1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 67
Текст из файла (страница 67)
'!'огда описанный процесс снова повторится и т. д. Возникнет автоматически прерывающаяся генерация, че- ~« редующаяся с пернодаии покоя схе- мы — -прерывистая генерация». Про- ~1 14~ должительность периодов покои зависит в первую очередь от постоянной времени *„. ==Й«Сл. '4: Лампоиыс ~с1и ! а|ори, рябп~ав1щие !чи ',~! н! н !ч,киме прей»пню|оп ген~ р щнн и ~ о- злщ» щне, 1якнм пб!>алом, нпгщ ловя. ~ ельнос ~ ь ради они пульсон, полу чили па ницше «блок щи ч спера ~оров -.
Паиболее типичным примером блокяпг-генератора являешься ~енерагор одиночных импульсов (видео-ямпульсов), в котором «запирание» лампы совершается очены быстро и колебательный процесс не успевае~ возникнуть. Схема такого генератора представлена на рнс.
21.19. Сущее гвенно важной частью ее является «импульсный трансформатор», содержащиИ как необходимые элементы анодпую 1. И сегочну1о !.» обмотки. Импульсный трансформатор обеспечивает сильную обратную связь и возможность быстрого, лавинообразного нарастания тока через лампу, впало~ичко тому, как этц происходят в лампах мулы нвнбратора. Работу схемы рнс. 21.19 можно качественно описа ы, следующим образом.
Пусть и какой-то момент ! =0 !кривая а рис. 2!.20) напряжение се~ни лампы о»рнцательно, но постепенно повышается, и в момент А лампа .отпирается, т. е. появляегся анодный ток ! (кривая б рис. 21.20). Обмотки импульсного трансформатора включены так, что при появлении и увеличении анодного тока напряжение сетки повышается, чем обусловливается бысгрый дальнейший рост анодного и появление сеточного токов. По достижении ими максимальных значений рост сеточного напряжения прекращается, и благодаря продолжающемуся процессу :И;,.21;6) сиихгоиизацмя яазеывиых колвваний 401 ,,'-„, заряда сеточным током конденсатора Сг сетка снова быстро стано- вится отрицательной. Лампа «запирается», и, начиная с некоторого - минимального значения (точка С на кривой и рис. 21.20), а ° опять экспоненциально возрастает до следующего «отпирания» лампы 4« в' точке А'. После это~о процесс повгоряется.
Анодное напряжение лампы изменяется в соответствии с кривой а рис. 21.20. Таким образом, схема генерирует одиночные импульсы, разделенные во -',;:;:,,';времени промежутками покоя, длительность которых определяелся и У !! посчоянной времени нщщ гслС . При соответствующем выборе параметров лампы, трапсформаж1ра и цени )саС„подобная схема может генерировать очень кра ~ковреыспные (порядка десятых долей лгкивк) ~:-:,;: 'импульсы с крутизной фронгов порядка 10 ' жксвк и промежут.':",;;;.'...
каин между ними, в сотни и тысячи раз превосходящими длитель- :~',... -- ность импульсов. Подобщле возможности и сравнительная простота .;: '-' схемы обеспечили различным вариантам блокинг-генераторов широкое применение в импульсной технике. ф 21.6. Синхронизация разрывных колебаний. Харакгериой .д,;,~!,;::,', особенностью разрывных колебаний является их своеобразная реак- ция на воздействие внешнеИ периодической. силы, обусловливающая :г!!::;:::; .'синхронизацию этих колебаний с внешней электродвижущей силой 'г1~::,,-: в довольно широких интервалах изменения частоты внешней э.д.
с. Влияние внешнеи периодической силы на амплитуду разрывных гелакслцвонныв Автоколевьиия (гл., 21 колебаний в силу того, что последняя определяется разностью «верхнего» и «нижнего» уровней энергии накопителя, может быть практически очень ьшлой. Таким образом, оказывается возможным в известных пределах управлять периодом релаксационных колебаний с помощью воздействия на релаксационную систему какой-либо внешней синусоидальной или просто периодической силой. Простейшие схемы синхронизации, например, можно осуществить, введя в релаксацнонную систему с неоновой лампой или тиратроном источник внешней периодическоИ электродвижущей силы и Последнюю можно включать в случае схемы с неоновой лампой Рнс.
21.2!. (рис. 21.21, а) последовательно с газоразрядным промежутком, в случае же тнратронной схемы (рнс. 21.21, б) внешняя э. д. с. прилагается к сетке, изменяя ее напряжение относительно заданного постоянного смещения. Если часгога впеншей элекчродвпжущеп силы ы и частота 2« пгюторения рслаксапиоппов свс ~сны яи " (7' нсриод колсгю- 1 шгй) согщадаюг или патодя~ся друг с яру~он и яра~ивы омпппс~ии, г. е. М -- =и юг (и= 1, 2, 3,... — целое число), наблюдается явление синхронизации. Последнее загыпочаегся в том, что при изменении частоты внешней С $ 21лЦ СИНХЕОНИЗАЦИН УАЗЕЫВНЫХ КОЛВВАНИЕ ЩИ ний на другое условие синхронизации, т. е. система переходи~ скачком от одного значения а к другому.
