Диссертация (1103829), страница 12
Текст из файла (страница 12)
Zaslavsky G.M., Edelman M. Maxwell’s demon as a dynamical model // Phys.Rev. E. — 1997. — Vol. 56, no. 5. — P. 5310–5320.51. Zaslavsky G.M., Edelman M. Fractional kinetics: From pseudochaotic dynamicsto Maxwell’s demon // Phys. D. — 2004. — Vol. 2004, no. 1-4. — P. 128–147.52. Quantum-dot systems prepared by 2D organization of nanoclusters preformedin the gas phase on functionalized substrates / A. Perez, L. Bardotti, B. Prevelet al.
// New Journal of Physics. — 2002. — Vol. 4. — Pp. 76.1–76.12.53. Deposition of preformed gold clusters on HOPG and gold substrates - influenceof the substrate on the thin film morphology / L. Bardotti, B. Prevel, M. Treilleuxet al. // Applied Surface Science. — 2000. — Vol. 164. — Pp.
52–59.54. Diffusion of gold nanoclusters on graphite / L. J. Lewis, P. Jensen, N. Combe,J.-L. Barrat // Phys. Rev. B. — 2000. — Vol. 61. — Pp. 16084–16090.55. A. Perez, P. Mélinon, V. Dupuis et al. // International Journal of Nanotechnology.— 2010.
— Vol. 7. — P. 523.56. Deltour P., Barrat J.-L., Jensen P. // Phys. Rev. Lett. — 1997. — Vol. 78. —P. 4597.57. Meyer E., Gnecco E. // Friction. — 2014. — Vol. 2(2). — Pp. 106–113.58. Hänggi P., Talkner P., Borkovec M. Reaction-rate theory: fifty years afterKramers // Rev. Mod. Phys. — 1990.
— Vol. 62. — P. 251.59. The electronic properties of graphene / A. H. Castro Neto, F. Guinea,N. M. R. Peres et al. // Rev. Mod. Phys. — 2009. — Vol. 81. — P. 109.60. I. V. Lebedeva, A. A. Knizhnik, A. M. Popov et al. // Phys. Rev. B. — 2010. —Vol. 82. — P. 155460.8161. C.C. Vu, S. Zhang, M. Urbark et al.
// Phys. Rev. B. — 2016. — Vol. 94. —P. 081405(R).62. Lebedeva I. V., Knizhnik A. A., Popov A. M. et al. // J. Chem. Phys. — 2011. —Vol. 134. — P. 104505.63. Liu Ze, Yang Jiarui et al. // PRL. — 2012. — Vol. 108. — P. 205503.64. Гейм A.K. // УФН. — 2011. — Vol. 181, no. 12. — P. 1284.65. Liu Yilun, Grey Francois, Zheng Quanshui. The high-speed sliding friction ofgraphene and novel routes to persistent superlubricity // Scientific Reports. —2014. — Vol. 4. — P.
4875.66. S. Y. Krylov, K. B. Jinesh, H. Valk et al. // Phys. Rev. E. — 2005. — Vol. 71. —P. 065101(R).67. Kawai Shigeki, Benassi Andrea et al. // Science. —Pp. 957–961.2016. —Vol. 351. —68. Ferrón J., Miranda R., de Miguel J. J. // Phys. Rev. B. — 2009. — Vol. 79. —P. 245407.69.
B. Yoon, W.D. Luedtke, J. Gao, U. Landman // J. Phys. Chem. B. — 2003. — Vol.107, no. 24. — P. 5882–5891.70. I. Calvo-Almazán, E. Bahn, M.M. Koza et al. // Carbon. — 2014. — Vol. 79. —P. 183–191.71. Stability in a system subject to noise with regulated periodicity / O. A. Chichigina,A. A. Dubkov, D. Valenti, B. Spagnolo // Physical Review E. — 2011. — Vol. 84.— Pp. 021134–1–021134–10.72. Stochastic acceleration in generalized squared Bessel processes / D. Valenti,O.A. Chichigina, A.A.
Dubkov, B. Spagnolo // Journal of Statistical Mechanics: Theory and Experiment. — 2015. — Vol. 2015. — Pp. P02012–P02012–16.73. Relaxation dynamics in the presence of pulse multiplicative noise sources withdifferent correlation properties / A.V. Kargovsky, O.A. Chichigina, E.I.
Anashkina82et al. // Physical Review E — Statistical, Nonlinear, and Soft Matter Physics. —2015. — Vol. 92, no. 042140. — Pp. 042140–1–042140–13.74. Stratonovich R.L. Topic in the Theory of Random Noise. — New York: Gordonand Breach, 1967. — ??? pp.75. Chichigina O.A., Netrebko A.V., Romanovsky Y.M. // Fluctuations and Noise Letters. — 2003. — Vol. 3.
— P. L205.76. Machta J., Zwanzig R. Diffusion in a Periodic Lorentz Gas // Phys. Rev. Letters.— 1983. — Vol. 50, no. 25. — Pp. 1959–1962.77. Stratonovich R. L. A purely dynamic theory of the spontaneous dissociationof polyatomic molecules // J. Exp. Theor. Phys. — 1995. — Vol. 108. —Pp. 1328–1341.78. Chichigina O. A., Romanovsky Yu. M., Schimansky-Geier L. Slow diffusion on thesurface with equal potential wells // Int. J.
