ГДЗ-Физика-задачник-10-11кл-Рымкевич-2006-www.frenglish.ru.djvu (991535), страница 53
Текст из файла (страница 53)
Иэ прсдыдушей задачи Ь хб/Ь, где х — расшоянис ло конкретного максимума, 4 — рассншнне между когерентными источниками и Ь вЂ” рассншние от источников до зкрана. Отсюда х шЛЬ/4. а) если увеличивать Ь, го х увеливастся; б) если уменьшить г), то х также увеличится; в) если умеиышпь Л,го х уменьшится, Отмт: а), б) расстояние между максимумами освещенности увеличивается; а) уменьшается. № 1093(н).
Вано: )Решеннег В = 8,6 м Воспользуемся имеюшсйся в учебнике формулой т т Л г, 4.5 мм лля нахождения радиуса г„темных колец Ньютона г„~Яй,где  — рааиус кривизны выпуклой поверхности яинзы Л, Л вЂ” длина волны монохроматического света, Ь вЂ” номер темного кольца. Выразим длину волны „* (4,6 ° 10' м/ — — = О.Б09 ° 10 ~ м = 689 икм. ВЬ 8 6м ° 4 Ответ: Л 589 мкм. № 1094(1061). Иншрференцнонная картина затикает из-за ограження света ет обеих поверхностей возлушного клина, образовавшегося между сюклянными пластинами.
06- ратимся к рисунку. Рассмотрим часть воздушного клина. Пусть луч ВА делает на границу развела стекло-воздух. Он частична отражасюя и идет в направлении АО и О В частично лреломлястся а налравлеиии АВ. 0 точке В луч частично отражаегся от другой поверхности раздела мюдух-стекло и попаает в точку С первой поверхности. Вальша он нргломлштсн и идет в точку О. В точке О лучи интсрферируют, т.
к. являются когерентными. Оптическая разность хода лучей: Ь АВ - -+ ВС+ я (СО - АО), Л 2 где л — показатель преломления сюкла, а член Л/2 появлясшя из-за потери лолувол им при отражении луча АВ. Дяя просшты мы не учитываем, что лучи АО и СО, проходя верхнюю стеклянную нластинку, допадают в воздух. Разность хсда Ь меняется яо мере изменения толщины канна АО, удовлетворяя попеременно условию максимуна н минимума интерференции. Та- ким образом появляется интсрфсренцнонная картина так называемых полос равной толщины. № 1095(1068). Пол дейспяшм собственного веса внизу каркаса пленка уюлщается, в оптическая рвзнсстыюдв лучей, отраженных от блшкней н дальней поверхностей пленки, прямо пропорциональна тодшине пленки. № 1096(1063). Условие главного максимума интенсивности лля дифракциониой решетки залштся соотношением 4 з!п в ЛЛ, где  — порядок спектра, 4— период решетки, 9 —.
днфракционный угш, Л вЂ” длина волны света. Очевиано. что положение главных максимумов зависит от длины волны Л лля всех порядков, кроме нулевого (Л = О). Поэтому при пропусканин белого света все максимумы, кроме нентраяьного, разложатся в спектр, фиолетовая область которого будет обрашена к центру, а красная — наружу. № 1097(1064). Для дифракциониой решетки условие появляения максимумов записывается как В ып 9 = ЛЛ, где 8 — порядок спектра, с — период решетки, 9— )тловое направление, Л вЂ” ллина волны. Отскша мп 9 ЛЛ/с'. Для двух соседних максимумов разность (в+1)Л 88 Л агп 9, — вгл 9 л й булет тем больше, чем меньше г(. Поскольку 4 меньше лля второй решетки, тс ее спектр булег более широким.
№ 1898(106з!. Расстояние ст центра до лифракцнонного максимума можно вмразнть как ! = Ь !бр, где Ъ вЂ” расстояние от экрана до решатки, а угол о находится из условия Ымп 9 ЬЛ. Поэтому прн увеличении Ь расстояние между дифракшюнными максимумами увеличится (угол 9 при этом не меняется). № 1099(!066). Решение: Восполюуемсл выражением лля нахождения дифракционных иаксимунов решеткм: 4 пп 9 ЛЛ, где Л вЂ” порялок пектра, 4 — пери!и решетки, 9 — дифрвкцнонный угол, Л— тина волны.
