18 Полупроводниковый лазер на гетеропереходе (Лабораторный практикум)
Описание файла
Файл "18 Полупроводниковый лазер на гетеропереходе" внутри архива находится в папке "Лабораторный практикум". Документ из архива "Лабораторный практикум", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "электроника" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лабораторные работы", в предмете "электроника" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "18 Полупроводниковый лазер на гетеропереходе"
Текст из документа "18 Полупроводниковый лазер на гетеропереходе"
Московский авиационный институт |
Лабораторная работа «Исследование характеристик полупроводникового лазера на основе гетероструктуры » Утверждено кафедрой 408 как учебно-методическое руководство |
Москва |
Цель работы: исследование параметров и характеристик полупроводникового квантового генератора (ПКГ), выполненного на основе гетероструктуры.
Описание лабораторной установки
Энергетическая накачка этого лазера осуществляется путем инжекции свободных носителей заряда в переход при подаче на него прямого смещения, поэтому такой лазер называют инжекционным. Установка для исследования полупроводникового лазера состоит из следующих основных частей (рис.1): собственно квантового генератора (ПКГ); блока питания; вольтметра для измерения напряжения питания лазера Uп и миллиамперметра для измерения тока инжекции лазера Iи; дифракционной решетки (ДР) для измерения рабочей длины волны; фотоприемной головки (ФП), содержащей фотодиод и микроамперметр для измерения фототока Iф.
Рис 1. Установка для исследования лазера.
Лазер выполнен на основе гетероструктуры с использованием полупроводникового трехкомпонентного твердого раствора GаAlАs (добавление Al в GaAs увеличивает ширину запрещенной зоны полупроводника, что позволяет создать гетеропереход). Кристалл зажат между двумя массивными медными пластинами, являющимися электрическими выводами лазерного диода и одновременно теплоотводом. Две противоположные грани полупроводниковой пластины, перпендикулярные плоскости гетероперехода, образуют оптический резонатор. Его отражающие поверхности чаще всего получают путем скола кристалла вдоль кристаллографической плоскости, что обеспечивает получение идеально ровных и параллельных плоскостей. Ввиду значительного коэффициента преломления света на границе "воздух - арсенид галлия" коэффициент отражения от поверхностей резонатора составляет ~ 0,3, что достаточно для реализации условий самовозбуждения. Остальные четыре грани полупроводникового кристалла делают шероховатыми, чтобы исключить возникновение паразитных колебаний.
При подаче на лазерный диод прямого напряжения Uп в область гетероперехода инжектируются неравновесные избыточные электроны и дырки. Концентрация этих носителей тем выше, чем больший ток Iи протекает через диод. В процессе инжекции носителей в обедненный слой в нем происходит рекомбинация электронов и дырок, сопровождающаяся излучением фотонов с рабочей длиной волны, соответствующей ΔEз - ширине запрещенной зоны активной области полупроводника:
λраб = C · h / ΔEз, где h – постоянная Планка, С-скорость света.
В инжекционных лазерах используются исключительно прямозонные полупроводниковые материалы, в которых вероятность межзонной излучательной рекомбинации существенно выше вероятности безизлучательной рекомбинации. Для создания инверсной населенности энергетических уровней в активном слое лазерного диода области p и n сильно легируются примесями до вырождения полупроводника.
Лазерное излучение из диода возникает когда через него протекает прямой ток, превышающий определенное значение (называемое пороговым током Iпор). В этом случае достигается такой уровень инжекции носителей, при котором коэффициент квантового усиления активного слоя компенсирует суммарные оптические потери внутри кристалла. Величина порогового тока является важнейшим параметром лазерного диода и определяет его КПД. Чем меньше потери в кристалле (оптические потери, диффузия свободных носителей из активного слоя, приводящая к уменьшению инверсной населенности и др.), тем меньше пороговый ток.
