Лекц_упр_10 (Презентации лекций)
Описание файла
Файл "Лекц_упр_10" внутри архива находится в папке "Презентации лекций". PDF-файл из архива "Презентации лекций", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "управление в биологических и медицинских системах" из 7 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "управление в биологических и медицинских системах" в общих файлах.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст из PDF
Лекция 10.Дыхательный хемостатЛ01-упрЛекция 10.Дыхательный хемостатБлок-схема дыхательного хемостатаХемостат в установившемся режимеМодель Грэя и линейная теория систем с обратной связью.Хемостат в неустановившемся режимеПереходный процесс при вдыхании углекислого газаУправляемая системаЧастотная характеристикаПараметрическое вынуждающее воздействиеУправляющая система и замкнутый хемостатРезюмеДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеПараметрическое вынуждающее воздействие.Пока мы действуем на нашу изолированную управляемую систему, изменяяF1CO2, она ведет себя как простая линейная система с постояннымикоэффициентами, и в этом случае, как мы только что видели, для ее исследованиянепосредственно применимы все точные математические методы, изложенные вгл.
III—V.КонцентрацияСО2 (F1CO2 )входит только в правую часть уравнения, т. е.действует как непосредственное вынуждающее воздействие.Но когда на управляемую систему действует дыхательный центр, то этовоздействие проявляется через вентиляцию V`A.Как видно из уравнений (VII.26) и (VII.27), параметр V`A не только играет рольнепосредственного вынуждающего воздействия, но входит также и вкоэффициенты слева.Вынуждающее воздействие, которое действует на систему через коэффициентыуравнения (или параметры системы), называется параметрическим.ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеК сожалению, системы с параметрическим воздействием не так просты сматематической точки зрения.Так, если бы даже цепь обратной связи была разомкнута, а в качествевентиляции V`A была взята произвольная функция времени, уравнение системы,оставаясь линейным, имело бы уже переменные коэффициенты.Поэтому, когда мы замыкаем цепь обратной связи (при этом вентиляция V`Aстановится функцией θT), уравнения замкнутой системы становятсянелинейными.В биологических системах часто встречается нелинейность, возникающаяблагодаря обратной связи через параметры.С математической точки зрения было бы значительно приятнее, если бы нашасистема реагировала наизмененияконцентрации углекислого газа F1со2уменьшением уровня метаболизма MR, а не увеличением вентиляции V`A.Ведь в этом случае она представляла бы собой линейный регулятор с «хорошим»поведением, для исследования которого можно было бы применить всематематические методы, изложенные в предыдущих главах.Но, к сожалению, это, хотя и упростило бы математику, привело бы, вероятно, ксмерти самого математика!ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеПрежде чем обратиться к изучению замкнутой системы, бегло рассмотримреакцию изолированной управляемой системынапараметрическоевоздействие, определяемое изменением вентиляции V`А.Таким образом, мы совершим постепенный переход от простых линейныхсистем с постоянными коэффициентами через более сложные линейные системыс переменными коэффициентами к самым сложным нелинейным системам.Простейшим параметрическим воздействием является скачкообразноеизменение параметра V`A от значения V`A0 до значения V`A1 в момент t=О, послечего вентиляция остается постоянной; в этом случае параметры системы при t >Обудут постоянными и проблема изучения поведения системы в основных чертахсходна со случаем непосредственного вынуждающего воздействия.Разница заключается лишь в определении начальных условий.Мы не можем определить их только по уравнениям второго порядка (VII .26) и(VII.27) и должны использовать более подробную информацию, содержащуюся вуравнениях (VII.22) и (VII.23).Заметим,чтодомомента t=0 (при условии F1со2=0, V`A=V`A0)концентрации θА и θT и их производные имеют следующие значения:ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеВ момент t=О величина вентиляции изменяется скачком от значения V`A0 дозначения V`A.Подставив эту величину, а также выписанные выше значения θА и θT вуравнение (VII.22), получим, что влияние параметрического воздействия, помимоизменения (постоянных) коэффициентов уравнения, сводится к тому, чтоначальное значение производной θ`А становится равным (MR/KA)[1—V`A1/V`A0].Это напоминает влияние импульсного члена концентрации F1со2 в уравнении(VII.27).Таким образом, при заданных значениях коэффициентов при t>О безразмерныепереходные процессы по параметрам θА и θT при параметрическом воздействииза счет скачкообразного изменения вентиляции V`A идентичны переходнымпроцессам при непосредственном воздействии на систему за счет измененияF1со2.Однако, когда мы говорим «для данных значений коэффициентов при t>0», мыдолжны помнить, что в отличие от непосредственного воздействия за счет F1со2параметрическое воздействие (изменение вентиляции) изменяет значения этихДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеЕсли функция V`A(t) отлична от скачкообразной, то изложенный выше простойметод анализа больше неприменим.Хотя уравнения (VII.26) и (VII.23) справедливы независимо от того, остается ливентиляция V`A постоянной или же является произвольной функцией времени,уравнение (VII.27) должно быть заменено более сложным.Хотя уравнения системы по-прежнему остаются линейными, а общие решения,как и прежде, состоят из суммы общего решения однородного уравнения ичастного интеграла, аналитические выкладки, требуемые для получения решения,слишком сложны для того, чтобы приводить их здесь.Для исследования частотной характеристики системы при параметрическомвоздействии мы используем аналоговое вычислительное устройство, схемакоторого будет описана ниже.ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТПараметрическое вынуждающее воздействиеВ изученном диапазоне частот выход системы в основном синусоидален, илогарифмическая амплитудно-частотная характеристика, приведенная на фиг.
