Chang_t3_1973ru (1014104), страница 37
Текст из файла (страница 37)
Бирегвошс ЪЧ!пй-хоппе! Я1ийу о1 Кейис!вд 1Ье Вга9 о1 а В1иН Воду а! 1псЫепсе Ьу Меапв о1 а Яр!Ье, Ноуа1 А!гсгаИ ЕвгаЫ!вЬ- шепг Берг Аего. 2606, Мау 1958. 65. А 1 Ь и ш Н. Н., Яр!Ьей В!ив! Вой1ев 1п Яирегвов1с Р1оге, А!г Рогов ОШ- се о1 Бс!евх!1!с НевеагсЬ, %азсЫпбхоп, ВС, Нерг, АРОЯН 307, 1ипе 1961. 66. Н а г 11 е у Н. М., Ьеай!п6-ейбе Бр!Ьев со Кейисе !Ье Вгаб о1 Чг'!п9в ах Яирешошс А!г Яреейз, 1Ье Вагй Тау1ог Мойе1 Вав1в Аего. НерЬ 925, Яерс. 1957. 67.
В г ! в й 1е С. С., М а 1! а М. 1., Ьопб!сий!па1Аегойупаш!с апй Неаг1гапМег СЬагассепвс!св о1 а НепиврЬеге-су1!пйег М!вв!1е Сов(!Яига!!ов ж!СЬ ав Аегодупашгс Яр!)ге, 1Ье Наг!й Тау1ог Мойе1 Вав!п Ает. НерС, 1061, Хи1у 1963. 68. А Ь Ь о 1 Ь В о е и Ь о 11, ТЬеогу о1 Ъу!п6 Яес1юпв, МсСгагс Н!11 ВооЬ Со. БИБЛИОГРАФИЯ В 1 а с Ь 1. Б а г и е с )с ! А.
1., ТЬе ТигЬи1еп! Воипйагу Ьауег ийГЬ Яисеюп ог 1п)есИоп, ИиЫ Мое!оп БиЬ-Сопишпее, АегопаиИса1 НевеагсЬ Соипс11, АНС 20, 501, РМ 2745, Оси 1958. С а г г о ге Тп В., А )хоев ов !Ье Воиийагу Ьауег апй Беа)Нп6 СЬагасгег!в!!св о1 Аего1о111, Рег(огшавсе БиЬ-Сошш!Нее, АНС, Рег1. 697, Б й С 2435, Ос!.
1950. С Ь а п 9 Р. К., Вгад Недисс!оп о1 ап А)г(о!1 Ьу 1в!ее!!оп о1 8оипй Евегду, с. Астесресс Ясс. (Яерв. 1961). Р а и1й е ге С. К., Ав Аегойупаш(с 1вгев!!Яаг!ов о1 Чапей РАНизегв 1ог Сев!1!1иба! Сошргеввогв, Сав Тш.Ьше ЬаЬ., М1Т, уап. 1954. уПРВВГ!ННИВ ОТРЫВОМ ПОТОКА 233 Со1йв!е1п Н. Ь, Твои Р. К., Е«Ьег! Е.Н. С., И1ш Соо1!п8!п Бпрегвоп!с Г1отч, Неа! Тгапз1ег ЬаЬ., Нппн о1 М!плеве!а, 1пврВпее оу ТесЬпо1о8у, Мпшевро1!и, М!пп., НТ1;ТН, № 54, Рес. 1963. С о 1 й в ! е ! п Б., Ьотч-йга8 апй Бпс!1оп А!г(о!)з, е. Аегонаие. Юе!., !5„ № 4, 189 — 220 (Арп1 1948). С г е е п Ь., !г., Х а 1 1 К. Ь., Екрепшептв оп Рогове-тча11 Соо1!п8 апй Г1о»г БепагаИоп Соп!го1 1п а Боре!ваше Хозв1е, е.
Аегоераее Бе!., 26, № Ы, 689 — 697 (Хоч. 1959). Сге8огу Х., РапЬЬпгв! Н. С., %а1Ьог %. Б., %!пй Тпппе1 Тев!в оп «Ье Ргечепеюп о1 Вошгйагу Ьауег 8ерагат1оп Ьу Р!вег!Ьптей Бвстюп а! !Ье Неаг о1 а ТМсЬ А!г(о!1, АБТ1А. Н а г ! 1 е у Н, М., Р и г е у В. уо Ь е ! е и й г е Н. Р., !г., Ьеай!п8-ей8е %ей8ев ео Нейпсе !Ье Рга9 о1 ТМсЬ %ЫБв ае Бпрегвошс 8реейв апй ео 1псгеаве Ь«И а! Ьоеч Бреейв, Рераг!шепт о1 1Ье Хачу, !Ье РачЫ Тау!ог Мойе1 Ваеш, Аегойупаш»св ЬаЬ., НевеагсЬ апй Рече1оршеШ Вере, № 2102, Ап8.