У лазеров на гетеропереходах перечисленные потери существенно меньше, чем у лазеров на гомопереходах, поэтому когерентное излучение возникает при меньших пороговых токах и они могут работать при комнатной температуре в непрерывном режиме.
Регистрация излучения производится с помощью фотодиода, преобразующего электромагнитное излучение лазера в фототок Iф. Спектр поглощения фотодиода сопряжен со спектром излучения лазера. В силу малой мощности излучения исследуемого лазера можно считать, что фототок линейно связано с мощностью излучения лазера зависимостью Iф = Кф · Ризл, где Кф мкА/мВт – токовая чувствительность фотодиода.
Следовательно, измеряя фототок, можно определить мощность излучения ПКГ: Pизл = Iф / Кф.
Порядок выполнения работы
-
Исследование энергетических характеристик лазера.
Ручку напряжения питания лазера поверните против часовой стрелки до упора. Тумблер блока питания ПКГ переведите в положение «Вкл».
Изменяя через 0,1В напряжение питания лазера Uп от минимального до максимального значения фиксировать значения тока инжекции лазера Iи и фототока фотоприемной головки Iф по показаниям стрелочных приборов лабораторной установки.
Данные измерений занесите в таблицу 1.
Таблица 1
Uп, В | ||
Iи, | мА | |
Iф 1 изл ср г | мкА | |
Рн | мВт | |
Pизл | мВт | |
КПД % |
По формуле Рн = Uп · Iи определите мощность инжекционной накачки ПКГ.
По формуле Ризл =Iф/Кф определите мощность лазерного излучения,
где Кф= 125 мкА/мВт.
Подсчитайте для измеренных значений Uп КПД лазерного диода:
КПД= (Ризл / Pн ) · 100%
Данные расчетов занесите в таблицу 1.
По результатам расчетов постройте следующие зависимости:
- вольт-амперную характеристику лазерного диода Iи = f(Uп);
- зависимость мощности излучения лазера от тока инжекции Ризл = f(Iи);
- зависимость мощности излучения лазера от мощности накачки Ризл = f(Рн);
- зависимость кпд лазера от мощности накачки КПД = f(Pн).
По графику Ризл = f(Iи) определите значение порогового тока лазера Iпор.
-
Измерение рабочей длины волны лазера.
Для измерения рабочей длины волны ПКГ установите на пути лазерного луча дифракционную решетку (ДР), входящую в состав лабораторной установки, в соответствии с рис.2.
Рис.2 Измерение длины волны излучения лазера.
В результате прохождения лазерного луча через дифракционную решетку происходит его отклонение от первоначального направления, по величине которого можно вычислить рабочую длину волны по формуле:
λраб = а ·Δx/Δz , где:
а = 0,01мм – постоянная дифракционной решетки;
Δx – отклонение первого бокового луча от оптической оси на плоскости Х;
Δz – расстояние от дифракционной решетки до плоскости Х.
По величине рабочей длины волны рассчитайте ширину запрещенной зоны активной области ПКГ:
ΔEз = C · h /λраб , где:
- скорость света С = 3·108 м/с;
- постоянная Планка h = 4,14·10-15 эВ·с.
По окончании эксперимента отключите питание лазера, переведя тумблер блока питания ПКГ в положение «Выкл».
ОТЧЕТ
по лабораторной работе студент:
группа:
дата:
тема: ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВОГО ЛАЗЕРА НА ГЕТЕРОПЕРЕХОДЕ
-
Схема эксперимента.
2. Энергетические характеристики лазера.
Uп, В | ||
Iи, | мА | |
Iф 1 изл ср г | мкА | |
Рн | мВт | |
Pизл | мВт | |
КПД % |
Пороговый ток ПКГ: Iпор =
-
Определение рабочей длины волны лазера.
Рабочая длина волны ПКГ:
λраб = а ·Δx/Δz =
Ширина запрещенной зоны активной области ПКГ:
ΔEз = C · h /λраб =