Гидравлика и гидропневмопривод Никитин 2 (1067420), страница 65
Текст из файла (страница 65)
Пре перс«еле ю ракии рабоп! с Ю)еньшснпсм палачи пушм птм "- испия чястотм вращения юла иасхеа раисам ряботм сщи будет опрелелщься шрам«тра«1и )очки ( с ксср.)инювчн; 01 =. 0.75; м, -- 0,75 0.047= =0.03525 мус: НГ =6«28)ОП -6«-2830 0„03525 — 61-3.52-9,52 и, Дия опрслюсния потреб!мамой мо1писсти вайлем КПД с псмощмо параболы полобня Н = 4(У, которую пеюисяем краз гачкт С до пересечения с характериотияол насек«а точке бс Урависинс парябоям подобия имсст Вил НГ 9,5 Н=-7662(т,тяя ьаь ( = Г -- — — "-=.7662. 0;.
О,о)525« Режимы. Оирслеяяеммс )очками. Распояоженнмчи на сара(к«те полобнмх решимов. Нолобнм. В попом)' 1), ОГГ = 0,8 ! Потребляемая васссам мощнос1ь прк уменьшении его подачи )м 25 М путем пи кнения «Вснп ь! Вращения вшм )йД. Гаэ иаи рабочее тело ииевмоиривода.
Оеобеииости течения гете в устеиовившемсн режиме Об)две саедешш. Согласно принятой термнпотипин, пнгпипприяог)ом натмвщот устройство с одним илв более обьсмвммн инт."ВмВтпческими ЛЯигителнми (илн нншпюсщеипю(сшси), Вклю" ча)ощсс в себя пневматический мсхаинтм, в котором рабочах среда няхотется под давлением. Структурнгм схема ппсвмопривода, как п гпдропривода. состо)и ит энсргообеспе !ива!ошей н сн)ювой (пспшпотюльной) систем, а также направи!ощсй рсгупирующсй пОЛснстсмм. ЭнсргообсспсГнвщошую спетому образуют устройства, нсппльтуемыс ДНЯ ПРОНТВол(ГВЙ е ВОЛГОтовю) сжатой реоочей с)ждм.
К ннм относятсЯ компрсссорм, фильтрм, устройства асуп)ки вотдука, рссивсрм н т. и. Силовук) систему обра)уип в основном пневматические двигатели — машннм, преобраэую)пис энергию сжатого воэлуха в мсканнчсскую рабшу и вм!юлняюпше различимо переме1пення в техпологнчсскик устанощтах, Управление полученной энергией снщтпй рабочей среди (Газа). Таюпочаюшссся е регулнроваш1н таких ес паряметроп. как ди)шеннс и расход, а также в распределении и непраш)сини потоков сжатого во«духа, осуществляв)хя посрсдспюм клапанов давяеи)ш„лроссслей, ржпредешпелей п хруп)х тлсмщп ов напрввяяюп)сй и регулирующей подспстсмм привода.
Ппл рабочей средой в пнсвмопрнводе понимшот прслварптщ)ьно сжатый в компрессоре асплух нэ си»ушак«шсй среды (в некгеорых особых слу иях ИСГГольэутот другие газы). В промьнплеиносп) часто прныеняюг термин (Ггазоям)1 приводи. Д кичестве рабочей среды в Гюонпм привале преимущест- ВЕВИО ИСПОЧЬ)УЕГСВ ГОРЯ ППГ Шт, Обрющпщийся испосродстиснно па упрапписмом объекте прн сгорании га:юобратующих ве(песте. Э)о наклвлмваст неютормс особснност-и на рабочее пронесем. протекающие в устройствах приво!я, когорме в настоюдсм курсе нс рассматриваются, Ч.
