Фельдштейн А.Л., Явич Л.Р., Смирнов В.П. - Справочник по элементам волноводной техники, страница 10

131. В случае полной симметрии каждого звена перзаа итерация приводит к следующим выражениям для элементов матрицы рассеяния цепочка: где а Ь 0 Ь а О ООР 0 0 0 — матрица передачи !.го соиаправленного (т. е. обладающего направленностью первого рода, см. Р 2.?) звена; ! Р 0 — матрица передачи пепочкк, состоящей из ! сонапраллезных звеньев, 3 О А 0 0 Р О Х.

П а в ! » ~~-~ ь, «! (2.!55) * ' «! ~!й Рис. 2.22. Цепочка зосьмиполюсннков. Для цегочки, состоящей из обратимых симметричных противона- правленных звеньев, разпостные уравнения имеют вкд: -ДФ А»+ ! —— ~а»+ ! 34»+! =(!Р»+! в»+! = ~а»+! Р»+! =1Р»+! где а й с Ы вЂ” матрица передачи г-го звена цепочки, с)йй ! 1 й (2,154) тл ар Если звеяо представляет собой восьмиполюсннк, соединенный справа н слева с отрезками однородных линий (рис.

2.23), то выражеии» (2,155) упрощаются! л — ?3 ~~ л« -?х(л —. ]З Яд! — — е ~ 3! е «=! — матрица передачи (-го противонаправленного (т. е. обладающего направленностью второ(о рода, см. 4 2.?) звена; где /3 ч1 бл гт(л — «)6 =! — /лз (2.155) --матрица передачи цепочки, состоищей из ! протявонанравленных звеньев, (лз ~~ 3« «1 4В ззк газ а 003 Оаа'0 0(и РО л(00 р А ООВ О Ав О ОМР 0 МООР "»+ ! +— ((» »+! гл» '1»+ ! !— (1» »+! л!» р») А» — — А», (, ((»+ ! ((» р»)в„— ' в,, "»+! а») Р» — + Р * П ав ! » ,мн а„ * ! П вЂ” ", ав «+! »в П вЂ” ", ав ' в=«+! И вЂ”,'", в=! П вЂ” „', в««! где (2,157) Л И Т Е Р А Т У Р А А' = рт (рА — гМ), М'= — )ш (рМ вЂ” гА).

~ (2.!56) (2.159) (2.!60) 4В» Связанные неоднородные линии с непрерывно нзменяющямися погонными параметрами являются предельным случаем цепочки восьми. полюсников. Простые уравнения ыожно получить, если положить, что каждое звено цепочки кдеально направлено н согласовано. Тогда предельный переход (3) и сумматорных уравнениях приводит к внтсгральныи уравнениям: ( 1» ( р(к(и« .ом( р(к(к« А(!) =е — (и ) г(х)М(х) е ((х, о -риг! р («14« М(1)=!ш ) г(х)А(х)е х г(л, о Рмс.

2.23. Восьь«иполюсник, включенный между отрезкамн длянных линий. 2п где ш= —,; р =Р 1+гз; г — сопротивление связи. Уравнения (2.157) описывают связанные неоднородные линни, согласоваяные н идеально направленные в любом своем сечения (т. е. г(х)о(х) = 1, см. также 4 2,7). Интегральным уравнениям (2.157) соответствуют днфференцнальные уравнения Приближенное решенпе уравнений (2.!57) имеет ввд гж 1 р ( ') и" А(1) =е — р~м) р («(ли М(1) =)глг (х) е Фх. е Оценка погрешности первого приблнження производится с помощью соотношеннй ЬА;. с!((гмш() — 1; дМ "; зЬ(г„т() — гмиИ. (2.16П гм гв г (к). (2.162) Квадрат модуля элемента М матрицы передачи, описываемый выраженвем (2,! 60), имеет физический смысл коэффициента деления мощностн между плечамн 2 и 3.

Это обстоятельство используется для синтеза связанных неоднородных линий [3). 1. Ч е р н е Х. И. Некоторые вопросы теории 2 а-полюсннка. Труды учебных институтов связи, 1963, вып. 18. 2. 3 е л я х Э. В. Основы общей теории линейных электрических схем. Изд-во АН СССР, !951. 3. Фельдштейп А. Л., Явич Л. Р Синтез четырехполюсникоз к восьмнполюсников на СВЧ. Изд-во «Связыч 1965 4. С н л и н Р. Я. Свойства волновых матриц 2 (р + 1)-яолюсвика. «Радиотехннка н электрониказ, !959, т. 4, №!О. 5. П исто л ь к о р с А. А. Антенны, Свнзьиздат, 194.

