lect3ele (1083138), страница 6

Файл №1083138 lect3ele (Лекции Огурцова по физике) 6 страницаlect3ele (1083138) страница 62018-01-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 6)

ПоэтомуE = E0 − σ ' ε 0Электроемкость уединенного проводника численно равна заряду,который нужно сообщить этому проводнику для того, чтобы изменить егопотенциал на единицу.Она зависит от формы и размеров проводника и от диэлектрическихсвойств окружающей среды. Емкости геометрически подобных проводниковпропорциональны их линейным размерам.Пример: емкость уединенного проводящего шара:где χ − диэлектрическая восприимчивость вещества, характеризующаясвойства диэлектрика (положительная безразмерная величина).Полный дипольный момент диэлектрическойпластинки с толщиной d и площадью грани S : pV = PV = PSd , с другойстороны pV = qd = σ ' Sd . Отсюда σ ' = P .E = E0 −χε Eσ'P= E0 − = E0 − 0 = E0 − χE .ε0ε0ε0Откуда напряженность результирующего поля внутри диэлектрика равна:E0E= 01+ χ εEε = 1 + χ = 0 называетсяEE=Безразмернаявеличинадиэлектрическойпроницаемостью среды.

Она характеризует способность диэлектриковполяризоваться в электрическом поле и показывает во сколько раз полеослабляется диэлектриком.17. Электрическое смещение.Напряженность электростатического поля зависит от свойств средыr(от ε ). Кроме того, вектор напряженности E , переходя через границудиэлектриков, претерпевает скачкообразное изменение, поэтому для описания(непрерывного)электрическогополясистемызарядовсучетомполяризационных свойств диэлектриков вводится вектор электрическогосмещения (электрической индукции), который для изотропной средызаписывается какrrrr rD = ε 0εE = ε 0 (1 + χ ) E = ε 0 E + PЕдиницаr электрического смещения — Кл/м2.Вектор D описывает электростатическое поле, создаваемое свободнымизарядами (т.е.

в вакууме), но при таком их распределении в пространстве, какоеимеется при наличии диэлектрика.Электричество3–163–17Аналогично линиям напряженности, можно ввести линии электрическогосмещения. Через области поля, где находятся связанные заряды, линииrвектора D проходят не прерываясь.rДля произвольной замкнутой поверхности S поток вектора D сквозь этуповерхностьrΦ D = ∫ D dS = ∫ Dn dS ,Sr Srгде Dn – проекция вектора D на нормаль n к площадке dS .Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике: потоквектора смещения электростатического поля в диэлектрике сквозьпроизвольную замкнутую поверхность равен алгебраической суммезаключенных внутри этой поверхности свободных электрических зарядов.nr==DdSDdSqi∑n∫∫Si =1SДля непрерывного распределения заряда в пространстве с объемнойплотностью ρ = dq dVr∫ DdS = ∫ ρdVSДругая форма записи этогодивергенции вектора (стр.1-31):Vсоотношениясучетомопределенияrdiv D = ρ18.

Условия на границе раздела двух диэлектрических средПри отсутствии на границе двух диэлектриков свободных зарядов,rциркуляция вектора E по контуру:r∫ E dl = 0 , откуда Eτ 1l − Eτ 2l = 0 . Поэтому:ABCDAEτ 1 = Eτ 2Учитывая D = ε 0εE ,Dτ 1 ε 1=Dτ 2 ε 2rПо теореме Гаусса поток вектора D черезцилиндр ничтожно малой высоты равен нулю (нетсвободных зарядов) Dn ∆S − Dn′ ∆S = 0 , поэтомуDn1 = Dn 2En1 ε 2=En 2 ε 1Таким образом, при переходе через границуrраздела двух диэлектрических сред тангенциальнаясоставляющая вектора Er(Eτ) и нормальная составляющая вектора D (Dn) изменяются непрерывно (неrпретерпевают скачка), а нормальная составляющая вектора Erтангенциальная составляющая вектора D (Dτ) претерпевают скачок.А.Н.Огурцов.

Лекции по физике.(En) и19. Сегнетоэлектрики.Сегнетоэлектриками называются кристаллические диэлектрики, у которыхв отсутствие внешнего электрического поля возникает самопроизвольнаяориентация дипольных электрических моментов составляющих его частиц.Примеры: сегнетова соль NaKC4H4O6·4H2O;титанат бария BaTiO3Сегнетоэлектрики состоят из доменов —областейсразличныминаправлениямиполяризованности.Температура,вышекоторойисчезаютсегнетоэлектрические свойства—точкаКюри.rrДля сегнетоэлектриков связь между векторами E и P нелинейная инаблюдается явление диэлектрического гистерезиса — сохраненияостаточной поляризованности при снятии внешнего поля.Пьезоэлектрики — кристаллические диэлектрики, в которых при сжатииили растяжении возникает электрическая поляризация — прямой пьезоэффект.Обратный пьезоэффект — появление механической деформации поддействием электрического поля.20.

Проводники в электростатическом поле.Если поместить проводник во внешнее электростатическое поле или егозарядить, то на заряды проводника будет действовать электростатическоеполе, в результате чего они начнут перемещаться до тех пор, пока неустановитсяравновесноераспределениезарядов,прикоторомrэлектростатическое поле внутри проводника обращается в нуль E = 0 .Иначе, если бы поле не было равно нулю, то в проводнике возникло быупорядоченное движение зарядов без затраты энергии от внешнего источника,что противоречит закону сохранения энергии.rСледствия этого ( E = − grad ϕ = 0 ⇒ ϕ = const ): потенциал во всех точках проводника одинаков; поверхностьпроводника является эквипотенциальной;r вектор E направлен по нормали к каждой точке поверхности; При помещении нейтрального проводника во внешнее поле свободныезаряды (электроны и ионы) начнут перемещаться: положительные — по полю, аотрицательные — против поля(рис.(а)).

На одном концепроводника будет избытокположительных зарядов, надругом — отрицательных. Этизарядыназываютсяиндуцированными. Процессбудет продолжаться до техпор, пока напряженность полявнутри проводника не станет равной нулю, а линии напряженности внепроводника — перпендикулярными его поверхности (рис.(б)). если проводнику сообщить некоторый заряд q , то нескомпенсированныезаряды располагаются только на поверхности проводника, причем D = σ иЭлектричество.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
493,29 Kb
Тип материала
Предмет
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6513
Авторов
на СтудИзбе
302
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее