1626435917-d26f9677b92985e7688f24b5e74711ce (844351), страница 106
Текст из файла (страница 106)
С Ь е п С. Ь., Рйуз. Кеч., !Зг, 2550 (!963). !!1. О ь Ь а ш Н. Л., РМ11рь Ким Кср„!3, 335 (!958). ! 12. Оз 1г а гп Н. Л., М ! 1! е( в! а 01 Ч. К,, Р)гум. Кеч.. !32, !435 (1963). 113 С Ь а п ! п Ь. М., В г о п 01 М. А., РЬуз. Кеч., 106, 473 (1957). !!4, Р и з Ь гп а п 5., Яс!еп(11!с Роипда!1опь о1 Ъ'асшип Тсснпщце, 2пд еб. Ыечч уог!и !962 (имеется перевод: С. Д в ш и а н, Научные основы вакуумной техники„иад-во «Мнр», 1964).
!15. Т ц г п Ь ц! 1 А. Н., В а г1 оп К. 5., К1» )е ге Л. С, Ап !п1гобцсбоп со Часццгп ТесЬпщце, Неяг ТогЕ, 1963. 1!6. Ко Ь е г(в К. ЪЧ., Чаи д е аз!(се Т. А., РйгаМ6Ь Часццш апб 1Ьз Арр1!са!шпз, Еп8!еъооб С!ИН, ЬЬ У., !963. 117. В а г г г и 91о и А. Е., Н16Ь Часцши ЕпВЛпееппд, Епн1ечгоод-С!11(з, И. У., 1963.
1!8. О ц 1Ь г1 е А., Ъасцшп Тесйпо!обу, Л(есч Уогй, 1963. 119. М с А 1 е е К. В„Е д с! з о п Р., 8 1 р 1 е г Р., в кинге «Ргосеебйтнз о( 1Ье 5)х(ееп(Ь Аппца! Оазеоцз Е!ес1гоп1св Соп1егепсе», Р!1(вбцгнЬ, 1963. 120. Н о г п Ь е с Ь Л. А., М о! и а г Л. Р., РЬуь. Кеч., 84, 62! (1951) . 12!. М а во п Е.
А., Ча п б егз !1се Л. Т., Лонги. СЬеш. РЬув., 29, 361 (1958). !22. Ма вон Е. А., Ъгап0егз11се Л. Т., Лонги. СЬеш. РЬуз., 30, 599 (1959). 123. С!опеу К. Р.„М а вон Е. А., Чан бега(! се Л. Т., Лонги. СЬеш, РЬув., 36, 1!03 (1962). 124. С Ь а и г и Е. М., В гоп 01 М. А., РЬуз. Кеч., 107, !219 (1957). 125. Ргоз( Ь. Б., РЬув. Кеч., 105, 354 (!957). 126. Туп да!1 А. М., Реа гсе А. Р., Ргос. Коу. Зос, А149, 426 (1935). 127. К о з е Р.
Л., Лонги. Арр!. РЬуз., 31, 643 (1960). 128 С Ь а п) и Ь. Л)., РЬуз. Кеч., 123, 526 (!961). ! 29. В г а д Ь ц г у Х. Е., РЬуз. Кеч., 40, 508 (1932). 130. В е п п е11 ЪЧ. Н., РЬув. Кеч., 58, 992 (1940). !31. Ь а нег Е..!., Лонги. Арр!. РЬуз., 23, ЗОО (1952). 132.
В а г п е з ЪЧ. 3., М а г 1 г п Р. %, ЛЪ с Р а и! с! Е. 1Ч., РЬуз. Кеч. Ье(1., 6, 1!О (!96!). 133. Ч а г п е у К. Х., РЬув. Рсч. Ье!1., 5, 559 (!960). 134. Ог(еп бог нег 1. В., Нег(вбегу М., О 8 н й. А., Лонги. СЬеш. РЬувы ЗЗ, 579 (!960). !%. Кем Ь е и В. О., Рг|е вша п 1., Лонги. СЬеги. РЬуз., 37, !636 (1962). !36. СЬггз(о11егзеи К. Е., Н а дз1гош 5., Рговзег Г., Лонги. СЬепи РЬуз., 40, 236 (1964). !37. О ! е з е О. Г., М а)е г ЪЧ. В., Лонги. СЬсш. РЬуз., 39, 739 (1963). !38. М11с Ь е!1 Л.