6. Полосковые сястемы сверхвысоких частот. Сб, статей под ред. В. И С у ш к е вн ч а. Изд-зо нностранной лнтературы, 1959. 7. Коган Н. Л., Машковцев В.М., Цнбнзов К, Н. Сложные аолноводные системы. Судпромгиз, 1963. ~А с о м с ~.ь »» с Е) !! ГЛАВА ТРЕТЬЯ ПЕРЕДАЮЩИЕ ЛИНИИ х х ч х х я е Е ЗС ВОЛНОВЫЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ 2 3 Ь ч Ь ю с Ь с 3 х к Ь, Ф Ь Ь х ~М а !! сс х !! х с с х Ь и, х Ь Ь х Дт~ х х х ч х х 1 ьй. ПОСТОЯННАЯ ЗАТУХАНИЯ т См.

также й 4.6. Волновым сопротявленнем передающей ляпни, в которой раснространяегся волка ТЕМ, называется отношение напряженна между проводами к току в одном из проводов в режнме бегущей волны, В случае еолновода зто определение волнового сопротивлении лишено смысла. В некоторых случаях могут прнменяться частные определения волнового сопротивления волноводаг, имеющне ограниченную область применения !1, 2, 3, 5, 21). Так, напрвмер, в случае прямоугольного волновода прн волне тяпа О,з имеем: 1) волновое сопротивление по папряженню н току рпр опреде ляется как отношеняе максимальной амплитуды напряжеянк ((рх) к амнлнтуде суммарного продольного тока в шнрокой стенке; 2)„волновое сопрогввленве по мощностн я напряженню ррп определяется как отношение квадрата максвмальной амплитуды напраженвя (уты) я удвоенной мощвостн, переносвмой по волвоводу в режнме бегущей волны; 3) волновое сопротнвленне по мол!носта н току-рр! определяется как отношенне удвоенной мощностн, переносимой по волноводу в режиме бегущей волны, к квадрату амплитуды суммарного продольного тока.

В формулах для волкового сопротввленяя по перечкслеяным определенням имеется одинаковый мпожвгель рц, называемый удельным волновым сопрстнвлением. Волновые сопротввлення некоторых типов передающих лнннй сведены в табл. 3.1, Постоянные зпгухапня а некоторых типов передающих линяй сведены в табл. 3.2 (3, 5, 2! ), а вспомш ательнме аелкчпны к неа— в табл.

3,3 (21). Ь 1.„ !! сз й ! Щ1Ь с !! сс сс Я !! 2 !! И !! о Ы О Ю М О сс О О Е х х х сс х с о Ф о о о о о х о х к о ос ос 1 !! О~О 3 !! .О ~ "С й. сх хс Ф О с> 3 О с сс Ю % к о О О И х о с о с х о 3 о х о сс !с О. В я !! О (с'3 о. + сс 3 'сс| с сс ,Я Ф Я о а с !кс Ф Ос с'с О' % х Тнп иннин Мостохнизя затухании с, дб/м ,о~а о~и ~и П а 1+— Ь я.= 0,1724 иус Э 1д —, »)о "и1 !! См. гл.

Ь, $ ЬА. син«««вирд«лая лолосноооо линия сз !! Нетмлехонннон лолоснобо» лнннл ~ с 7 См. гл. 5, ф ЬА, .с, ), !! с. а) Волна Н 0,793 с Х Ь )с с)«(1 — 2т) и (о« !! Ь вЂ” о«т+ с пя (1 — 2т) д и «н + Ь а — тт + — пт а Ь +е ~ сх+«о1 97 х М о сс о о. « н и с с и о с« о Р н о ь х о Ф о ха» х о нт» .«» го х с» !! их о ! с,у Таблица 3.2 Пеетонивме аатукаииа иеаотормк типов иерелаиниик лилий «„=1 при п=0; «„1 при т=О; «„=2 при и ~0; «,=2 при т+О. П р о д о л ж е и и е та бл. 3.2 Твблипа З.З Постоянная затухания а, дбум тнп аннин Проводимость металаов с различной степенью обработки токоиесущнх поверхностей иа постояиввн токе и иа переменном токе частотой 9 Гат( (25) б) Волна Нле Проводимость е, сам)мх!о', прк тв'Г Ь 0,793~ 1+ 2 — Б~) к Характерксшк» обработке поверхности Матерках па поссоеппон токе л 2о ' в) Волин Вюп 4,75 Необработанная 4,57 1,02 2.80 1,44 0,89 юг+да~ 1, ) о Р' ).

