Диссертация (1150631), страница 11
Текст из файла (страница 11)
Также, рассматриваемая модельпредсказывает γ = 6 в асимптотике B, что находиться в хорошем согласии сфеноменологией. В свою очередь, такое значение γ предсказывает растущуюэнергию связи в кварконии с ростом массы кварков. Этот эффект хорошо наблюдаем на эксперименте. В пределе m → 0, поправки к линейному спектрупри m 6= 0 согласуются с поправками в дуальных моделях типа Венециано [103, 104].84ЗаключениеКак было отмечено в введении, проблема универсального описания спектра масс мезонов является важной проблемой теории сильного взаимодействия. Решение этой задачи, позволит лучше понять физику сильного взаимодействия на низких энергиях.
В свою очередь эти знания лягут в основунауки о ядерных взаимодействиях.Идея дуальности между гравитацией и калибровочной теорией поля даларабочий инструмент для создания голографических моделей сильносвязанных систем. На сегодняшний день, перед таким подходом ставятся новыезадачи: описание глюбольных состояний, описание столкновения тяжелыхионов, выяснение свойств кварк—глюонной плазмы, исследования эффектагашения струй и другие.
Область применения голографического подхода неограничивается только адронной физикой но активно применяется и в физикеконденсированного состояния [105–107]. Можно надеяться, что определенныйпрогресс в решении этих задач принесут следующие результаты, полученныев рамках этого диссертационного исследования:1. Предложено обобщение реджевской формы радиального спектра мезонов на случай тяжелых кваркониев, которое дает способ универсальногоописания легких и тяжёлых векторных кваркониев со скрытым арома85том.2. Разработана модель радиально статичной адронной струны с безмассовым переносчиком взаимодействия, в рамках которой возникает вышеупомянутое обобщение.3.
Построен новый класс голографических «бесстеночных» моделей дляописания векторных мезонов с произвольной массой кварков. Предложены несколько примеров подобных моделей. Получен спектр радиальных возбуждений, который универсальным образом описывает описывает экспериментальные данные для Υ, ψ, φ и ω мезонов.Полученный обобщенный анзатц (2.8) указывает на то, что кварковые иглюонные вклады в массу мезона должны моделироваться различными способами: первый нерелятивистским, а второй релятивистским соответственно.В современных кварковых и струноподобных моделях такого не возникает.Мы предложили следующий способ решения этой проблемы: использоватьновую струнную картину мезонов.Новый класс голографических моделей, который мы представили, можно использовать для дальнейшего изучения адронной физики.
Сами модели и расширения, построенные на их основе помогут описывать адронныеформфакторы, ширины полураспада и эффекты, возникающие при конечнойтемпературе. Температуру можно ввести в теорию, заменив метрику анти—де Ситтера (3.7) метрикой Шварцшильда—АдС, записанной в координатахПункаре:ds2 = −f (r)dt2 +dr2r2+ 2 (dxi dxi ) ,f (r) L86где f (r) =r2r03−L2 L2 rВ заключение хотелось бы отметить, что полученные результаты уже сыграли свою роль в работах [108, 109].
В первой работе [108] авторы использовали правило полуширины (HWR rule) для оценки ошибки измерения массырезонанса: M ± Γ/2. В секторе легких кваркониев, помимо ω-мезонов былиучтены и ρ-мезоны. В двух полученных результатах фитирования, значениямасс, наклона и интерсепта оказались близки, к полученным нами величинам(см. Таб. 4).В работе [109] была предложена голографическая модель с массивнымвекторным полем. Представленная модель отличается от модели с мягкойстенкой, где, фиксируется форма дилатонного фона или от предложеннойнами «бесстеночной» модели, где ищутся решения на скалярные поля, в отсутствии векторных. Авторы задают массивный член в действии теории в 2 2 2виде MLzVm V m , где M - параметр связанный с массой тяжелых мезонов.
Модель с большой точностью (отличие от экспериментальных данныхне более 2%) описывает спектр чармония и боттомония.Также, полученные результаты уже упоминались в работах [110,111] в качестве примеров голографических моделей, описывающих тяжелые мезоны.В работе [112] авторы делают отсылку к линейности радиальных траекторийвекторных мезонов в своем анализе изовекторного сектора.БлагодарностиАвтор диссертации благодарит Афонина Сергея Сергеевича за неоценимую помощь и терпение в ходе работы над диссертационным исследованием.
