Главная » Просмотр файлов » М.Л. Краснов, А.И. Киселев, Г.И. Макаренко - Интегральные уравнения

М.Л. Краснов, А.И. Киселев, Г.И. Макаренко - Интегральные уравнения (1118010), страница 15

Файл №1118010 М.Л. Краснов, А.И. Киселев, Г.И. Макаренко - Интегральные уравнения (М.Л. Краснов, А.И. Киселев, Г.И. Макаренко - Интегральные уравнения) 15 страницаМ.Л. Краснов, А.И. Киселев, Г.И. Макаренко - Интегральные уравнения (1118010) страница 152019-05-09СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 15)

�"(z) + �(z)+�(О) = <р'(О) = О."'ооJ sh (z - t) <p(t) dt + J ch (z - t) �'(t) dt = ch z ;"'262. �"(z) + <р(ж) +�'(О) = 1 .:а:<р(О) = - 1 ,оо4° . Интеграл ьные уравнен ия Вол ьтерра с пределами{z, +оо). Интеrралъцые уравнения видаIP (x) = /(х) +J К(х - t) IP(t) dt,+оо(1 3)zвозникающие в ряде задач физики, можно также решать с помощьюиреобразования Лапласа.Справедлива следующая формула:+ооJ К(х - t)1p(t) dtz;::: Х(-р)Ф(р),( 1 4)§ 18. Прнменение преобраэованняЛапласа ··1 19где+ооJо К(-а:)� d:c.Х(-р) =cp(t) := Ф(р),(11)Применяя иреобразование Лапласа к обеим частямформулу ( 14) , получими исnользуяФ(р) = F(p) + Х(-р)Ф(р),илиФ(р) =F�)(Х(-р) =1: 1 ) .1 - Х(-р). Функция1(а:) :._ _'Р- 21rir+iooJ.r-too1F(p)e"z dх(-р)Р(15)-является частным решением интегрального уравнения ( 1 3).

Подчеркнем,что для того, чтобы реше ние (15) имело смысл, необходимо, чтобыобласти аиалитичностиХ(-р) и F(p) перекрывались.Пример 5 . Решить интегральное уравнениеJ e2(:H)cp(t) dt.Решенне. В данном случае /(�) = �. K(z) е2с. ПоэтомуF(p) = �· Х(-р) = ! е-2"'е""' d� = � '< 2.2 р00ер(а:) = а: +(16)=""Re pоТаким образом, nолучаем следующее операторное уравнение:l1Ф (р) = р2 + 2 р Ф(р) ,так что-2Ф (р) = p'lр(p - 1): .Отсюда_IP(a:) =121f'i! р2р(р-_2l) е� dp7+ioo'Y-ioo(О < 7 < 2).(17)Интеграл (17) можно вычислить по интеrральной·формуле Кощи. Подынтеrраль­ная фующия имеет двукратный полюс р = О и nростой полюс р = l, который120Тhава 3. Примененив интеrральных преобразованийпоявляется при 1 > 1 , что связано с включением или невключением в решениеуравнения ( 16) решения соответствуюшеrо однородного уравнения�(х) =001 e2(z-t)�(t) dt."'Найдем вычеты nодынтегральной функции в ее nолюсах:(р-2res2(р ) ер:ср=О р - ])= 2х + 1 ,resp= l( 2(рр-2ре!"1))"'= -е .Следовательно, решение интегрального уравнения ( 16) есть �(х) = 2х + 1 + Се"'(С - произвольная nостоянная) .1>Задачи дпя самостоятельного решенияРешить интегральные уравнения:263.

�(х) = е -" +""1 �(t) dt."265. �(х) == cos х +264.001 e"'-1�(t) dt.�(х) = е-"' +266. �(х)"001+001 e"'-1�(t) dt.,.1 ea(z-t)�(t) dt (а > О)."'5° . Обобщенная теорема умножения и некоторые ееприменения . Пусть<р (х) :=' Ф(р),где U(p) и q(p)u(x , т) ;::: U(p)e -тq(p) ,аналитические функции. Тогда00j <р(т)и(х, т) dт.Ф(q(p))U(p) ;:::оЭто и есть обобщенная теорема умножения (теорема Эфроса). Еслиu(x , т) = и(х - т) , то q(p) = р, и мы получаем обычную теоремуумножения:Ф(р) · U(p) ;:::j <р(т)и(х - т) dт.00о121§ 1 8 . Примененив преобразования Лапласа1..;рЕсли U(p) == ..;р , q(p) =u (a:,, тот) =� e-r2/(4z) ..

