Диссертация (1103829), страница 13

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 13)

. . . . . . . .6.8 Зависимость средней скорости частицы от времени приразличных амплитудах скорости рассеивателя и периодахколебания в квадратной решетке при гармонических колебанияхрассеивателей. Средний радиус рассеивателей 0 = 9.2. В пучкеграфиков, соответствующем каждой амплитуде скоростирассеивателя представлены зависимости скорости частицы отвремени при различных периодах колебаний рассеивателя. . . . .6.9 Зависимость ускорения Ферми от периода колебаний скоростирассеивателя при различных амплитудах скорости рассеивателя вквадратной решетке при гармоническом колебаниирассеивателей. Средний радиус рассеивателей 0 = 9.2.

. . . . .6.10 Зависимость средней скорости частицы от времени приразличных амплитудах колебаний скорости рассеивателей 0 вгазе Лоренца со случайным распределением рассеивателей прислучайных колебаниях рассеивателя. Средний радиусрассеивателей 0 = 8. . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . .6.11 Зависимость среднеквадратичного отклонения частицы отвремени при различных радиусах рассеивателей 0 в газеЛоренца со случайным распределением рассеивателей прислучайных колебаниях рассеивателя. Амплитуда скоростирассеивателя 0 = 0.3, концентрация рассеивателей = 0.01,количество реализаций = 1500. . . . . . . . . . . . . . . . . . .6.12 Зависимость коэффициента супердиффузии от среднего радиусарассеивателя в газе Лоренца со случайным распределениемрассеивателей при случайных колебаниях рассеивателя.Амплитуда скорости рассеивателя 0 = 0.3, концентрациярассеивателей = 0.01, количество реализаций = 1500. .

. . .. 64. 65. 66. 67. 68. 69А.1 Преобразование скоростей при столкновении частицы смассивным движущимся рассеивателем. . . . . . . . . . . . . . . . . 8887Список таблиц1Коэффициенты диффузии для разных решеток припериодических колебаниях стенок рассеивателей . . .

. . . . . . . . 4988Приложение АИзменение скорости за одно соударениеvnunφnvn+1φn+1unun(t)Рисунок А.1 — Преобразование скоростей при столкновении частицы смассивным движущимся рассеивателем.Согласно законам сохранения кинетической энергии и импульса, при отражении частицы от рассеивателя тангенциальная компонента скорости остаетсянеизменной, а нормальная (радиальная) компонента меняется по закону⊥+1= −⊥ + 2 = cos + 2(А.1)при условии, что масса частицы много меньше массы рассеивателя.

Тогда получаем выражения для скорости частицы после -ного соударения в виде+1 =√︀2 + 4 cos2 + 42(А.2)89Найдем изменение скорости за одно соударение в приближении ≫ 0 . Раскладывая выражение А.2 в ряд Тейлора по параметру /, получим выражение дляизменения скоростиΔ = +1 − = 2 cos + 22sin2 + (︃(︂)︂3 )︃,В приближении, что скорость частицы много больше скорости рассеивателя первое слагаемое много больше второго, поэтому мы пренебрегаем вторым слагаемым, за исключением тех случаев, когда первое слагаемое зануляется..

Характеристики

Список файлов диссертации