(1 — Р) те+на! " 1 (Ь) 6.283 4,45 Отожжсшлая н вакууме 6,065 5, 42 3,604 3,30 1,303 1,'30 0,781 0,74 в) Волна Ом„ 0,793 т' 9 + гьг) зт та ),к — по табл. 3,21; ' „ — по табл. 3.20. 0,793 г у' о). (! — Бг) Б = —; Хе„— по табл. 3.22. )'кр Медь 5,!7 П р и не е а п н е, Нелненнп, нходнщне о Ооркуан, нзнернютсн е следующих едннкпах: о — сим)мл л — м; а — м: ь — м; г — мт Б,с)70 4,60 З а Лкр' б) Волна Ем, Серебро Медь Золото Алюминий Мягкая латунь Фасфористая бронза Серебра Медь Алюминий Пружинная латунь Фосфорнстая бронза Серебро Медь Алюминий Мягкая латунь .

Фосфорвсгая бршла 6,165 Б,970 4,428 3,542 1,566 0,869 6,!65 5,970 3,542 1,566 0,8Б9 па переменном кокс еастотоа р геч е 30 е1 25 2,94 0,87 Отполированная вруч. пую наждачной бумагой только впродчльиол~ направлении Отполированная наждачной бумагой (20 продольных двихсепий), Царапниы шириной н глубиной в ! мх Отполированная наждачной бумагой (20 продольных движений). Царапины шириной 2,6 мк и глубиной 2 мк Т а'Ж;а,н ц а 3 А Формулы длп вычнс.асння предельной мощностн для некоторых типов псредающнх линий Продолжение Проводимость скм/мХ !О', прн 2О'С Предельная мощность Р с, кмя Тнп ленив Херектсрпстякз обрабаткн аосерхяост» Ыстсрнеа нв переневнам токе честотаа 9 /ея ве посто явном таке 2 з Е пред Ь и рярех = О,!2 Ь Мягкая латунь Медь .

Медь...,.... 1,566 5,970 5,970 1,41 5,63 а) Волна Нте Медь 5,970 Медь 5,970 Медь 5,970 3,04 ////лягр(/сольиз!и оолио«осу 3.3. 9ЛЕКТР92ЧЕСКДй ПРОЧНОСТЬ е) Волна Ны / хас = ~ 3: 5) /зарев. (3.1) П р в м е ч е н в я: П Вслвчвкм, вхадвщае в формулы. измеряется В СаЕДУжЩВХ СДНННЦЗХ: à — СМ; Еа„е — КЕ/СМ! а-СМ! Ь вЂ” СМ! Г-СМ. 2. ПРЕ- деаьввя язпрвжеанасть поля Е дяя воздухе арк нармздьном втмас4черарех нан даваенян, вормваьваа нояязецяв н нормальной температуре в саят»- метровом и децнметровом дяепезанет волн ссстевяяет на 29 ш/см е дая заегазв !шестнфтарнстая сере ВР,) наре 99 хе/см.

!0$ Электроцолнрованная Электрополпрованная Хорошо электрополнрованная Очень хорошо электро. полированная 5 месяцев после злектрополяровки 4, 5 месяца пребывання под воздействием атс ыосферных условий и раме ч а н не. провадямость яв частоте 9 Ген опоедеаялесь 125! путем нзмерсявв дабражжстн ветружевнаа каакспзвьяаа днння, вяатораа в качестве центрзаьнага ароводапкв устваавлнваащя испытуемые образец. Преданьной мощностью пропускания называют мощность, при которой градяент электрического поля в лнник в режиме бегущей волны достигает пробивного значения. Формулы длн вычисленнн предельной мощности (4,26)для некоторых тппов передающнх линнй сведены в табл. 3.4. Допустнмой (рабочей) мощностью называют предельную мощность пропускання, умноженную па коэффициент запаса влектрической прочности.