Н., К г б! ег К. Е. ЪЪг., Ргос. Коу. Зос., А!46, 911 (1934) 139. К о ч а г Р. К., В еа 1 у Е. С., Чя г не у й. Х., РЬуь. Кеч., 107, 1490 (1957). !40. Р а ч)ее Р. Сы Р ц1! оп .1., Ь!етч е 1!у п -Л о п е ь Г-'., в книге «Ргосееб(пнз о1 !Ье Г!ВЬ !игегпабопа) Соп1егепсе оп 1опиайоп Рйепогиеиа 1п Оазеь» (Мцпгсй, 196!), чо1. 11, Ашз(егдаш 1962, р. 1326. 14!. Ч о де ! Л. К., 2з.
РЬуз., 148, 355 (!957). 142. Р г а ш ги Ь о 1 б Ь„Вз. РЬуз., 160, 554 (1960) . 143. 71р1 Е. С., РЬуз. Кеч. (будет опубликовано). 144. Р а 1г19 ц(з1 Л. А., Лоцгп. С1гсш. РЬуз., 39, 1203 (1963). 145. Ъ'а г не у К. Х., Лонги. СЬеш. РЬуз.„31, 13!4 (!959); 33, !709 (1960). подвижность ионов в глзлх ! 46. Р о е Ь г 1 п д А., Хв. Магог(огзсь., 7а, 253 (1952) .
147. В ц г сЬ Р. 5., О е Ь в 11е К,, РЬуз. Кеч., 106, !83, Ь38 (!957). ! 48. М с Р а и! с 1 Е. ЪЧ., М с Р о тч е 11 М. К С., РЬуз. Кеч., 114, 1028 (1959), 149. С Ь а п)п 1. М., Р Ь е! р з А. Ъ'., В)оп 61 М. А., РЬуа. Кеч., 128, 219 (1962). 150. Е1!> ег Н., в книге «Ргосесб!ибз о( 1Ье Г111Ь !п(епгайопа1 Соп(егепсе оп !оп)ха11оп РЬеиои|епа рл Оазез» (Мцпкь !961)„чо1.
11, Ашв(егдагп !962, р. 1334. !51. С ц г га и К. К., Лонги. СЬеш. РЬуз.«35, 1849 (!961). ! 52. С Ь е п С 1... К а е 1 Ь е г М., Р! уз. 1(еч., 128, 2679 (1962) . 153. Моггг зон Л, А., Ебе1зоп Р, М«А1ее К В., Роцг!еепбЬ Аппца1 Оазеоцз Е)еИгоп!св Соп(егеисе, ВсЬепес1абу, Х. у. Ос1оЬег 13, 1961. !54. С Ь а п1 и 1.. М., 8 1 е а п К. Р., РЬув. Кеч., 132, 2554 (1963) !55.
Е 0 е)за п Р., О г(1111 Ь з Л. Е., М с А ! ее К. В.. Лонги. СЬсш. РЬуз., 37„9!7 (1962). 156. Ь ош1«е Л. Л,, К е е з Л. А., Ацз(га)(ап Лошп. РЬуз., 16, 447 (!963). !57. Ко ча г Р. К„Ча гп еу К. Х., в книге «Ргосесибпбз о1 1Ье 5!х(Ь !п1егпабоиа! Соп1егепсе оп !оп)га1!оп РЬепогиепа и Оазев», Раг!з, !963. 158.
ТЬе А(гн!о»ч апб 1Ье Ацгогае, ебв. Е. В. Агшв(гоин, А. Ра!нагпо, Хечг Уогй, !955. 159. Е! )г о11 К. М., в книге «Мазь-прес(гогие!гу», ед. С. А. МсРоч е11, Нег« Уогй, 1963 !60. Р а тч во и Р. Н., Т! с й п е г А. %., Лонги. СЬев. РЬуз., 37, 672 (1962). 161. Р а ч)ь Р. О., Р ц11оп Л., Ь1етче!!уп -Липея Р., Доклад на 3-й Межлуяародной конференция по физике электронных и атомных столкновений, Лоидогь ! 963.
162. Ч а г п е у К. Л)., в книге «Ргосееб!пбз о( (Ье Р1!(Ь )п1егпабопа) Соп(егепсе оп 1оп)та(1ои РЬепогиепз 1и Оавез» (Мцггкй, !961), чо). 1, Агпз(егдаш, !962, р. 42. 163. Ч а г ив у К. И., Р а Ь19 ц1 в! Л. А., в книге «Ргосеег)(пбз о1 1Ье 8!х1Ь 1п1егпабоиа1 Соп1егспсе оп !ошгабоп РЬспошепа )и Оазез», Рапз, 1963.