з!. Гийизгшиа пп! мапл Г !а!Бпюитриюе Условные грвфичеакис обозна юйия ииевмапрвводов и щювмоус гройгп в соотвсте(ву~от пглравлнчеекям, с той лишь рюинпсй, ч(о стрелки, указываннпне подвод н отвод рабочей орели, ие закрашивают. ! ю кпк рибпчии шюп лгггеачпприяадп. Дешевизна н доступность рабочей срслы - газа (возлуха) — пбусловнлн ее исп<тльзоваииа в писамштриноде. Воздух предо гавллнп собой газовую смесь„в осиовноч састоящ) ю нз двух !аюв: азогл Ит (-- 8,0й "4) и кислорода От (2(005 "4). В небольилих количествах в нем присутствуют инертные газы — аргон Лг, неон Ис, геши! Нс, крзпжон Кг, ксенон Хе - и нздород И.
(0,94 ллл), а также диоксил углерода (углекислый газ) С()з (О,ОЗ Зь). Кроме зтл|х газов воздух содержит некоторое количество волянопт пара(влаги). Работа ииевматических элементов основана иа использовании зверюги сжатого воздуха, а также фтпнческпх зффекгав. возникающих при его движении. Поэтому процеасы, происходящие в пневматическом приводе, ржс ппъоююг, бюируясь на шкапах н уравнениях механики жидкости и гаю, газовой днвамикн я термодииамйкк.
В частности, уещяовнвпгсеся ~сивине газа исследуют с учетом уралиенцй сосюлния газов, неразрывности ежовой струн и уравнения Бернулли. уравнении юсвюязпш тиж Из законов термодинамики известна, гю лля равновесных (терлюдииамичсскнх) онсзем саатояшю газа харак!ври.луегсл тремя основными !юрампрамн — лбсащозиым давлением, абсал(отпой температурой н плат!шалью дштг,гтым объемом), Дзш зтдеатьпых газов связь между аснопнымн париметрамн отажает ураввсяне Клапейрона — Мслглелесва (сьг. гк ! ).
В реальньщ условиях„если параметры сосюяния термалююнческай системы удовлетворюот урзаненщо вида р,)!пр = совы, е и — число, поспзяииое ва весь! интерщшс изменения паримщв, такой процесо нюывают нолитропиым, линию, итобранмоую процесс, политропой, число и — показателем ггозлитропы. и . и В пневмопрнводах й тшевмоснстемах ири сжатии газа в услощх теплообмеиа между юзом и окруъаклщей средой асушеств- ются терман!шах!писак~те процессы, ороюкщогцие при паатояных: тсмзгературе. Т= сапы, — взатермный (и 1); пронзвелеиие аб- погпшо лавлевия гтюа и его объема есть вели шиа пос"юянная для двиной массы юза союаоно закону БшЪщ — Марио!та.рп!)',~- . Рг )!' л'=созлл(! давлевин, р = сапы, — изобариый (и = О); объем газа пршюз! ционазсн его юмпсратурс со(ласка закону !'ей-з!юасака, й(, Т! " --: Н';Ты обьеме, й', — сапа(, — изохориый (и — т пз); давление газа прямо пропорционально его температуре согласно закону Шарля, ГЩ!'тз = РМ% Приведенные юконы справедливы лля равновесных процессов.
При движении газа процесс становится вераановесю ьл, поэтому к параметрам процесса (л„р„и 7') добаюпся еще один — скорость гюа. Для промышленных пиапмопрщюлов. зксплуатнруомых при давлении гащ менее )О ЧПа, рабочую среду можно рассматривать как идеальный илз. Пспбгииаспт угигаиоипиизюпсл резмгьнл течения гаю. Исходя Нз условна, что при усюиовнвщемся течении массовый расход газа одинаков ~ю всех сечениях поюха, р Д з( =р,з); зБз .=-сацхт, дла политРог1гзого пРоцесса.
