Механика жидкости и газа. Избранное. Под общей ред. А.Н. Крайко. (1014100), страница 106
Текст из файла (страница 106)
Однако из соотношения (6.7) следует, что если выполняется условие А. Н. Сенундае !Гл. 562 воляет правильно описать не только турбувтентное, но и переходное точенио в пограничном слое. 7. Заключение. В предыдущих разделах показано хорошее совпадение теоретических расчетов, проведенных с использованием дифференциального уравнения (2.11) для турбулентной вязкости, с опытными данными на примере неавтомодельных течений в следе, струе и пограничном слое. Наряду с этими течениями уравнение для в было апробировано при расчете течения в зоне смешения двух полубесконечных потоков, и был проведен расчет течений в плоской пристенной струе, в плоском канале и, наконец, в сжимаемом турбулентном пограничном слое вплоть до числа Маха М = 10.
Полученные и для этих примеров результаты подтвердили, что уравнение (2.11) пригодно для расчета широкого класса турбулентных и переходных плоских слаборасширяющихся течений типа пограничного слоя. Каковы ограничения данного подхода? Прежде всего следует отметить, что, несмотря на удовлетворительное в целом описание течения в области перехода от ламинарного течения к турбулентному, на.
самом деле этот переход носит более энергичный характер, чем получается при расчетах с использованием уравнения !2.11). Вовторых, попытки распространить данный метод на осесимметричные течения в канале и струе показали, что в этом случае использование универсальных постоянных лг,о,т и Д в соотношении (2.11) дает заметное расхождение (в 1.5 — 2 раза) расчетных и опытных значений е. Неуниверсальпость уравнения баланса кинетической энергии турбулентности (2.4) при переходе от плоских к осеснмметричным течениям отмечалась в работе !6]. По-видимому, это несовпадение носит принципиальный характер и объясняется несовершенством исходных предположений о механизме переноса или диссипации энергии турбулентности. Литература 1.
Лалмагорав А.Н. Уравнения турбулентного движения несжимаемой жидкости Н Изв. АН СССР. Сер. физ. 1942. Т. 6. № 1, 2. 2. Рганй!! 5., !4евеуйагй! К. !)Ъег еш напев Рогше!вув!еш 15г ййе апвбеЬ!!йеге ТагЬп!епя?? ЫвсЬг. Аксай. йг!вв., Соишбеп, Ма!5. РЬув., К1. 1945. Н. 6. 3. Нома й ВгабвбвсЬе ТЬеопе и!сЫЬошобвпег ТпгЬп1епв (/ Х. РЬув!Ь. 1951. Вй 129. Н 5; Вй 131. Н. 1. 4. Манан А.С., Явлен А.М.
Статистическая гидромеханика. Ч. 1. Мл Наука, 1965. 5. Глушко Г.С. Турбулентный пограничный слой на плоской пластине в несжимаемой жидкости Н Изв. АН СССР. Механика, 1965. № 4. 6. Лойе Ин Яра!йенд Ю.Н. А !зуо-рагаше!ег шойе1 о1 !шЪп1епсе апй !ев арр!!сабоп го 1гее !еув. Ьпрепа! Со!!ебе., МесЬ. Епб. Т!ерп.. ВЦТЫ?В?12, 12, 1969. Игаггпе ппй В!обйЬеигаб, 1970.
Вй 3. № 2. 11.1) Нифференииальное уравнение для тлурбулентлной вязкости 563 7. Вшдяйотв Р., Реггмя П.Н., Алией №Р. Са)сп1атюп оЕ Ьошн1агу 1ауег доче)ортпепС пяшб СЬе СшЬп1епС епегбу етртайоп Н 3. Р)пЫ МесЬ. 1967. Ч. 28. РС 3. 8. ))тес И И'., Коеаязпау Е.В.С. Бппр)тз р!тепошепо)об)са1 СЬеогу оЕ СпгЬп1евС яЬеаг Яокя Н РЬуя.
Р)шдя. 1969. Ъ'. 12. № 3. 9. Тоетояенд А.А. ТЬе д!)Етшютт ЬеЫпд а )ше яопгсе тп Ьопюбевеопя СшЬп)епсе,'1 Ргос. Ноу. Вес., Вег. А. 1954. У. 224. № 1159. 10. Зимонт В.Н. Экспериментальное исследование турбулентной диффузии в каналах переменного сечения ту Изв. АН СССР. МЖГ. 1968. № 3. 11. Нтвхе Едй ТшЬп1епсе. Ап шггодпсйоп Со йв шесйап)яш авд СЬеогу. № — т'.
МсСгоит — Нт11, 1959. = Хинпе И.О. Турбулентность. Ее механизм и теория. Мл Физматгиз, 1963. 12. Абрамович Г.Н.т Яковлевский О.В., Смирнова Н. П., Секундов А.Н.т Кратиенинников С.Ю. Исследование начального участка турбулентных струй различных газов в спутном потоке воздуха Н Изв. АН СССР. МЖГ. 1966. Н 6. 13. Вгадяйом Р. ТЬе еЯесС оЕ шй1а1 сопдйтюпя оп СЬе дете)ортттепС оЕ а Е ее ЯЬеаг 1аУег ттт 3. Р)п)д МесЬ.
1966. Ч. 26. РС 2. 14. Вес В.С., Аийег 1.В. ТЬеогу оЕ Ско-6)тпепяюпа! СпгЬп)евС ка)тея В А1АА Лопгтта). 1970. Ъг. 8. № 10. 15. Нагяйа Р.Т., Ьее В.С. Сотте1айоп Ъегкееп СпгЬп)епС яЬеаг зтгеяя апд СигЬп!епт Ыпейс епегйу,',~ А1АА Лопгпа).
1970. Ч. 8. № 8. 16. Крашенинников С.Ю., Секундов А.Н. Связь между коэффициентом диффузии и эйлеровыми характеристиками турбулентности в различных потоках )тт Изв. АН СССР. МЖГ. 1970. № 1. 17. Сйеегау Н., Коваяхнау Е.В.С ТшЪп1епсе шеаяшешепт Ы СЬе майе оЕ а Нпп Яат р)ате Н А1АА Зопгпа). 1969. Ъ', 7.
№ 8. 18. Секундов А.Н., Яковлевский О.В. Экспериментальное исслецованис течения в следе за тонкими пластинами 11 Изв. АН СССР. МЖГ. 1970. № 6. 19. Ва)о Н., Кварт К. ТЬе шесЬашяш оЕ Сгапйтюп !и СЬе па)те оЕ а СЫп Яат р!ате р)асад рвгайе! Со а ппИопп Яок тттт Л. Р)пЫ МесЬ. 1961. У. 11. РС 3.
20. В)етват)тон К. Оп СЬе Яок пеаг СЬе Сга)1шб ейбе оЕ а Яа) р1ате // Ргос. Ноу. Яос., Вег. А. 1968. Ч. 306т № 1486. 21. Рихшмайер Р.Н. Разностные методы решения краевых задач. Мл Изд-во иностр. лиг., 1960. 22. ВсМтсййнд Н. СгепхясЬ)сЬС вЂ” ТЬоойе. Каг1ягпЬе, 1951. = Шлихтинг Г. Теория пограничного слоя. Мл Изд-во иностр. лиг., 1956. 23.
Рог)йшанп Е. 1)Ьег СшЬи1епте ВСга)т)апяЬге)Спвб,',~ 1пбг.— АгсЬ. 1934. ВС1 5. Н. 1. 24. А)бег)яон М.В., Рат' У.В... деневп Н.А. Воняя Н. Ет)бттяюп оЕ зпЬтпегбед )е)я В Ргос. Ашег. 8ос. С)ч. Епбгя. 1948. т'. 74. 25. )'авдее Недде Ятунен. Меяпгешептя оЕ СшЬп)енсе 1п а р)апе )еС оЕ втг Ьу СЬе 6)Япя)оп птеСЬог1 апд Ьу 11те Ьо)-ице птеС)год В Арр!. Вой Ноя... Бег. А. 1958. Ч.