11":1.:уПоэтому, если известно, что Ф(р) ;::: IP(z) , тоФ(.,fР)находим оригинал для -..;р :noтеореме Эфросаf001Ф(../Р)iр(т) е-т2/(4z) dт .;::: __.;и..;роПриме р 6. Решить интегральное уравАение•J.x f e-t2/(4z)ip(t) dt(1 8)00=о<p(z) := Ф(р).1.(1 9)Применяя иреобразование ЛаiЩаса к обеИмРешение. Пусть(19), получим, согласно формуле ( 18),частямФ(ур) =vPр'откудаФ(р)рСледовательно,<р(ж) = l=lр2,или1Ф(р) = р р:: 1.есть решение уравнения(19).!>Задачи для самостоятельного решенияРешить следующие интегральные уравнения:267.� 1 e-t2/(4")<p(t) dt == e-" .ос268.о269.� 1 e-121(4z)<p(t) dtос=1 e-12/(4::)<p(t)осоz312 + е4"' .оИзвестно,чтоtn f2Jn (2 Vt) .= -1-1 e- l/p (n = О, 1, 2, .

. . ) ,pn+dt=2ж - sh z.Dia:вa 3.122Jn (z)гдеnримененив интегральных преобраэоввний- бесселева функция 1-ro рода порЯдКа�е-11Р.Jo (2v'i). :::= рn. Вчастности,В силу теоремы подобияJo (2v'zi) # р� e-zfp ,откуда видно, что дrL11 теоремы Эфроса следует взять в таком случаеq(p) =i·Пример 7.

Ре ши ть интегральное уравнениеv>(ж) = ze-• + Л00j J0(2vZt)v>(t)оdt(IЛI # 1 ) .(20)Решение. П)'О1Ъ rp(z) ;::: Ф(р). Применяя к обеим частям (20) nреобраэова­иие Лаnласа и учитывая теорему Эфроса, найдемЗаменяя р наИэ-,lрполучим(21) и (22) находимилиОтсюдаlФ(р) = (р+1 l )2 + Л:р1 Ф (р ) .р+21 2 + ЛрФ(р).Ф=(р )(l)рФ(р) = (р+ 1)2 + рл [ (р+ I)2 + ЛрФ(р)]lр2Ф(р) = l -1 >.2 + [ (p+1 l )2 + (p+ 1)2 ) .>.рЗадачи дп я самосtоятепьноrо реwенияРешить следующие интеrральные уравнения270. VJ(z)OQ= е"' + Л j � J1(2.fii.)rp(t) dt.6(Л '# ± 1):(21 )(22)•§ 1 9 . Примененив преобразования Меллина .·1 23.,\ 1 J0(2./Жt)<p(t) dt .OQ271 .

<р(ж) = cos :r: +о,\1 � J2(2v'Жt)<p(t) dt .OQ272. <р(ж) = cos x +оj�273. <р(ж) = sin :r: + ,\J1(2v'Жt)<p(t) dt .о§ 1 9 . Примен енив преобразования Меллинак решению не кото рых интеrральныхуравнен и А/(t)Пусть функцияряет условиям11оnределена при положитель�ых � и удовл�во­ОС)1IJ(t)lt11'- dt < + оо ,опри надлежащем выборе чисеЛ/(t) называется функцияи1ции1 lf(t)lt11� - l dt < +оо( 1)1и0'2 .

Преобра308ание.м Меллинафунк­00F(s) =1 f(t)t'- 1оdt(8 = и + ir, и1 < и < и2).(2)Формула обращения иреобразования Меллина имеет вид/ (t) =tт+ioo:i 1 F(8)Г' d82u-ioc(t > О, u1 < и < u2),(3 )где интеграл берется Вдоль прямой l : Re 8 = и, параллельной мнимой осиплоскости 8, и понимается в смысле главноrо значения. В случае, когдаповедение функции /(t) при t --+ О и t --+ 00,, известно, НftПРИМер, из фц­зических соображений, границы полосы (и1 , &2) моrут б ьlть установленыиз условий абсолютной сходимости интеграла (2). Если же поведение/(t) известно лишь на одном конце интервала (0, + оо ) , например, приt --+ О, то определяется только u1 , прямая интегрировация l в (3) должнабыть выбрана правее прямой и = и1 и левее ближайшей особой точкифункции F(s) .124Глава З .

Применение интегральных преобраэованийПреобраЗование Меллина тесно связано с nреобразованиями Фурьеи Лапласа, и многие теоремы, относящиеся к иреобразованию Меллина,могут быть получены из соответствующих теорем для иреобразованийФурье и Лапласа путем замены переменных.Теорема о свертке для преобразования Меллина имеет следующийвид:00М{ 1 j(t)� ( Т) � } =F(s) Ф(s).·о(4)Отсюда можно заключить, что иреобразование Меллина удобно Приме­нять при решении интегральных уравнений вида00(5)�(х)=J(x) + 1 к( Т) �(t) �t .В самом деле, пусть функции �(х), J(x) и К(х) допускают преобра­зование Меллина и пусть �(х)Ф(s), J(x) F(s), К(х) K(s),причем области аналитичности F(s) и K(s) имеют общую полосу0'1 < Re s = О' < 0'2 • Применяя к обеим частям уравнения (5) пре­образование Меллина и используя теорему о свертке (4), получимФ(s) =F(s) + K(s) Ф(s),о-+-+-+·откудаФ(s)=F(s)l - K(s)(K(s) i= l).Эrо - операторное решение интегрального уравненияобращения (3) находим решениеэтого уравнения:;р(х)�(х)=12 .1Г�O'+ioo1F(s)1 - K(s)_0'-iooх_8(5).