Р, ггР!' = сощ(, Игпеиепие иеипзРьшипыпи,иэи ои хмйри моъгза прелсшялпь в инне ри Ил)! = -".р, );,у . В юничне от несжимаемой жнлкосги объемный расход ~аза е вследствие его раси!прения при понижении давления плоль цоюка увеличнжюзся, по ириволм к юменанню тели!ературы газа. Долгому уравнения Бернулли лля лщеальиою газа и для идеальной жнпкости разггнча~тся :тргзенггпп Ьеридипг дщ юеюешпариаи смргйии идеен ип;ч а!и с учетам урввнапш Эйлера н законов состозпня имеет вид и р( и' х л --- — -л — ' = со!ыг, -! рхл 2О где = - вьюота рассмюриваемого поперечною сечения струйки вад уславиым нулевым урояием; все члены пчеют тог лсе Знергетнчссющ смысл, по и в соотаегщвуюшем уравнении для илсальной и и згндкостн Второй член, †- †", ющяясь мерой удельной патон* и — (рыт циалыюй энергии лавлщщл, соответствует работе, совершаелгой снламн гцдродниамического давления в газе, состояние которого В В 1 идэмие»»эмир»»ад Тут.
(О. Пнвэггилдими) р, из ЯТ вЂ” = сощ1, р„л 2д и-1 и рп 1',) и р„, -1 од 2б и1 р д 372 нзмснястся полнтрална.'.)эа раба е в и раз прсвышасг работу, со. в»ранимую только при ращпнрснии ппа, и учнгываст закжс прсвращснис вну!Роннсд знсрпэи газа. Он гшрсдсиясгся высотой столба газа с пошпропным нзмаээсвээсм сщтщянэа! и лавлснисм р, в основании столба, т.
с. в данной гочкс. Посл» преобразований с учстом уравнсиия состояния газа урввнсннс Бсрнучяи для струпка ндсальэкэгю газа прннимжп вид гдс ЛТ((п- П вЂ” члсн, выражжоипэб температурный валор н учнтывающнл превращшшо виутреннаб знсргин. С зпсргстичсской ючки зранэш уравнснис Бернулли можно охараь-шризовать так; Полный Напор при уотанаанвшсмся движении частицээ ндссшыин о ~аэа, слагающимися нз гсомстричсского, пьсэомстричсскогю, скоростного н ~сиэгсразурааго напоров. сохраняю поагояниос эна шине.
Получсннос ураансииа Бсрнуллн д е частицы идаального газа можно распросгрангпь на пщак реального газа прн слслуэощих ло~ущсннях: закон распрщэслсния давления в сечении - юдрасэвтээчссянгэ; амссто скорости частицы газа эгсвользустся средняя око)эосп* Р, нотона рояльного газа а данном ссчснин; коэффщэисгп кинстичсокой энергии а.: 1. Ражим точения турбулент ныб: а силу нсэначишльного перепада высоты з прн малой ~аэаэггосэн газа ою практически нс ялняет на сга плотность; лля гюа при больших скоростях щшжщпш плотность р, нальзя гчитать постоянной; поакальку гяз, проходщций по каналу,н» успсваст вступить в гсплообмен со стоиками капала, обычно прснсбрсгмо~ прнращснилми гсгшоты н рассматривают пропссс при постоянной температуре.
В слу час пол игранного процесса ) ра»н»ии» Б»рн)ээли дэл млло. ка р»атьного гази в сочсниях 1-1 и 2-2 бсз учета потерь удельной знармш ввиду их малости пранимасг вид В большинсща промышлсшщх пнснмапрнводов прои»хагаи. па- янтропныб прои»со измсисння параметров газа с показатхлам ао(эф лнтРопы и = Б = 1,4 (для воэлуха), часто ооозна ~асьэыь~ чсрсз )г и называамым показателем аднабаты, а пропала -шшабагным. Лдиабатиыб приз(»г» пргэ~скасг при сжатии газа бсз зсэьэообмена мсжлу систсмой н окруэкающсд средой, работа совсршастся и счет умсныпсния внузрсиисй знсргин систсмы. Согласно ур»внсншо Пуассона, тап Г = сова, глш )- — показа юш, алнабаты (эпш воздуха ь -- и — 1,4). Для некоторых ~азов при давлсннн, прсвышаюшсм 10 й(Па, х...'- аокжэаэсль политропы мшкстдосппагь шачсния л = 2 н бокса. Иав» э»ни» гизи из рсчериуара.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