1965. Н а г ! о 11 1 1 з Б. А., Ргеввпге Меавпгешеп! а! МасЬ 19 1ог а %!п8ей Нееп!гу СопНБыаИоп: Раг! о1 ап 1пчет!Бве!оп о1 Нурегвоп!с Р1отч Берагат!оп апй Соп!го1 СЬагас!епв!!св, Р1!БЬ! Сопгго1 Р!ч., Аегопапе!са1 Був!ешв Р!ч., ТесЬ. Роспшепеагу Вере, № АБР-ТРН-63-319, Мау 1963. Х а р т у н и а н, С и е н се р, Ревулътаты экспериментального исследовании интенсивного адуев, Ракетная техника и кееменаетика, № 8 (1967) Н е п 8 Ь а п Р.
М., Хате оп еЬе Сошрапвоп о1 а «%аЬе ВгаЬе» апй а РагасЬпее 1ог Ьапй!п8 о1 Аегор1апев, е". Неу. Аегокаие. Бее., рр. 20! — 205, МагсЬ 1954. Н о 1 й е г Р. %., Р е а г с е у Н. Н., А Ме!Ьой (ог Ргоч!й!п8 %агшп8 о1 тЬе Опзе! о1 ВпИеМп8, Б!а11ш9 апй О!Ьег УпйевггаЫе ЕИес!в о1 Р1он Берега!!оп, У. Воу. Аегокаи!. Бее., р. 674 (Бер!. 1958). Н о в Ь ! п Х. Е., ТЬе Ьаш1паг Воппйагч Ьауег оп а Носа!!п8 БрЬеге, ИНу г'еаш о1 Воппйагу Ьауег Невеаг«Ь, ВгаппзсЬ»че!9, 1955, р. 127 — 131. 7 а с Ь в о п Б.
В., С и п в ! о и е С. Ь., Н е п 8 Ь а п Р. М., ТЬе Сошрап'- воп о1 а «%аЬе ВгаЬе» апй а РагасЬп!е 1ог Ьапй!п8 о( Аегор1апез, У. Воу. А егопеи!. Кое., рр. 371 — 372 (Мау 1954). У о п е в В. Т., ЕИеств о1 БвтеерЬасЬ оп Воппйагу Ьауег авй БерагаИоп, ХАСА Нер!., № 884, 1947. К а п(ш а п Ь. С., Н, Ргеввпге Меавпгешепгв 1ог Ма«Ь Иче Иочев Очег а В1пп! РугашЫа1 Соп(ийпгае!оп юНЬ Аешйупаш!с Сопего1в: Рап о1 ап 1пчеве!Ба!!оп о( Нурегзошс Ион Берега!!оп апй Соп!го1 СЬагассепвИсв. А!г Россе Р!!8Ы Рупавнсв ЬаЬ., ВевеагсЬ апй Тес1ш. Р1ч., Вер!., № ВТР-ТРН-63-4239, уап.
1964. К ! п 8 Н. Н., ТЬе Р1Ипеюп о( 1п!ес!ей Сав !п Берагаеей Ио»ч, е. Аегоераее Яе!. (Арг!1 1962). К 1 пи Н. Н., В а и ш Е., ЕИ»с! о( Вазе В!сей оп !Ье Ьаш1паг Вазе Р1«н, Е)ссссо-оре!са! Бувеепт, 1пс., НевеагсЬ Хосе !О, Мау !963. Ь и й и ! 8 С. Н., Ап Екрепшепеа! !пеев!!8ее!оп о11аш!паг БерагаИоп (гош а Мопп8 %а11, А1АА !в! Аеговрасе Бс!епсев МееИп8, Ху, Ргерг!пъ № 64-6, Уап. 1964. ПРИЛОЖЕНИЕ НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ ОТРЫВНЫХ ТЕЧЕНИЙ А. И. Голубинский, Г, И, Майкапар, В.
Я. Нейланд Многообразие форм отрывных течений, часто трехмерных и нестационарных, зависящих от характера течения в пограничном счое и слое смешения, затрудняет их теоретический анализ и расчет. За последние годы экспериментально обнаружены ранее неизвестные свойства отрывных течений. Вследствие накопления экспериментального материала и расширения возможностей расчета (прнменение машин) в последнее время произошли существенные сдвиги в расчете отрывных течений, что совсем не отражено илн недостаточно отражено в книге Чжена. Прежде всего следует упомянуть расчет отрывных течений путем решения уравнений Навье — Стокса с помощью численных методов.
