(Г) при à — г.оо, получим, учитывая, что д'(1)|д(1)-|. т, (см. доказательство теоремы 2), т,К(з) =и(з) — „ |гк (г) причем К(0) = 1пп |р(О, Г) =1. Таким образом, |+ г г К(а) е 1 — /(3, 1) |)(1)К(з) =е ~ е ~ аз) Приведем теперь выражение для среднего числа частиц в момент времени 1 прн гипотезе, что к этому моменту времени процесс не вырождается.

Имеем ем'| т'(() = М (т (Г) (т (1) > 0) = г ч (|) ' (26) откуда, принимая во внимание теорему 2, вытекают следующие асимптотнческие соотношения при 1- оо: 1/К при т'(1) т,(/2 при е"" '/(! — а) при т| <О, т,=О, т, ) О. При т| ) 0 число частиц т(Г) при гипотезе т(1) ) 0 неограниченно увеличивается. Положим т*(1) = —. = т*(г) Тогда М (т*(1) (т'(1) ) 0) = 1. Изучим предельное поведение величины т'(Г) при Г-ь оо.

Так как можно ожидать, что предельное распределение величины т'(г) при гипотезе т(() О, если оно существует, будет кепрерывным распределением на полупрямой (О, оо), целесообразно перейти от производящих функций к характеристическим.

Для характеристической функции д(Х, 1) случайной величины тг(Г) при гипотезе т(1) ) 0 имеем следующее значение: ,,„1| с,— „',.'"„| те(0 ((е "и~,г)-1(о,г) е | склчкоовглзныг мхьковскнг пьоцвссы 1гл, чп 444 или — (,="«, ) Рассмотрим случай т( = О. Теорем а 4. Если (и( —— 0 и тх ( со, то 1!га Р( ",',", (х!.(1)) О~=! —;:---. (27) (28) Доказательство.

Полагая 4р(г, 1) = 1 1(г, 1), получим нз уравнения (4) +"=- (! -ф) = — +(и-(!)+ в(1)), аь ф(г, 0) =1 — г. Так как при ит( = 0 процесс является вырождающимся, имеем (р(г,1) — «О при 1- со равномерно в области,(г~ (1. Отсюдаследует, что е(1)-+ 0 при 1-+ ьо также равномерно относительно г, !г(( й Интегрируя последнее уравнение, получим 1 ф(гО 1 — г 2 — =-(- -«(.ьи.]. о откуда !!гп "",. +"""'+ (1 +-4+' 4+а е™щ о и, следовательно, я (Л) = 1!(п д (т., 4) = —, 1 4.+„"' 1 — 1х Функция д(Х) является характеристической функцией распределения г"(х)= 1 — е- при х > О, г'(х) = 0 при х < О.

® В случае и, ) 0 величина о(1) стремится к пределу 1 — а Ф Ф О. Поэтому нормировка с помощью функции д(1) или переход к условным математическим ожиданиям при гипотезе т(1)- 0 не может играть существенной роли. Докажем следующую теорему. Теорема 5. Если т, ) О, тх ( со, то величина ч(4)епри 1-ьсо сходится в схчьссле среднего квадратического к случайной величине т( =!Лип.ч(1)е ', характеристическая функ- Витая!ппГГя пго11еГсы 4 51 445 ция д()р) которой удовлетворяет фунсгциональнолсу уравненисо е сх) сс — рСсСС р~ — ( с„с,, 'с', "Р ~ — — сс. 1551 ! Для доказательства сходнлгости величины т (1) =т (1) е- н в смысле среднего квадратического воспользуемся критерием Коши.

Пусть 1 = 1'. Тогда М (5с (1) — с (! ))з = Мт (1)' + Мт (1) — 2 М (т (1) 5с (1)). В силу формул (16) и (19) Мт(1) т./тс при 1-и сю, Используя определение ветвящегося процесса и его однородность, получим М (т (1) т (К)) = Мт (1) М (т (1') с)ч (1)) = Мч' (1) Мч (1' — В откуда следует в силу тех же формул (16) и (19) М (т (1) р'(1 )) тс/тс. Таким образом, М(5(1) — г(1'))'- О при 1, ('-Рос и сусцествует предел т) =1.!.1п.т(1). Записывая уравнение (4) в ви;1е сС) и (!) — тс (1 — 1) 1 — 1 и(0 У вЂ” 1) с(/=т псг и интегрируя его по ! от О до 1, получим с 1п(1 — /) — ~" ", )(„' йо=т,1+!п(1 — г), о Полагая здесь г=еи" сс) н устремив 1 к ио, придем к равенству 1 (1- )-1 и» '"'" "й =1 (- .), и (и) (и — 1) 5 откуда следует (29). Е Теория ветвящихся процессов с частицами нескольких типов аналогична, но более сложна.

Остановимся только на основных соотношениях этой теории. Как и в случае частиц одного типа, удобно воспользоваться методом производящих функций. Пусть М вЂ” множество возможных состояний процесса, т. е. совокупность всех векторов м .=-(ас, о.. .., о,) с неотрицательными целочисленными компонентами (условимся обозначать склчкооввлзныв млвковскив пвоцвссы <гл. тп 446 и-мерные векторы греческими буквами а, 11, о, ..., а их компо- ненты — соответствующими латинскими буквами), Определим производящие функции Р<(<,о) = Р<(й з<, зь ..., з ) вероятно- стей перехода Р<о, в(<) соотношениями Р<(1, <г)=Р<(1, з„..., з„)= Х р<, „(1)з', з.,' ...

зь (30) (о (з<1 зй ' ял) <' (Ь< Ь<ь ° ' 1 л))' Напомним, что Я обозначает вектор И =(Ьп,бсь ..., 6< ). Функции Р<(<,о) являются аналитическими функциями перемен- ных з<, з<ь ..., з„в области <з<) ( 1 (< = 1, ..., и), пРичем <Р<(<, о) !<1 при <з< ~~<1, Р<(1, 1, ..., 1) =1, Р,(0, о)=зо (31) Если ввести и-мерную векторную функцию ф(1„о) =(Р, (1, о), ..., Р„(1, а)), то из (31) следует ф(0, о) = о. (32) Найдем теперь эквивалент формулы Колмогорова — Чепмена для ветвящихся процессов, выраженный через производящие функции. Имеем Ров(1+т)= ~ р<п,(1)р, (т), 1>0, т>0.

аам Заменяя здесь Р В(т) по формуле (1), получим Р<пв(<+т) = 2 Р<па (<) Х П ПР<мв<й п(т)' лам 33В<й.<< В й 1< < й < Умножая обе части последнего равенства на з,' ... з„и проь, ь„ суммировав по всем Ь, приходим к следующим соотношениям: Р,(1+т, о) = ь<й и ь<й и = Х Р«(1) Х Х ППР „,и()" ' аам В м33в<й,п в й « « мв' < й < ай ь<й <' ь'й <' Рща(<) П ПГ Х Р <й <<(т)з < ° ° ° з" ) лам й < < << <й,н рав = 2.' Р«<„(1) ПРйй( о) ВЕТВЯЩИЕСЯ ПРОЦЕССЫ 447 откуда следует Р,((+т, о)=Р,((, Р~(т, а), ..., г„(т, о)), (=1, ..., з, или и предположим, что Ьи= 2.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
5,39 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6363
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее