151601 (Технічна термодинаміка та теплові процеси технології будівельних матеріалів), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Технічна термодинаміка та теплові процеси технології будівельних матеріалів", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "151601"
Текст 2 страницы из документа "151601"
Табульовані значення теплоємності (табл. Д4, табл. ХІІ 4)
, тоді
При змішуванні газів, які не реагують хімічно, мають різні температури та тиск, розрізняють 2 випадки:
1 - змішування при V = const (сумарний об’єм газів перед і після змішування). Параметри стану визначаються за формулами:
(1.4)
(1.5)
(1.6)
Для газів із однаковими мольними теплоємностями (та однаковими значеннями К).
, .
2 - змішування газових потоків (масові витрати Мі - , об'ємні витрати Vi - м3/год, тиск Рі, температура - Ті) при відношенні теплоємностей окремих газів К1, К2... Кn:
(1.7)
(1.8)
при температурі Т, тиску Р.
Якщо гази перебувають під однаковим тиском, то
, .
Приклад 1-9. У двох посудинах утримуються гази: посудина А - 50 л азоту, при Р1 = 2МПа, t1 = 2000С; посудина В - 200 л диоксиду вуглецю при Р2 = 0,5МПа, t2 = 6000С. Визначити тиск і температуру, які будуть встановлені після приєднання посудин.
Значення ;
;
.
1.4 Аналітичний вираз І законуну термодинаміки має вигляд:
dQ = dU + dL,
де dQ - кількість теплоти, яку робоче тіло отримало зовні,
dU - зміна внутрішньої енергії робочого тіла,
dL - робота, яку здійснило робоче тіло ("зовнішня робота розширення").
Для нескінчено малої зміни стану робочого тіла
dq = du + pdu =
= d (u+ pu) - udp.
I = u + pu є параметром стану, має назву ентальпії.
Для ідеального газу
(1.9)
де Сpm - середня масова теплоємність при р = const в межах 0...Т.
Для теплотехнічних розрахунків необхідно знати зміну ентальпії, а не її абсолютне значення. При р = const кількість теплоти qp = i2 - i1, тобто різниця ентальпій кінцевого і вихідного стану.
Приклад 1-10. В котельній електростанції за 20 год. спалено 62т кам’яного вугілля, яке має теплоту згорання 28900 кДж/кг. Визначити середню потужність станції, якщо в електричну енергію перетворено 18% теплоти, отриманої від спалення вугілля.
Кількість теплоти, яка перетворена в електричну енергію, складає:
Q = 62*1000*28900*0,18кДж.
Еквівалентна електрична енергія або робота
Середня електрична потужність станції
1.5 Процес підведення або відбирання теплоти
Процес може бути ізохорним (V = const), ізобарним (р = const), ізотермічним (t = const), адіабатним (dq = 0), політропним (PVm = const, де m - стала величина, показник політропи).
При V = const залежність між параметрами початкового і кінцевого стану має вигляд:
, а (1.10)
Зміна внутрішньої енергії
(1.11). При р = const: , а (1.12)
1 кг газу може виконати роботу
L = P (V2 - V1) або L = R (T2 - T1) (1.13)
При t = const: PV = const, , а 1 кг ідеального газу виконує роботу:
; ; ; (1.14)
Адіабатний процес: при СV = const, PVk = const (тут - показник адіабати). Залежність між початковими і кінцевими параметрами:
(1.15)
(1.16)
(1.17)
а робота 1 кг газу складає:
;
; (1.18)
Політропний процес: PVm = const; характеристикою таких процесів є величина
, або (де ) (1.19)
Для процесу розширення:
а) m<1 … (q>0) - підведення тепла, ( ) - зростання внутрішньої енергії; б) ; в) m>K … (q<0) - відведення теплоти, ( ).
Для процесу стискання:
а) m<1 … теплота відводиться, внутрішня енергія зменшується;
б) K>m>1... теплота відводиться, внутрішня енергія зростає;
в) m>K... теплота підводиться, внутрішня енергія зростає.
Залежність між початковими і кінцевими параметрами:
; ; (1.20)
Робота 1 кг газу в політропному процесі визначається за співвідношеннями:
; ; ; (1.21)
Якщо кількість теплоти, яка приймає участь в процесі, відома, то робота обчислюється за формулою:
(1.22)
Теплоємність політропного процесу:
(1.23)
Кількість теплоти, яка сприймається або відбирається від газу:
(1.24)
Зміна внутрішньої енергії газу:
(1.25) Показник політропи (1.26)
Якщо відомі 2 параметра початкового і кінцевого стану, то
(1.27)
(1.28)
(1.29)
Приклад 1-11. В закритій посудині розміщується газ під розрідженням Р1 = 6667 Па і t1 = 700С. Покажчик барометра - 101325 Па. До якої температури потрібно охолодити газ, щоб розрідження становило Р2 = 13332 Па?
Тут V = const і Р1/Р2 = Т1/Т2, тоді
, звідси Т2 = 318,8К, t2 = 45.80C.
Приклад 1-12. В закритій посудині V = 0,6м3 міститься повітря при Р1 = 0,5 МПа і t1 = 200С. Після охолодження посудині повітря втрачає 105 кДж. Визначити, який тиск і температура повітря встановляться у посудині.
