Прандтль Л., Титьенс О. Гидро- и аэромеханика (1123881), страница 57
Текст из файла (страница 57)
уменьшая для этого сооьветствььоьььььль ь бравом зоил. Одььако, лето булет об тоягь совсршеиио по-другому, когда игмьсряется давлеиие втек)ьцсй лидк ьсти. В этом случае жидкость в иепосрслствеииой окрестности зоидз все время осью тся возмуьцсииой. Например, в некотором определенном ме те зоила, обтекаемого жидкостюо, образуется то ька остаиавливаиия, в которой скорость равна нулю, и поэточу, изчсряя зле» лзвлсиие, мы полу ьич для иеьо ььььзчеиьье, большее того, которое злссь было бы при отсутствии зоила.
иа — значение '— пг-", если через яа обозна ишь скорость исвозчушсииой жидкости (ель. Лб 2Ь 1пьть. Егатич гное дьлвленььр. Если скорость яа так вслььььгь, что в рассльатривзееюй точке диизмическим давлением — ', твз ие:пзя ирсиеорсчь по с, ав- о!хти !викинг. лав и нис мый дис!.
Сера !Бег)). 1 слн диск имеет иаир,!втопив скорости, то течение жидкости около ссре гпиы диска, где проколога дырка, оч=нь мало возмущено присутствием лиска, так что лавление, кон 1юе здесь сущесгнуег, такое же, как ссг!и бы лиска нс было вовсе Оги!з!го, есъ! диск хг!тя бы немного будег наклонен относ!псльпо направлегопг течения, го возмущение течения б)дет у;кс значительныгг, и давление жи !тости в о всрстии лиска нс будет равно:щвлепию, которос было оы в эгон то иге в сл)чзс огсугствия диска. Воле:шгвис такой большои чупсгвптсльщ,сн! к точ'!ости уста. нонки направления эта форма чо»гы почти не находит применения.
В этом откол енин более вытопил трубка, спереди закрытая и закру!ленная. а с ооковимеющая рнлотверстий !фиг, 100) чнх. ! з. тгга ~с аакхь~хно н~р.гвТзьая трубкз устанавлнва тш! параллельно ггг!прав!гнию течения. Нзскгглг,ко в э!от! слуыс показания давления ие зависят от располокшпщ ~рубки относи!ел! но направления тс инин, мы уш лггм! нике, ири В!самс гранин при. оправ тля измерения динзми геско, г давления Сравнительно просто прок!водится измерение данг!внии в точке поверхности, ограничивающей жид! осп, твк ьак в жом с.!у ще иег необходимости вводить в жилкость постороннее тело, и, следоиательно, опасность возчуигеиия течения отпадает В той то !кс стоики, в когорой дол!кно быть измерено давление, ггечаегсгг ис олыиос ггт!,срст»е, например такое, кзк показано иа фиг.
!94. Если о!перстне делано лг статично маленьким, например диаметром в песк ~лько десгггых миллиметра, то жидкость ггротекггет тол хо над отвсрщисм, в самом же отверстии оста тся почти неподвижной. Хотя скорость игид!гост!!. пртекагощей над ! твсрстием, отлична от скор геги;килкости в саьюм отверстии, между тем кзк дгнг синс и высота в обоих местах одинаковы, в этом, олизко, гинюдь не заключается противоречия с уравнением Бор. ьх' гз4 и иьин м гаги .ск.г хо"аени1 нулли, так как ллн о юих дан!камий жидкостг! нос гон»- ь. г, », р ь хтная Бернулли различна рдело идет о частицзх н.илкости различного происхожления, ст!. М >8 перво!о тгм!з).
Правда, вследствие незначительно!о треигш возникает всасывзиие, однако, оио тем меньше, чем меныпе отверстие. По Фурзюну '! при диа. метре отггерстия ог 0,5 до 1 ж н действительное дзвлечле больше измеренного примерно на 1а „динами !сс!го~о дззлсн!!я, т. с, сели,„есть лейстюпельное давление, р — измеренное и тл.-- скорость протекагощей пот отверстиг г! жидкости, т г ра == л — 0,01 -„-' мгс Как мы виде:и.
ири измерении !атичесьщо да!юснггя безусловно необходимо тщате:и,но следи!ь за !ем, чгобь! в гой го !ке, в когор, й '! Г ни г та а и и, би тиеогсг! сйе ипг! екпс ~ив и! !!с Внгс:..с!шпйеп ап Ва!! ю ;пгдс1!еп.днгсептаиня,гзо!!!пйгп !н!2. !апг , г!. в!ггюг!гг!гас!и!1-згиш!спй.з !1~с!га.'! т. 5, сгр. !.!, !й! ! — !й!ч. м>лолы зкспврнм~:.птлльных исслглонлннп желательно измерить лэвлсние, не вызвать возмущения те |ения жидкости приспособлением лля перелачн лавления (в рассчэ|ривэемом слу шов отверстием в с|сикс).
Особенно необходимо слел|иь за тем, иооы края отверстия со стороны про|ека|ощей жидкости нс высП>пали в ж>шкос>|м так как малейшие выступы (заусенипы) могут принести к совершенно неправильным пзчсрениям лэялсння. >1)чшс все|о отвороти>е лелать тэк, как показано нз фиг. 194, 133. По.гное д>юю>л>'нюте. Проще, чем измерение статического лэнлс,ня, производится опрслсленис суммы статического лэвлепня и аннами|еского лавлсшш, Если в жидкость ввести гикрыту>о сперели трубку способом, покэзш>ным на фи|. 19 >, то жилкость, теку|чая со скор|>с|ьщ ш, и отверстии тр>бки прихолнт в состояние покоя, при |см в зто | точке ос|:>а|в пн>ли|и нозникае>, согласно уравнснн|о Ьернулли,повышение ламанпя на - тп'.
Олсловэтсльно, этот Р прибор, по имени своего изобрета геля н;шынаемый труокой Пито ') ( ! 732), показывает д | влс вне Ра =- Р»+ глс Р, есть стаишсское лавлснпс в точке останэвлинг>ния. Лав |ее|с Р„ назывэ|от по|юным лаплени|и|, Ф»>. |ра. Трубка П»>а л»»»»м р>»»» оо»»о>о ,и»>» . Из сказанного нспосрслс геенно слслует, что, зная стэт|шсскос лаз- »свис, можно определить путем измерения полного дан >синя скорость ш, .1сйствигсльно, пз нышепрпнедснной формулы нмесч.
* / '-' (Рл — г>г! Р :-)гог способ изчсрення скорости нахолит истое применение. Если, ыпричер, желательно опргшслить скорость в какой-нпбулыо |кс вн>три >рубы, по которой протекает жилкнсть н.чи газ, то, вводя в зту точку >р!оку Пито (фиг. 193> и 197), мы опрелслим полное лаплспис. Стати |еское давление в зи>й точке можно измерить вышсописэнньи| спососки|, с >слг>в отверстие в стенке в том поперечном сечении, в когороч ло кнт рассматриваемая точка (статическое лавление постоянно по всему поперечночу се ениш). По опрелеленпой тэкич способом разности хвалений н жверстп|и трубки Пьмо и у с|сики вычи>мается при почощн вышепрнвеи иной формулы скорость в то |ке, тле находится отверстие трубки Пито. !3ь.
П)>юю>ум>1>ы для измерения дююнанююче>!гого давления; ива|- )и ппр скоро| тн. Прибор, в котором приспособления лля измерения гэтического и полного ланления соелинены вместе, впервые быч прелшпксч в не совсем угшвлетворительной форче >). Тейлором а). Этот прпгшр прс;штэвляст снгой в суиюественноч соелиненнс пр>ыпособле>шя, н>обр,>женно>о на фпг.
193, с труокой Пито, ') !' ! ! > ! Реасг!ргюпп д'нпе шаг|иве ронг асанте !а >!!сазе г)еа еанх тощая|с». Меп|. г>> рйсаи Пс йс! пес», |73>, гтр. !72 »> Т,» ! от. !с !у. Т>>с Г)с»нп апв успша|>ля В1эйаа|пс, гтр.
2!. Ио>у уош |Ч05. ленгоры лля измгр.пня линями'ясского длвления; нзмш книг. скорости 235 Прежле чем перейти к более подробному описаниш этого прибора, рассмотрим распрелсление лавления вокруг закругленно~о сперсли поло~о цилиндра. Эксггериггмтально зто распределение можно получить, просверлив н рялс точек гггглиндрлг, в продольном направлении, маленькие отверстия и опрсле:шя давление в каждой точке способом, изложенным в № 1)3. Виутреннггсть полого цилиндра согшиняется с прибором лля намерения давления.
Заставляя нагекать жидкость на цилинлр с постоннной скоростью ш н определяя упомянужнм способом огшо за лругим лавления в отдельных точках цилиндра, мы получим ргшпрслс.шине Ланлспия, шнгазанн гс и'. гонг. 71 или 72 'стр. 1Яб). Фим 197, иамсреняе динаинческого данлсаин трубе; иилкосгью лла маи метра слгюгт с.ма гкал асгь нрот.
аюж н е груб«. Фиг. !Эб, Илм.ренне дннаинческош давления а трубе; жа.гкосгью длн манометра слуивг ртуть Поэтому, если н критической точке такого полого цилиндра, а также в той его то ~кс, глс имеет место статическое лавлсние, слелать малень.
кие отвсрсыгя, присоединить к этим отверстиям изнутри цилннлра трубки и вывесги последние из цилиндра и жидкости к манометру, то прибор нокшксг пспосрслственно разность давлений Олнзко, из практических соображений этот прибор вьггголнггется н несколько иной форме. Как видно из кривой распределения лавления, изображенной на фиш 72, даже очень незначительная ошибка в поло.кснин отверстия для измерения статического лавления могкет вызвать шшвленне знзчнтельного ноложительнгшо или отрицательного линамичсского давления.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