По условию шдачи Л = 1, 9 4 '. Л лзшр 8,3 ' РО ьм ' мп4' 58 ° !О хм = 580 им. ()тест: Л = 580 нм. 80 ИОО(!067). Решение: Из формулы: г( ип 9 88 находим ЛЛ . 86 ° 10'ы 9 = агемл — = агсшп и 2 ° 10'м вгсв!и 0,0276 Лб '. Г ХПГ Свемюмс вмям № !101(п). шение: Воспользуемся форнулон дея нюожеення главных максимумов лнфракмпоннон картине: г(но В ЯЛ, где й — порядок спектра; — псрнсдднфракцноннон решетки; Š— угол, пса которым вин главный максиму; Л вЂ” длнна световой волны.
По условию заеачн прм а = 2 (главный максимум второго порядка) Лнп Р,-2Лп а прн й = ! (глввнын максимум первого поряяка) Я мне, ппе, . !з/2ЛГ а Замечание. Так как углы мазью, то синусы можно заменить на сами углы, выраженные враднанах:мпе 6.Тогладе, 2Лнйр» ! . Искомын угол 0 = х»-л = 4. 1 '. ! Ответ:Е» 4,! . № 1102(1659) Решение: Расстояние ! мекку спектрами первого порядка равно ! = 25 Я) Е, где Ь вЂ” расстояние от экрана до решетке, р — угол отклонения порядкового спектра, которыЯ находнтся нз формуяы»Г мп 0 = Л. Полагая пп р ея е, т. к.
угол Е мая, получаем: Л Л ей 2 ° 7,6 ° 10'и ° 1м ., =10 м=10мкм. мае»00 0.152 и Ответ. г( !О мкм. № 1!02(1070). шенне; фиолетового света е' пп 0» Л, п рассгоянне от тРа ДО МаКСНМУМа ПЕРВОГО ПОРШШЛ (, 5 Ге Ег ЗВЯЯ »2 Е, нп фн нвхолнм 1, = ЬЛ,/с. Аначогнчно, красного света 1, = 5 /г(. Окончательно ( -() — -,' =о,!! . С((» (3) 3 м З 8 10 г м л 10' м Опмт: а О,! ! и, Рй 1104(1071). Лннепно поляризованнын свет не проходят через скрещенный поляроид.
Отрюкеннын от воды свет частично полярнзоеан. Если смотреть на воду сквозь поляроид н вращать его, то блики нв мюс булуг вилны с разной ннтснсивностью в зависимости от орнснтапнн ноля роила. яэ. аглг иа гаева — яа. Ргл ешагмтаиэт закал ела: аил сха ига лэг № 1195(1972). Поляроид ослабляет частично полярнэованныд сеет, огрюкенныц от поверхности вспы. Поверхность неньше блнкуегь н не слепнт глаза наблюлателю. № 1106(1075). Клк алано из графи юк период колебания проекция Е, раасн Г = 2 .
Ю -'э с. Поскольку частота колебаний т = 1/Т. то т 5 . 1Оы Гц 500 ТГц. Плана волны нахпеится по формуле ь -- "* =б ° 10г и =000 нм. с 3 ° 10' м/с т б ° 10н е' Отэег: т 500 ТГц, 2 600 нм. № 1107(!974). Как видно нз графика, лли на волны колебания (скорость распространенна волны, умноженная на период) равна 5 1О -7 м. Отсюда частота с 3 ° 10 м/с 0 10н ., щйг 5Т 2 б ° 10'н Ответ: т 600 ТГц. ГЛАВА ХЧ ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ 49. Релятнвнстскнй закон сложення скоростей. Зависнмость мессы от скоростн. Закон вэаммосвнэм массы н анергнн № 1103(1075).
