1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 49
Текст из файла (страница 49)
СВЛОШ>С ЛИИИП, И НОЫССП>ГЬ ИХ ДЛЯ 1 1 >к .>и> ъ >шч ой ! Вы44ьиых ус !Виши Вотйу- ! ьцшш> и о!»к >В ы ш>иыялыии о /: 11с>>ш Н С, 1 О!! !'Ы!' Ы>> ! В > В>>В >11 ЫЛ>НИ>Ш4ЧИ Е :и>илами, м(ч > 1 !В41ь !' и и!'>1>1.*! В14 В и>В4Х маьсиьшл>,иы >п,ги>шй П ь,п >о иы>11 мсс>п >лч ш 11.>ь П> и 771 !РВ>с ! Ц ! 1!. !' ' ' ' П Циашпичи,ш В4!>>ии> лай,> нл рис.
!7.18>„ п>шс>ш»4ВИ и Во»ишан,ш с!шсобы позбуньцеиия Волны 4.'„1„ В нилиицрическом резона торе с помощью электрических и магнит- 1 :;:...иььх зондов. 1 Прьнне нсего цело обстоит В резонато- !'Вс. 17ц5. рах таких форм, где электрическое и ма>- нитное поли достаточно четко раздел>иы йростраис>вейно, наприйер в тороицзльных резонаторах. Из рис. 17,!6 Видно, чго мап>итиый ЭО>ьд- — истлю П вЂ” Вмес 1 счьшл Ввози>ь '>олыьо и 4иидуктивиу>о» зону 4>1, а элок>ричесхий З - >ольки и счкос>иуяы зону уи В) '1 регий способ связи с иолыч рсзоиагором и Возбуждения :::х-.:.'Оьо с помощью электрошюго погона, о ш,шшошсго иерсмшнюй со- Рис.
1714. РВ>. 17.!6 бом виде возбун>ЦЕВИВ и рЕЗОнатОРВ, так же как и В ВОЛНОвОдЕ, возникает бесконечная совокупность нолей всех видов, соответствующих собственным частотам м> резона>ора. Благодаря явлению резонанса, нз этой бесконечной суммы будут выделяться лишь те частоты мн которые близки к возбуждающей частоте м. При боль- ~!,"-'~'="-,:.: с>ранение электроваку скается чер поля в напр пло>иос>и >ока по>у ш> ссобышо в технике сверхвысоких частот нри умных приборов. 1)б>ни!о электронн ез резонатор в местах максимальног явлении электрических силОВых линий и!ирокос распрокоисгруироиании ый поток прону о электрического для обеспечения 310 полыв рввонаторы сложпых эорм и их приз!впвпив 1гл. 17 иаиболее благоприятного взаимодействия электрического высокочасто(иого поля с зарядами потока.
В этом отношении электронный Чтобы ст аиить прок можно уподобить электрическому зонду. то ы у р з~ачительиые искажеиия поля отверстиями, через которые проходит электронный поток, последние закрывают очень тонкими сте~камп, свободно пропускающими электроны, ио позволяющими сохранить конфигурацию электрического поля резонатора. Схема взаимодействия потока электронов с резонатором принс;(спа па рис. 17.!7. Л(я(ррляыВ яяяъФ Э! Ц.= е(! р. ! г е З.— запасенная в сис(еме при резоиаисе энергия, Р! — мощность, расходуемая в системс гакже при резонансе.
д . В альиеашем для сокращения записи опус(им индекс !. При включении в рабочую схему, где резонатор связан любым из рассмотренных выше особов с другими элеме(папи устройства, полый резонатор может иг ать роль параллельиого или последовательиого ко ур . у этого представляется целесообразным, кроме осиовпых параметров м, и (:уп ввести некоторые «эквивалептные параметры», характеризующие поведение резонатора в схеме при определенном виде колебаний. Так„ «параллельпое резоиацспое сопротивлепи ре» ч! ! 7 Г> Иб «»квииалеитпых пара — метрахэ полого резонатора, Как отмечалось ранее, полый резонатор в колебательная система с бесконечным числом степепеп свободы и, следовательно, требукацая для своего описания бескопечного числа параметров.
С практической точки зрения для характеристики повеРис. !7.(7. девиа таких систем достаточно знания всего лишь нескольких параметров. Эти параметрь(, характеризующие реакцию полого резонатора па впе(ппие элек.(рические воздеп(азыашогся экпиаалсппплмп парамс(рами ! т ! и . па ш гелю(ой марс звало(ичшл парачс(рам кппгурпп с согрслп(оч(пшлми К, . и Использояапие эяиипалсп(иых парамс(рпв (па~и ласт в доступной форме воспользояа(ься гсориси, по«я!изми и пред * стзалепиямп систем с сосредоточеииыми параметрами, и упростить расчет полых резонаторов. Осповиыми параметрами полого резоиатора, имекхцими иепосред- ! (лй физический смысл, являются собствеипзя частота м! и ствешп ф н и ви колебаний и добротпость (,У(, отиесепиые к определсниому виду к связаииые друг с другом соогпошепием ;";;:!1л Ясно, что эта величина имеет вполне определенное значение только по отношению к выбранным точкам резопа(ора, между которыми имеет место напряжение 1/.