Bifurcat. Chaos. — 2008. — Vol. 18,no. 9. — P. 2769–2774.79. Classical Motion in Force Fields with Short Range Correlations / B. Aguer,S. De Biévre, P. Lafitte, P. E. Parris // J. Stat. Phys. — 2010. — Vol. 138. —P. 780.83Список рисунков1Островки, образовавшиеся из кластеров серебра на чешуйчатойповерхности графита [2]. . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . .1.1 Модель газа Лоренца для случая квадратной решетки с периодом и радиусами рассеивателей и и треугольной решетки спериодом и радиусом рассеивателей . . . . . . . . . . . . . . . .1.2 Пример траектории частицы в газе Лоренца со случайнымраспределением рассеивателей. . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . .1.3 Диффузия кластеров по поверхности и образование островков изкластеров. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .1.4 Типичная структура островков, полученная экспериментально ииз численного моделирования, основанного на методеосаждение-диффузия-объединение: (a) – структура из кластеровсурьмы Sb2300 (размер 5 нм), (b) – из кластеров золота Au250(размер 2 нм), (c) – численное моделирование для кластеров Sb [3].1.5 Экспериментальная зависимость коэффициента диффузии Sb2300(∘) и Au250 (∙) на графите от температуры [3]. . . . . .
. . . . . . .1.6 Упрощенная модель возможных состояний графеновой чешуйки(a) Сонаправленное состояние соответствует относительносильному взаимодействию с поверхностью графита. (b) Несонаправленное состояние соответствует относительно слабомувзаимодействию и, следовательно, относительно большойскользкости. . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . .51113161718212.1 Вид сверху (верхний рисунок) и сбоку (нижний рисунок)кластера Au140 на поверхности графита с 13-атомнымдефектом-дыркой в центре верхнего слоя [69]. . . . . . . . . . . . . 26842.2 Движение чешуйки графита в зависимости от поворотакристаллических осей чешуйки относительно осей нижнего слоя.В состоянии А чешуйка слабо связана с поверхностью идвижется свободно, в состоянии В трение между чешуйкой инижним слоем возросло, и чешуйка остановилась.
Последальнейшего поворота кристаллических осей чешуйкавозобновила движение (состояние С). . . . . . . . . . . . . . . . . . 282.3 Движение деформированной чешуйки графена по поверхностиВОПГ. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 293.1 Треугольная решетка бильярда с открытым горизонтом.Рассеиватели представляют собой ( ≫ 1) жестко связанныхэлементов массы .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 455.1 Газ Лоренца со случайным распределением рассеивателей, вкотором не выполняется условие << . Соседние скачкиантикоррелированы, то есть после скачка частицы в одну сторонунаиболее вероятным является скачок в противоположномнаправлении . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . 525.2 Газ Лоренца со случайным распределением рассеивателей сосравнительно большим радиусом рассеивателей .Распределение рассеивателей становится более упорядоченном, аэто влияет на распределение длин пробегов. . . . . . . . . . . . . . 535.3 Диффузия частицы в газе Лоренца со случайным распределениемрассеивателей с различными радиусами рассеивателей .Концентрации рассеивателей 1 = 2 , радиусы 1 > 2 , а значит1 < 2 . Различие в длинах свободного пробега в коэффициентедиффузии компенсируется тем, что ускорения Ферми обратнопропорционально , и коэффициенты супердиффузииполучаются равными.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 556.1 Ячейка газа Лоренца с квадратной решеткой. . . . . . . . . . . . . . 57856.2 Зависимость средней скорости частицы от времени приразличных радиусах рассеивателей 0 в квадратной решетке прислучайных колебаниях рассеивателя. Амплитуда колебанийскорости рассеивателей 0 = 0.3, средний радиус центральногорассеивателя 0 = 1, размер решетки = 20, количествореализаций = 1500. . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .6.3 Зависимость среднеквадратичного отклонения частицы отвремени при различных радиусах рассеивателей 0 и различныхамплитудах колебаний скорости рассеивателей 0 в квадратнойрешетке при случайных колебаниях рассеивателя. Среднийрадиус центрального рассеивателя 0 = 1, размер решетки = 20,количество реализаций = 1500. Амплитуда колебанийскорости рассеивателей 0 = 0.2 .
. . . . . . . . . . . . . . . . . .6.4 Зависимость среднеквадратичного отклонения частицы отвремени при различных радиусах рассеивателей 0 и различныхамплитудах колебаний скорости рассеивателей 0 в квадратнойрешетке при случайных колебаниях рассеивателя. Среднийрадиус центрального рассеивателя 0 = 1, размер решетки = 20,количество реализаций = 1500. Амплитуда колебанийскорости рассеивателей 0 = 0.3 . . .
. . . . . . . . . . . . . . . .6.5 Зависимость среднеквадратичного отклонения частицы отвремени при различных радиусах рассеивателей 0 и различныхамплитудах колебаний скорости рассеивателей 0 в квадратнойрешетке при случайных колебаниях рассеивателя. Среднийрадиус центрального рассеивателя 0 = 1, размер решетки = 20,количество реализаций = 1500. Амплитуда колебанийскорости рассеивателей 0 = 0.4. . . . .
. . . . . . . . . . . . . . .6.6 Зависимость ускорения Ферми от среднего радиуса рассеивателя0 при различных амплитудах скорости рассеивателя 0 вквадратной решетке при случайных колебаниях рассеивателя.Средний радиус центрального рассеивателя 0 = 1, размеррешетки = 20, количество реализаций = 1500. . . .
. . . . . .. 59. 60. 61. 62. 63866.7 Зависимость коэффициента супердиффузии от среднего радиусарассеивателя при различных амплитудах скорости рассеивателя вквадратной решетке при случайных колебаниях рассеивателя.Средний радиус центрального рассеивателя 0 = 1, размеррешетки = 20, количество реализаций = 1500. .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
