Методичка Чертова для заочников 1987 года (Чертов А.Г. - Методические указания и контрольные задания по Физике), страница 3

1, 2, 3. Болькгнгигедн Б С. Сборни» задач па обшему курсу физики.— М г Наука, 1979. Чсргсе А Г., Воробьев А. А Задачник по ризике — Мл Высшая школа, 1931. Стрелков С. И. Механика. — Ил Наука, 1976. КикоимИ.К., КмшюнА.К. Молскулврнея физика. — И.с Науке, 1976. Калаииоисов С. Г. Влектричсство. — Ил Наука, 1977. Смертин П В. Обший курс физики. — Мл Наума, 1977 — 1980.— Т,1,2,3,4.

Мамшев А. И, Механика и теория относительности. — М.: Высшая шшша, 1978, 1986. Матвеев А. И. Мслеиуляриая физика. — Мл Высшая школа. 1981, Мотаеео А. И. Элексрсдиивмика. — И:с Высшая школа, 1960, Елибшмов Г. И., Мами КХ А Твердотельная злектрсникл. — Мс Высша» шкоаа, 1986. Сена Л. А. Единицы физических величии и их раамсрисстн.— Ис Наука, 1977. Чертав А.

Г. Единицы физических величин. — Мл Высшая школа, 1977. ОБЩИЕ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧ И ВЫПОЛНЕНИЮ КОНТРОЛЬНЫХ РАБОТ 'лент строительно>о фвкультезв ВЗИИ Киселев А. В. Шифр Мтага' лрес> г. Каргоиоль Аркингельской обл, ул Сергеева, 2, кв б Коитрольнвн рибате 1 но физике 4.

Условии задач в контрольной работе надо перепи'сать полностью без сокращений. Для замечаний преподавателя на страницах тетради оставлять поля. б. В конце контрольной рабаты указать, каким учебником нли учебным поспбисм студент пользовался при изучении физики (название учебниив, автор, год издания). Зто делается лля того, чтобы рецензент в случае иепбходимости мог указать, что следует студенту изучить для завершения контрольной работы. 6. Высылать на рецензию следует одновременно не более одной работы. Во избежание одних и тех же огпибак очередную работу следует высылать талька после получении рецензии иа предыдущую. 7, Если контрольная работа при рецензировании не зачтена, студе>п обязан представить ее на повторную рецензию, включив в нее те задачи, решения которых 11 1 ).

Зз время изучении курса общей физики сгудентваочник должен представить в учебное заведение и зависимости ат специальности ат двух до шести контрольных . работ. 2. Номера задач, которые студент должен включить и свою контрольную работу, определяются по табтлнцам вариантов (см., например, с. 35). 3. Контрольные работы нужно выполнять чернилами в школьной тетради, на обложке которой привести сведе' ния по следующему образцу: оказались неверными.

Повторную работу необходммо представ ь месте с аезачтениой. 8. Зачтенные «онтрольиые работы прелъявляются эщзменз ору Студент должен быть готов ео время экэа мена дать оонсненн» по сугцсству рсгисния щгшч, входя. ших в контрольные работы. 9. Решения задач следует сапровожлать кратким», на мсчерпыввюшимн попс»синими; в щх случаях, когда это возможно, дать чертеж, аыполиеинмй с помощью чсртежных принадлежностей. )О. Решать задачу нада в общем аиде, т.е. выразить искомую вели н у в буквзннык бознэчекн х «ел»чин, заданных в условии задами. При таком способе решены» гн пронзеодгпся вычисления нршчеж)точных величин 11.

Г!оси~ получения расчетной формулы длн проверки правильности ее следует попсгавнть в правую часть фор мулы вместо символов величии обозначения единиц этих аеличии, произнести с ними необходимые лейсгвня н убедитьсн а том, что полученная при этом епииица оютвсгсгвуст искомой величине. Если такого соответствии нет, то это означает, что задача реюенз неверно (см.

вример 4 ив с 53 и пример 3 на с 78). 12. Числовые значении жщичии ири подстановке нх в расчетную формулу слсдучт выражать тозько в единицах СИ. В виде исключения допускаема выражать э лкгбмх, но одинаковых единицах числовые значения одио)юдных величин, стонших в числителе и знаменателе дроби и имсюгцих одипвиовые со»мни (см. пример 7 иа с. 23). 13. Прн пгюстэновке в расчетную форцулу, а также при записи ответа числовые значении велмчн» след)ет записывать как произведение десятичной дроби с олной зна»вшей цифрой перед запытай вв соответствующую степень лесяти Например, вмссш 3520 надо зависать 3,52. 10', вместо О,ОО)29 записать 1,93-)О н т.

п. !4. Вычисления по рвсчепюй формуле надо проводить с соблюдением правил приближениях вычиснений (см. а Зада инке по физике» А Г. Чертова, А. А. Во. робьеиа Приложение а приближеиныт вычислениях). Как правило, оконютыьный ответ сиедует записывать с тремя э»атак!ими акф!гам». Это относится и к с»7 гаю, когд» реэ)льтат нолрмн с применением «алькуляторя УЧЕБНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ПО РАЗДЕЛАМ КУРСА ФИЗИКИ ь онзнческие основы клдссическои жюгдннки Осмеяна формулм Кннематнческое уравненне лвнження матернальпой тпчнп (центра масс твердого тела) вдоль ося л = )(д).

,где Г(Г) — некоюрая функция времепн. Проекцяя срелпей скорости на жь с (о.) == —. л ж Средняп путевая скоргмть (п) = —, лг ы ' „где бе — путь, продленный точкой за интервал време,цн йй Путь Д» я отлячвс ог рамюстн коорлапат бе=- не — лг не может убывать н привянете отрвцетсньнме )внеченпя, т. е. ЬгМО. Проекция нпювегнюй скоросгн гю ось к д п. = —. и ' Проекцня среднего ускорения на ось л лм (а,) = — " . * Ю Проекцня мгновенною уснорення ов ось к Кнпематнческое уравнение лвпженнн материальной точк» по окружности Ч=)(Г), г=-Е=сопьс Модуль угловой скоростн м=-е.

д о Мпдуль углового ускоренпн д е— о ' Связь мевщу модулнмн тнюейнык а утлошш беляеве. харвктернвуюшвх двнженне изпщ по овружноетяг о=ой, а.=еду а.=пей. где о — модуль лвнейяой скорости; а, н О; — модуля таптеяйналыщго в яормальпщо усхоренвйу й — модуль угловой скорости; з — модуль углового уекоренвя; й— радиус окружности. Модуль полного ускорения о = уга;)-о(, ялн о АУ ет-(-мт, Уил между полным а к нормальным в„ ускореимямх о = вгсон (о,/л).

Кииематическое уразвенне гарманкческнх щимбвнпй материачьнай точкн х = А соз(юг+о), где х — смешение; А — амплнтуда юыебаннй; м — угловая влн пнклнческзл частота: р — начальная фавн. Скорость н ускореяне матернальвой точка, совершающей гармонические колебания: о= — Ам мп(от+ Г); п = — Амз соя(ге(-)- р). Сложенпе гармоннческнк колебаний одного напрзпленмв н одднаковой частоты: а) вмплптуда результврующего нолебання А =.~ Аз+А(+ЯА где сох (Чз — Ш); б] начальная фаза ревультнрующего колебания Траектория точки, участвуюоеей е двух езанмно перпендикулярных колебаниях, «=А сознй у Атсоз(ты+ Г): а) р= — 'х, если разность фаз О 0; л, л б) у= — — * х, если разность фаз Ч -Шк, А, л, в) -Ят+ — У=!, если Разность фаз О=в ю з ЛТ лу - УРвннеиае плоской бегущей волны р=д м(т — — ) Ьгг= — Ьг, т л где Х вЂ” длина волны.

Импульс матерпальной тачки массой ж, Лвнжушейся са гкоростью т, Р=- щт. Второй закон Ньюгоиа бр Рбй где р — рщультнрующая сала, действующая тернальную точку. Силы, рассматриваемые в механике: а) сила упругости на ма. где й — коэффнккент упругостн (в случае пружнны жесткость]; г — абсолютная деформання; 6) сила тяжести Р=жй; в) села грнентэпнопного вэенмодействня где С вЂ” граэптапнонная настоенная; ж, н жг — массы нтаннодействующнк тел; г — расстоднне между телами (тела рассматрнваюгсн как матт.рнальные точкн). В случае гравитационного вванмадейсщня салу можно вырээнть также черен напряженность С граэнтапнонного полег где у — смещение любой нэ точек среды с координатой л в момент Г; о — скароеп распространения колебаннй в срепе.

Свяэь раэностн фа» ЬН колебаний с расстоянием Ьк между точками срелы, отсчитанным в напранлепнн распространенна кодебаннй; г) гила трения (скольжения) р = /йг, гпе / коэффнпиеит трения; йг-- сила нормально~о аанленин. Зенон сохранении импульса 2; р = сонь(, или лля лвух тел ()=2) лнэ,А-ю чх= н,н + э н, гпе т и тг — скорости тел в момент времени, принятый за начальный; «1 и нх — скорости тех же тгл н момент времени, принятый за конечный. Кинетическая энергия тела, ланжущсгосе г!оегупа тельна, Т = тот/2, нли Т = р'/(2т). Потенциальная энергия: а) упругоаефюрмироеанной оружины П = '/тйхт, где * — жесткость пружины; л — анголе'тная дефор- мация; б) гравитационного взаимодействия П= — Сю т/г, гяе С вЂ” гравитационная постоянная; ю~ м юх — масси взаимодействующих тел; г — рассюянне между ними (тела рассматринаютсн как материальные точна); в) тела, нахолюцегосн в олнороаном ппле силы тяжести, л Л вЂ” усищ е оболн л, а — н о а елэ пап у(юанем, принятым эа нулевой (формула справедлигм при условии Л~)(, гле )( — радиус Земли).

Закон сохранена» механической эиерги» Е= Т+Т) = соней Работа А, соаерюаеман результирующей силой, опре. Леляекя как мера изменения кинетической энергии Материальной точк» Осиовиое уравнение динамики вращательного лвижеиия ошосителько иеподвижиой оси л М, — 1,е, где М вЂ” ршультирующнй намепт внешних сил отиосвтельно оси х, действующих ца шло; е — угловое уокере. вие; 1, — момент ипердин отиосгпелыю оси вращения.

Момецты инерции иекотормх тел массой ш относнтельио оси д проходящей черев центр масс: а) стержи» лапкой ! относительно осп, оерпсидику лярвой опржию, 1, = '/ тт(т; б) обруча (тоихг~гтеиисно цилнвдра) шмосительио сми, «ерпеидикуляриой плоскости обруча (совпхлхюптей с осью цилиидрв), 1,=- шй', где й — ралиус обруча (цилиивра); х) диска радиусом Н отипсителыю ос, псрпеипику ляриой плоскости диска, 1, =- '/хтйл.