По формулеds .Рассмотрим интегральное уравнение вида00�(х) = J(x) + 1 К(х t)�(t) dt(6)(уравнение Фокса) . Умножая обе части (6) на х'-1 и интегрируя пов пределах от О дополучим·ожоо,000000001 �(х)х'-1 dx = 1 J(x)x'-1 dx + 1 �(t) dt 1 К(ж · t)xs-t dx .оооо§ 19. Примененив преобразования МеллинаО бозначая иреобразование Меллина функцийветственно черезФ(s) , F(s) , K(s) ,�p(::r:) , J(x) , К(х)125соот­после несложных иреобразовани йполучим00Ф(s)=j �р(t)Г' dt.F(s) + K(s)о00Легко видеть, чтоJ �p(t)t-8 dt = Ф(l - s) , так что (7) запишется в видеоФ(s) = F(s) + Ф(l - s)K(s).(8)Заменяя в равенстве(8) и (9)( 8)1 - s , получимs наФ(l - s) = F(l - s) + Ф(s)K(l - s).Из равенства(7)(9)находимФ(s) = F(s) + F(l - s)K(s) + Ф(s)K(s)K(l - s),откудаF(s) 2:" F(l - s)K(s).l - K(s) K(l - s)оnераторкое решение уравнения (6).Ф (s) =Это -·( 10)По формуле обращения Меллина найдемtp(x)=�21Гzc+iooj.с-аоо_F( s) 2:" F( l :::: s)K (s) х-'ds1 - K(s) K(I - s)·- решение интегрального уравнения(6).Пример.

Решить интегральное уравнениеtp(x) = /(х) +л/3 jоРешение. ИмеемK(s) =лЛ i х•-!�p(t) cos xt dt.cos zdx .о(11)( 12)Для вычисления интеграла (12) воспользуемся тем, чтоj""оe- "' z'- 1dx = Г(z).( 1 3)1 26Глава. З. Применение интегральных преобраэованийПоворачивая в формуле ( 13) луч интегрироваЩ до мнимой оси, что в силулеммы Жордана возможно nри О < z < 1 , приходим к форМулеj e-'"'z•-l dz e:.<. .-z/2Г(z).<Х>==оОrделяя действительную и мнимую части, получим""Jо""�z Г(z) , j ж•-l sin ж dж = sin �2z Г(z).z•- t cos z dz = cos Т ·Таким образом, вДалее,•о( 14)силу ( 12) и ( 14)K(s)= >.у(2; Г(в) cos 2�· ·- К(в)K(l - в)= >.у(2; Г(s) cos 2 · лу/2; Г(l - s) sin Т =>.2 �· �·= -; 2 соs т · stn 2 Г(в)Г(l - в) = Л ,� .

Следовательно, eCJiи М{!(ж)} = F(в), то в силуГ(в) Г(l - s) = -Sln. �B�6·1ГВ2•так хак·формулы ( 10) (при IЛI #: 1 )Ф(8)=+F(в) F(l ,\2- в)К(в) 'и потому1-1D"/+i2'11'i(l >.2) oo [F(s) F(l - s)>.y{2; Г(в) cos Т1ГВ] z- ds =z d=1 � >.2 • 2�i j F(в) - в>. (2; 1 Г(в) cos T�· F( 1 - в)ж ds.( 1 5)1 >.2 у .' 2 �i JЗаменим во втором интеrрале nравой части (15) F(l-s) на J /(t)Г' dt и заметим,ip(z) =_+чтоD"-iCX>D"+iootr+ioo_.+cr-ioo••cr-iooo-+ioo2�i j F(в)ж-• ds = /(ж).6-ioo+-·00о§ 19 .

nримененив преобраэования МеллйНаТогда формула<p(:t) =(15) переnишется так:{2 11rs/(z) +1 у ; 21ri J Г(s) cos "Т (жt) ' ds J /(t) dt.1_АА2_D'+ioo127оо_.Х2..-iooОСогласно формуле обращения Меллина-1 . 2 J Г(s) cos �2 (жt)-• dsст+iоо'Jr�так что=cos жt,<1-iooокончательно решением уравнения. ( l l) будет<p(:t) =f(:t) +1_,\21.\_{2,Лl у ;! j (t) cos жt dt.""оЗадачи для самостоятельного решенияРешить интегральные уравнения:274. <р(ж) =11+1 ! <p(t) cos жt dt.00ж2275. <р(ж) = f (x)+.,fiо+:л{; j <p(t) sin жt dt.о276. <р(х) = -е -ж +� J <p(t) cos жt dt.""о1>ГЛАВАИнтеграль ные уравнения1 -ro рода4§ 20.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее