Диссертация (1150447), страница 24
Текст из файла (страница 24)
Chen, N. C. Menicucci, O. Pfister. Experimental Realization of Multipartite Entanglementof 60 Modes of a Quantum Optical Frequency Comb // Phys. Rev. Lett. – 2014. – Vol. 112. –P. 120505.[140] R. Raussendorf and H. J. Briegel. Computational Model for the One-Way Quantum Computer:Concepts and Summary, 2002.[141] D. Brownea and H. Briegel. One-way Quantum Computation, 2006.[142] A.
Barenco, C. H. Bennett, R. Cleve et al. Elementary gates for quantum computation //Phys. Rev. A. – 1995. – Vol. 52. – P. 3457–3467.[143] M.A. Nielsen I. L. Chuang. Quantum Computation and Quantum Information. Cambridge:Cambridge University Press, 2000.118[144] R. Ukai, J.-i. Yoshikawa, N. Iwata,Peter van Loock, and Akira Furusawa. Universal linearBogoliubov transformations through one-way quantum computation // Phys. Rev. A. – 2010.– Vol. 81. – P.
032315.[145] C. H. Bennett. Logical Depth and Physical Complexity, Oxford University Press. – 1988. – P.227–257.[146] Y. Li, S.D. Barrett, T.M. Stace, and S.C. Benjamin. Long range failure-tolerant entanglementdistribution // New J. Phys. – 2013. – Vol. 15. – P. 023012.[147] P. Mazurek, A. Grudka, M. Horodecki, et al. Long-distance quantum communication over noisynetworks without long-time quantum memory // Phys.Rev. A. – 2014 – Vol.
90. – P. 062311.[148] R.B. Patel, J. Ho, F. Ferreyrol, T.C. Ralph, Geoff J. Pryde. A quantum Fredkin gate // Sci.Adv. – 2016. – Vol. 2. – P. e1501531.[149] V.V. Shende, I.L. Markov On the cnot-cost of Toffoli gates // Quant.Inf.Comp. – 2009. – Vol.9(5-6). – P. 461–486.[150] M.
Zhong, M.P. Hedges, R.L. Ahlefeldt, et al. Optically addressable nuclear spins in a solidwith a six-hour coherence time // Nature. – 2015. – Vol. 517(7533). – P. 177.[151] I. Novikova, R.L. Walsworth, and Y. Xiao. Electromagnetically induced transparency-basedslow and stored light in warm atoms // Laser Photon. Rev. – 2012. – Vol.
6. – P. 333.[152] I. Novikova, N.B. Phillips, and A.V. Gorshkov Optimal light storage with full pulse-shapecontrol // Phys. Rev. A. – 2008. – Vol. 78. – P. 021802(R).[153] Y.-R. Zhang, J.-D. Yue, and H. Fan. Quantum metrology via repeated quantum nondemolitionmeasurements in a photon box // Phys. Rev. A. – 2015. – Vol. 91. – P. 022104.[154] L. Liang, G.W.
Lin, Y. M. Hao, Y.P. Niu, and S.Q. Gong. Quantum nondemolitionmeasurement of small photon numbers using stored light // Phys. Rev. A. – 2014. – Vol.90. – P. 055801.[155] T. Golubeva, Yu. Golubev, O. Mishina, A. Bramati, J. Laurat, E. Giacobino High speedspatially multimode Λ-type atomic memory with arbitrary frequency detuning // Eur. Phys.J. D. – 2012. – Vol. 66. – P. 275.119[156] S. A.
Moiseev. Photon-echo-based quantum memory of arbitrary light field states // J. Phys.B: At. Mol. Opt. Phys. – 2007. – Vol. 40. – P. 3877.[157] N. Sangouard, C. Simon, M. Afzelius, and N. Gisin. Analysis of a quantum memory for photonsbased on controlled reversible inhomogeneous broadening // Phys. Rev. A. – 2007. – Vol. 75.– P. 032327.[158] J.J.
Longdell, G. Hetet, P.K. Lam, and M.J. Sellars. Analytic treatment of controlled reversibleinhomogeneous broadening quantum memories for light using two-level atoms // Phys. Rev.A. – 2008. – Vol. 78. – P. 032337.[159] I. Iakoupov and A. S. Sørensen An efficient quantum memory based on two-level atoms //New J. Phys. – 2013.
– Vol. 15. – P. 085012.[160] P. Jobez, I. Usmani, N. Timoney, et al. Cavity-enhanced storage in an optical spin-wavememory // New J. Phys. – 2014. – Vol. 16. – P. 083005.[161] E. Saglamyurek, N. Sinclair, J. A. Slater, et al. An integrated processor for photonic quantumstates using a broadband light–matter interface // New J. Phys. – 2014. – Vol. 16. – P. 065019.[162] K.I.
Gerasimov, S.A. Moiseev, V.I. Morozov, and R.B. Zaripov. Spin frequency comb echomemory controlled by a pulsed-gradient of magnetic field // SPIE Optical Technologies forTelecommunications. – 2015. – Vol. 9533. – P. 953310.[163] S.A. Moiseev, S.N. Andrianov, E.S.
Moiseev A quantum computer in the scheme of an atomicquantum transistor with logical encoding of qubits // Opt. Spectr. – 2013. –Vol. 115(3). – P.356–362.[164] W. Chen, K.M. Beck, R. Bucker, M. Gullans, M.D. Lukin, H. Tanji-Suzuki, V. VuleticAll-Optical Switch and Transistor Gated by One Stored Photon // Science. – 2013. – Vol.341(6147). – P. 768–770.[165] O. Pinel, P.
Jian, R. Medeiros de Araujo, J. Feng, B. Chalopin, C. Fabre and N. Treps.Generation and Characterization of Multimode Quantum Frequency Combs // Phys. Rev.Lett. – 2012. – Vol. 108. – P. 083601.120[166] Z. Zheng, O. Mishina, N. Treps and C. Fabre. Atomic quantum memory for multimodefrequency combs // Phys. Rev. A.
– 2015. – Vol. 91. – P. 031802(R).[167] K. Самбурская. Параллельная квантовая память для оптических изображений на основеΛ-схемы атомных уровней // СПбГУ, Санкт-Петербург, 2012.[168] K. Tikhonov, T. Golubeva, Y. Golubev. Atomic thermal motion effect on efficiency of a highspeed quantum memory // Eur. Phys. J. D. – 2015. – Vol. 69. – P. 252.[169] S. Gerke, J. Sperling, W. Vogel, Y. Cai, J. Roslund, N. Treps, and C. Fabre. MultipartiteEntanglement of a Two-Separable State // Phys.
Rev. Lett. – 2016. – Vol. 117. – P. 110502.[170] P.Kumar, G. Mauro D’Ariano, and O.Hirota. Quantum Communication, Computing, andMeasurement 2. Springer Science, New York, 2002, 534 pp.[171] O. de Vries, T. Saule, M. Plötner, F. Lucking, T. Eidam, A. Hoffmann, A. Klenke, S.
Hadrich,J. Limpert, S. Holzberger et al. Acousto-optic pulse picking scheme with carrier-frequency-topulse-repetition-rate synchronization // Opt. Express. – 2015. – Vol. 23. – P. 19586.[172] ] A. Nicolas, L. Veissier, L. Giner, E. Giacobino, D. Maxein, and J.
Laurat. A quantummemory for orbital angular momentum photonic qubits // Nat. Photon. – 2014. – Vol. 8. – P.234.[173] M. Bashkansky, F.K. Fatemi, and I. Vurgaftman. Quantum memory in warm rubidium vaporwith buffer gas // Opt. Lett. – 2012. – Vol. 37. – P. 142.[174] A.I. Lvovsky, B. C.
Sanders, and W. Titte. Optical quantum memory // Nature Photon. –2009. – Vol. 3. – P. 706.[175] K. Heshami et al. Quantum memories: emerging applications and recent advances // J. Mod.Opt. – 2016. – Vol. 63. – P. 20.[176] G.T. Campbell et al. Configurable Unitary Transformations and Linear Logic Gates UsingQuantum Memories // Phys. Rev. Lett. – 2014. – Vol. 113. – P. 063601.[177] S. A. Moiseev, S. N. Andrianov. A quantum computer on the basis of an atomic quantumtransistor with built-in quantum memory // Opt.
Spectr. – 2016. – Vol. 121(6). – P. 886.121[178] A.V. Gorshkov, A. André, M. Fleischhauer, A.S. Sørensen, and M.D. Lukin. UniversalApproach to Optimal Photon Storage in Atomic Media // Phys. Rev. Lett. – 2007. – Vol.98. – P. 123601.[179] H.J. Briegel, D. E. Browne, W. Där et al. Measurement-based quantum computation //Nature. Phys. – 2009. – Vol. 5. – P. 19.[180] A.D. Manukhova, K.S. Tikhonov, T.
Yu. Golubeva, and Yu. M. Golubev. Preservation ofquantum correlations in a femtosecond light pulse train within an atomic ensemble // Phys.Rev. A. – 2017. – Vol. 95. – P. 013801.[181] N.C. Menicucci, S.T. Flammia, and P. van Loock. Graphical calculus for Gaussian pure states// Phys. Rev. A. – 2011. – Vol. 83. – P. 042335.122Приложение AИнформация о физических параметрахреальных комбовРассмотрим основные характеристики частотных комбов на примере параметров, указанныхв работах [166], [165] и [139]. Подчеркнем, что частотный комб во временном представленииявляется трейном – последовательностью одиночных коротких импульсов.Для удобства дальнейшего сравнения укажем следующие обозначения для временных и частотных параметров комба: T0 – длительность одиночного импульса в трейне; T – период трейна; TW – время серии временных импульсов; ωc – ширина частотного комба; ωrep – расстояниемежду «зубцами» частотного комба; ω0 – уширение «зубца» частотного комба.Выпишем данные о комбах, содержащиеся в указанных выше статьях:Параметры комба [166]: T0 = 100фс, Nω = 103 ...106 ( ∼= 105 ), TW = 10мс.Параметры комба [165]: T0 = 120фс, ωrep = 76МГц, ω0 = 2, 5МГц.Параметры комба [139]: ωc = 3, 2ТГц, ωrep = 0, 95ГГц, ω0 → 0 (непрерывный режим).Используя соотношению ∆t∆ω ∼= 2π, можно восстановить сравнительную картину.Таблица A.1: Сравнение временных параметров из работ [166], [165] и [139]СтатьяT0 , cT, cTW , c−13−8[166]101010−2−13−8[165]1, 2 · 10104 · 10−7[139]0, 3 · 10−1310−9–Таблица A.2: Сравнение частотных параметров из работ [166], [165] и [139]Статьяωc , c−1ωrep , c−1ω0 , c−1[166]6 · 10136 · 1086 · 102[165]5 · 10134, 6 · 1081, 5 · 107139[139]1, 9 · 105, 7 · 10–123Приложение BВывод уравнения Гайзенберга дляколлективной спиновой когерентностиσ̂13(t, z)Выведем уравнение для медленно меняющейся амплитуды спиновой когерентности σ̂13 (t, z).Для этого сначала получим уравнение для быстро меняющейся спиновой когерентности σ̂13f (t, z),после чего сделаем соответствующую замену.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