7. № 7. 564 А. Н. Сенундое 26. Вгадбигу Б.|.Б. ТЬе вбгпсвше о1 а ве!Вргевегч!пк ГпгЪгг!епс р1апе !ес Н Л. Е!пЫ МесЬ. 1965. Ч. 23. РГ 1. 27. Гннеесниб А.С. Теория турбулентных струй и следов. Мс Машиностроение, 1969. 28. Р!е!сбег Й.Н. Оп а бп!Ге-г!Негепсе во!пбоп Лог ГЬе сопвбапс ргорегту ГпгЬгг!епб Ьоппс1агу !ауег,'~ А1АА Лопгпа1. 1969.
Ч. 7. № 2. 29. Уханоеа Н.Н. Характеристики турбулентного следа в условиях градиентного потока // Сб. "Промышленная аэродинамика". Нып. 27. Мс Машиностроение, 1966. 30. Бам-Зелнноеич Г.Лч7. Расчет отрыва пограничного слоя Н Изв. АН СССР. ОТН.
1954. № 12. 31. Бсбибаиег С В., К!ебапеЯ' Р Б. 1пчевббабоп о1 верагабоп оЕ бЬе !пгЬп!епФ Ъоппбагу !ауег. МАСА Нер. 1951. Мг 1030. 32. СаЫмеН С.Б., Яебап Н.А. Е!ои аггб !геаб Ггапв1ег ш а 1апппвгйбпб ГпгЬп!епб Ьошв!агу 1ауег. Рарег АЯМЕ. МНТ вЂ” 10. 1969. ЗЗ. Вагбгу Млгауапап М.А,, Вагауее К Оп гЬе сг!гег!а уог течете ггапв!г!оп ш а гчго-г!ппепвюпа! Ьошн1агу-1аусг Яои 77 Л. Р1пЫ МесЬ. 1969. Ч. 35. РГ 2. Глава 11.2 ИССЛЕЛОВАНИЕ РАЗНОНЛОТНОСТНЫХ СТР э'Й НА э СТАНОВКК КРАТКОВРЕМЕННОГО ДЕЙСТВИЯ *) В. И.
Раещупзсин, А. Н. Сезсундов Смешение струй газов, имеющих плотность, отличную от плотности окружающей среды или спутного потока, интересно как само по себе, поскольку оно встречается в различного рода смесительных устройствах, так и с точки зрения моделирования истечения струй горячих газов. Имеющиеся в литературе данные ~1 7), даже по таким простейшим характеристикам, как длина начального участка струи и толщина слоя смешения, весьма разноречивы.
Расхождение экспериментальных данных, с одной стороны, объясняется различием в начальных условиях истечения 1начальный уровень турбулентности, толщина и состояние пограничного слоя, число Рейнольдса), не всегда достаточно полно приводимых в работах. С другой стороны, в большинстве работ по причинам экономии приходится проводить эксперименты на мелкомасштабных моделях, что приводит к снижению точности измерений.
Кроме того, при измерении на малых моделях обычно малы числа Рейнольдса Ве. Нри этом истечение струи становится неавтомодсльным и зависит от В.е. В данной работе для повышения точности измерения параметров струи на ее начальном участке были увеличены размеры сопла, из которого происходит истечение. Это позволило уменьшить отношение размера датчика к размерам струи и увеличить число Не, но вследствие увеличения расхода рабочего тела привело к необходимости работы с небольшой продолжительностью запуска. Малая инерционность измерительной аппаратуры и автоматизация процесса измерения позволили сделать это, а уменьшение времени осреднения в единичном измерении компенсировать введением осреднения по ансамблю нескольких измерений. *) Изв.
АН СССР. М1КГ. 1981. М 6. С. 28- 34. 566 В. И. Расщупкин, А. Н. Секундов Рис. 1. Схема созданной установки кратковременного действия показана на рис. 1. Рабочее тело (в данной работе гелий, фреон или воздух) подается из баллонов 1 (в случае воздуха из линии высокого давлении) в емкость 2 объемом 1.5мз.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
