86399 (612738), страница 7

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 7)

х = 0,

аналогичные кривым типа 2);

4) кривые

(х_о 0, у_о 0),

расположенные на параболических цилиндрах

,(С 0)

с образующими параллельными оси t. Ось t разбивает каждый такой цилиндр на две «половины» и каждая интегральная кривая типа 4) лежит целиком в одной половине цилиндра и асимптотически стремится к оси t при t , если a₁ < 0, а₂ < 0 (рис. 11, б), при , если a₁ > 0, a₂ > 0.Интегральные кривые типа 4) получаются друг из друга сдвигом вдоль оси t. To же справедливо для интегральных кривых типа 2)или 3)

а) б)

Рис.11

Пример 4

(45)

(а — отличная от нуля постоянная).

Векторное поле, определенное этой системой (при а<0), изображено на рис. 12.

Решая систему (45) как линейную систему с постоянными коэффициентами, мы получим решение, соответствующее начальным значениям t₀, х₀, у₀ в следующем виде (оно, очевидно, является функцией t — t₀ в согласии с леммой 3):

(46)

Рис.12

Характер траекторий рассматриваемой системы удобнее исследовать, переходя к полярным координатам. Пусть ₀ и ₀— полярные координаты точки М₀ (х₀, у₀). Полагая х = cos , у = sin , нетрудно найти уравнение траекторий = (t), = (t) в полярных координатах (здесь (t), (t)—непрерывные функции от t, (t) > 0, . (t₀) = ). Мы получим после элементарных вычислений

(47)

Исключая t, получаем

(48)

Уравнение (48) дает, очевидно, все траектории системы (46). Если эти траектории являются логарифмическими спиралями. При = 0 получается состояние равновесия О (0, 0).

Первое из двух уравнений (47) показывает, что все траектории стремятся к состоянию равновесия О при , если а <0 (рис. 13, а), и при , если а > 0 (рис. 13, б). Состояние равновесия такого типа, как в данном примере, называется фокусом, устойчивым в случае а<0 и неустойчивым при a > 0.

Уравнение

соответствующее системе (45), является однородным. Интегрируя его с помощью подстановки = и или = и, мы получим соотношение

(49)

(50)

Первое из соотношений является общим интегралом системы (в смысле п. 13) во всякой области, не содержащей точек оси у (т. е. точек х = 0), а второе — во всякой области, не содержащей точек оси х. Однако, ни одно из этих соотношений не является в строгом смысле слова общим интегралом системы в области, содержащей точку О. «Целую» интегральную кривую, расположенную в такой области, можно получить, «склеивая» куски кривых (49) и (50).

Рассмотрим интерпретацию в трехмерном пространстве. Как и в предыдущем примере, ось t является интегральной кривой системы (45) в пространстве (х, у, t). Остальные интегральные кривые расположены на цилиндрических поверхностях, имеющих своими направляющими спирали (48), а образующими — прямые, параллельные оси t. Эти интегральные кривые асимптотически приближаются к оси t при

t , если а < 0, и при t , если а > 0

Отметим, что хотя формы траекторий в примерах 3 и 4 при a₁ < 0, а₂ < 0 и а < 0 (a₁ > 0, а₂ > 0 и а > 0) соответственно существенно отличаются, но в некотором смысле поведение траектории в том и в другом случае одинаково: именно, в обоих примерах все отличные от состояния равновесия траектории при t (или t ) стремятся к состоянию равновесия.

а) б)

Рис. 13

Впоследствии, уточнив понятие «качественной структуры» разбиения на траектории, мы будем считать в примерах 3 и 4 «качественную структуру» разбиения на траектории одинаковой.

Пример 5

Эта система получается как частный случай системы (45) при а = 0. Решения, соответствующие начальным значениям t₀, x₀, у₀, имеют вид

х = х₀ cos (t —t₀) —у₀ sin (t —t₀) (52)

у = x₀ sin (t —t₀) + y₀ cos (t — t₀).

Непосредственной проверкой (или используя (52)) нетрудно убедиться, что является общим интегралом системы. Таким образом, в этом случае система имеет аналитический интеграл.

х² + у² = С (53)

Траекториями системы, очевидно, являются состояние равновесия О (0, 0) и замкнутые траектории — концентрические окружности с центром в начале координат (рис. 14). Решения (52), соответствующие замкнутым траекториям — окружностям, являются периодическими функциями с периодом 2 .

Рис. 14

Интегральными кривыми в трехмерном пространстве (x, у, t) являются ось t и винтовые линии, расположенные на круглых цилиндрах с направляющими (53). Шаг каждой винтовой линии равен 2 (рис. 15).

Пример 6

Рис. 15

Векторное поле изображено на рис. 16.