78,очень близка к характеристике для непосредственного воздействия, приведеннойна фиг. 74.Но в общем случае на выходе параметрически возбуждаемой системы будутиметь место параметрические искажения, т. е. выходной сигнал будет содержатьчастотные компоненты, отсутствующие в вынуждающем воздействии.Мы не будем рассматривать этот вопрос подробно и обратимся теперь куправляющей системе и замкнутому хемостату.Фиг.
78. Логарифмическаяамплитудно-частотнаяхарактеристикапри параметрическом воздействиина изолированную управляемуюсистему за счет изменениявентиляции V`AДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТУправляющая система и замкнутый хемостатУправляющая система и замкнутый хемостат.В соответствии с нашим седьмым предположением (стр.
149) управляющаясистема должна быть «простым пропорциональным регулятором, не содержащимдинамических элементов».Уравнение (VII.6) определяет эмпирическое соотношение между парциальнымдавлением углекислого газа в альвеолярном воздухе (рСО2) и вентиляцией V`A ,которое, как известно, справедливо для установившегося режима в покое привдыхании углекислого газа.Предположим теперь, что подобное же соотношение может быть записано втаком виде, чтобы в него входила концентрация θT , и что оно справедливо какдля переходного, так и для установившегося режимов.
В соответствии сосказанным запишем уравнение управляющей системы в следующем виде:В этом уравнении θTi — уставка, V`Аr — сигнал смещения.Коэффициент усиления пропорционального регулятора равен кр.ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТУправляющая система и замкнутый хемостатТеперь мы можем начертить блок-схему замкнутого хемостата в динамическомрежиме (фиг. 79).Фиг. 79. Блок-схема замкнутого хемостата в динамическом режиме.Отметим, что возмущение F1со2(s) является непосредственным вынуждающимвоздействием дляуправляемой системы, а управляющая величина V`A(s)возбуждает систему за счет параметрического воздействия.Последнее является источником нелинейности системы, в чем можно убедиться,подставив уравнение (VII.71) в (VII.26).ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТУправляющая система и замкнутый хемостатПри этом мы получим следующее уравнение замкнутой системы относительноθTгдеУравнение (VII.72) представляет собой нелинейное дифференциальноеуравнение, так как оно содержит слагаемые второй степени θ`T θT и θ2Т .Поскольку V`A есть линейная алгебраическая функция концентрации θT,[уравнение (VII.71)], уравнение замкнутой системы относительно V`A по формебыло бы идентично уравнению (VII.72).Относительно θА также может быть получено сложное нелинейное уравнение,но выписывать его здесь мы не будем.ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТУправляющая система и замкнутый хемостатДля решения нелинейных дифференциальных уравнений не существует общейаналитической теории.Частные решения могут быть получены численными методами, которые внастоящее время благодаря современной цифровой вычислительной технике непредставляются слишком трудоемкими и громоздкими.Фиг.
66. Кривые изменениявентиляции (I) и напряжения углекислого газав артериальной крови (II) привдыхании воздуха,содержащего 5,43% СО2 [2].Изучим теперь реакцию нашей замкнутойсистемы на ступенчатое изменениеконцентрации F1со2и посмотрим,соответствует ли она экспериментальнойкривой (фиг. 66).При построении подобной динамическоймодели такое совпадение или несовпадениеимеет первостепенное значение.ДЫХАТЕЛЬНЫЙ ХЕМОСТАТУправляющая система и замкнутый хемостатНачертим кривую изменения вентиляции V`A и напряжения углекислого газа вартериальной крови рСО2 (для артериальной крови рСО2 = ВθА ) как дляскачкообразного повышения концентрации F1со2 от нуля до (F1со2)1 так и для еескачкообразного понижения от (F1со2)1 до нуля.Для линейной системы оба переходных процесса были бы идентичны.Однако для нашей системы, как мы увидим, это не так.Для удобства все переходные процессы мы будем чертить в безразмерной форме.На фиг. 81 показано теоретическое изменение вентиляции V`A в переходныхпроцессах (при нормальных параметрах системы) для различных значений(F1со2)1, а на фиг.