Із рівняння стану PV = MRT визначаємо масу повітря в посудині:
Кількість теплоти , звідси
0С.
Тут (табл. Д.5; табл. ХІІ (4)).
Для ізохорного процесу
.
Приклад 1-13. Визначити, яка кількість теплоти, що підведена до газу в ізобарному процесі витрачається на роботу і яка - на зміну внутрішньої енергії.
І закон термодинаміки - можна представити як
. Величина визначає частку теплоти, підведеної до газу, яка здійснює роботу розширення. Для ідеального газу P = const, то і , тоді . Приймаємо К = 1,4, тоді отримаємо (тут ). Це означає, що в ізобарному процесі лише 28,5% підведеної теплоти до газу перетворюється в роботу, а решта 71,5% теплоти збільшує внутрішню енергію системи.
Приклад 1-14.1 кг повітря при температурі t1 = 300С і вихідному тиску Р1 = 0,1 МПа стискується ізотермічно до кінцевого тиску Р2 = 1 МПа. Визначити кінцевий об’єм, витрачену роботу і кількість теплоти, яка відводиться від газу.
Із рівняння стану .
При t = const P1V1 = P2V2 і
Робота стиснення складає:
Кількість відведеної від газу теплоти дорівнює кількості роботи на стискання газу, q = - 200кДж/кг.
Приклад 1-15. Адіабатне стискання привело до підвищення температури повітря в двигуні і спалаху пального. Об'єм зменшився в 14 разів.
Визначити кінцеву температуру і кінцевий тиск повітря, якщо Р1 = 0,1 МПа, t1 = 1000С.
(тут К = 1,4).
Кінцевий тиск .
Приклад 1-16.1 кг повітря при Р1 = 0,5 МПа, t1 = 1110С розширюється політропно до тиску Р2 = 0,1 МПа. Визначити параметри кінцевого стану повітря, зміну внутрішньої енергії, кількість підведеної теплоти і отриману роботу, якщо показник політропи m = 1,2.
Початковий об’єм повітря:
Кінцевий об’єм повітря:
Кінцеву температуру отримаємо із характеристичного рівняння
.
Визначаємо роботу:
Зміна внутрішньої енергії:
Кількість підведеної теплоти складає:
Тут зовнішня робота відбувається за рахунок підведення теплоти та зменшення внутрішньої енергії.
.
Приклад 1-17.10 л повітря при тиску Р1=1мПа і температурі t1=250С розширюється в циліндрі із рухомим поршнем до 0,1мПа. Визначити кінцеві об’єм, температуру, роботу, здійснену газом, підведену теплоту, якщо розширення відбувається: а) ізотермічно; б) адіабатно; в) політропно.
а) ізотермічний процес (PV = const)
, t1 = t2 = const. Робота .
Підведено теплоти .
б) Адіабатний процес (PVк = const) , звідси
, .
в) Політропний процес (PVm = const)
, .
Робота .
Підведена теплота:
Приклад 1-18. Для сушіння керамічних виробів використовують повітря, яке підігрівається в зоні охолодження печі від 17 до 800С. Яка кількість теплоти необхідна на 1 год. сушіння виробів, якщо за цей час витрачається 8 тис. м3 повітря при сталому тиску 750 мм рт. ст. (100 кПа).
.
Масу повітря визначаємо із рівняння стану PV = MRT:
, ?
тут (МСр - 29,3 кДж/кмоль для двоатомних газів - довідкова величина).
1.6 Ентропія згідно із ІІ законом термодинаміки для обернених процесів складає
dQ = TdS (1.30)
де dS - нескінченно малий приріст ентропії системи, dQ - нескінчено мала кількість теплоти, Т - абсолютна температура джерела теплоти.
Об'єднавши І і ІІ закони термодинаміки, отримаємо
TdS = dU + pdU
Основним рівнянням для визначення зміни ентропії є вираз
(1.31)
Для газів рахують, що значення ентропії дорівнює нуль при Р=101325 Па і Т = 273,15К. Ентропія для будь-якого стану газів відраховується від нормального стану.
За змінною теплоємністю
(1.32), (1.33)
(1.34)
За сталою теплоємністю
(1.35)
(1.36)
(1.37)
Зміна ентропії між станом 1 і 2:
(1.38)
(1.39)
(1.40)
При сталій теплоємності
(1.41)
(1.42)
(1.43)
Рівняння ізохори: (1.44)
Ізобари: (1.45)
Ізотерми: (1.46)
Адіабати: S = const, (1.47)
Політропи: (тут (1.48)
Приклад 1-19. Визначити ентропію 1 кг кисню при Р1=0,8мПа і t1=2500С. Теплоємність приймається стала
.
Для двоатомних газів МСР = 29,3 кДж/кмоль,
а R = 8,314 кДж/кмоль, то
Приклад 1-20. Визначити ентропію 1 кг кисню при Р1=0,8мПа і t1=2500С. Теплоємність лінійно залежить від температури.
Тоді .
Для кисню із табл. Д.3 CPm = 0.9127 + 0.00012724t кДж/ (кг∙К)
або Ср = 0,9127 + 0,00025448 (Т-273) кДж/ (кг∙К),
звідси Ср = 0,8432 + 0,00025448Т кДж/ (кг∙К).
1>1>0>