164. Е 1Ь е г Н., Хз. апнстч. РЬув., 15, 103,.4И (1963). !65. Е г Ь е г Н., в книге «Ргосеег!!пнв о1 1Ье Згх(Ь 1п1егпабопа( Соп1егепсе оп 1опгаа(кп РЬепоп|епа !и Оаьез», Рагин 1963 166. Л) с А1ее К. В., Е г1 е1 за п Р., Ргос. РЬуз. Вос., 81, 382 (1963). ! 67. К о ч а г Р. К., Ч а г и е у й. Н., РЬуз. Кеч., 133, 681 (!964). 555 ДИФФУЗИЯ ЭЛЕКТРОНОВ И НОНОВ ГЛАВА !О ЗАИ4Ф4РУЗЙЯ ОЛЕИТРОНОВ И ИОНОВ О Диффузия электронов и ионов в газе может служить одним из важных примеров взаимной диффузки. Взаимной диффузией мы назвали в гл. 2, 9 8, процесс переноса массы в смеси веществ под действием градиента состава. В случае малой плотности ионизации заряженные частицы каждого определенного вида можно рассматривать как самостоятельную компоненту газа и считать, что заряженные частицы каждого вида диффундируют сквозь нейтральный газ без заметного взаимодействия друг с другом пли с заряженными частицами других видов.
В результате столкновений с молекулал1н газа пропесс диффузии замедляется. Диффузия направлена из областей с высокой концентрацией в область низкой концентрации, На диффузионный поток могут накладываться потоки друтих типов, вызываемые внешними полями нли градиентами полного давления. Процессы диффузии в сильно ионизованном газе или при наличии в плазме магнитного поля значительно усложняются. Этн случаи заслуживают особого внимания н рассматриваются отдельно. Практически процсссь1 диффузии в газе часто играют важну1о роль, и в любом эксперименте или природном явлении, где участвуют электроны и ионы, следует всегда учитывать влияние этих процессов.
Например, в результате диффузии размывается граница между областями ионнзованного и пеионизова1шого газа, и это усложняет анализ многих экспериментов. Замечено, что в некоторых приборах из-за обратной диффузии электронов на катод сильно уменьшается коэффициент вторич1юй электронной эмиссии [1, 2) и заметно меняется пробивное напряжение. Диффузия электронов и ионов в радиальном направлении заметно влияет на характер протекания вссх электрических зарядов.
Эффективное время жизни метеор1юго следа в верхних слоях атмосферы, наблюдаемого по отражени1о электромапштных волн, определяется в значительной степени скоростшо диффузии свободных электронов нз областей, где онн образуются в результате нонизации (3, 4). Явление диффузии иногда окззы- вает большую помо1ць в фундаментальных исследованиях нонизованных газов.
Например, эксперименты по диффузии электронов, которые описыва1отся в гл. 11, 11 2„п. «а»„позволили оценить среднюю энергию электронов в различных газах в зависимости от Е(р. й 1. Закон диффузии Фнка и коэффициент диффузии В гл. 2, Э 9, выведено ош1овпое уравнение диффузии — закон Фнка. Согласно этОму закону, плотнОсть тОка частиц 3, ко эффицнепт диффузии 21 и градиент плотности днффупдирующнх частиц 751 связаны соотношс1О1ем (10.1.! ) Это уравнение справедливо только для двухкн1мпонентных смесей при однородном распределении температуры и полного давления (5].
Величиной 3 определяется число частиц, проходящих в едн1ацу времени через перпендикулярную потоку единичную площадку. Знак минус указывает, что поток частиц направлен в с~врону меньших концентраций. Коэффициент Я зависит как от рода днффунднрующих частиц, так и от среды, сквозь которую они днффунднруют, так что в формуле (10.1.1) величина Я характеризует степень прозрачности среды для диффундиру1ощих частиц. Вос1юльзовавшись тем, что скорость диффузионного потока у определяется выражен1лем 3 =МУ.
(10.1.2) можно записать закон Фикз в виде В гл. 2, ч 9 и 10, и гл. 9, ч 2, выводятся теоретические выражения для коэффициента диффузии, полученные на основе кинетической теории. Как и следовало ожидать, приведенное ранее простое выражение (2.9.6) для средней длины свободного пробе1 а довольно неточно н согласуется с экспериментальными данными лишь по порядку величины. Но прп более детальных расчетах средней длины сьободпого пробега удалось получить лучшее соответствие 16).
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