Решение системы, соответствующее начальным значениям t₀, х₀, у₀, имеет вид

(55)

Точка О(0, 0) — состояние равновесия. Система имеет аналитический интеграл

ху = С. (56)

Интегральными кривыми при С 0 являются гиперболы (56) и при С = 0 — координатные оси х = 0 и у =0. Каждая гипербола состоит из двух траекторий (ее ветвей) и каждая из координатных осей — из трех траекторий (состояния равновесия О и двух полуосей). Соответствующее разбиение на траектории указано на рис. 17.

Из выражений (55) очевидно, что траектории, являющиеся полупрямыми оси х (получающаяся из (55) при у₀ =0), стремятся к состоянию равновесия при t , а траектории, являющиеся полупрямыми оси у, при t . Других траекторий, стремящихся к состоянию равновесия О, система не имеет.

Состояние равновесия такого типа, как у данной системы, называется седлом. Траектории, стремящиеся к седлу О, в данном случае полупрямые х =- 0 и у = 0 — называются сепаратрисами седла.

Траектории, сколь угодно близкие к сепаратрисе седла, при неограниченном возрастании t удаляются от сепаратрис. Такое поведение траекторий, очевидно, ни в какой мере не противоречит теореме 4 (о непрерывной зависимости от начальных значений), так как эта теорема рассматривает поведение близких траекторий только на конечном промежутке значений t. Нетрудно убедиться в том, что если взять за исходную траекторию сепаратрису, то для любого конечного промежутка значений t теорема 4, очевидно, выполняется. Но при увеличении рассматриваемого промежутка величину б (см. теорему 4') нужно брать все меньше и меньше. Рассмотрение интегральных кривых системы (54) в пространстве (х, у, t) аналогично проведенному в предыдущих примерах, и мы его опускаем.

Рассмотрим теперь несколько более сложных примеров, именно, несколько примеров нелинейных динамических систем. При этом будем рассматривать только разбиение на траектории фазовой плоскости, заданное этими системами, не обращаясь уже больше к пространству (х, у, t), как в примерах линейных систем.

Рис. 16. Рис. 17

Рис. 18

Сделаем предварительно следующее элементарное замечание, являющееся, однако, весьма существенным для понимания некоторых основных свойств разбиения на траектории: в окрестности всякой точки, отличной от состояния равновесия в «малом», траектории ведут себя «аналогично параллельным прямым». Это наглядно иллюстрируется рис. 18. Далее, сделаем еще одно предварительное замечание. Пусть наряду с системо

Р(х, у), = Q(x, у) (l)

задана система

= (х, y) f(x, y)Q(x, у),

Q(x, y) f(x, y)P(x, y), ( )

где f (x, y) — функция класса С_N , или аналитическая, определенная в той же области, что и система (I).

Легко видеть, что состояния равновесия системы (I) совпадают с состояниями равновесия системы ( ). В каждой точке области G рассмотрим векторы и , определенные соответственно системой (I) и ( ). Если обозначить через и углы между положительным направлением оси х и векторами и , соответственно, то, очевидно

Тогда тангенс угла между вектором и вектором дается выражением.

(57)

Отметим, что в любой неособой точке области G скалярное произведение

( ) = P² + Q² > 0

Следовательно, векторы и не перпендикулярны.

Формулы (57) означают, как мы будем сокращенно говорить, что векторное поле системы ( ) повернуто по отношению к векторному полю системы (I) на острый угол, тангенс которого равен f.

Пример 7

(58)

Легко видеть, что система (58) имеет вид системы ( ), в которой Р (х, у) = — у, Q (х, у)=х и f(х, у) = х² + у² — 1. Системой же

Р (х, у), = Q(x, у)

является система (51) примера 5. Отсюда следует, что система (58), так же как и (51), имеет единственное состояние равновесия О (0, 0) и что векторное поле системы (58) повернуто по отношению к нyлю системы (51) на острый угол, тангенс которого равен

х²+у²— 1

Этот угол, очевидно, положителен в точке, где

(x²+ у² — 1) > 0, и отрицателен,

где (х²+ у² — 1) < 0, и равен нулю на окружности х² + у² — 1 = 0.

Учитывая знак выражения х² + у² — 1, нетрудно убедиться в том, что при С > 1 траектории системы (58) входят внутрь окружностей х² + у² = С и выходят из таких окружностей при С < 1. На рис. 19 показаны направления векторов поля системы (58) (нарисованные векторы имеют одинаковую длину и этим отличаются от векторов системы (58)).

Непосредственной проверкой легко убедиться, что окружность

х² + у² — 1=0

есть интегральная кривая системы (58) и, следовательно, является ее замкнутой траекторией. В силу установленной выше связи между векторными полями систем (51) и (58) траектории

х² + у² = С (59)

системы (51) являются циклами без контакта для траекторий системы (58), т. е. траектории системы (58) при С 1 ни в одной точке не касаются окружностей (59). Окружность жe x²+y² = l является одновременно траекторией обеих систем (51), (58).

Характеристики

Список файлов курсовой работы