Автор благодарит сотрудников, аспирантов и студентов кафедры физики87высоких энергий и элементарных частиц и кафедры квантовой механики физического факультета Санкт-Петербургского государственного университетаза помощь в освоении наук и многочисленные полезные обсуждения. Такжеавтор выражает благодарность Ковалёве Нине Сергеевне, учительнице школы No 9 г. Гатчины и Маниде Сергею Николаевичу, учителю АкадемическойГимназии за воспитание любви и интереса к физике в целом и теоретическойфизике в частности. Кроме того, автор благодарит своих родителей, брата идрузей за участие и моральную поддержку.88Литература[1] D. LaCourse and M. G. Olsson.
Phys. Rev. D, 39:2751, 1989.[2] Hua-Xing Chen, Wei Chen, Xiang Liu, and Shi-Lin Zhu. Phys.Rept., 639:1–121, 2016.[3] S. N. Gupta, S. F. Radford, and W. W. Repko. Phys. Rev. D, 34:201, 1986.[4] J. S. Kang and H. J. Schnitzer. Phys. Rev. D, 12:841, 1975.[5] S. Godfrey and N. Isgur. Phys. Rev. D, 32:189, 1985.[6] А. П. Мартыненко и Р. Н. Фаустов. ТМФ, 64:179–185, 1985.[7] A. Gara, B.
Durand, L. Durand, and L. J. Nickisch. Phys. Rev. D, 40:843,1989.[8] J. Erlich, E. Katz, D. T. Son, and M. A. Stephanov. Phys. Rev. Lett.,95:261602, 2005.[9] L. Da Rold and A. Pomarol. Nucl. Phys. B, 721:79, 2005.[10] A. Karch, E. Katz, D. T. Son, and M. A. Stephanov.Phys. Rev. D,74:015005, 2006.[11] C. Goebel, D.
LaCourse, and M. G. Olsson. Phys. Rev. D, 41:2917, 1990.89[12] S. Godfrey and J. Napolitano. Rev. Mod. Phys., 71:1411, 1999.[13] A. Yu. Dubin, A. B. Kaidalov, and Yu. A. Simonov. Phys. Lett. B, 323:41,1994.[14] M. Ida. Prog. of Theor. Phys., 5:1661–1676, 1978.[15] J.J.Dudek,R.G.Edwards,B.Joó,M.J.Peardon,D.G.Richards,andC.E.Thomas. Phys. Rev. D, 83:111502, 2011.[16] J. J.
Dudek, R. G. Edwards, M. J. Peardon, D. G. Richards, and C. E.Thomas. Phys. Rev. D, 82:034508, 2010.[17] Hadron Spectrum Collaboration (Liuming Liu et al.). JHEP, 126:1207, 2012.[18] C. McNeile, C. T. H. Davies, E. Follana, K. Hornbostel, and G. P. Lepage.Phys. Rev. D, 86:074503, 2012.[19] T. Branz, T. Gutsche, V. E. Lyubovitskij, I. Schmidt, and A.
Vega. Phys.Rev. D, 82:074022, 2010.[20] M. Fujita, K. Fukushima, T. Misumi, and M. Murata. Phys. Rev. D,80:035001, 2009.[21] H. R. Grigoryan, P. M. Hohler, and M. A. Stephanov. Phys. Rev. D,82:026005, 2010.[22] Y. Kim, J. P. Lee, and S. H. Lee. Phys. Rev. D, 75:114008, 2007.[23] Gerard ’t Hooft.
«Introduction to string theory». Lecture notes, 2003-2004.[24] S. S. Gershtein, A. K. Likhoded, and A. V. Luchinsky. Phys. Rev. D,74:016002, 2006.90[25] A. De Rujula, H. Georgi, and S. L. Glashow. Phys. Rev. D, 12:147, 1975.[26] E. Eichten, K. Gottfried, T. Kinoshita, K. D. Lane, and T.-M. Yan. Phys.Rev.
D, 17:3090, 1978.[27] T. Barnes, S. Godfrey, and E. S. Swanson. Phys. Rev. D, 72:054026, 2005.[28] D. P. Stanley and D. Robson. Phys. Rev. D, 21:3180–3196, 1980.[29] D. P. Stanley and D. Robson. Phys. Rev. Lett., 45:235, 1980.[30] S. Ono and F. Schöberl. Phys. Lett. B, 118:419–424, 1982.[31] D. Ebert, R. N. Faustov, and V. O. Galkin. Mod. Phys.