Можно, иапример, определить «параллельное резопапспое сопротивление» резоиатора, изображсппого пв рис. 17.13 по от~ошеиию к точкам А и Рь находящимся в пучиости электрического поля, а следовательно 77 -;-",:. и Напряжения. Нетрудно видеть, что максимальное зиачеиие Ур, при лк(бом виде колебаний можно получить, осущсс(шш сичзь резопагора а пучпости эл(к ! Рпч('с! и! и поля. ((пало! и'п(о В можно о«резали(ь и посл( (мига(слепое резопапгпос сопри(павши«, ю((мрое, по суп(сству, яиляспгч ььаиалл( и! Пым активным сопротивлением р(ч(пнатора й 117.б) 2Р При возбуждении резо атора в пуч Ности тока получится очевидно мини Рис.
!7.!8, ',мальиое значение величины й. Пользуясь соотношениями, имеющими место между параметрами '' замкнутого колебательного контура, в силу которых К! Яре = -- К = Чу!(, Уг :,:;.(Параллельное и последовательпое резонансные сопротиилеиия можно '.,::; связать с добротиостью простым соотпошепием, распростраияяицимся ..':: 'и па экаиналептпые параметры поло~о резонатора: яр — 1,7% или ) ( Эре 1(: пале'"чпо можпп «Зяти и другие .;,'натора: эквиаалепгпую индуктивность Е и эквивалентную емкость С: 117.11) е(«рее '::::;(.Необходимо, плпако, иметь в виду, что все эти эквипалептпые !",",Параметр(л мо(у! быгь отнесены к тем или иным ~очкам резона.::„,тора, как это б(ылп показано па примере Яре,.
При выборе соответ:.:: Ствуюп(их (очек апе пучпости напряжения или тока в выражения (17.10) !«7(,.';~: 3 17.б1 ов «эквивллвптпых парамвтрлх» полого рвзопьторл 311 жег быть определено по отношению к некоторому папряжеияю 77 следующим образом: г(е Ре» 2Р ' 117 3) 312 полыв евзонвтоеы сложиых аойм и, их пгимзпвнив !гл, 17 эквивале!ипых параметров Необходимо вводить <коэффициеит распрсделспиял или «коэффициеит связи« по напряжению или 1оку: 77 '> 1" (17.12) ! где У и 7 — зиачепия иапряжеция и тока в выбранной точке, а У„„„ и 7, — значения папряжепия и тока в соответствуклцих пучиостях. «1"< Учп!ывая (17.10), (17.11), (17,12), получки: 7<« ' Р<" Е>< > <и,> Б" 7.
ч<> 7:е (!7.13) Поясним прииедеппые соображения рис. 17.19, иа котором схематически изображены два возможных случая <пзраллельногол воз.буждения полого резопагора. На рис. 17.19, а возбуждение осущещвл >ется электропиым погоком, проход>ицим вдоль силовых липий электрического поля в области пучиости последнего. 7!ру!Ой рис.
1 7.!9, б изображает <юзбу>кщ>пис рсзопагор>! с помоп<ыо кои- 1) <. ! ШИВ>й СИ»ЗН, ОС) ПЦ Г ! ИЛ»СЛИШ Нис иу шаг>и. В Нагни! сзу <а<. ш нш<з.шпг«>< и»рамс!!и! долью! бы!ь и!посевы и,и!рюксшпа и миг!с возбуждения рв<и хопа!ора (и случае нараллельпого возбу- >КДШПШ). Если в резонатор в качестве элсмеита связи вводится зизак или петля, номещепиая и пучиости магнитного поля, можно получить пример «последоиательпогол возбуждспия. При вычислсиии эквивалентных параметров последовагельио возбуждаемого рсзопатара их Надо относить к !Оку и обласги возбуждения.
Рис. !7.Ш. Оливка„как показал Нейман, и в этом случае мо кпо примеиигь эквивалепгиу>о схему параллельного кои!.ура, свсд» ипдукгивиую связь к коидуктинной типа рис. 17.19, б. При условии, ч>о эквивале>ппая пагру>кеипая добротпосгь системы остается дос>аточпо большой, указанные сооыюшсиия л!Огут быть примеиимь! и в случае введения нескольких связей в полый резонатор, Обычио э!о входная связь (с геператором, возбуждающим электронным потоком, и т. д.) и выходная связь — с нагрузкой, 17;; !очках — слсдусз использоиа<ь некоторую усредненную величину /гга Выходная связь этого резонатора, иазиачеиием''которой служит отвод энергии, осуществляется обычно с Л, ввсдеипой я резопатора. помощью петли связи в вону мзгпи!Ного пол 2 17.6.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