Подобный процесс изображен на рис, 21.22, где по оси абсцисс отложена частота внеш- '~:::„:!.::.1 ней электродвнжущей силы ы, а по оси ординат — частота повторения разрывных колебаний. Жирные прямые АВ, С(У, ЕВ, 6Н, изображают «области синхронизации, впу" ~рв которых разрывные колебания «следят» за изменениями частоты управляющего воздействия. Если оставляя частоту внешней электродвижущей силы постоянной, изменять параметры релаксационноИ В системы, например ее заряжающуюся емкость С, то по- 7г лучится несколько иная карппю (рнс. 21.23).
Кривая ! харакгернзус~ измспснне Г «собственной !асыыы. Рс Рвс !!23 А"::. лаксационной сис~еыы прн ее «настройке» с помощью измепспия емко«~и С. 1!Ри наличии внешней электродвижущей силы час~оп« ы плавная кривая ! заменится ступенчатой кривой АВС1ЭВ7»... Каждая с тупенька этОИ кривой указывает на наличие ингервала изменения емкости„ внутри которого релаксационная система управляется внешней электродвижущей силой и синхроннзируегся с иею. Переход Р -ггилчмчФ «ы, за) Рис. 2!.22. влектродвижущей силы частота разрывных колебаний в некоторых пределах изменяется, оставаясь в том же с ней соотношении. При значительном изменении частоты внешней электродвижущеИ силы в какой-то момент происходит перескок частоты разрывныхколеба- Рпс 2!.2! с одной ступеньки на другую совершается скачком. Подобное явление можно очень наглядно продемонстрировать с помощью установки, "'";::" ., :схема которой дана на рис. 21.24.
Включив последовательно с неоновой лампой генератор сипусоидальной элекгродвижущей силы 1' и.трансформатор для вывода колебаний на усилитель с репродуктором, можно при изменении «собс.гвенпой частоты» релаксационной 404 Рвлаксационныв Автоколйвания 406 4 21.61 СИНХРОНИЗАЦИЯ РАЗРЫВИЫХ КОЛВБАНИМ системы с помощью переменной емкости С прослушать в репродукторе последовательность отдельных тонов 1сгупепькн). Еще более устойчивую и отчетливую картину синхрониаацни разрывных колебаний нож~«о получить с мультнвибратором, ггодвергаемым воздействию внешней электродвижущей синхронизирующея силы.
Приведем схему синхронизированного мультивибратора и несколько осциллограмм, пояснюощнх механизм'синхронизации. Па рнс. 21.26 Лг — двойной триод 6Н7 представляег собой мультивнпп«в«дага) «и Гпвнхрюнмгп Г«ынн нпппн.ик«тнп« Риы Л.25. браториую часть схемы, ХХ« — -усилительную, обеспечиваюнгую подачу достаточного напряжения на репродуктор. «Настройка; мульюгвнбратора производится с помощью переменных сопротивления в сеточных цепях Кпг и Хтя«. Синхронизирующее напряжение от генератора звуковой частОты подается через трансформа гор, включенный в одно «плечо» схемы- -между катодом н левон сеткой лампы 6Н7. Осциллограмма колебанип на сетке мультигшбратора в отсутствие синхроннзирующего напряжения представлена на рнс, 21.26, Х„При наложении синхронизирующе~о напряжен«и на нижней восходящей ветви кривой колебаний мультнвибра гора появляется целое число и полупериодов синхронизирующего синусоидального напряженна.
На том же рис. 21.26 приведены еще некоторые осциллограммы, соответствующие значениям л=1, 2, 3, 4 и б (соответственно осциллограммы ХХ, ХХХ, 71', 1' и Л). Явление синхронизации весьма наглядно представляется этими оспнллограммамн. Дело в том, гго, кроме «собственныхн напряжений, имеющихся в цепях мультивнбратора„ определяющих в каждый данный момент его состояние, действуют ввльксационныа Ав7околязьння !гл. 2! напряжения, создаваемые синхронизирующим генератором. Благодаря сложению их условия, определяющие яонрокидывание» системы, будут нарушены — сдвинуты к тому моменту, когда' сумма синхронизиру!ощих и собственных напряжений даст нужное значение и„. Поэтому при изменении периода синхронизирующей электродвижущей силы релаксационная система автоматически чподстрзнвается», что имеет место в довольно широких пределах изменения частоты, доходящих до 6-.-8"7', от'основной.
Рассмотренное свойство релаксационных колебаний †способнос синхронизации внешней периодической силой †.широко испольауется в технике, особенно в измсри гелшюй практике. Если в качестве д 7Р л=я Рис. 2!Д7. синхропизнруяяцего усгройс!яя !кпольлона!ь !спера!ор яысоког1ябнльных по час!о!с колебаний, гп и щс!о!а рслакащионпой снсгс»пг буде! характеризовагься той же степенью стабильности,,Колебания стабильно синхронизированного мультнвибраторз могут в свою очерель служить для управления следующим мультивибраторпым каскадом, обладающим более низкой ячастотой», и так далее. Так можно создать целую цепь мультивибраторных каскадов с понижающимися частотами, управляемую одним высокочастотным задаюцшм генератором. На рис.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