Lett. A, 20:875–880,2005.[32] D. Ebert, R. N. Faustov, and V. O. Galkin. Eur. Phys. J. C, 71:1825, 2011.[33] E. S. Swanson. Phys. Rept., 429:243–305, 2006.[34] J. Sonnenschein and D. Weissman. JHEP, 1408:013, 2014.[35] G. S. Sharov. arXiv, hep-ph/0012334, 2000.[36] M. Baldicchi and G. M. Prosperi. Phys. Lett. B, 436:145–152, 1998.[37] C. R. Munz, J.
Resag, B. C. Metsch, and H. R. Petry. Nucl.Phys. A, 578:418–440, 1994.[38] A. Abd El-Hady, M. A. K. Lodhi, and J. P. Vary. Phys. Rev. D, 59:094001,1999.[39] J. L. Basdevant and S. Boukraa. Z. Phys. C, 28:413, 1985.91[40] A. V. Anisovich, V. V. Anisovich, and A. V. Sarantsev. Phys. Rev. D,62:051502, 2000.[41] Particle Data Group (K. A. Olive et al.). Chin. Phys. C, 38:090001, 2014.[42] D.
V. Bugg. Phys. Rept., 397:257, 2004.[43] S. S. Afonin, A. A. Andrianov, V. A. Andrianov, and D. Espriu. JHEP,0404:039, 2004.[44] S. S. Afonin. Phys. Lett. B, 576:122, 2003.[45] S. S. Afonin. Phys. Rev. C, 83:048202, 2011.[46] S. S. Afonin. Phys. Lett. B, 639:258, 2006.[47] S. S. Afonin. Mod. Phys. Lett. A, 22:1359, 2007.[48] E. Klempt and A. Zaitsev.
Phys. Rept., 454:1, 2007.[49] M. Shifman and A. Vainshtein. Phys. Rev. D, 77:034002, 2008.[50] S. S. Afonin. Int. J. Mod. Phys. A, 22:4537, 2007.[51] S. S. Afonin. Int. J. Mod. Phys. A, 23:4205, 2008.[52] P. Bicudo. Phys. Rev. D, 76:094005, 2007.[53] E. H. Mezoir and P. Gonzalez. Phys.
Rev. Lett., 101:232001, 2008.[54] P. Masjuan, E. Ruiz Arriola, and W. Broniowski. Phys. Rev. D, 85:094006,2012.[55] D. V. Bugg. Phys. Rev. D, 87:118501, 2013.92[56] P. Masjuan, E. Ruiz Arriola, and W. Broniowski. Phys. Rev. D, 87:118502,2013.[57] Belle Collaboration (X. L. Wang et al.). Phys. Rev. Lett., 99:142002, 2007.[58] Belle Collaboration (G. Pakhlova et al.). Phys. Rev. Lett., 101:172001, 2008.[59] F. Brau. Phys. Rev. D, 62:014005, 2000.[60] T. J. Allen, C. Goebel, M. G. Olsson, and S. Veseli.
Phys. Rev. D, 64:094011,2001.[61] F. Buisseret. Phys. Rev. C, 76:025206, 2007.[62] J. Segovia, D. R. Entem, F. Fernandez, and E. Hernandez. Int. J. Mod.Phys. E, 22:1330026, 2013.[63] N. Brambilla, E. Montaldi, and G. M. Prosperi. Phys. Rev. D, 54:3506,1996.[64] R. Ricken, M. Koll, D. Merten, B. C. Metsch, and H. R. Petry. Eur. Phys.J.
A, 9:221, 2000.[65] A.M. Badalian, B. L. G. Bakker, and I. V. Danilkin. Phys. Atom. Nucl.,72:638, 2009.[66] Y. Nambu. Phys. Rev. D, 10:4262, 1974.[67] M. A. Shifman. «At the frontier of particle physics». arXiv:hep-ph/0009131,3:1447–1494.[68] R.L. Jaffe, D. Pirjol, and A. Scardicchio. Phys. Rept., 435:157–182, 2006.93[69] G.
S. Bali, F. Bursa, L. Castagnini, S. Collins, L. Del Debbio andB. Lucini,and M. Panero. JHEP, 1306:071, 2013.[70] J. R. Pelaez. Phys. Rev. Lett., 92:102001, 2004.[71] Z. H. Guo and J. A. Oller. Phys. Rev. D, 84:034005, 2011.[72] S. S. Afonin and I. V. Pusenkov.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