К сожалению, такие решения пока удается получить для сравнительно небольших чисел Рейнольдса. При больших числах Рейнольдса представляют интерес течения невязкой жидкости с постулированными на основании опыта тангенциальными (вихревымн) поверхностями разрыва скорости, которые можно рассматривать как отрывные течения при числе Рейнольдса, равном бесконечности. Весьма важные результаты получены с помощью асимптотическнх методов решения уравнений Навье — Стокса при числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, которые являются развитием классической теории пограничного слоя Прандтля. Этн методы применяются в тех случаях, когда нарушаются основные предположения теории пограничного слоя, например вследствие изменения граничных условий.
К таким случаям относятся и характерные области отрывных течений (отрыва н присоединения). При отрыве сверхзвукового потока эти области могут приобретать общие «локальныез свойства, не зависящие от конкретного вида отрывного течения, что способствовало дальнейшему развитию теории сверхзвуковых отрывных течений и стимулировало пересмотр представлений об отрыве при малых скоростях. Хотя при достаточно больших числах Рейнольдса течение в пограничном слое становится турбулентным, интервал больших докрнтнческих чисел Рейнольдса представляет практический интерес, а результаты, получаемые с помощью асимптотнческих методов, позволяют осуществить общий анализ отрывных течений, определить критерии подобия и, несомненно, НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИИ ОТРЫВНЫХ ТЕЧЕНИИ 235 будут полезны для решения полных уравнений Навье — Стокса.
Поскольку асимптотические методы недостаточно широко известны, в списке литературы к третьему разделу приложения указаны работы (2 — 17, 64), в которых излагаются эти методы. Среди свойств отрывных течений, обнаруженных экспериментально, очень важны для практики особенности аэродинамического нагрева при сверхзвуковых скоростях, связанные с появлением узких областей (зинков») теплового потока в местах присоединения. Информация о перечисленных выше результатах теоретических и экспериментальных исследований отрывных течений имеется только в статьях, опубликованных после издания монографии Чжена.
Работы, выполненные в Советском Союзе, в книге отражены недостаточно. Настоящее приложение не является обзором литературы по отрывным течениям за 1966 — 1972 гг., а предназначено для ознакомления читателя с существенно важными новыми результатами, перечисленными выше.
Разделы 1, 2 написаны А. И. Голубинским, разделы 3, 4— В. Я. Нейландом, разделы 5, 6 — 1". И. Майкапаром. 1. РАСЧЕТ ОТРЫВНЫХ ТЕЧЕНИЙ ЧИСЛЕННЫМИ МЕТОДАМИ С ПОМОЩЬЮ ВЫЧИСЛИТЕЛЬНЫХ МАШИН В связи с быстрым усовершенствованием вычислительных машин в последнее время появилось много работ, в которых задачи о течении вязкой жидкости и газа при наличии отрывов и зон с возвратно-циркуляционными течениями решаются численными методами. В этих работах система уравнений Навье — Стокса аппрокснмируется конечно-разностной системой первого или второго порядка точности, которая решается затем каким-либо итерационным методом.
Из довольно большого числа работ, посвященных численным решениям уравнений Навье — Стокса для жидкости и газа, рассмотрим несколько опубликованных в последнее время работ, в которых были получены и исследованы течения с развитыми зонами отрыва. В работах (1, 2! исследовалось течение вязкой несжимаемой жидкости в расширяющемся двумерном канале, стенки которого становятся параллельными на большом расстоянии вверх н вниз по потоку (ширина канала на выходе в два раза превосходила ширину на входе).
Для расчетов использовался численный метод, основанный на введении в уравнения малого параметра, сводящего численную процедуру в конечном счете к решению систем линейных алгебраических уравнений на каждом шаге итерации. Расчеты показали, что при числе Рейнольдса Ке, вычисленном по ширине входной части и равном 8я, возникают возвратные течения небольшой 236 пеиложвнне протяженности, при Ве = 32п наблюдалась хорошо выраженная застойная зона с установившимся возвратно-циркуляционным течением, а при Ве ) 200п процесс итераций не сходится и последовательные приближения колеблются, не стремясь ни к каким пределам. Течение в канале с прямоугольным вырезом рассматривалось в работах [3, 41 при числах Ке порядка 100. Удалось наблюдать структуру отрывного течения в вырезе с образованием вторичных вихрей в углах выреза, а также форму разделяющей линии тока, оказавшейся вогнутой при малых и выпуклой при больших числах Рейнольдса. Обтекание вязкой жидкостью тел цилиндрической формы рассчитывалось в ряде работ, большинство из которых имело скорее методический или поисковый характер из-за трудностей достаточно точной аппроксимации уравнений Навье — Стокса и граничных условий для внешней задачи обтекания.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