Согласно второму постулату специальной теория относительности Эйнштейна, скорость света в вакууме не зависит от скорости двшкення источников света нлн наблюлателя н олннакова во всех ннерцнальных системах отсчета. Поэтому, неэавнсимо от того, в каком направлении движется ракеш, время приема светового снгнаэа в обоих случаях оаинаковО. Ответ: одинаковые. № 1190(1976). Согласно речятнвистскому закону сложения скоростей, если в покоя- шейся снстемстсяо имеет скоросп э,то в системе,двшкушевся вдоль того же нэправлення относительно первой со скоростью е, оно будет иметь скорость гу, причем в ьо а ои 1+— с' В условны задачи скорость нейтрнно в неподвижное системе в с. Найдем э' — скорость в снешме наблюдателя, двнжугцепкя со скоростью о относи- Уга У еее ХУ. ллглглти г ьиаа и отннитегьлести геьно неподвижной системы) навстречу нейтрино.
Подставим и с в мсхолиое уревнмгн6: й+и с'(й+и) и — г ии с'+ив' ' 1+ —- с' Сократив обе части уравнения на с, получаем с(й+и) с+ ии' Далее си'+ си с! ь иГ. Группируя подобные члены, имеем й(с- и) с(с- и). После сокрашения на (с — е) получаем й с. Таким образом, в полном согласии со вторым постулаюм Эйнялейна, скорость лвилнния нейтрино отнссителыю наблюлатсля ршна с. Ответ: скорость нейтрино равна с. № П10(1077). Лана: Решение: ! = !В м Так как скорости частиц равны, то до соударения кажаая нз них и О,бс пройдет путь !/2 со скоростью и В,бс. Отсюда получаем, что соус — ? арение произойдет через ! ! 10 и Огэст.
й = ВЛ7бс. )0 1112(1080). Решение: Световой сигнал будет двигаться к Земле со скоростью е и пройдет путь й за время с, ?йс П,2 !0!э м)ЛЗ !Вг мус) еб с. Дано: в О,ес; й В,бс Ь !2Гм ! 2 Ю'ем с -?.! — ? 1 "г — — — =37,8 10 с =87,8 2и 1 йг 1.8 ° 3 ° 10г н/с Ответ; ! = 27,8 нс. № 1П!(107$). Лаио: Решение: и 0 бс я того, чтобы узнать относмшльную скорость частиц, необходни' — ? мо перейгн в инерциахьную с пшену, связанную с одной из частиц, и определить в этой подвижной системе скорость второй частицы, Пусть частицы двюкутся адель одной прямой.
Закон сложения скоростей в релятивистской механике запншегся в этом случае как: и+и и' ии 1 —— сг где и — скорость движения частицы в неподвижной системе, и — скорость движения подвшкной шнзчмн относительно непаавилоюй и и' — скорость частицы в полвшкной системе. По условию и и = 0,8с и и -0,8с, т. к. и и и направлены противоположно.
Отсюда; =Ж 0,0?Во В,ЕМ' 1,08 с' са. Реллтиллллнлиа лакал сгллтллл с тла Отит: сесиной сигнал на 4 с раньше. )9 11! 3(1021). Дано: Решение: и„1а.е. и, Релятивистски масса и частицы, двнжушсйся со скос 2,4 !О'и с росгью и, выражается через массу покоя ил этой частицы т — ? борн?лей 1а.е.м.
1а.е.м. и 1,07 а. е. и. 41 -0,84 0,0 с' Опят: и 1,67 а. с. и. Уй 1 И4(10И). Дано: Решенно! с = 0,99с Так как релятивистская масса лз = игил — ' ггс ,г где ие — масса покояшсйся частицы. то увеличение массы актавит и 1 1 10 — --„л~!=7,09. ,~1 " ст Ответ: в?,09 раза. 29 1П5(1083).
| Дайс: Решение: и =4а.е.и. Вычислят релятивистскую массуа-частицы: с 0,9с и= ' = ' ' 'л9,18а.е.м. (и — ие) — ? 41-а81 ~1 —— е Значит, масса а-частицы увеличится на и - ие 9,!8 в.е. м. -4 а. е. м. т 5,18 а. е. м. Ответ: на 5, РЗ а. е. и. Уй Шб(1084). л Дано: иа ! к е. м. и 4а.е. и. с-? Решение: Воспользуемся вырюкеннсм лля релятивистской массы Пучок быстрых частиц будет двигаться относительно Земли со скоросп ю, залаяаемой бюрмулой лля релятиавстского сложения скоростей в'+ с 0,8с+ 0,4с 1,2с я — т- = ' ' — ' 0.909с.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
